Фотометрическая установка

С помощью описанной фотометрической установки можно градуировать температурные лампы или другие стабильные источники в разных длинах волн. Установка позволяет также осуществлять экстраполяцию температур вверх от некоторого заданного начального значения. Для этой цели применяется специальное устройство (рис. 3.10), устанавливаемое на фотометрической установке (см. рис. 3.9) между одним из излучателей и ближайшим к нему объективом. Устройство для экстраполяции состоит из плиты, на которой под углом 45° к оптической оси установлены два зеркала и две полупрозрачные стеклянные пластинки. Каждая из пластинок имеет коэффициент пропускания, равный примерно 0,5. Таким образом, луч света, идущий от излучателя, раздваивается на лучи 2—7—9 и 2—4—9 и вновь соединяется в один луч, направляющийся в объектив. Далее, открыв заслонку 5 и перекрыв заслонку 6, с помощью фотометрической установки урав- [c.45]

Рис. 3.9. Оптическая схема фотометрической установки

В процессе градуировки температурных ламп для исключения возможных систематических погрешностей, обусловленных несимметричностью оптических каналов фотометрической установки, излучатели (температурные лампы) приходится менять или, оставляя их на месте, перекладывать оптическую систему установки так, чтобы менялись местами ее оптические каналы. Такой порядок градуировки температурных ламп требует проведения ряда последовательных измерений с корректировкой в каждой серии установки ламп на оптической оси системы. Поэтому присущая температурным лампам некоторая неоднородность распределения яркости по ленте, а также то, что практически невозможно каждый раз вывести на оптическую ось установки строго одно и то же место на ленте лампы, приводят к возрастанию погрешности градуировки ламп. Однако применение фотометрической установки для градуировки ламп приблизительно в два раза снижает погрешности по сравнению с теми, которые получаются при использовании прецизионного визуального оптического пирометра. [c.46]

Фотометрическая установка 45 Физико-технические характеристики термоэлектродов 246 Физические законы излучения ЗС4 [c.494]

Совокупность фотометрических понятий и величин, установленных в качестве единиц для соответствующих измерений, даст возможность охарактеризовать действие света на наши приборы и установки. [c.55]

До начала фотометрических измерений необходимо проверить нуль гальванометра и электрический нуль прибора. Для проверки нуля гальванометра рукоятку чувствительности ставят на нуль и поворотом корректора подводят стрелку гальванометра к нулю. Электрический нуль прибора устанавливают следующим образом. Открывают шторку и в течение 20 мин освещают фотоэлементы через нейтральный светофильтр (№ 0). Левый барабан устанавливают на 95-е деление по черной шкале (светопропускания) и рукоятками настройки клиньев подводят стрелку гальванометра к нулю, при установке рукоятки чувствительности на 3 , После 20 мин освещения фотоэлементов шторку закрывают и проверяют положение стрелки гальванометра на нуле. Если стрелка отходит от нуля, то ее подводят к нулю вращением рукоятки гальванометра. Допустимые отклонения стрелки 1 деление. [c.119]

В последнее время нашей промышленностью создана установка для структурного анализа УРС-50-И с ионизационной регистрацией интенсивности рассеянных лучей. Установка дает непосредственно угловую зависимость интенсивности рассеянного излучения (фотометрическую кривую), обладает повышенной чувств ительностью и резко сокращает длительность анализа. [c.145]

Затем выбирается и устанавливается на редукторе электромотора скорость записи. Выбор скорости производится таким образом, чтобы время действия сигнала на фотоэлемент было меньше времени установления отсчета, равного 0,7 сек. Чувствительность прибора при записи такова, что полному отбросу светового пятна на пластинке соответствует отброс в 600—650 делений по миллиметровой шкале. Для удовлетворения этого условия необходимо ввести серые фильтры и круговой клин таким образом, чтобы отброс для луча, проходящего через отверстие пленки, не превышал 600—650 единиц. Точка начала записи на матовом стекле грубо устанавливается вращением маховичка 21 и движением предметного стола при открепленном зажиме 23. Точная установка начала отсчета проводится микрометрическим винтом 28. Наконец, матовое стекло заменяется кассетой с фотопластинкой, выключателем 19 включается электродвигатель, и производится запись. Путем изменения положения нулевой точки на одну пластинку можно записать несколько фотометрических кривых. [c.65]

