Громека уравнения движения

Параметры тройных точек 72 Громека уравнения движения 668 Громкость — Понижение — Влияние [c.708]

Таким образом, уравнение движения в форме Громеки дает три частных интеграла для установившегося вихревого движения [c.83]

Уравнения движения Эйлера можно преобразовать к другой форме, впервые указанной И. С. Громека, а именно [c.668]

Рассмотренный выше класс стационарных течений характеризуется постоянством энтальпии торможения в расчетном сечении. Такой класс течений, как это следует из уравнения движения в форме Громеки—Лэмба, при потенциальном поле массовых сил относится к винтовым [22], так как [c.191]

Рассмотрим уравнение движения в форме Громека - Ламба для баротропной жидкости в поле массовых сил, имеющих потенциал. Так как по условию = О и rot V = О, то из (7.10) следует [c.60]

В случае безвихревого движения идеальной жидкости легко указать первый интеграл уравнений движения. Для этого возьмем уравнение Эйлера в форме Громека — Ламба [(10) гл. III] [c.163]

Полагая в уравнениях Эйлера или Громека вектор скорости равным нулю, вновь получим указанные в предыдущей главе уравнения равновесия, являющиеся, естественно, частным случаем уравнений движения подчеркнем еще раз, что уравнения равновесия верны не только для идеальной, но и для любой реальной жидкости или газа. [c.130]

Для удобства дальнейшего использования приведем записи уравнения неразрывности (1.26), уравнений движения (1.10) или (1.25), уравнений Громеки - Ламба (1.12) или (1.28) и уравнений Гельмгольца (1.14) или (1.29) в произвольной ортогональной системе криволинейных координат, а также в наиболее часто используемых случаях в декартовых, цилиндрических и сферических координатах. Отметим, что переход к уравнениям движения идеальной жидкости для любой формы записи уравнений формально получается, если положить v = О. [c.36]

Действительно, уравнения движения в форме Ламба—Громеки для плоского движения имеют вид [c.67]

Некоторые применения тензорного анализа в механике 84 Уравнения движения материальной точки (84). Уравнение Лагранжа 2-го рода (84). Формула Громеки (86). Уравнения равновесия в криволинейной системе координат (87). Тензор скоростей деформаций (87). Связь между тензорами напряжений и деформаций (88). [c.6]

Гидродинамики несжимаемой невязкой жидкости 351 Уравнения несжимаемой невязкой жидкости (351). Интегралы уравнения несжимаемой невязкой жидкости (353). Интеграл Лагранжа (354). Интегралы Громеки (354). Интегралы Бернулли (354). Движение невязких баротропных жидкостей (357). Первая теорема Лагранжа (358). Вторая теорема Лагранжа (358). Теорема об изменении кинетической энергии (359). Безвихревые движения (360). Физический смысл функции потенциала скорости (361). Интеграл уравнения движения (362). Плоские безвихревые потоки (363). Теорема Жуковского (367). [c.9]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

В 1881 г. профессор Казанского университета И. С. Громеко (1851 —1889) опубликовал работу Некоторые случаи движения несжимаемой жидкости , в которой дал новую форму уравнений движения жидкости, удобную для получения энергетических зависимостей. Им же впервые было проведено теоретическое исследование нестационарного движения жидкости в капиллярах. [c.8]

Преобразуя аналогично остальные уравнения Эйлера, запишем уравнения движения идеальной жидкости в форме Громека [c.88]

Рассмотрим движение идеальной жидкости, определенное по отношению к некоторой системе отсчета, и запишем уравнения движения в форме Громеки — Лемба [c.150]

Рассмотрим уравнение движения идеальной среды (жидкости или газа) в форме Громеки — Лемба [c.302]

Навье, Пуассон, Стокс, обобщив формулу Ньютона о связи касательных напряжений с полем скоростей, вывели фундаментальные уравнения движения вязкой жидкости. В результате интегрирования этих уравнений Стокс, И. С. Громеко, Н. П. Петров получиоти теоретические ре- [c.10]

Если взять уравнения движения в форме Громеко, умножить соответственно на dx, dy ж dz, сложить правые и левые части и проинтегрировать по контуру АВ, то получим [c.317]

Уравнения движения идеальной жидкости в фор.вде Громеко. [c.278]

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ В ФОРМЕ ГРОМЕКО 279 [c.279]

Эта форма уравнений движения идеально кндкости была впе] )-вые дана казанским профессором II. С. Громеко. Оии называются поэтому уравнениями Громе1Ю. [c.281]

Мы займемся теперь интегрированием уравнений движения идеальной жидкости, причем будем исходить из записи этих уравнений в форме Громеко. До настоящего времени эти уравнения проинтегрированы лишь для некоторых частных случаев движения. Обычный путь интегрирования заключается в том, что ищется такая функция координат, производные которой по координатам равны соответствующим правым частям уравнений (4). Если такая функция найдена, то уравнения (4) обращаются в равенства между производными по одноименным коор- [c.282]

Уравнения движения идеальной жидкости 5. Уравнения движения в форме Ламба—Громеки (4.1.9) в проек- [c.48]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ В ФОРМЕ ГРОМЕКО [c.85]

Профессор Ипполит Степанович Громеко 1851 —1889 гг.), руководитель кафедры механики Казанского университета, был одним из первых русских гидромехаников. Ему принадлежит ряд выдающихся работ в этой области. В частности, И. С. Громеко впервые в своей докторской диссертации в 1881 г. предложил новую весьма удобную форму дифференциальных уравнений движения (значительно позже указанных английским ученым Лэмбом). [c.85]

Для вывода уравнений движения в форме Громеко обратимся к дифференциальным уравнениям движения в форме Эйлера [c.85]

Эти уравнения носят название дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости в форме Громеко. Достоинством тих уравнений является выделение членов, учитывающих вихревую часть движения. [c.86]

Дифференциальные уравнения движения в форме Эйлера или Громеко не интегрируются в общем виде. Только в частных случаях, когда движение жидкости 1) потенциальное и 2) движение жидкости установившееся, можно найти первые интегралы дифференциальных уравнений Эйлера. [c.88]

Решение уравнения движения для нестационарного ламинарного течения жидкости в каналах ие представляет принципиальных трудностей. Для круглой цилиндрической трубы вдали от входа оно решено для любых начальных условий и заданного закона изменения градиента давления во времени в 1882 г. И. С. Громека. Обзор подобных работ для плоской и круглой труб и решения при ступенчатом и периодическом изменении во времени градиента давления даны в книге Б. С. Петухова [60]. Значительное число работ посвящено теоретическому исследованию нестационарного пограничного слоя. Обзор работ, выполненных до 1959 г., представлен в работе Стевартсона [158]. В работе В. В. Струминского [69] изложена теория ламинарного нестационарного пограничного слоя на профилях произвольной формы и на телах вращения. В работе Янга и Оу [169] с использованием вычислительных машин найдены выражения для профилей скорости и касательного напряжения на стенке во входных участках круглой и плоской труб нри произвольном законе изменения скорости на входе. [c.44]

Второе уравнение движения напишем в форме Громека-Лемба [c.300]

Значения в скобках в правой части уравнений (XX. 1) представляют удвоенные проекции вектора вихревой скорости [см. уравнение (XIX. )]. Подставив компоненты угловой скорости вращения или вихрей в уравнения (ХХ.1), получим выведенную И. С. Громека и Лямбом систему уравнений движения [c.432]

В записанной форме (3.4.1) уравнение движения впервые было получено русским учепым проф. И, С. Громека, С учетом. массовых сил уравнение Громека принимает следующий вид [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...