Слой скачка

При дальнейшем повышении давления среды внутренняя дозвуковая область течения расширяется, а внешняя сверхзвуковая — суживается. Существует такое давление среды, при котором криволинейный скачок распространяется практически на все сечение в этом случае за скачком AAi скорости становятся дозвуковыми (рис. 8Л7,д). Последующее повышение Ра вызывает перемещение системы скачков внутрь сопла, как показано на рис. 8.17,с . Вследствие неравномерного распределения скоростей и влияния пограничного слоя скачок несколько искривляется. [c.235]

Рис. 11. Интерферограммы течения нри падении скачка на пластинку с ламинарным пограничным слоем. Скачок образуется нри обтекании клина, (5°л = 22°, Моо = 2.00, х=АО мм Ке = 3.5 10 а - нулевая

Слой скачка. На небольших глубинах под водой благодаря перемешиванию поверхностного слоя волнами и сравнительно быстрому прогреванию этого слоя в море часто образуется [c.315]

Моряки-подводники часто называют этот слой жидким грунтом , так как подводная лодка легко уравновешивается, находясь в этом слое, и может лежать на нём, как на грунте. Это объясняется тем, что в слое скачка изменение веса лодки вызывает её поднятие или погружение на меньшую высоту, чем вне слоя скачка. При одинаковом изменении веса вертикальное перемещение лодки вне слоя скачка во столько раз больше её перемещения в слое скачка, во сколько раз плотность воды в слое скачка быстрее изменяется с глубиной, чем вне этого слоя. По этой причине в слое скачка собираются водоросли, пузырьки воздуха, планктон, мелкие морские организмы и пр. [c.316]

Слой скачка играет большую роль при распространении звука в море. Он искривляет звуковые лучи в такой степени, что при некоторых углах падения может быть вообще непроницаемым для звука. [c.316]

Неоднородности плотности воды и пузырьки воздуха сосредоточены главным образом в поверхностном слое и в слое скачка, поэтому явление реверберации имеет наибольшее значение в тех случаях, когда звуковые волны распространяются в горизонтальном направлении (горизонтальные эхолоты или гидролокаторы, см. ниже). Если после посылки в горизонталь- [c.322]

Слой скачка. На небольших глубинах под водой благодаря перемешиванию поверхностного слоя волнами и сравнительно быстрому прогреванию этого слоя в море часто образуется так называемый слой скачка. Температура воды по мере увеличения глубины понижается сначала довольно медленно, затем ее изменение становится более быстрым. Соответственно такому изменению температуры плотность воды с глубиной увеличивается сначала медленно, а затем довольно резко. Слой с сильно меняющейся температурой и плотностью, или слой скачка , имеет в разных морях разную толщину — от нескольких метров до десяти и более метров. После слоя скачка понижение температуры с глубиной (и повышение плотности воды) становится опять более медленным (рис. 196). Моряки-подводники часто называют этот слой жидким грунтом , так как подводная лодка легко уравновешивается, находясь в этом слое, и может лежать на нем, как на грунте. Это [c.327]

Неоднородности плотности воды и пузырьки воздуха сосредоточены главным образом в поверхностном слое и в слое скачка, поэтому явление реверберации имеет наибольшее значение в тех случаях, когда звуковые волны распространяются в горизонтальном направлении (горизонтальные эхолоты или гидролокаторы, см. ниже). Если после посылки в горизонтальном направлении звукового или ультразвукового импульса переключить излучатель на прием, то сразу же после конца импульса к приемнику будут приходить отраженные сигналы мы обнаружим остаточное звучание, или реверберацию. Сначала придут отражения от более близко расположенных пузырьков и неоднородностей, затем от все более далеких, и уровень реверберации с течением времени будет постепенно спадать. Характер спадания зависит от частоты звука, продолжительности импульса, количества пузырьков и неоднородностей и их распределения по глубине, от глубины моря, рельефа дна, поглощения и других факторов сам спад имеет весьма нерегулярный ход (рис. 199). Звучание реверберации, постепенно спадая, колеблется и испытывает флюктуации. На рис. 200 приведена запись реверберации моря на осциллографе (здесь записан также и сам сигнал). [c.333]

Как отмечалось выше, излом стенки (2.2.15) с точки зрения математической формулировки задачи эквивалентен падению извне на пограничный слой скачка давления. [c.45]

Решение. Пренебрегая отражением от слоя скачка и считая, что энергия в лучевой трубке сохраняется при переходе через [c.101]

Итак, при взаимодействии с пограничным слоем, скачок уплотнения отражается в виде двух скачков с промежуточным ускорением в волне разрежения. Поэтому суммарные потери полного давления на скачке МС больше, чем потери при регулярном отражении скачка от стенки. [c.299]

