Перпендикулярная поляризация

Одной из важных характеристик электрооптических кристаллов является полуволновое напряженпе 1/л/2 > т. е. напряжение, соответствующее набегу разности фаз, равной я, между двумя световыми волнами с взаимно перпендикулярными поляризациями. Эта величина может быть найдена из соотношения [c.861]

Такая интерпретация достаточно удовлетворительно описывает все количественные закономерности и отвечает на все законные вопросы. Тем не менее такая интерпретация неудовлетворительна. Чтобы в этом убедиться, рассмотрим кристалл (см. рис. 19), в котором оба луча света распространяются без поглощения. Как показывает эксперимент и объясняет электромагнитная теория света, на выходе из кристалла наблюдается эллиптически поляризованная волна. Чтобы это объяснить с точки зрения поляризации фотонов, придется допустить, что на выходе из кристалла фотоны совершают скачкообразное изменение своей поляризации из линейной в эллиптическую, причем обе группы фотонов с различной линейной поляризацией совершают переход в одно и то же состояние эллиптической поляризации. Чтобы построить теорию такого перехода, необходимо считать, что поведение фотонов с взаимно перпендикулярными поляризациями коррелировано между собой, [c.39]

Наглядно понять суперпозицию напряженностей электрического поля очень легко-это просто правило параллелограмма для сложения векторов. Понять наглядно суперпозицию состояний фотона нельзя-фотон находится одновременно и в состоянии поляризации, характеризуемом вектором ё ,иъ состоянии поляризации, характеризуемом вектором ё . Если учесть, что его состояние можно представить бесчисленным числом состояний других двух взаимно перпендикулярных поляризаций, то становится ясной безнадежность попытки наглядного истолкования принципа суперпозиции состояний. Тем не менее для облегчения размышлений и использования принципа суперпозиции применяется иногда такая наглядная картина фотон беспрерывно переходит из состояния одной поляризации в состояние взаимно перпендикулярной поляризации, причем относительное время пребывания фотона в каждой из поляризаций определяется углом Р (см. рис. 21). [c.40]

Рассмотрим некоторые детали электрооптического эффекта нз примере исходно одноосного и исходно изотропного кристаллов [1.24, 1.25]. В одноосном кристалле плоскую световую волну с произвольным направлением распространения и направлением линейной поляризации можно представить в виде суперпозиции двух так называемых нормальных мод. Эти моды являются волнами с взаимно-перпендикулярной поляризацией, и каждая из них распространяется по кристаллу со своим показателем преломления. Одной из нормальных мод является такая волна, поляризация которой одновременно перпендикулярна и к оптической оси, и к направлению распространения волны. Эта волна называется обыкновенная , и ей соответствует обыкновенный показатель преломления п . Вторая мода, после того как определена обыкновенная волна, уже находится однозначно и называется необыкновенная . Ей соответствует необыкновенный показатель преломления п . Заметим, что Пд одинаков для всех обыкновенных волн в кристалле, а п е зависит от направ- [c.14]

Представленная на рис. 3.5 схема установки для снятия автокорреляционной функции напряженности поля модифицируется следующим образом перед детектором помещается нелинейный оптический кристалл, который безынерционно преобразовывает часть излучения на основной частоте со во вторую гармонику с частотой 2со. Остаточное излучение на частоте со поглощается фильтром. Кроме того, можно перед обоими зеркалами поместить поляризаторы, обеспечивающие взаимно перпендикулярную поляризацию отраженных волн. При надлежащем выборе кристалла и его ориентации (см. гл. 8 и [11, 22, 30]) выполняется равенство [c.117]

Регистрация составляющих поляризованного люминесцентного излучения, параллельной и перпендикулярной поляризации возбуждающего излучения IЧ и А, позволяет поэтому сделать заключение как о процессах, ограниченных временем жизни, так и о переориентации молекул красителя, т. е. об ориентационной релаксации. Более детальная оценка показывает, что временная зависимость величин (t)+2/- (t) опреде- [c.334]

Из этих формул следует, что в случае скользящего падения частицы интенсивность РПИ заметным образом зависит от угла падения, убывая при ф->тг/2 как (тг/2 —(для параллельной поляризации) или"(т /2 —ф) (для перпендикулярной поляризации). [c.106]

Рассмотрим подробнее зависимость от угла падения разности фаз 6 и б между падающим и отраженным лучами. Из формулы (2.3.2) следует, что для всех углов О < а < я/2 для перпендикулярной поляризации разность фаз 61 остается постоянной и равной я (см. рис. 2.3.2, б). Для параллельной поляризации Ег, ) разность фаз бц равна также я при таких значениях а, для которых сумма а + 3 я/2. При а + 3 = я/2 [c.60]