Для фотометрического титрования в приборе предусмотрена возможность установки химических стаканов объемом 25—300 мл. [c.209]

Как и в предыдущей главе, предполагается, что процесс рассеяния света является определяющим в формировании оптических сигналов и регистрация излучения осуществляется на нескольких частотах, и, следовательно, есть возможность строить вычислительные схемы интерпретации с привлечением оптических операторов теории светорассеяния. Необходимо также указать и на разнообразие возможных геометрических схем зондирования при установке спектральной фотометрической аппаратуры на орбитальных платформах. Ниже в качестве конкретного примера в основном будет использоваться схема касательного зондирования. [c.148]

Установка позволяет определить зависимость мощности отраженного сигнала от угла поворота макета и построить индикатрису или фотометрическое тело отражения излучения оптического генератора макетами различной формы. [c.77]

Коэффициент интегрального рассеяния зеркала (или призмы) оценивается с помощью следующей аппаратуры в качестве источника используется лазер с модулированным по мощности излучением. Исследуемое зеркало помещается внутри фотометрической сферы и располагается так, чтобы отраженный от зеркала луч и луч от лазера беспрепятственно выходили из сферы (отраженный луч в дальнейшем тщательно гасится). Фотоприемник, примыкающий к сфере, измеряет ее освещенность, проводимую светом, рассеянным на зеркале. Использование синхронного детектирования позволяет избавить установку от влияния засветок и повысить точность измерения. Тщательное расположение диафрагм, ограничивающих луч лазера и убирающих постороннее рассеяние, позволяет достигнуть точности в несколько тысячных долей процента. [c.242]

Светорассеивающее (молочное) МС13 Пластинка стекла толщиной 2 мм должна иметь коэффициент пропускания То для источника света А не менее 50+3%, определяемый на фотометрической установке при отсутствии света, проходящего прямо через стекло. Отступление от нейтральности 40%. Глушение стекла равномерное. Контроль визуальный Прессованные диаметром не больше 120 мм, по ГОСТ 3514-57 [c.729]

В 1950 году были повторены в нашей лаборатории старые измерения автора в дипломной работе студента Боркова И. М. [215J в таких условиях эксперимента, которые позволяли одновременно измерять термическое высвечивание в ультрафиолетовой и видимой областях на одних и тех же образцах. Термовысвечивание регистрировалось одновременно двумя фотометрическими установками в видимой области — при помощи сурьмяно-цезиевого фотоэлемента с усилительным устройством, а в ультрафиолетовой (2000—3200А°) при помощи счетчика фотонов с платиновым фото-катодом. Кристалл помещался между фотоэлементом и счетчиком. Для лучшего разрешения пиков и для возможности сравнения нагревание всех кристаллов производилось сравнительно медленно — со скоростью 0,1°/сек. Этими измерениями было уточнено положение максимумов отдельных пиков. Было выяснено, что в случае КС1 первый пик видимой люминесценции находится при —164° С, тогда как в ультрафиолетовой области этот пик имеет максимум при —158° С. Вторые и третьи пики видимой и ультрафиолетовой люминесценции попарно совпадают и находятся соответственно при —78 и —29° С. [c.125]

Рис. 6.6. Схема установки аля изменения Т15 с фотометрическим шаром фирмы Балзерс