Турбулентный пограничный слой. При невязком сверхзвуковом обтекании внутреннего тупого угла возникает присоединенный скачок уплотнения (см. рис. 12.5, б). При реальном течении, вследствие взаимодействия с пограничным слоем, скачок изменяет свою интенсивность и расположение, смещаясь вверх по потоку (рис. 15.16). Это необходимо учитывать при проектировании сверхзвуковых входных устройств ВРД. [c.300]

Перед входной кромкой возникает головной скачок уплотнения 1, по интенсивности близкий к прямому. После скачка поток остается сверхзвуковым. Обтекая выпуклый входной участок спинки, поток ускоряется в пучке характеристик (пунктир), как при обтекании тупого угла. Сверхзвуковой поток при взаимодействии с потоком меньшей скорости, прошедшим через головной скачок соседней лопатки, тормозится в скачке уплотнения 2, за которым наблюдается отрыв пограничного слоя. Скачки уплотнения 1 я 2 образуют %-о6-разный головной скачок, после которого скорость падает до дозвуковой. [c.243]

Эти области нередко называют слоями скачка плотности, а для температурной стратификации — термоклинами. Следует оговорить некоторую неточность такого определения. Толщина термоклина, или слоя скачка плотности, намного превосходит, как правило, толщину слоя вязкого течения. [c.244]

При псевдоожижении мелких частиц наблюдался резкий скачок величины коэффициента теплообмена слоя с поверхностью сразу после начала псевдоожижения, что, по мнению авторов, является следствием действия в механизме теплообмена обусловленной движением пузырей конвективной составляющей переноса тепла частицами. Этот скачок менее заметен в слоях крупных частиц при повышенных давлениях, что объясняется увеличение.м вклада конвективной газовой составляющей в общий коэффициент теплообмена с ростом диаметра частиц и давления в аппарате и уменьшением при этом вклада переноса тепла частицами. Как правило, в экспериментах максимальные коэффициенты теплообмена соответствовали скоростям фильтрации газа, примерно на 30% превышающим о причем экспериментально определяемые величины оптимальной с точки зрения теплообмена скорости фильтрации газа с удовлетворительной точностью совпадали с рассчитываемыми по предложенной Тодесом корреляции (3.8). [c.72]

Атомы наносимого элемента после хемосорбции или химической реакции растворяются и диффундируют в глубь основного металла. Различают два вида диффузии атомную, при которой не образуются новые фазы, а максимальная концентрация внедряемого элемента ограничена его предельной растворимостью в твердом растворе при данной температуре и плавно понижается по мере удаления от поверхности в глубь металла (рис. 78, а), например Сг в Fe, и реактивную, при которой в поверхностном слое возникает одна или несколько новых фаз, отличных от твердого раствора, через которые и идет диффузия, а распределение концентрации внедряемого элемента характеризуется наличием скачков концентраций на границах фаз (рис. 78, б), например А1 или Si в Fe. [c.119]

Рис. 108. Модель пограничного слоя металл — раствор при возникновении скачка потенциала на этой границе

Эффект увеличения скорости растворения металла наблюдается, если скачок потенциала сосредоточен в ионном двойном слое. Эффект снижения скорости растворения металла (пассивность может наблюдаться, если скачок потенциала приходится на поверхностный слой металла анодная поляризация уменьшает кинетическую энергию поверхностных электронов (поверхностного уровня Ферми), что приводит к усилению их связи с поверхностными положительными ионами металла и, как следствие этого, к уменьшению свободной энергии и адсорбционной способности поверхности металла. [c.311]

Анодная поляризация металла, т. е. сдвиг потенциала металла в положительную сторону, когда > ( л1е)обр и А1/ > О, повышает энергетический уровень катионов на поверхности металла и понижает его у катионов, находящихся в растворе на расстоянии бо от поверхности металла, как это представлено кривой 3 на рис. 138. Устанавливающийся при этом скачок потенциала, поляризуемого внешним током металла относительно растЕюра V , дает в плотной части двойного слоя скачок г]) I odp- совершаемая работа А при переходе 1 г-иона катионов металла в раствор будет равна [c.199]

Характеристики сопл Лаваля в зоне перехода через зону Вильсона, а также в области влажного пара крупнодисперсной структуры имеют существенные отличия. Подавление турбулентности вблизи минимального (критического) сечения, последующая тур-булизация слоя скачком конденсации в расширяющейся части, вторичное частичное подавление турбулентности мелкодисперсной влагой за конденсационным скачком и влияние выделившейся при конденсации теплоты парообразования, способствующей генерации турбулентности, делают зависимости 5с(й о) и x( so) более сложными, в особенности на переменных режимах. [c.225]

