Длиннопробежные а-частицы

При такой высокой энергии вылетающая а-частица на своем пути создает большое число пар ионов в воздухе. Энергия образования пары ионов в газах составляет примерно 33—34 эе. Поэтому а-частица, обладающая энергией 2—3 Мэе, может образовать на пути своего движения около 10 пар ионов и, израсходовав свою энергию, превратиться в обыкновенный атом гелия. Треки а-частиц прямолинейны, хорошо наблюдаются в трековых приборах, а-ча-стицы, выбрасываемые данным сортом а-активных ядер и имеющие примерно одинаковую энергию, имеют вполне определенную длину пробега L. При фотографировании в трековом приборе получается картина треков примерно одинаковой длины (см. вкл.) На фоне этих треков виден один трек длиннопробежной а-частицы. [c.221]

Ядро Ra испускает длиннопробежные а-частицы еще в меньшем количестве, но зато с 12 различными значениями кинетической энергии (табл. 7). [c.115]

Изображенная на рис. 33 схема соответствует простейшему случаю а-распада, когда испускающиеся а-частицы имеют только одну строго определенную энергию. Однако это не единственно возможная схема. Выше было замечено, что в составе а-спектров часто наблюдаются группы а-частиц с меньшими (тонкая структура а-спектров), а иногда с большими (длиннопробежные а-частицы) энергиями, чем у основной группы а-частиц. Остановимся на энергетическом истолковании этих особенностей а-распада. [c.117]

Испускание основной группы а-частиц с одной определенной энергией (см. рис. 33) соответствует энергетическим переходам между основными состояниями исходного и конечного ядер. Однако если переход осуш,ествляется в одно из возбужденных состояний конечного ядра или, наоборот, из возбужденного состояния неходкого ядра, то энергия а-частиц будет соответственно меньше или больше нормальной. Первый случай отвечает возникновению тонкой структуры а-спектра, второй — появлению длиннопробежных а-частиц. На рис. 34 приведена энергетическая схема, иллюстрирующая возникновение тонкой структуры а-спектра ядра Th . Здесь наряду с основным энергетическим состоянием конечного ядра, имеющим (с учетом энергии покоя а-частицы) нулевое значение энергии, изображены пять возбужденных состояний с энергиями, равными соответственно 0,040 [c.118]

На первый взгляд кажется непонятной чрезвычайно низкая интенсивность (10 %) длиннопробежных а-частиц. Она совершенно не согласуется с относительно высокой долей (1 —10%) р-переходов на соответствующие возбужденные состояния ядра Th . [c.121]

Дело в том, что снятие возбуждения в ядре Th происходит двумя путями испусканием либо длиннопробежной а-частицы, либо у-квантов, причем вероятность второго процесса значительно больше первого, так что соответствующие им постоянные распада находятся в соотношении [c.121]

Но количество распавшихся за время dt радиоактивных ядер dN равно суммарному числу вылетевших за это же время у-квантов и длиннопробежных а-частиц [c.121]

Оценка X, для длиннопробежных а-частиц производится при по- [c.122]

С вероятностью испускания а-частицы из возбужденного состояния (Xf > )-а ), что обнаружить длиннопробежные а-частицы [c.123]

Рис. 39. Распад с образование М длиннопробежных а-частиц

Длиннопробежные а-частицы. Возникновение длиннопробежных а-частиц объясняется тем, что а-распад испытывает ядро, которое само находится в возбужденном состоянии. При этом а-частицы имеют большую энергию, чем при распаде из основного состояния (на величину энергии возбуждения ядра). Действительно, если а-распадающееся ядро является продуктом предыдущего а- или р-распада, то в начальный момент оно может находиться как в основном, так и в возбужденном состоянии. В большинстве случаев вероятность перехода ядра в основное состояние с испусканием у-кванта значительно больше, чем вероятность а-распада. Поэтому а-распад возбужденных ядер обычно не наблюдается. [c.109]

Радиоактивные изотопы, дающие длиннопробежные а-частицы, также создают у-излучение, которое в отличие от случая, приводящего к образованию тонкой структуры, принадлежит не конечному ядру, а исходному. При этом [c.110]

Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между а-частицей и ядром обратно пропорц. их массам. Если конечное ядро образуется в возбуждённом состоянии, то энергия а-ча-стицы уменьшается на энергию этого возбуждения и, напротив, возрастает, если распадается возбуждённое ядро (т. н. длиннопробежные а-частицы, рис.). Тонкая структура спектров а-частиц позволяет определить энергию возбуждённых состояний ядер. Период полураспада а-радиоакт. ядер экспоненциально зависит от энергии вылетающих а-частиц. [c.19]

Резерфорд предположил, что появление длиннопробежных протонов связано не с упругим рассеянием а-частиц на ядрах водорода, а с новым явлением — ядерной реакцией, в результате которой первоначальные ядра tN " и гНе" превращаются в другие ядра вО и iH . С этой точки зрения находят свое естественное объяснение все перечисленные характеристики длиннопробежных протонов р, наблюдавшихся Резерфордом. [c.441]

