Коэффициент Расширение адиабатическое

Од—ХОЛОДИЛЬНЫЙ коэффициент при дросселировании а у—холодильный коэффициент при адиабатическом расширении. [c.79]

Найти изменение температуры, вызванное эффектом Джоуля - Томсона. Определить среднее значение коэффициента Джоуля - Томсона и сравнить его со значениями 5 (pj, Г,) и 5, T l), взятыми из прил. 8. Найти также изменение температуры, считая газ совершенным и расширение адиабатическим. Принять к= 1,3. [c.155]

Не особенно сильно растянутая резина обладает отрицательным коэффициентом расширения. Тогда можно наперед утверждать, что при адиабатическом растяжении она нагреется, что и было доказано на опыте это можно обнаружить просто, прикоснувшись к ней губами. [c.50]

Таким образом, знак изменения температуры при адиабатическом сжатии совпадает со знаком температурного коэффициента расширения. Для воды при 4°С а меняет знак (между О и 4°С а — отрицательно), так что в этом промежутке температур вода лри сжатии охлаждается, а не нагревается, как это обычно имеет место для газов и жидкостей. [c.75]

Фактически теплоемкости Ср и с гелия II при температурах, не слишком близких к -точке, близки друг к другу (ввиду малости коэффициента теплового расширения). Согласно известной термодинамической формуле в этих условиях близки друг к другу также и изотермическая и адиабатическая сжимаемости [c.724]

Холодильный коэффициент V газовой холодильной машины с адиабатическим расширением без использования мош,пости детандера, [c.15]

Холодильный коэффициент газовой машины с адиабатическим расширением, найденный по (1.4) при Ta=Q° С........... [c.15]

При перекачивании перегретых паров трубопроводы самым тщательным образом изолируют, и их тепловые потери незначительны, но все же характер изменения состояния перегретого пара в результате устранения теплообмена между потоком и наружной средой уже не является изотермическим. Не будет он и строго адиабатическим— даже в хорошо изолированной трубе условия будут отличаться от условий при обратимом адиабатическом изменении объема, так как турбулентность, возникающая при движении, переходит частично в тепло, которое изменяет уравнение энергии (энергия, переходящая в потери, возвращается в виде механической энергии). Таким образом, с одной стороны, температура пара имеет тенденцию к снижению по длине трубопровода в результате расширения пара, с другой стороны, — к возрастанию вследствие поступления тепла от потерь напора. В результате режим движения находится между изотермическим и адиабатическим. Поскольку температура пара меняется по длине паропровода, меняются также динамическая вязкость р, число Рейнольдса и в общем случае коэффициент гидравлического трения X. Однако вследствие значительных скоростей движения пара в паропроводах (десятки метров в 1 с) сопротивление относится чаще всего к квадратичной области, где X от Не не зависит. [c.295]

На фиг. 37 в системе Тs-координат представлен цикл с адиабатическим сжатием и адиабатическим расширением и схема газотурбинной установки, работающей по это- J му циклу. Схема работы газотурбинной установки следующая воздух поступает в компрессор 1 с температурой Т- и с давлением р , которое отличается от давления окружающей среды Рд на величину сопротивлений на входе, т. е. в приемной камере и фильтре. Затем воздух сжимается в компрессоре с адиабатическим к. п. д. до давления р2 и температуры Т . При давлении pj меньшем, чем рз, происходит подвод топлива к камере сгорания 2. Коэффициент избытка воздуха а соответствует температуре продуктов сгора- [c.103]

Хотя поток пара внутри реального сопла может быть адиабатическим, он является необратимым вследствие сил трения между паром н стенками. Степень отклонения реального процесса расширения от обратимого оценивается по к. п. д. сопла, который равен отношению кинетической энергии струи на выходе из реального сопла к кинетической энергии на выходе из воображаемого обратимого адиабатического сопла (при одинаковых состояниях и скоростях потока на входе и одинаковых давлениях выхода). Коэффициент полезного действия сопла т] можно вычислить по формуле [c.80]

Таким образом, в потоке многофазной среды имеются два вида потерь кинетической энергии уменьшение кинетической энергии из-за неравновесности процесса и необратимые потери энергии. В связи с этим при адиабатическом расширении влажного пара уменьшение действительной разности энтальпий по сравнению с Яод следует характеризовать не одним коэффициентом потерь, как это принято в газодинамике гомогенных сред, а по крайней мере двумя. [c.130]