В схеме прибора предусмотрен ряд устройств для юстировки. Так, правильная установка образца, обеспечивающая выход и попадание зеркально отраженного пучка на приемник 10, достигается с помощью системы зеркал 11 и приемника 1, а установка приемника 8 в точку, где собираются отраженные от зеркала 7 лучи, осуществляется визуально с помощью оптического устройства 4, снабженного волоконной оптикой. В ряду приборов отметим установку [42], где реализован относительный метод измерения TIS, и измерение а проводится сравнением с эталонным образцом, среднеквадратичная шероховатость поверхности которого измерена с максимальной точностью. Установка для измерения TIS с фотометрическим шаром фирмы Балзерс схематично изображена на рис. 6.6, где излучение от Не—Ne-лазера 1, проходя прерыватель 2, ослабитель 3 и апертуру 4, падает на поверхность исследуемого образца 5. Зеркально отраженный поток выводится из фотометрического шара через отверстие 9. Интегральное значение рассеянного потока с детектора 8 поступает на синхронный усилитель 6, куда одновременно поступает опорный сигнал падающей интенсивности. Сигнал с синхронного усилителя пропорционален отношению /о//д, входящему в формулу (6.11). Измеренное значение а индицируется на цифровом вольтметре 7. Значения а порядка 0,5 нм были измерены с помощью описанной установки фирмы Балзерс в работе [37]. Как было показано в работе [30 ], метод позволяет проводить измерения а и не дает возможности определения параметров поверхности в плоскости (X, У). Это ограничение метода TIS было преодолено в приборе, в котором была обеспечена возможность измерения углового [c.237]

Оптическая схема установки, использующей фотометрические методы измерения монохроматических яркостей, приведена на рис. 3.9. На оптической скамье закрепляют сравниваемые по яркости источники излучения с раздельными питанием и регулировкой. Такими источниками, например, являются модель АЧТ и температурная лампа или две температурные лампы. Изображения этих излучателей с помощью объективов создаются на входной щели призменного монохроматора. Перед щелью расположен модулятор, представляющий собой струну с наклеенной на нее призмочкой. Струна с заданной частотой совершает колебания в плоскости, параллельной плоскости входной щели, в результате чего на последней поочередно создаются изображения то одного, то другого излучателя. Струна находится между полюсами постоянного магнита, и ее колебания обусловливаются прохождением по струне переменного тока частотой около 860 Гц. Она включается в цепь обратной связи двухкаскадного усилителя и образует вместе с ним струнный генератор с самовозбуждением. Амплитуда колебания струны регулируется автоматически. Выходная щель монохроматора 5 может перемешаться по спектру в пределах длин волн от 0,45 до 1,0 мкм. [c.45]

Установка объекта в пучок один раз на 200 спектральных шагов дает существенную экономию времени (примерно 30 мин на каждые 200 спектральных шагов сканирования), однако в непрерывном режиме работы приборная погрешность фото-метрирования имеет еще одну составляющую, определяемую временной нестабильностью выходного сигнала (до 3 % в течение 1 часа). Поэтому непрерывный режим— это режим наибольшей скорости сканирования, а дискретный — режим наивысшей фотометрической точности. Примеры спектров, полученных в разных режимах на приборе ИКСВ-1, даны на рис. 10 и И. [c.213]

На рис. 280 приведен общий вид горизонтальной установки фотометра Пульфриха. Пмеются также и вертикальные конструкции. Фотометр Пульфриха считается универсальным фотометрическим инструментом. Однако описанный осветитель непригоден для нефелометрпческнх и люминесцентных псследований. Для этих целей необходимо конструировать другие осветители. Кроме того, он мало эффективен и при основных абсорбционных измерениях вследствие недостаточной яркости нолей зрения, что не позволяет производить исследования растворов, сильно поглощающих свет. Наконец, линия раздела его полей но исчезает при их равенстве, что снижает точность фотометрирования. [c.351]

