Мультипольность перехода

Из теории электромагнитного излучения вытекает, что период полураспада Т-/, у-активного ядра зависит от мультипольности перехода L и длины волны (т. е. в конечном счете от энергии кванта) следующим образом [c.261]

Мультипольность перехода определяется спинами и четностями начального и конечного уровней. Если спин одного из этих уровней равен нулю, то возможен переход лишь одной мультипольности. На рис. 6.23 приведен простейший пример. Если же спины как [c.261]

Существующие методы позволяют измерять эти коэффициенты в пределах 10 < а С 10 . Величина а резко возрастает с увеличением мультипольности перехода. С увеличением энергии перехода величина падает. При очень низких энергиях перехода внутренняя конверсия на /С-оболочке для очень тяжелых ядер нередко оказывается запрещенной энергетически. [c.266]

Для атомов и ядер, в к-рых энергия излучаемого кванта не превышает энергий покоя частиц, оценка вероятности спонтанного мультипольного перехода электрич. типа порядка I даёт [c.221]

Таким образом, как это ясно и из общих соображений, учет квадрупольных и более высоких мультипольных переходов представляет собой учет пространственной дисперсии в применении к атомам (в случае молекул без центра симметрии в числителе выражения для s могут появляться члены первого порядка по к). [c.26]

Таблица 7.1. Мультипольность переходов

Вероятность К. в. по отношению к вероятности перехода с испусканием 7-кванта характеризуется коэфф. внутр. конверсии — отношением интенсивности потока конверсионных эл-нов к интенсивности соответствующего у-излучения. Коэфф. К. в. возрастает с уменьшением энергии перехода ростом его мультипольности и заряда ядра. В зависимости от этих параметров коэфф. К. в. может меняться в широких пределах от Ю- — до величин 1. Для переходов между яд. состояниями со спинами, равными нулю, испускание у-квантов запрещено правилами отбора и переход происходит только путём К. в. Сравнение измеренных коэфф. К. в. с рассчитанными теоретически — один из осн. методов определения мультипольностей переходов, спинов и чётностей яд. состояний. [c.308]

При энергиях яд. переходов, превышающих удвоенную энергию покоя эл-на (1,022 МэВ), может происходить К. в. с образованием электрон-позитронных пар (парная конверсия), вероятность к-рой растёт с ростом энергии и падает с увеличением мультипольности перехода (в отличие от К. в. на эл-нах атома). Спектры эл-нов и позитронов — непрерывные, [c.308]

Периоды полураспада для излучения различной мультипольности сильно отличаются друг от друга, в особенности для переходов между состояниями, близкими по энергии. [c.166]

Выше было отмечено, что в зависимости от мультипольности Y-перехода время жизни возбужденного состояния ядра может изменяться в очень широких пределах. Поэтому в принципе должны существовать изомерные состояния с самыми разнообразными периодами (от весьма малых долей секунды до многих тысяч лет). Можно ожидать, что с развитием методики эксперимента будут обнаруживаться новые ядра — изомеры со все более короткими и все более длинными периодами. В настоящее время наибольший период полураспада зарегистрирован у изомера нептуния (Т = 5500 лет), а наименьший — у изомера цезия (Г /г = 2,8- 10 ° сек). [c.175]

Поэтому высшие мультиполи всегда подавлены, и в основном происходят переходы минимальной мультипольности, допустимой законами сохранения момента и четности. [c.261]

Рис. 6.24, Переходы различной мультипольности при отличных от нуля спинах начального и конечного состояний.

Переход ко второй стадии упрочнения, как и в металлах с плотно-упакованной структурой, связан с развитием вторичного скольжения. Для этой стадии характерны клубки дислокаций, мультипольные группы, стенки которых, соединяясь, формируют границы ячеистой структуры. К концу второй стадии образование ячеистой структуры завершается. [c.112]

Согласно соответствия принципу, квантовомеханич. ф-лы для интенсивности спонтанного М. и. на частоте (й = (ifj — i)ih при переходе квантовой системы с энергетич. уровня на уровень (т. е. при переходе из стационарного состояния в ф2) получаются из классич. ф-л для спектральной мощности излучения соответствующей заменой квадратов фурье-компонентов мультипольных моментов I I I квадраты [c.221]

Для атома существуют и др. строгие О. п. Для элект-рич. переходов разл. мультипольности х изменение орбитального квантового числа = О, 1, к(1 + [c.487]