При использовании уравнения (1) возникает вопрос о согласовании значений о. в точке, где переохлаждение пара практически полностью снято. Для пояснения этого рассмотрим рис. 4, иллюстрирующий на /б -диаграмме адиабатическое расширение пара в области ниже пограничной кривой. При неравновесной конденсации пара расширение его на некотором участке от до происходит изоэнтропийно с полным переохлаждением. Среда может рассматриваться как однофазная, и коэффициент сжимаемости а на всем участке сохраняет постоянное значение определяемое давлением При равновесном же расширении на этом участке коэффициент сжимаемости монотонно возрастал бы от о до При дальнейшем расширении пара на участке от р [c.109]

Заметим, что исходя из первого начала термодинамики, нельзя ответить даже на вопрос о направлении эффекта. Действительно, при адиабатическом сжатии жидкости ее внутренняя энергия возрастает на величину произведенной работы. Однако, не зная, как изменяется при этом потенциальная энергия молекул жидкости, мы не можем предсказать также, как будет меняться их кинетическая энергия и, следовательно, температура. Для решения этого вопроса мы должны были бы воспользоваться методами статистической физики. Однако применение второго начала термодинамики дает прямой, хотя и формальный, ответ на вопрос — знак (дТ / дР)з совпадает со знаком коэффициента изобарического расширения а р. [c.47]

Формулы (16.8) справедливы и для анизотропных тел при условии, что модули упругости и коэффициенты теплового расширения взяты для соответствующих кристаллографических направлений с учетом текстуры материала. Формулы связи (16.4)— (16.7) справедливы и для изотермических и для адиабатических модулей упругости изотропного тела. Разница между значениями тех и других модулей обычно невелика (0,5—2%). [c.253]

Результаты расчета оказались неожиданными в большей части расширяющейся струи концентрация димеров и более крупных агрегаций уменьшается, хотя пересыщение увеличивается. На этом основании делается заключение, что критерий критического пересыщения, используемый в классической теории нуклеации, должен быть дополнен другими факторами, связанными со скоростью адиабатического расширения и действительной концентрацией кластеров в паре. Измеренные молярные концентрации кластеров (С02)п (лг = 3 5) зависят от давления ро в резервуаре и от диаметра d сопла (То = 300 К), как это видно на рис. 53, 54 [342]. Согласие с расчетными данными (отрезки кривых) достигалось при следующих значениях коэффициента прилипания аз = 3,3-10 для (СО2)3, tt4 = 3,6-10" для (002)4 и 5 = 3,8-10 для (002)5. Отличие от 1 свидетельствует о трудности возбуждения внутренних движений кластера. [c.124]

При осуществлении одного цикла в направлении А- В- С- О рабочее тело получает от нагревателя некоторое количество теплоты Q при изотермическом расширении (А- В) и отдает охладителю некоторое количество теплоты Q2 при изотермическом сжатии Работа, выполненная машиной, по первому закону термодинамики должна равняться разности Ql—Qадиабатическое расширение и сжатие по определению происходят без теплообмена). Коэффициент полезного действия машины [c.27]

Если имеются неплотности во всасывающем клапане, то линия расширения газа из мертвого пространства может слишком круто спадать и этим создавать видимость увеличения коэффициента всасывания. Например, если мертвое пространство -составляет 3% и конечное давление нагнетания в цилиндре равно. 2,5 ата, то часть пути поршня, измеренная вдоль атмосферной линии и потерянная для всасывания из-за адиабатического расширения газа в мертвом пространстве, составит ми-1.4 [c.108]

Выразить коэффициент V (дТ дУ)в, определяющий изменение температуры при квазистатическом адиабатическом расширении газа, через величины, которые могут быть найдены из уравнения состояния. [c.101]

Коэффициент объемного расширения при постоянном давлении для газов положителен. Показать, что в случае квазистатического адиабатического расширения всегда происходит понижение температуры, которое имеет большую абсолютную величину. [c.171]

Здесь а — коэффициент теплового расширения, равный примерно 7-10 град . Вычислить изменение температуры АГ в случае, когда резиновая лента, находящаяся при температуре Го, быстро адиабатически растягивается от ее естественной длины 1 , до длины, в Ь раз большей. (Этот эффект называется эффектом Джоуля.) Представить графически зависимость А Г от Ь. [c.176]

