Порождение звука турбулентностью

Порождение звука турбулентностью. Поскольку в турбулентном потоке, как мы уже знаем, благодаря пульсациям скорости пульсирует также и давление, то нетрудно себе представить, что помещенная в турбулентный поток твердая [c.259]

В общих чертах правильно описывая явление порождения звука турбулентным потоком, существующая теория не лишена ряда крупных недостатков. [c.261]

По этой причине в существующей теории порождения звука турбулентностью частотный спектр звука фактически не рассматривается. Область турбулентности, как мы об этом говорили выше, разбивается на невзаимодействующие между собой изолированные неоднородности некоторого характерного масштаба I (квадруполи), и излучение всей этой области просто складывается из излучения отдельных неоднородностей такого масштаба. [c.261]

Квадратичные эффекты порождение звука турбулентностью [c.300]

В гл. 10 и И мы подробно остановимся на этом виде взаимодействия, которое, например, является ответственным за порождение шума (звука) турбулентным потоком.. Взаимодействие завихренность — звук (QP). С акустической точки зрения это взаимодействие интересно в том отношении, что есть рассеяние звука на неоднородностях в завихренности (турбулентность). В правой части волнового уравнения за счет этого взаимодействия появляется член ( источник ) [c.46]

М = больших единицы, излучение звука податливой твердой стенкой, находящейся в турбулентном потоке, заглушение всех этих шумов, порождение звука (шума) турбулентностью с учетом тепловых явлений (в особенности это касается струй), автоколебания в камерах сгорания реактивных двигателей, приводящие к неустойчивости работы таких двигателей, распространение звука в турбулентном потоке, о чем у нас уже шла речь выше, и т. д. — вот далеко не полный перечень вопросов, охватываемых аэротермоакустикой. [c.254]

Итак, наиболее важными эффектами второго порядка, появляющимися в случае сжимаемой жидкости, являются порождение звука турбулентностью и рассеяние звука на неоднородностях скорости и температуры. Изучение рассеяния звука естественно отложить до гл. 9. посвященной проблеме распространения волн в турбулентной среде. Поэтому здесь мы подробнее остановимся лншь на порождении звука турбулентностью. [c.301]

Если акустическое течение — вихри, порождаемые звуковыми волнами, то возможен в некотором смысле и обратный процесс порождение звука (точнее — шума) турбулентным потоком. В связи с бурным развитием реактивной техники, а также самолетостроительной техники, где скорости движения все более и более возрастают, исследование проблемы генерации звука турбулентным потоком становится чрезвычайно важным. Можно по-разному относиться к вопросу о том, относится ли эта проблема к нелинейной акустике. Поскольку, однако, нелинейная акустика является частью нелинейной газодинамики, в кйторой возможны помимо взаимодействия звук — звук [c.11]

После появления в 1952—1954 гг. работ Лайтхилла по теории порождения шума турбулентным потоком довольно скоро было установлено, что как эксперименты по шумам струй, имевшиеся к этому времени, так и вновь поставленные опыты со струями достаточно хорошо подтвер ждают выводы этой теории и в первую очередь закон восьмой степени. Поскольку весь круг вопросов по аэродинамической генерации звука имеет кроме чисто научного интереса также большое значение в авиационной и ракетной технике, после работ Лайтхилла стало появляться большое количество экспериментальных работ в этой области, обширная библиография которых имеется в [14, 17, [c.411]

Ныше мы вкратце изложили основные факты, касающиеся изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости, рассматриваемой в рамках линейного приближения. В следующем приближении теории возмущений возникают новые физические эффекты — порождение вихревых движений, звука и пульсаций энтропии за счет билинейных и квадратичных взаимодействий решений линеаризованных уравнений друг с другом. Наиболее важными и.з этих эффектов, специфическими для сжимаемой жидкости являются порождение звука вихревой турбулентностью и рассеяние звука на неоднородностях полей скорости и Температуры. Основные работы по генерации звука турбулентностью выполнены Дж. Лайтхиллом ), исходившим из уравнения [c.489]

Большоеместоуделено ультразвуковым волнам и их применениям а также распространению звука в атмосфере (атмосферная акустика) в море (гидроакустика) и земле (сейсмология). Рассматриваются во просы распространения звуковых и ультразвуковых волн больше интенсивности в газах и особенно в жидкостях. Разбираются наибе лее важные вопросы аэротермоакустики (шум струи, порождение зву к турбулентностью). Рассмотрены вопросы распространения упруги волн в твердых телах (в особенности в металлах), а также основньп применения ультразвука при изучении упругих свойств тверды тел. Основное внимание обраш,ается на физический смь1сл того ил1 иного явления. [c.2]

Рассмотренная выше линейная теория применима лишь в случае очень слабой турбулентности, достигшей заключительного периода вырождения. Теперь мы перейдем к случаю, когда турбулентность является сравнительно слабой, но все же не настолько, чтобы нелинейными членами уравнений гидромеханики можно было пренебречь. В таком случае надо использовать следующее приближение теории возмущений, учитывающее кроме главных линейных членов также поправки к ним порядка Не. Это приближение, уже обсуждавшееся на стр. 75 части 1, состоит в том, что в уравнениях гидромеханики сохраняются нелинейные члены, в которых, однако, значения гидродинамических полей считаются совпадающими с решениями системы линеаризованных уравнений. При конкретных расчетах нелинейные члены удобно рассматривать как дополнительные притоки массы, импульса и энергии, порождающие определенные добавки к решениям линеаризованных уравнений. Указанные добавки б гдут определять новые физические явления порождение вихревых движении, звука и энтропийных волн за счет их билинейных и квадратичных взаимадействий друг с другом. [c.300]

Как видно из таблицы на стр. 76 части 1, взаимодействие вихревой компоненты с самой собой, которое в обычных условиях является наиболее важным, помимо эффектов порядка б, может порождать только или вихревые же движения, или звук. Порождение этим взаимодействием вихревой компоненты объясняется растяжением вихревых трубок при конвективном (т. е. инерционном) перемещении жидких частиц в случае изотропной турбулентности этот эффект описывается членами уравнения Кармана — Ховарта [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...