ТИС и РаС испускают небольшое количество а-частиц с большей энергией (7 а=10,5 Мэе). Такие а-частицы называют длиннопробежными, так как пробег их в веществе (/ ) возрастает с увеличением кинетической энергии по закону (см. 22). [c.102]

Для простоты в табл. 8 приведены величины, относящиеся к испусканию только одной группы длиннопробежных частиц — аь имеющих энергию 7а, = 9,492 Мэе. Из таблицы видно, что изображенная на рис, 35 схема уровней ядра Th подтверждается взаимным сопоставлением энергии, освобождающейся при а-, р- и у-перехода ядер. [c.121]

Исследования, проведенные с помощью магнитного альфа-спектрометра, показывают, что альфа-активные ядра испускают, как правило, не одну, а несколько монохроматических групп а-частиц. Например, ядра испускают три группы а-частиц с энергиями 4,180 4,135 и 4,195 Мэе, а ядра Ро испускают а-частицы с энергией 8,780 Мэе и три группы длиннопробежных а-частиц с энергиями 9,492 10,422 10,543 Мэе и т. д. Отдельные группы а-частиц (а-линии) являются весьма строго монохроматическими (правильнее, моноэнергетическими ). Например, для линий 84Po отношение AS/S — 10 . Это указывает на поразительную определенность (четкость) уровней энергии в ядре. Наиболее интенсивная группа (а-линия) обычно связана с переходом из основного состояния материнского ядра в основное состояние дочернего ядра. Такой переход является наиболее вероятным для четно-четных ядер. [c.225]

На рис. 35 изображена схема испускания длиннопробежных а-частиц ядром Th (84Ро2 ). Это ядро образуется в результате р-распада ядра Th причем в зависимости от характера [c.120]

Особенности кривой, изображенной на рис. 36, объясняют существование практической границы а-распада тяжелых ядер при Z = 82, наличие а-радиоактивности среди редкоземельных ядер, наличие длиннопробежных а-частиц у двух изотопов Ро и существование нижней границы для возможных значений кинетической энергии а-частиц. Все эти особенности а-распада обусловлены тем, что в соответствии с законом Гейгера — Нэтто-ла а-распад можно экспериментально обнаружить только в том случае, когда энергия а-распада достаточно велика. [c.124]

Альфа-распад возбуждённых ядер изучается с помощью ядерных реакций. Отд. случаи распада нижних возбуждённых состояний тяжёлых ядер, приводящего к испусканию т. н. длиннопробежных а-частиц, известны давно и причисляются к явлению радиоактивности, Наблюдаемые времена жизни ядер лежат в диапазоне от с (А.-р. нейтронных резонансов, см. Нейтронная спектроскопия) до 10 с (А.-р. уровней лёгких ядер). Нек-рые распадающиеся состояния лёгких ядер имеют приведённые ширины, близкие к максимально возможным (к т. н. вигнеровскому пределу), что указывает на их ярко выраженный -кластерный характер. Изучение А.-р. высоковозбуждённых состояний ядер — один из информативных методов исследования ядерной структуры при больших энергиях возбуждения. [c.64]

Итак, при распаде возбужденных ядер, вообще говоря, конкурируют два процесса а-распад и испускание у-лучей. Но только одно ядро из 10000 переходит в основное состояние ядра-продукта с испускан,ие1М а-частииы, прежде чем успеет отдать избыточную энергию в виде у-квантов. Изучая спектры длиннопробежных а-частиц, можно получить сведения об энергетических уров.нях исходного ядра. [c.110]

Известно более 200 а-радиоакт. ядер, расположенных в периодич. системе элементов в осн. за РЬ. Имеется также ок. 20 а-радиоакт, нуклидов ред-козем. элементов. Времена жизни а-радиоакт. ядер колеблются от Зх хЮ-2 с (для 212Ро)до(2-5).1015 лет (для 1 2Се, Nd, 1 Н ), Энергия а-частиц, испускаемых тяжёлыми радиоакт. ядрами, составляет 4—9 МэВ (за исключением длиннопробежных а-частиц, вылетающих при А.-р. из возбуждённого состояния), ядрами редкозем. элементов — 2—4,5 МэВ, ф См. при ст. Радиоактгшность. [c.19]

Изучая с помощью этого прибора возникновение ядер отдачи водорода, азота и кислорода при облучении этих газов а-части-цами, Резерфорд обнаружил, что в случае азота наблюдается отклонение от картины, ожидаемой в соответствии с импульсной диаграммой упругого столкновения. Оказалось, что наряду -со сравнительно короткопробежными рассеянными а-частицами встречаются длиннопробежные частицы с пробегами, более чем в 4 раза превышающими пробеги бомбардирующих а-ча-гтиц. [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...