Таким образом, при адиабатическом объемном расширении (сжатии) упругой жидкости или твердого тела происходит по-глощение (выделение) тепла, если среда нормальна, т. е. под действием постоянного гидростатического давления среда расширяется, когда ее температура увеличивается. Большинство упругих тел и жидкостей обладают этим свойством, а именно положительностью температурного коэффициента объемного расширения. Исключения составляют вода при температуре от О до 4° С и каучук, сжимающиеся при нагревании. Что касается поведения упругих тел под действием чистого (или простого) сдвига, т. е. под действием девиатора напряжений, то происходит охлаждение, если модуль сдвига при постоянном напряжении сдвига уменьшается с ростом температуры, [c.18]

Коэффициент объемного расширения воды а при 4° С меняет знак, будучи при 0°температур вода при адиабатическом сжатии охлаждается, а не нагревается, как все газы и другие жидкости. [c.137]

Изотермическое расширение обеспечивает больший выход продувочных газов из полости продувочного насоса, чем адиабатическое. Однако оно в то же время приводит к снижению коэффициента наполнения полости продувочного насоса при всасывании в него свежего заряда. Этот недостаток стремятся по возможности исправить интенсивным охлаждением. [c.426]

В пневматическом устройстве протекают следующие основные термодинамические процессы движение воздуха по трубопроводу, истечение его в полость рабочего цилиндра и последующее сжатие или расширение в этой полости. Потери давления воздуха при движении его по трубопроводу и из-за местных сопротивлений обычно учитываются путем введения коэффициента расхода в формулу расхода воздуха (15). При экспериментальном определении этот коэффициент учитывает потери на трение, сжатие струи, скорость подхода воздуха к отверстиям, теплообмен с окружающей средой и прочие факторы. Таким образом, первые два процесса как бы заменяются одним процессом истечения, а погрешности, допускаемые при этой замене, учитываются коэффициентом расхода. Выясним теперь влияние процесса истечения на время наполнения полости. Так как истечение происходит на коротком участке трубопровода и с большими скоростями, то обычно этот процесс рассматривают как адиабатический и пользуются формулой (15), учитывая с помощью коэффициента расхода перечисленные выше факторы. [c.73]

Если совершить обратное сжатие газа от объема Уг до У[, то над газом придется совершить работу, равную (15), и энергия газа вновь восстановится. Пока здесь никакого цикла нет это просто прямой и обратный процессы, ничего не изменяющие во внешнем мире. Цикл возникает, когда рабочее тело получает тепло от нагревателя и отдает его холодильнику. У нагревателя — это изотермическое расширение газа при температуре от начального объема К] до некоторого промежуточного объема У,. Затем газ адиабатически расширяется до конечного объема У2 так, чтобы конечная температура была равна Тг, т.е. Уг У1 = Tг/T ) . После этого газ изотермически сжимается до объема Уг и адиабатически переводится в исходное состояние. Прямая и обратная работы на адиабатических участках цикла в точности компенсируют друг друга, поскольку согласно (15) работа IV определяется только разностью начальной и конечной температур. А вот работы на изотермических участках цикла оказываются разными. В самом деле, если в нагревателе телу сообщается количество теплоты Q, то имеем Q = T St-S), где 5 — начальная энтропия газа, а 5 — ее значение после подогрева. На адиабатических участках энтропия не меняется, так что в холодильнике следует уменьшить энтропию от значения 5, до 5ь передав газу отрицательное тепло (т.е. отняв тепло), равное Qг = —Тг 5 — 8). При этом, поскольку на изотермических участках внутренняя энергия не меняется, разность работ 1 и ] г равна ] = - 1 г — Т - Тг) 8 — 8). Теперь можно подсчитать коэффициент полезного действия цикла, равного отношению произведенной работы IV к тому количеству тепла Ql, которое было получено от нагревателя [c.24]