Что касается обычных нелинейных свойств ЖК, то они используются главным образом для получения сведений о строении ЖК степени молекулярной упорядоченности, механизмов фазовых переходов и т.д. [104, 216—218]. В частности, было показано [217], что в отсутствие внешнего электрического поля генерация второй гармоники в ЖК либо отсутствует, либо обусловлена мультипольным механизмом, т.е. что мезофаза обладает инверсионной симметрией. [c.148]

Для получения данных о спинах уровней ядер, мультипольностях переходов, электрич. и магн, моментах возбуждённых ядер используется метод исследования угл. корреляций у-кваитов, последовательно испускаемых в каскаде следующих, друг яа другом переходов между ядерными уровнями. С помощью двух или большего числа спектрометрич. детекторов, включённых в схему отбора совпадающих во времот актов регистрации у-квантов, измеряется зависимость числа таких событий от у1 ла между направлениями вылета соответствую1цих у-квантов из источника (см. Совпадений Если при этом [c.413]

При энергиях переходов /i о), прсяышаЕощнх удвоенную энергию покоя электрона (Й со 2тс = 1,022 МэВ, т — масса электрона), может происходить образование электрон-позитронных пар (парная к о н в е р-с и я), вероятность к-рой в отличие от К. в. на электронах атома растет с ростом эиергии fi(n ш падает с увеличением мультипольности перехода L. Спектры электронов и позитронов непрерывные, причём суммарная ки-нетпч. энергия электрона и позитрона равна Ti(D 2m (см. Рождение пар). [c.436]

Часто М. к. ч. называют проекцию любого нз моментов — орбитального t, спинового А, полного J и т. д.— на ось Z. Тогда соответствующие квантовые числа М,, Ms, Л/у и т.д. принимают 2/.+ 1, 2 9 — 1, 2/+1 и т. д. целых и полуцелых значенн , где I., S, J — соответствующие квантовые числа. Электрпч. и маги, мультипольные переходы происходят при онре-дел. изменении М. к. ч, (см. Отбора правила), [c.664]

Размер атомных ядер 1,2 4 / lO i см А — число нуклонов в ядре), а частоты переходов лежат в широком диапазоне (соответствующие энергии от неск. КэВ до 10 МэВ). При этом обычно й 1 и w l) — ii) (i)/(3j4 ), так что, согласно указанной упрощённой оценке, и в ядрах наиб, вероятными должны быть электрич. дипольные переходы с i = 1. Однако благодаря сильному взаимодействию нуклонов, не зависящему от заряда, эти электрич. дипольные переходы часто оказываются подавленными (особенно при малых энергиях ft u). Поэтому радиац. время жизни возбуждённых ядер и их излучение в значит, мере определяются высшими мультипольными переходами. В частности, существуют т. н. гигантские резонансы и запрещённые у-переходы в тяжёлых ядрах. [c.222]

Слабый переход между состояниями Ф и Ф" с поглощением или испусканием электромагнитного излучения может происходить, если даже матричный элемент электрического дииольного момента (11.144) равен нулю, так как матричные элементы операторов магнитного дипольного или электрического квадруполь-ного момента молекулы могут быть отличными от нуля (более высокие мультипольные переходы также возможны, но пока не наблюдались). Вероятности магнитных днпольных и электрических квадрупольных переходов обычно составляют около 10 и 10 соответственно от вероятности электрических ди-нольных переходов. Такие переходы также называются запре- [c.354]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Из (6.90) — (6.93) следует, что зависимость времени жизни от энергии тем резче, чем выше мультипольность, и что переходы высокой мультипольности сильно запрещены. Наиболее разрешенным является электрический дипольный переход. Следующими по разре-шенности являются электрический квадруполь и магнитный диполь. [c.261]

Характер Д. о. в. зависит от свойств п строения вещества и от того физ, процесса, к-рый создаёт вращение. Классич. электронная теория, моделирующая молекулу двумя связанными между собой, близко расположенными осцилляторами, объясняет воаникновенле оптич. активности наличием разности фаз световой волны в местах нахождения осцилляторов. Эта модель качественно неплохо описывает и ход вращат. дисперсии. Точный расчет хода Д. о. в. требует применения методов квантовой электродинамики с учётом мультипольных моментов переходов и затруднён вследствие сильной чувствительности явления к межмолекулярным взаимодействиям [1—4]. [c.648]