Из формулы (2.3.10) следует, что различие между параллельной и перпендикулярной поляризациями волн исчезает и понятие плоскости падения теряет смысл. [c.63]

Покажем, что при а > Кпр амплитудный коэффициент отражения (как для параллельной, так и для перпендикулярной поляризации) по модулю равен единице, т. е. гц = rj. = 1. [c.66]

В случае ГО-фонона, поляризация которого описывается выражениями (5.31), (5.32), получаем для перпендикулярной поляризации [c.57]

Очевидно, два основных чистых случая реализуются при параллельной и перпендикулярной поляризации света относительно оси кристалла [c.61]

Для перпендикулярной поляризации излучения имеем [c.62]

Амплитуды Дц и отраженного света для единичных амплитуд падающего света с параллельной и перпендикулярной поляризациями по отношению к плоскости падения соответственно равны [c.338]

При точном согласовании фазовых скоростей (0s = 0т) не наблюдается каких-либо аномалий в поведении интенсивности отраженной волны. В пределе при нормальном отражении (0s = 0т = 0д = 0) выражение (4.12) имеет ту же форму, что и (4.9), за исключением отрицательного знака. Это различие тривиально и является следствием условий, принятых на фиг. 3 и 4. В случае нормального отражения нет различия между параллельной и перпендикулярной поляризациями. [c.351]

Совокупность формул (11.4), (11.5) и называется формулами Френеля. Особый интерес представляет предельный случай нормального падения света на границу сред (а = р = 0). При этом исчезает различие между параллельной и перпендикулярной поляризациями и [c.186]

S+ = - (S -f- S ) и создано только неравномерной частью тока. Отраженная волна с перпендикулярной поляризацией [c.188]

Ранее условно не принимался во внимание скачок фазы при отражении от акустически более мягкого вещества. На рис. 2.7—2.10 и 2,11 отраженные волны следовало бы отметить знаком минус, поскольку они противоположны по фазе, т. е. сдвинуты на половину волны. Это относится как к продольным, так и к поперечным волнам, поляризованным параллельно плоскости падения. Однако перпендикулярная поляризация является исключением пока в граничащем веществе имеется сильное поглощение, фаза этих волн при любом отражении не изменяется. Это имеет важное значение для волны, падающей под большим углом (по касательной) так как величина коэффициента отражения приближается к 100%, продольные волны и параллельно поляризованные поперечные волны гасятся почти у самой границы раздела, поскольку прямая волна интерферирует в каждой точке с отраженной и гасит ее. В случае поперечной волны, поляризованной перпендикулярно к плоскости падения, этого не наблюдается она усиливается до двойного значения [933, 1259]. [c.49]

Разумеется, изменения скорости упругих волн даже при напряжениях, близких к пределу текучести материала, весьма невелики. Наиболее просто сколь-нибудь существенного эффекта можно добиться, если создать одноосное напряжение и следить за распространением сдвиговых волн взаимно перпендикулярной поляризации в направлении, перпендикулярном направлению действия нагрузки. В этом случае изменения скоростей имеют разные знаки, а их разница пропорциональна действующему в материале напряжению. [c.134]

Возможность получения световых волн, поляризованных в любой плоскости, позволяет поставить вопрос о взаимодействии волн, колебания которых взаимно перпендикулярны. Основные опыты в этом направлении были выполнены Aparo и Френелем (1816 г.). Они показали, что если в обычном интерференционном опыте на пути двух интерферирующих пучков поставить поляризационные устройства, обеспечивающие их взаимно перпендикулярную поляризацию, то интерференция наблюдаться не будет. Но если повернуть одно из этих поляризационных устройств на 90°, [c.388]

В оптичреки анизотропных средах в общем случае > образуются две преломлённые световые волны с взавм- ) но перпендикулярной поляризацией (см. Кристалло оптика). [c.106]

Она позволяет определить искомый угол по результатам измерения глубины провала при двух поляризациях считьшающего красного лазера параллельной и перпендикулярной поляризации выжигающего зеленого лазера. [c.194]

В такой системе в качестве внешнего модулятора на передающей стороне может использоваться двулучепреломляющая ячейка, иа выходе которой имеют место два коллинеарных луча, имеющих взаимно перпендикулярную поляризацию и фиксированный частотный сдвиг. В зависимости от прикладываемого напряжения частотный сдвиг изменяется, следовательно, для получения сигналов О и 1 необходимо подавать на ячейку два фиксированных напряжения. При установке соответствующих поляризаторов на приемной стороне можно осуществлять гетеродинное детектирова-иие без местного опорного гетеродина. В этих условиях допущение о равенстве амплитуд сигнального и гетеродинного лучей, использованное в этом разделе, вполне оправдано (известно, что в ряде работ, посвященных анализу супергетеродинного приема, в оптическом диапазоне принимается условие Ao v4i,г). [c.164]