Приведены описание ультраакустической установки и результаты измерений зависимости скорости звука от температуры и давления в бензоле до 1000 бар, диэтиловом эфире и изопропиловом спирте на линии насыщения. Получено уравнение, дающее зависимость скорости звука от давления и плотности. Проведен расчет адиабатической и изотермической сжимаемости, изохорной теплоемкости, термического коэффициента расширения и внутреннего давления исследованных жидкостей в широком интервале температур. Предлагается простой способ определения критической температуры веществ по скорости звука в жидкой фазе. Таблиц 4, библиогр. 9 назв. [c.157]

В 2.1 было показано, что для линейных синусоидальных волн расширения адиабатическое приближение достаточно при радиальных частотах со, меньших примерно 10 сек для большинства металлов. Однако при (о— схз эффективный модуль расширения достигает своего изотермического значения и волны за -тухают. Характеристические скорости при аднайатнче-ском приближении, равны [(А,- -2 г)/ро1 = н ( 1/ро)Ч а для теплопроводной среды [(Я-[-2ц —роХ /т1)/роЗ / и (ц/ро) все значения приведены для линейных волн. Поскольку последние два значения не зависят от коэффициента теплопроводности к, отсюда следует, что дилатационная характеристическая скорость при к = = О не совпадает со скоростью, получаемой в пределе при /г—>0. В каком-то смысле, еще не до конца [c.127]

По условиям устойчивости (13.9), (13.11), (13.21) и (2.7) коэффициент при AV ъ этой формуле положительный, поэтому при расширении всегда АТ<0. Этот эффект используется для охлаждения газов. Чтобы процесс расширения происходил адиабатически, необходимо проводить его быстро, но при этом не приходится рассчитывать на равновесность. На практике применяют необратимое расширение (дросселирование) газов. Работа такого процесса всегда меньше, чем обратимого (см. (8.11)), однако он более удобен технически. Для получения предельно низких температур используют несколько каскадов охлаждения охлажденный за счет дросселирования газ или образовавшийся конденсант служат для охлаждения газа, дросселируемого в следующем цикле процесса, и т. д. Самым низкотемпературным газом из всех известных являются пары изотопа Не . Их откачкой из пространства, содержащего жидкий Не , была достигнута температура —0,3 К- [c.162]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Интересно сравнить значение холодильного коэффициента вихревой трубы вихр.- определяемое по формуле (3.3), со значением холодильного коэффициента газовой машины с незамкнутым циклом (использующей адиабатическое расширение газа), подсчитанным по формуле (1.4). Отметим, что если бы при вычислении k машины с адиабатическим расширением мы пренебрегли бы работой, отдаваемой детандером, то было бы равно [c.14]

Для адиабатического сжатия формула (3.3.) дает величину вихр. =0,07. Это значение следует сравнить со значениями коэффициентов и k газовой холодильной машины с адиабатическим расширением, работающей при тех же температурах Т и Т . Величина представляет собой значение холодильного коэффициента машины, не использующей работу расширения. Вычисление дает = 0,45 и S = 0,97. Отсюда видно, что цикл с вихревой трубой обладает значительно меньшим холодильным коэффициентом, чем обычный цикл газовой холодильной машины. Относительный к. п. д. цикла с вихревой трубой ио сравнению с газовой холодильной машиной Т отн. = вихр./ составляет, следовательно, 7,3%. Поскольку онисанпые выше газовые холодильные машины обладают небольшими к. п. д. по сравнению, например, с паровыми компрессионными машинами, представляется маловероятным, чтобы вихревые трубы приобрели большое практическое значение, за исключением тех случаев, когда необходимым требованием является предельная простота конструкции. [c.15]

Для однофазных рабочих тел, т. е. газов (напомним, что жидкости вследствие малого коэффициента теплового расширения нецелесообразно применять в качестве рабочих тел тепловых двигателей), процесс подвода теплоты может быть приближен к изотермическому, если он будет состоять из чередующихся процессов изобарического подвода небольшого количества теплоты с последующим адиабатическим расширением в небольшом интервале давлений (рис. 8.4). Такой процесс может быть осуществлен, например, в газовой турбине при ступенчатом сжигании топлива с последующим расширением продуктов сгорания в отдельных ступенях турбины. После расширения в одной из ступеней турбины рабочее тело подается в промежуточную камеру сгорания, где его температура посредством дополнительного сжигания топлива доводится до первоначальной. Чем больше таких ступеней и чем меньше расширение в каждой из ступеней, тем ближе кривая процесса, представляющая собой пилообразную линию, к изотерл е. Аналогично процесс отвода теплоты путем многоступенчатого сжатия с промежуточным [c.512]