Рис. 12. Интерферограммы течения нри надении скачка на пластинку с турбулентным пограничным слоем. Скачок образуется при обтекании клина (5°л = 18° Моо = 2.05, х=110 мм, Re = 1.6 10 а - нулевая

Особенно сильная устойчивость имеет место в слое скачка плотности пикноклине) под верхним перемешанным слоем океана. Там обычно ф/0г 10 г/см и 10 (тогда как в наиболее сильных приземных температурных инверсиях в атмосфере (3р/(3 4- 10 г/см , и в среднем в нижнем 10 км слое атмосферы с ). Слои микроструктуры в океане имеют толщину — 1Q3 см, турбулентность в них слаба (неспособна разрушать эти слои), имеет локальный характер (непосредственно от глубины не зависит) и характеризуется небольшими числами Рейнольдса v hU 10 — 10 [c.421]

Чтобы понять, как повышение давления в падающем на пограничный слой скачке уплотнения распространяется по дозвуковой части пограничного слоя и отражается от него, Г.Г. Черный [5] решил задачу о взаимодействии косого скачка с текущим у стенки дозвуковым потоком. Внешний (сверхзвуковой) и пристеночный (дозвуковой) потоки считались невязкими. Решение получено в нелинейном приближении, что в "докомпьютерную эпоху" оказалось возможным только благодаря чрезвычайно высокому теоретическому уровню автора (в 1949 г. Цзян и Финстон решили такую же задачу только в линейном приближении). Экспериментальное исследование влияния управления пограничным слоем на торможение сверхзвукового потока в диффузор-ном канале выполнено в [6]. [c.4]

Рассмотрим радиационный перенос. Профили температуры, представленные на рис. 4.8, позволяют определить влияние параметров системы на распределение 7 при Л = onst. Существенно различается зависимость T i) для концентрированной и разреженной дисперсных систем. При большом расстоянии между частицами, когда велико пропускание системы, вблизи ограничивающих поверхностей формируется незначительный температурный скачок. Аналогичное распределение температуры приведено в [125] для плоского слоя серого газа, находящегося в состоянии радиационного равновесия. [c.165]

Уравнения (386) и (387) справедливы для любого окислительновосстановительного электрода и показывают зависимость скоростей электродных процессов от потенциала и строения двойного электрического слоя. При этом видно, что на скорость электродного процесса оказывает влияние только часть общего скачка потенциала, приходящаяся на плотную часть двойного электрического слоя (т. е. на зону, где протекает электрохимическая реакция), гр = (Ум.)обр + А1/ — il i. [c.201]

В общем случае температура фаз на межфазной границе претерпевает скачок. Молекулярно-кинетический анализ [23] процессов переноса в тонком кпудсеновском слое пара (толщиной порядка нескольких длин свободного пробега молекул) привел к следующей формуле [c.271]

Детали, закаленные на мартенсит, упрочняют обработкой на белый слой точением твердосплавными резцами с большим отрицательным передним углом (до 45°) без смазочно-охлаждающих жидкостей при скорости резания 60 — 80 м/мин. Поверхностный слой при этом подвергается своего рода термомеханической обработке, представляющей собой совмещение процессов высокотемпературной деформации и вторичной закалки. На поверхности образуется светлая нетравящаяся корка толщиной 0,1—0,2 мм, обладающая высокой твердостью НУ 1000—1300 При исходной твердости материала НУ 600—700) и состоящая из мелкозернистого (размер зерна 0,05—0,1 мкм) тонкоигольчатого мартенсита втюричной закалки с высокодисперсными карбидными включениями. В зоне белого слоя возникают чрезвычайно высокие сжимающие напряжения (до 500 кгс/мм ), обусловливающие резкое повыщение циклической прочности. Усталостно-коррозионная стойкость повышается примерно в 10 раз п6 сравнению с исходной. Хорошие результаты получаются только йрн условии сплошности белого слоя. В противном случае на участках разрыва слоя возникают скачки напряжений, снижаюНтие циклическую прочность. Чистовую обработку белого слоя производят микрошлифованием, полированием и суперфинишированием. [c.323]

Как известно, вблизи передней поверхности пузырька образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в котором происходит скачок значения концентрации целевого компонента от Со до Со. Эта область обозначена цифрой III. В разд. 2.7 было также указано, что циркуляционное течение за газовым пузырьком имеет структуру вихря Хилла (внутренняя область циркуляционного течения обозначена цифрой IV). Следовательно, вблизи задней поверхности пузырька происходит интенсивное перемешивание жидкости и основное сопротивление массопереносу от задней поверхности пузырька сосредоточено в тонком пограничном слое вблизи этой поверхности (зона V). [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...