Излучение квадруполя

Рассмотрим, например, излучение движущегося квадруполя. За время а5—у /со = /со, затрачиваемое излучением квадруполя на то, чтобы пройти расстояние от f/ (координаты квадруполя) до (точка наблюдения), оси [c.403]

Приводя нашу последнюю картину волновой кюветы, мы не только заглядываем далеко вперед, затрагивая излучение квадруполя, которому будет посвящен разд. 1.10, но преследуем и еще одну цель подтвердить допустимость проведенной в в разд. 1.7 процедуры смещения диполей, при которой предполагалось, что они сдвигаются в другую точку, находящуюся на расстоянии, много меньшем длины волны. Рис. 15 следует сравнить с рис. 13 на нем также представлен случай, когда два вертикальных стержня колеблются в направлении север — юг около неподвижных точек, одна из которых расположена к востоку от другой. Амплитуды движения обоих стержней снова совпадают и такие же, как на рис. 13. Однако на рис. 13 стержни двигались в фазе, тогда как на рис. 15 их фазы различаются на 180°. [c.68]

Более простой пример представлен на рис. 15 звук, генерируемый двумя равными и противоположными диполями, описывается как излучение квадруполя. Его дальнее поле, как показывает сравнение рис. 13 и 15, слабее полей отдельных диполей по существу по той же причине, по которой дальнее поле компактной группы источников, суммарная интенсивность которых равна нулю (разд. 1.7), слабее полей отдельных источников. [c.78]

Только что описанные гипотетические распределенные источники и диполи, возможно, и нельзя непосредственно использовать, но полученные результаты подсказывают, как практически работать с важным уравнением (152) для звука, генерируемого турбулентным потоком. Так же как первая производная в правой части уравнения (158) свидетельствует о том, что при этом излучение имеет вид излучения диполя с напряженностью fi на единицу объема, вторая производная в правой части уравнения (152) определяет излучение вида излучения квадруполя с напряженностью Тц на единицу объема. [c.84]

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

Рис. 34.2. Поле излучения электрического диполя (а), электрического квадруполя (6) и магнитного диполя (в)

Различие полей излучения диполей и квадруполей используется в люминесценции для экспериментального установления характера элементарного излучателя. [c.250]

Излучение точечного источника (монополя), диполя и квадруполя [c.383]

ИЗЛУЧЕНИЕ МОНОПОЛЯ, ДИПОЛЯ И КВАДРУПОЛЯ 385 [c.385]

ИЗЛУЧЕНИЕ МОНОПОЛЯ, ДИПОЛЯ и КВАДРУПОЛЯ [c.387]

По этой причине в существующей теории порождения звука турбулентностью частотный спектр звука фактически не рассматривается. Область турбулентности, как мы об этом говорили выше, разбивается на невзаимодействующие между собой изолированные неоднородности некоторого характерного масштаба I (квадруполи), и излучение всей этой области просто складывается из излучения отдельных неоднородностей такого масштаба. [c.261]

А, 1 мм). Рс отличается от оптич. спектроскопии и инфракрасной спектроскопии специфич. особенностями а) благодаря малым частотам и, следовательно, малым энергиям квантов Лу (относительно светового излучения) в Р. исследуются энергетич. переходы мея<ду близко расположенными уровнями энергии. Поэтому здесь возможно изучение таких взаимодействий в веществе, к-рые вызывают очень малые расщепления энергетич. уровней, незаметные (или почти незаметные) для оптич. спектроскопии. В Р. исследуются вращательные и инверсионные уровни молекул, зеемановское расщепление уровней электронов и атомных ядер во внешних и внутр. магнитных полях уровни, образованные взаимодействием квадруполь-ных моментов ядер с внутр. электрич. полями уровни сверхтонкой структуры атомов и молекул и др. Т. о., Р. — спектроскопия малых квантов эпергии. [c.304]

Рис. к задаче 9.47. Диаграмма излучения камертона. а) Квадруполь б) диполь в) квадруполь г) квадруполь. [c.474]

Для нахождения мощности, излученной квадруполем, следует воапользоваться формулами (10.19) и (10.28), применяя, так же как для монополя и диполя, соображь-ння подобия и размерности. Тогда при больших х имеем [c.389]