Наиболее простым путем решения поставленной задачи является определение наиболее эффективной геометрии сопла эмпирическим путем. При этом показателем наибольшей эффективности является достижение в эксперименте максимального значения скорости при заданных начальных параметрах. Уменьшение скорости по сравнению с ее значением, найденным по описанной выше методике, будет происходить вследствие трения о стенки канала и механического и термического неравновесия фаз в процессе расширения смеси в сопле. Максимальная степень неравновесия может быть реализована в расходящейся части сопла принятием специальных мер. Как было показано ранее, можно добиться максимального выравнивания скоростей фаз на входе в расходящуюся часть сопла. Что касается термической неравновесности фаз, то можно показать, что ее влияние на коэффициент скорости при истечении газожидкостной смеси незначительно. Процесс расширения смеси может быть представлен следующим образом (рис. 7.2) жидкость охлаждается, как при обычном адиабатическом истечении, на dTl градусов и при давлении р - dp охлаждается на dT n отдает тепло газу газ адиабатически расширяется и при этом охлаждается на dT градусов и при давлении р - также изобарически нагревается на dT градусов, получая тепло от жидкости. В результате температура о еих фаз становится Т -dT, т.е. смесь охладилась на dT градусов. Очевидно, при dp -> О точка с стремится к [c.148]

Аналогично можно показать, что и в равенстве (7) некото-)ые члены малы по сравнению с превалируюп ими членами, 1ри локальном адиабатическом процессе исчезают последние два члена в (7). Рассмотрим более внимательно второй член, в конечном счете коэффициент Кцтп. Величину вклада, вносимого, тепловым расширением за счет роста температуры, вызванного диссипацией энергии и обратимым теплом пластической деформации, можно оценить из следующего соотношения [c.226]

В случае адиабатического квазистатического сжатия выразить Xs = dTldp)s (адиабатический температурный коэффициент) через коэффициент теплового расширения при постоянном давлении а и теплоемкость при постоянном давлении Ср. В случае квазистатического расширения системы при постоянном давлении выразить через Xs возрастание энтропии. [c.171]

При уменьшении внешнего давления происходит квазистатическое адиабатическое расширение газа. Так как давление газа равно внешнему давлению, изменение температуры можно определить, вычисляя дТ1др)з, где Т — абсолютная температура и 5 — энтропия газа. Эту величину мы назвали адиабатическим температурным коэффициентом. В задаче 3 было получено ее выражение через коэффициент теплового расширения а и теплоемкость при постоянном давлении Ср. Оно имеет вид (дТ1др)з = = ТУа1Ср. Так как величины Т, V ж Ср положительны, то при а>0 имеем и дТ/др)з > О, т. е. температура понижается при уменьшении давления. [c.180]

Здесь Т — температура среды и — перемещение вдоль оси х о — напряжение, 5 — энтропия на единицу массы д — тепловой поток р — плотность X, — адиабатические коэффициенты Ламе г — время релаксации теплового потока. Коэффициенты кит связаны с теплоемкостью среды с и коэффициентом термического расширения асоотношениями [c.125]

Поскольку Са ЯВЛЯ6ТСЯ, как правило, положительной величиной, а коэффициенты теплового расширения положительны по определению, отсюда заключаем, что адиабатические коэффициенты упругости меньше изотермических. Это связано с тем, что в адиабатическом процессе растяжение элемента вызывает падение температуры (см. (34)), а это в свою очередь вызывает изменение деформации. Полная деформация будет поэтому меньше деформации, полученной в изотермическом процессе. [c.219]

При адиабатическом расширении до атмосферного давления частиц воздуха с начальной температурой Тф 2000° К, соответствующей давлению на фронте Рф SS3 50 атм, частицы остывают до Г 800° К. Вероятно, с течением времени граница. светяш ейся области несколько сдвигается вглубь, в слои с температурами, более близкими к 2000° К, так как лучеиспускательная способность, пропорциональная ехр (— hv/kT), быстро уменьшается с понижением температуры даже при неизменном коэффициенте поглощения hv > кТ при Av st 2 эе, Г 2000—1000° К). Точнее, граница огненного шара определяется чувствительностью регистрирующего прибора. [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...