При решении задач тина В удобнее пользоваться фотометрическими схемами с одним источником света. В этом случае в качестве светоослабляющей системы прхшеняют различного рода диафрагмы или фотометрические клинья. На рис. 295 приведена простейшая схема такого рода. Диафрагмы устанавливаются около осветительных линз О, и Оз, а кювета — в параллельном пучке ме кду линзой и фотоэлементом в измерительном плече. Измерение прозрачности начинается с установки кюветы с раствором и выбора уровня освещенности фотоэлементов соответствующим подбором раскрытия диафрагм в опорном и измерительном плечах, пока гальванометр не установится в нулевое [c.370]

Мнкроденсографы очень часто снабжают, кроме линейной шкалы, еще логарифмической. Последняя дает возможность производить отсчет непосредственно измеряемых значении почернений. Логарифдп1ческой шкалой почернений следует нользоваться при постоянном контроле установки обоих ее концов. Пре/кде всего устанавливается, как и в случае линейной шкалы, ее начало О = оо) при закрытом фотоэлементе. Затем производится установка точки шкалы О =0 при освещении фотоэлемента через прозрачную часть пластинки с помощью перемещения фотометрического клина 22 перед фотоэлементом (см. рис. 298). [c.374]

Особый интерес представляет люминесцентно-электрический метод измерения распределения энергии по спектру, который был подробно расслютрен в 3 и 5 этой главы. В случае использования дифракционной решетки одна запись исследуемого спектра сразу дает необходимый ответ (если имеет место линейность фотометрической характеристики установки), так как полученные отношения ординат следует только исправить на закон Вавилова. [c.456]

Измерение степени поляризации люминесценции в описанном приборе осуществляется при установке анализатора в двух положениях параллельно и перпепдикулярпо к плоскости колебаний электрического вектора. В случае недостаточной линейности световой характеристики приемника фотометрические измерения возможно проводить, используя поляризационные призмы как светоослабляющую измерительную систему. Для этого они должны быть [c.575]

Выше мы везде пользовались понятием коэффициентов поглощения, имея в виду табличные значения коэффициентов, которые рассчитаны с учетом всех возможных системат1 ческих ошибок измерений (учет потерь при отражении на границах поглощающего слоя, рассеяния, недостаточной монохроматичности пучков и пр.). Практически при абсорбционном анализе очень часто можно пользоваться коэффициентами погашения без учета указанных поправок. С этой целью они должны быть определены эксиг риментально по эталонным образцам на той спектральной установке, на которой предполагается вести анализ. При этом допустимы часто довольно грубые отклонения от истинных значении коэффициентов поглощения. Обычные методы фотометрического абсорбционного анализа с помощью светофильтров используют усредненные значения таких коэффициентов и тем не менее в большинстве случаев дают хорошие результаты. [c.655]

По мере уменьшения А полутеневая яркость становится все слабее и вместе с тем начинает резко возрастать AL, т. е. глаз становится менее фотометрически чувствительным. При заданных условиях существует оптимальное значение L, при котором установка равенства яркости осуществляется с наибольшей точностью. [c.184]

Более разнообразна группа двухлучевых спектрофотометров. Из отечественных приборов можно отметить модели СФ-8 с диапазоном 195—2500 нм и СФ-17 с диапазоном 190—800 нм (см. рис. 28, в). Точность установки длины волны в них (0,14-0,5) нм, фотометрическая точность составляет (0,5ч-1)%. Запись спектров производится на специальных калиброванных бланках. Примером ИК-спектрофотометра являются приборы серии ИКС (СССР), работающие в области спектра 0,75—25 мкм. В приборах этой серии используются призменные монохроматоры. Структурная схема модели ИКС-14А в основных чертах повторяет схему спектрофотометра СФ-17. Отличия в схемах обусловлены спецификой построения прибора для инфракрасной области и типом фотоэлектрического преобразователя — болометра. Выделим двухлучевые спектрофотометры серии Акта . Спектральный диапазон, в котором работают эти приборы, 190—3000 нм, охватывает ближнюю инфракрасную область. В модели Акта М УП используется двухрешетчатый монохроматор с особо высокой разрешающей способностью (лучше, чем 0,05 нм) в источнике излучения могут быть вклю- [c.256]

