Перенесение силы вдоль линии действия

Механическое состояние твердого тела не нарушится от перенесения силы вдоль линии ее действия. [c.9]

Из рис. 3.5 видно, что момент силы относительно точки не меняется при перенесении силы вдоль линии ее действия, так как модуль силы и плечо остаются неизменными. [c.32]

Из рис. 4.1 видно, что момент пары не меняется при перенесении сил вдоль линий их действия, так как треугольники АВС и АВ С равновеликие. [c.38]

Действие силы F ш тело не изменилось от приложения к нему взаимно уравновешенных сил и F . Но силы f и / 2 также являются двумя равными и противоположно направленными силами, действующими на то же абсолютно твердое тело по одной и той же прямой. Можно отбрасывать такие уравновешенные системы сил. Отбросив F и F (рис. 1, в), убедимся, что на тело действует только одна сила которая представляет собой силу F, перенесенную вдоль линии действия в другую точку, что и требовалось доказать. Это свойство силы выражают словами сила есть вектор скользящий. Выражение образное и очень распространенное, но не вполне правильное, так как оно характеризует свойство не вектора, а абсолютно твердого тела. [c.22]

Отсюда вытекает теорема перенесения в твердом теле можно произвольно переносить силы вдоль линий их действия, так что точка приложения силы не имеет никакого значения, а важна только линия действия силы т. е. силу можно рассматривать как скользящи с вектор. [c.234]

Аналитический метод исследования плоской системы сил. Силу как скользящий вектор можно свободно перемещать только вдоль линии действия ее, но не в параллельном к последней направлении. При параллельном перенесении силы Р в положение на расстояние а получается добавочный моь нт, равный по величине = Ра (фиг. 16), соответствующий паре сил Р и — Р. [c.241]

Чем меньше колесо (Гд) и чем больше опорная база с, тем меньше эти силы. Вектор тормозной силы Р , возникающей в контакте колеса с дорогой, должен быть перенесен в этом случае на ось колеса (сила Р ь на рис. 4.9.4), так как подшипник полуоси может передавать только силы вдоль линии их действия, но не моменты. Сила Р ь действует на плече продольной силы R (иногда называемом плечом возмущения) [c.322]

Нетрудно убедиться, что это утверждение — следствие аксиомы об абсолютно твердом теле и теоремы о перенесении вектора силы вдоль ее линии действия. [c.255]

Теорема о сложении сил, доказанная в этом параграфе, а также теорема о перенесении вектора силы вдоль ее линии действия ( 125) позволяют вновь высказать общее утверждение [c.255]

Во избежание недоразумений следует заметить, что присоединение и отбрасывание взаимно уравновешивающихся внешних сил, не нарушая равновесия тела, в то же время существенно изменяют картину распределения внутренних сил в теле. Поэтому применение аксиомы 111, вполне законное при исследовании вопросов о равновесии внешних сил, никоим образом не допустимо при изучении внутренних сил, возникающих в теле. В частности, и перенесение внешних сил вдоль их линий действия не может быть допускаемо при решении вопроса о распределении внутренних сил в теле. [c.23]

Если вектор силы АВ переместить вдоль линии действия силы в пределах абсолютно твердого тела, к которому сила АВ приложена, оставив точку О неизменной, то вектор момента не изменится, так как не изменятся плоскость и площадь треугольника ОАВ. Сила является вектором скользящим, и действие силы, а следовательно, и ее момент не изменяются при перенесении силы вдоль линии действия. Напротив, если мы переменим точку О, то положение и площадь треугольника ОАВ, вообще говоря, изменятся, а следовательно, изменится и момент силы. Поэтому момент силы относительно какой-либо точки О является вектором прикргплгнным, он приложен к точке О и переносить его в какое-либо другое место тела нельзя. [c.59]

Сложим попарно по правилу параллелограмма силы 5 и Р,, а также 5 и Рз, получим соответственно их равнодействуюаще и Рг. Продолжим до взаимного пересечения в точке К линии действия сил Рх и Рг и перенесем их вдоль этих линий в точку К. Разлагая силу Р перенесенную в точку К, на две составляющие, параллельные силам Р и 8, получаем эти составляющие равными [c.46]

Силы внутренние и внешние. Абсолютно твердое тело. Вторая аксиома. Третья аксиома. Перенесение точки приложени1г силы вдоль ее линии действия [c.21]

II) следовательно, не нарушая равновесия, их можно отбросить (аксиома III). Отбросив их, получим одну силу Р, которой заменена первоначально данная сила Р. Следовательно, замена силы Р силой Р не нарушает равновесия тела. Итак, равновесие твердого тела не нарушается от перенесения точки приложения силы вдоль ее линии действия в любую точку тела. Следовательно, мы имеем возможность, не нарушая равновесия тела, переносить точку приложения каждой и приложенных к нему сил вдоль ее липии действия в любую точку тела. Мы будем часто пользоваться этим приемом ). [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...