Рис. 3.33. Нестационарная полярнзацнонная КАРС-спектроскопня паров атомов таллия. Зондируется комбинационно-активный переход форма импульсного отклика, измеренного при параллельных поляризациях возбуждающих полей (чисто анизотропное рассеяние) б — то же при перпендикулярных поляризациях возбуждающих полей (наблюдается чисто антисимметричное рассеяние). Широкой стрелкой указано направление поляризации регистрируемого антистоксова излучения [71]

Создавая электрическое поле перпендикулярно направлению деформации, можно локально изменять дву-лучепреломляющие свойства керамики. На рис. 4.3.3 приведена зависимость оптической разности хода двух лучей с взаимно-перпендикулярной поляризацией от приложенного напряжения. Состоянию керамики после возникновения деформации, но до подачи напряжения соответствует точка А. [c.152]

Выше отмечалось, что для разделения пучков можно использовать двулучепреломление света. Как известно, линейно поляризованный свет, проходя двулучепреломляющий кристалл, разделяется на две световые волны — обыкновенную и необыкновенную, которые имеют взаимно перпендикулярную поляризацию и распространяются с разными скоростями. Это явление можно исполь- [c.106]

Формулы (53.03) и (53.07) показывают, что поля для волн взаимно перпендикулярных поляризаций, диффрагирующих на дополнительных плоских экранах, выражаются через одни и те же коэффициенты и Б . Этот результат является частным случаем принципа двойственности в формулировке Фельда (см. [38] или [39], а также [25], 92). [c.291]

Разложеш1е плоскт волны на две с взаимно перпендикулярными линейными поляризациями. Для того чтобы сделать легко обозримым вопрос об энергетических соотношениях при отражении и преломлении, целесообразно общий случай падающей волны, когда-вектор Епд направлен под произвольным углом к плоскости падения, разбить на два когда вектор, Епд лежит в плоскости падения и когда он перпендикулярен ёй. Для этого надо доказать, что плоскую волну можно представить в виде суммы плоских волн с взаимно перпендикулярными поляризациями, причем сумма плотностей потока энергии этих волн должна быть равной плотности потока энерпш исходной вол- ны. Просто из пршципа суперпозиции это утверждение не следует. [c.97]

На фиг. 14 показана схема, в которой применяется ГВГ второго рода (обыкновенный луч + необыкновенный лучнеобыкновенный луч, о + н->н), а именно две части одной волны со взаимно перпендикулярными поляризациями и с относительным замедлением в течение времени т налагаются друг на друга в нелинейном оптическом кристалле (см. ч. I, разд. 3.22). При предпосылках, которые соблюдаются в большинстве экспериментов, выходной сигнал измерителя энергии позади кристалла пропорционален [c.70]

Связанные состояния бимолекулярных возбуждений соответствуют определенному значению волнового вектора й. Следовательно, они относятся к коллективным одночастичным возбуждениям кристалла. Они имеют взаимно перпендикулярную поляризацию и удалены друг от друга на величину з — 4 = = ф — у)1. Зто расщепление является характерным свойством бимолекулярных возбуждений. Оно обнаружено экспериментально Прихотько с сотрудниками [456] при исследовании спектра поглощения альфа-кислорода при температуре 1,3 °К. В спектре поглощения наблюдался соответствующий бимолекулярному возбуждению дублет с частотами 10 891 и 20 895 [c.574]

Брет и Майер [51] провели такой эксперимент, хотя угол между направлениями лучей со стоксовой и антистоксовой частотами у них не варьировался. В их случае оба излучения с частотами Мь и со., генерировались в комбинационном лазере, после чего лучи по отдельности ослаблялись селективными фильтрами. Направление поляризации в лучах задавалось, причем угол между направлениями поляризаций можно было изменять, пропуская излучение через пластинку заданной толщины, создававшей нужную разность фаз. Используя этот метод, они обнаружили, что усиление стоксовой компоненты в бензоле с поляризацией, перпендикулярной поляризации лазера, исчезающе мало по сравнению с тем [c.249]