Водородную лампу устанавливают визуально, как и ртутную, по красной линии водорода 656 нм. Для фотометрической проверки установки лампы максимально раскрывают ширину щели (2 мм) и потенциометр ставят в положение минимальной чувствительности 1 . Для регулировки темнового тока открывают штору фотоэлемента и ручкой 20 (см. рис. 61) вращают шкалу длин волн в сторону меньших значений. Стрелку миллиамперметра устанавливают на нуле и сравнивают значение длины волны по шкале с паспортным значением для данной лампы. Если показания шкалы длин волн и данные паспорта отличаются более чем на 2—3 нм, то считают, что лампа установлена неправильно, и ее снова устанавливают с помощью юстировочных винтов и конденсорного зеркала. [c.126]

В спектрофотометрах, служащих для абсорбционного анализа, на фоне сплошного спектра излучения источника наблюдаются линии поглощения исследуемого вещества. В фотометрической части таких приборов находятся кюветное отделение (абсорбционная ячейка с образцом) с системой зеркал и зеркальных модуляторов, изменяющих геометрию прохождения лучей, а также компенсационные клинья. В зависимости от числа каналов в фотометрической части спектрофотометры делятся на однолучевые и двухлучевые. В однолучевых спектрофотометрах в световой пучок поочеред1Ю вводятся образец и эталон, причем соответствующие измерения прошедшего потока проводятся раздельно во времени. В нереги-стрирующнх спектрофотометрах пропускание измеряется в отдельных точках, а установку длины волны, образца и отсчет коэффициента пропускания осуществляют вручную. [c.409]

Интерференционные кривые снимаются при этом в дифрактомерах — рентгеновских установках, в которых регистрация лучей осуществляется с помощью ионизационных и сцинтиляционных счетчиков. Эти кривые имеют вид, аналогичный фотометрическим кривым. Кривая ионизационной установки изображает угловую зависимость ионизационного или сцинтиляционного эффекта, пропорционального интенсивности рентгеновского излучения. [c.192]

Для оценки степени выноса твердой фазы с пеной был использован фотометрический метод определения концентрации шлама в коалесцате пены. Измерение интенсивности поглощения света, проходящего через раство р, производилось с помощью счетчика фотонов, чувствительного к видимой области и связанного со стандартной радиометрической установкой Б-2. Критерием изменения относительной концентрации твердой фазы пенообразователя служило число импульсов счетчика при прохождении света через коалесцат пены. [c.71]

В установке рис. 27 ослабление осуществляется градуированным фотометрическим клином и эталонированными ослабителями 0 , Оз и Од. В других случаях для ослабления света используются три поляризатора, последовательно расположенных в пучке сравнения, как это сделано Дором [199]. С успехом также используется ослабление путем многократных отражений [200] и целый ряд других приемов [43, 198, 201, 205]. [c.172]

Оптич. схемы Ф. (рис.) для измерения размерных фотометрич. величин обеспечивают постоянство или изменение по определённому закону геом. фактора. Для Ф. с абс. градуировкой характерны относительно большие систематич. погрешности измерений (10— 20%). Более высокую точность имеют Ф. для измерения отношения потоков излучения (коэффициентов пропускания и отражения образцов). Такие Ф. строятся по одноканальной и двухканальной оптич. схемам и содержат фотометрич. шары (см. Фотометр интегрирующий). В одноканальном Ф. измеряется относит, уменьшение потока излучения при установке образца на пути пучка лучей. В двухканальном Ф. ослабление образцом потока излучения в измерит, канале определяется сравнением с потоком излучения в т. н. опорном канале. Для уравнивания потоков излучения в каналах применяются регулируемые диафрагмы, клин фотометрический и др. подобные устройства. [c.824]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...