Результирующее излучение квадруполя может иметь намного более слабое дальнее поле по сравнению с ближним полем, чем имеет даже излучение диноля. В некоторых случаях это может означать, что дальнее поле квадруполя вообще едва заметно. Однако в других случаях, когда напряженность квадруполя велика и на него не накладывается излучение монополя или диполя, такое квадрупольное излучение от турбулентности может вызывать очень неприятный шум, который важно исследовать количественно, чтобы найти способ его уменьшения. [c.78]

Следующим по сложности элементарным источником звука является акустический квадруполь, представляющий собой комбина-цию двух диполей. Эффективность излучения квадруполя, очевидно,, еще ниже, чем эффективность излучения диполя /см. [З 6-9]/ [c.22]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Магнитный диполь представляет собой элементарный двухполюсный магнит, при изменении момента которого возникает испускание. Вследствие того, что величины магнитных. моментов молекул очень малы, вероятности переходов молекул из одного состояния в другое при изменении их магнитных моментов оказываются крайне малыми. Поглощательная и испускательная способности молекул—магнитных диполей по порядку величины близки к поглощательной и нспускательной способностям квадруполя. Распределение излучения магнитного диполя показано на рис. 34.2, в. Модель магнитного диполя применяется для описания некоторых случаев метаста-бильных состояний молекул. [c.250]

Классическая теория. Произвольное распределение неподвижных или движущихся зарядов можно описать с помощью плотностей заряда р и тока j, удовлетворяющих ур нпю непрерывности Поле, создавае.мое такими источниками вне области их размещения, описывается как совокупность полей мультиполей. монополя (заряда), диполя, квадруполя и т. д. Однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер I области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучения К=2л1к = 2 кс1<а [c.630]

Слабый переход между состояниями Ф и Ф" с поглощением или испусканием электромагнитного излучения может происходить, если даже матричный элемент электрического дииольного момента (11.144) равен нулю, так как матричные элементы операторов магнитного дипольного или электрического квадруполь-ного момента молекулы могут быть отличными от нуля (более высокие мультипольные переходы также возможны, но пока не наблюдались). Вероятности магнитных днпольных и электрических квадрупольных переходов обычно составляют около 10 и 10 соответственно от вероятности электрических ди-нольных переходов. Такие переходы также называются запре- [c.354]

Если теперь мы имеем дело с движуш ейся со скоростью С/ областью потока g, состоящей из множества квад-руполей, и скорость конвекции этих квадруполей у, то следует, в отличие от случая одного квадруполя, еще учесть, что излучение не всех квадруполей придет одновременно в точку наблюдения ж, а только тех из них, которые занимают некоторый объем. Одновременно придет излучение только от того числа квадруполей, которое получится, если общее число квадруполей области g уменьшить на фактор (1 — Mft os 0). Если считать, что интенсивности всех квадруполей просто складываются, то тогда интенсивность излучения шума областью потока будет отличаться от излучения этой области при Уй = О на фактор (1 — Mk os 0) [14, 15]. Этими обстоятельствами определяется характер направленности излучения шума движущейся турбулентной областью g. [c.405]

Относительно этого второго возражения можно привести следующие рассуждения. При малых скоростях квадрупо-лей Vh эффективность излучения звука квадруполем мала благодаря тому, что имеется почти полная компенсация излучения от источников протртвоположного знака более низкого порядка. При увеличении vn компенсация уменьшается и излучение возрастает, но оно не может увеличиться больше, чем та интенсивность, которую дают отдельные составляющие квадруполь монополи компенсация полностью отсутствует при Ми = 1. [c.410]

При условии Mk os 0 = 1 квадруполь движется к наблюдателю со скоростью, равной скорости звука тогда никакой компенсации между излучением отдельных монополей в квадруполе нет и наблюдатель слышит звук, порожденный этими отдельными монополями. Так как моно-поль — наиболее эффективный источник звука, то в этом случае будет наблюдаться максимальная интенсивность излучения. При сверхзвуковой конвективной скорости наиболее интенсивное излучение должно наблюдаться при углах Маха [c.410]

При скорости Vh> снова начинает проявляться компенсация между отдельными монополями в квадруполе, и при дальнейшем увеличении Мп излучение становится все менее эффективным, снова становится существенныд фактор (1 — Mh os 0) . При больших Ми этот фактор можно приближенно заменить просто на Тогда, поскольку, согласно теории Лайтхилла, интенсивность пропор-д иональна 1 % (см. (10.47)), мы приходим к заключению, что в этом случае интенсивность оказывается про- [c.410]