Нас интересуют в основном волны 3 и 3, выходящие из противоположных сторон пластины. Чтобы не усложнять без необходимости алгебраические выкладки, будем рассматривать только одну неоднородную волну, соответствующую первому члену в правой части выражения (6.1). Такое приближение представляется достаточно корректным, если линейный коэффициент отражения диэлектрика мал, 1.л1< ьм, Е2М <Е2,м- Не представляет труда обобщить уравнения и на случай высоких коэффициентов отражения. Этим же методом может быть исследован случай, когда в среде R имеется падающая волна с частотой (03. Постоянная распространения неоднородной волны опять равна оззС" 4 . Ниже мы опустим индекс 3, так как будем рассматривать лишь величины, относящиеся к суммарной частоте. При сделанных предположениях граничные условия для случая перпендикулярной поляризации можно записать в виде [c.366]

Обсуждение случая перпендикулярной поляризации, описываемого формулами (6.10) — (6.12), можно провести аналогично. При параллельной поляризации симметрия П1ря Мой и обратной волн нарушается. [c.371]

Падающую волну, имеющую произвольную линейную поляризацию, всегда можно представить как сумму двух волн с взаимно перпендикулярными поляризациями. Поэтому для полного решения задачи достаточно рассмотреть два частных случая поляризации падающей волны 1) Я-поляризация, когда электрический вектор падающей волны перпендикулярен плоскости yoz (Ео J i/oz),h 2) Я — поляризация,,когда HoJ yoz. [c.87]

Здесь мы воспользуемся снова волновым уравнением (1.13а), в котором учтен тензорный вид диэлектрической проницаемости вещества. При геометрии взаимодействия, показанной на рис. 1.6, волновое уравнение описывает две волны с взаимно перпендикулярными поляризациями. Поскольку угол Брэгга обычно достаточно мал, можно считать, что компоненты тензора диэлектрической проницаемости для этих волн не зависят от угла. Пусть падающая световая волна поляризована в плоскости чертежа. Из уравнения (1.13а) следует, что при Аеи О дифрагированная волна будет иметь ту же поляризацию, а при Ае1з 0 перпендикулярную. В первом случае наблюдается изотропная дифракция, во втором — анизотропная. В принципе эти два вида дифракции могут существовать одновременно. Р1зотропная дифракция [c.73]

В профессиональных условиях для борьбы с замираниями на КВ прием сигналов ведется одновременно на две антенны, р-азнесенные в пространстве на расстояние не менее 10 длин волн, илн путем передачи сигналов одновременно на двух частотах. При этом изменения уровня сигналов во времени в первом и втором приемных трактах ле совпадают, благодаря чему имеется возможность автоматически выбирать более сильный сигнал и тем самым повысить качество и надежность связи. В любительских условиях такая возможность отсутствует. В этом случае можно несколько ослабить замирания, принимая сигнал по двум каналам на две не разнесенные в пространстве антенны, но с различной поляризацией (например, с вертикальной и горизонтальной). Волна, отразившись от ионосферы, меняет свою поляризацию в зависимости от характеристики ноног сферы в данный момент времени и длины хода луча сквозь неё. Уровень сигнала различных лучей, имеющих различную поляризацию, изменяется, что позволяет выбирать в каждБнт момент времени наиболее сильный сигнал, уменьшив тем самым время или глубину замираний. Интересно отметить, что при приеме на антенны с перпендикулярной поляризацией (напрнмер, с вертикальной и горизонтальной) при минимуме сигнала одной поляризации обычно наблюдается максимум снгнала с другой поляризацией. [c.220]

Излучение гелий-неонового лазера с двумя частотами /1 н /г, имеющими право- и левовращательную круговую поляризацию, пройдя четвертьволновую пластину 5, преобразуется в излучение с взаимно перпендикулярными поляризациями и подается на светоделительную пластину 7. Телескопическая система 6 расширяет пучок в 12,5 раз, что обеспечивает минимальное расхождение луча при его проходе расстояния в 120 м. Лазерный луч, отраженный от уголкового отражателя 10, дважды проходит четвертьволновую пластинку 8, в результате чего плоскости поляризации излучения поворачиваются на 90 . На светоделительной пластине 7 интерферируют две пары лучей, которые от зеркала 13 подаются на анализатор 16. Анализатором 16 выделяются пары компонентов излу-чеиия различных оптических частот и одинаковых поляризаций. Интерференционная картина регистрируется фотоприемником 14. Если отражатель 10 неподвижен, то интерференция пучков света разных частот иа новерхности фотоприемника 14 даст сигнал разностной частоты. При движении отражателя, идущее от него излучение приобретает доплеровское смещение частоты / = 2 7/ , где и — скорость отражателя, а Я — длина волны падающего на него света [4]. Направление движения отражателя определяется информационным фотоприемником, как изменение частоты / =--/0 /9, где /о — разность частот излучения лазера. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...