Сечение а EL.) уменьшается примерно на 2 порядка при увеличении L на 1. Якснерни. значения В EL) для 4Й <ЗМэВмеиыло теоретических в 10 —10 раз. Поэтому К. в. я. путём дипольных переходов на опыте не наблюдалось. Измеренные В Е2) больше теоретической (одночастичной) оценки, что указывает на коллективные возбуждения ядра. Измерения В ( 3) и D (Е4) показали, что иногда они также на 2 порядка больше теоретических [21. Для магн. переходов сечения К, в. я. в v/ )" раз меньше сечений электрич. переходов той же мультипольности (на опыте не наблюдались). [c.534]

Здесь К — коаф. внутренней конверсии. Величина 7 (1 К) определяет вероятность того, что поглотившее у-квант ядро перейдёт затем в осн. состояние, передав энергию атомарным электронам. Коаф. появляется как следствие квантовомеханич. эффекта — интерференции резонансного и нерезонансного (фотоэффект) процессов поглощения, имеет заметную величину лишь для переходов мультипольности Е1. Линии поглощения у-квантов в переходах Е1 имеют ярко выраженную асимметрию (рис. 6). Для переходов др. мульти-польности коэф. I пренебрежимо мал и энергетич. зависимость сечения поглощения имеет лоренцеву форму, В твёрдом теле возможно упругое резонансное рассеяние у-кантов на ядрах, при к-ром энергии рассеянных (< ) и падающих (1 ) у-квантов строго равны. Сечение такого процесса Оупр пропорц. произведению ве- [c.102]

Если ядерные состояния не обладают определённой Р-чётносгью, то становится возможным испускание в одном и том же переходе маги, и электрич. у-квантов одинаковой мультипольности, т. е. с одинаковыми полными моментами, но противоположными чётностями. При равной мультипольности магн. переходы происходят с меньшей вероятностью, чем электрические. Если основной переход (с сохранением Р-чётности) — магнитный, то примесный электрич. переход будет происходить с большей вероятностью (см. Гамма-излучение). Пусть Мд и Мь — амплитуды испускания магн. и электрич. квантов, тогда Ма подавлена по сравнению с в а/с раз (а — ср. скорость нуклона в ядре), а эффект усилен в с/а X 10 раз. [c.336]

Характеристические рентгеновские спектры состоят из спектральных серий К, Ь, М, N, О), все линии каждой яз к-рых объединены общим начальным уровнем ионизации уровня энергии, с к-рых происходит квантовый переход при заполнении образовавшейся вакансии для линвй одной серии различны. Вероятность излучат, переходов разл. мультипольности, а следовательно, и интенсивность соответствующих спектральных линий определяются различными отбора правилами. Переходы для наиб, ярких линий К- и Ь-сернй, а также обозначения этих линий приведены на рис. 1, Линии одной серии элементов образуют одинаковые группы дублетов, что позволило дать им одинаковые для всех ат. номеров Z обозначения греческими пли латинскими буквами. Зависимость спектрального положения одноимённых линий от Z определяется Мозли законом. [c.361]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

Исходя из данного определения люминесценцию можно разделить на флуоресценцию и фосфоресценцию. Флуоресценция происходит на электродипольных квантовых переходах между состояниями одинаковой мультипольности (одинакового спина). Радиационное время жизни по отношению к флуоресценции равно 10 ч- 10 с. Фосфоресценцией называется излучение, сопровождающее переходы между состояниями разной мультипольности. В силу спинового запрета радиационное время жизни фосфоресценции в миллионы раз превышает радиационное время жизни флуоресценции, если соответствующие им квантовые переходы отличаются только спиновыми состояниями. [c.17]

Пз - за связи с вращением угловой момеит колебат. кванта не являотся копстап-той движепия. Однако приближенно можно характеризовать колебания числом X, которое в проделе малых деформаций переходит в обычную мультипольность. Четность колебаний равна (—1) . Для аксиально симметричн7з1х ядер возбуждения ха-рактери.зуются также проекцией [д, момента кванта колебания на ось симметрии. Массовый коэфф. и жесткость 6 [c.459]

Правила отбора для электромагнитных переходов. При разрядке ядра с испусканием у ванта норядок мультипольности излучепия L равен (в единицах Tl) моменту количества движения, уносимого у-квантом, и определяется О. п. [c.546]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...