До сих пор рассматривалось излучение вука потоком в отсутствие каких-либо твердых тел. Генерация звука турбулентным потоком происходит, как было показано в предыдущей главе, за счет нелинейного взаимодействия QQ при этой генерации обратная реакция возникающего звука (шума) на сам поток оказывается несущественной. При М< 1 решение задачи, как мы видели, приводит к тому, что звуковое поле можно представить в виде ноля соответствующим образом распределенных квадруполей, возникающртх благодаря нестационарному (например турбулентному) движению жидкости. [c.424]

Распределение по направлениям волновой амплитуды у-лучей 0) или интенсивности (аФ ) характерно для осциллирующего электрического диполя, квадруноля и т. д. или осциллирующего магнитного диполя, квадруполя и т. д. Фактически электрическое квадрупольное излучение — = 2, нет изменения четности) является самым распространенным типом излучения ядерных у-лучей. Электрическими дипольными моментами в силу симметрии распределения заряда можно пренебречь, но электрические квадрупольные моменты могут быть относительно велики. [c.35]

Более сложно создать наглядное представление об излучении звука турбулентным потоком при отсутствии каких бы то ни было границ. Считается, что излучение звука однородным турбулентным потоком при отсутствии податливых или твердых стенок можно объяснить квадрупольным излучением. Квадрупольный характер излучения звука турбулентностью получается из общего теоретического рассмотрения, впервые проведенного английским физиком Лайтхилом (1952 г.). Согласно одному из выводов этой теории однородный изотропный турбулентный поток излучает как система беспорядочно расположенных в пространстве квадруполей. Для простоты можно представить весь поток разбитым на отдельные одинаковые кубики стороной I величина I представляет собой масштаб неоднородностей скорости потока. Каждый такой кубик не связан с другим и берется изолированно (в действительности, конечно, имеются различные масштабы, и отдельные элементы — кубики — определенным образом связаны или, как говорят, коррелированы между собой). Такой кубик можно представить как отдельный продольный (см. стр. 130) квадруполь, причем все квадруполи одинаковы по интенсивности звука, который они излучают, но ориентация их беспорядочна. Можно вычислить интенсивность звука, излучаемую одним квадруполем, и, зная их общее число, интенсивность звука, излучаемого всеми квадруполями, т. е. всем пространством, занимаемым турбулентным потоком. [c.260]

Подобно тому как статич. поле распределения зарядов вдали от этого распределения может быть нред-став.1ено как поле точечного заряда, диполя, квадруполя, октуполя и т. д., так же и поле излучения (при указанном выше соотношении между длиной [c.338]

Простейшим экспериментом, демонстрируюш им усиление звука при наличии пузырьков, является вибрация жесткого стержня в воде, которая создает слабо слышимое дальнее ноле диполя (см. разд. 1.7), связанное с нульсируюш ей силой между стержнем и водой более сильного ближнего поля диполя при этом не слышно. Однако, если вдувать в ближнее поле пузырькп, они начинают пульсировать в ответ на большие флуктуации давления в нем и генерировать намного более сильный звук, поскольку их монопольное излучение (в разд. 1.9 будет показано, как его вычислить) имеет дальнее поле более сильное, чем ближнее. Обычно оказывается, что звуковая мош ность потока с сильными флуктуациями давления в ближнем ноле и слабыми флуктуациями в дальнем поле, что характерно для излучения диполей и в еш е большей степени квадруполей (разд. 1.10), значительно усиливается при введении пузырьков в ближнее поле, причем пульсации объема создают более мощное дальнее поле монополя. [c.53]

Излучения звука прп других движениях сферы, отличных от пульсации или колебания ее как твердого тела, обычно не представляют практического интереса. Заметим, однако, что граничные условия равенства радиальной скорости сферической гармонике второго порядка можно удовлетворить точно, если поместить квадруполь в центр сферы такие условия соответствуют колебаниям, при которых мгновенные формы тела эллипсопдальны, но его объем остается постоянным и центр инерции покоится. Граничные условия общего вида можно разложить по сферическим гармоникам, и обычно более высокие гармоники связаны с мультиполями более высокого порядка. При этом оказывается, что в высокочастотных предельных случаях выполняются приведенные выше законы геометрической акустики. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...