Распределение давления в покоящейся жидкости

Распределение давлений в покоящихся жидкости и газе [c.504]

Я] РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОКОЯЩИХСЯ ЖИДКОСТИ И ГАЗЕ 505 [c.505]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ. ИНТЕГРАЛЫ УРАВНЕНИЙ ЭЙЛЕРА [c.19]

Уравнения Эйлера (2.2) позволяют решить основную задачу гидростатики — о распределении давления в покоящейся жидкости. Зная закон такого распределения, можно найти давление на стенки сосудов, содержащих жидкость, и полное давление на тела, погруженные в покоящуюся жидкость. [c.19]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ [c.20]

Зная распределение давления в покоящейся жидкости, можно приступить к решению второй основной задачи гидростатики — определению силы давления жидкости на ограничивающие ее стенки. [c.37]

Распределение давления в покоящейся жидкости. Воспользуемся основным дифференциальным уравнением равновесия жидкости (1.20) и после подстановки в него 1=0, У=0 и Z——g получим [c.39]

Для определения давления прежде всего применим закон распределения давления в покоящейся жидкости, из которого следует, что в жидкости Уа на уровне 1 — 1 в трубках манометра давление одинаково. [c.10]

Распределение давления в покоящейся жидкости находится из уравнений равновесия Эйлера [c.15]

Фиг. 7. Распределение давления в покоящейся жидкости.

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЯ В ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ 339 [c.339]

Для выяснения закона распределения гидростатического давления в покоящейся жидкости рассмотрим общий случай равнове- [c.24]

Уравнение (1.26) называется основным уравнением гидростатики оно выражает закон распределения гидростатического давления в покоящейся жидкости. [c.39]

Величина р соз ф представляет собой градиент давления в покоящейся жидкости с таким же распределением р по длине, как и в потоке. Обозначим давление в покоящейся жидкости, т. е. гидростатическое давление, через ро. Тогда [c.24]

Следует обратить внимание на закон распределения давления. В зтом уравнении первые два члена определяют гидростатическое давление в покоящейся жидкости. Давление, обусловливаемое вращением жидкости, Определяется последним членом. [c.79]

При ускоренном движении сосуда с жидкостью наряду с силой тяжести на частицы жидкости действуют силы инерции. Распределение давлений в покоящейся относительно сосуда жидкости легко определяется из (2.9), где под U следует понимать потенциальную энергию в поле сил тяжести и инерции. [c.31]

Если скорость в разных сечениях трубки различна, то распределение давлений изменяется по сравнению с тем, которое существовало бы в покоящейся жидкости [c.525]

Гидростатическое давление в точке также может быть представлено следующим образом. Рассмотрим в покоящейся жидкости произвольный объем W, ограниченный поверхностью 5 влияние жидкости, окружающей выделенный объем, можно заменить действием распределенных по поверхности 5 сил //, направленных по нормали к этой поверхности в каждой ее точке (рис. 1.1). Проведем секущую плоскость а—а, делящую объем W на две части / и //, и отбросим мысленно одну из них (например, /). Действие отброшенной части / на нижнюю часть II следует заменить распределенными по поверхности ш силами ДР, одна из них ДР приходится на долю поверхности Ды. Напряжение сжатия Стс, возникающее при этом, определится как частное от деления силы ДР на площадь Дсо [c.31]

Для доказательства этого свойства выделим в покоящейся жидкости элементарный объем в форме тетраэдра (рис. 1.2). Действие окружающей тетраэдр жидкости заменим действием поверхностных распределенных по его граням сил давления и массовой силы определяемой массой тетраэдра. Для рассматриваемого объема запишем условия равновесия в виде трех уравнений проекций действующих сил и трех уравнений моментов [c.33]

Эти два уравнения движения ничем не отличаются от соответствующих двух дифференциальных уравнений равновесия жидкости (см. 2-3). Так как именно уравнениям (3-76) подчиняется распределение давления в плоскости живых сечений, то заключаем, что в этих сечениях при плавно изменяющемся, а также при параллельноструйном движении, давление будет распределяться так же, как и в покоящейся жидкости. [c.105]

Последнее уравнение, которое называется характеристическим, следует присоединить к уравнениям (3), и тогда получится полная система уравнений, определяющая распределение давления и плотности в покоящейся жидкости при заданных объемных силах и распределении температуры. [c.37]

При рассмотрении плоской задачи для несжимаемой жидкости мы прежде всего обратим внимание на построение кинематической картины течения при обтекании неподвижного тела или при движении тела в покоящейся жидкости. Это построение сводится к нахождению комплексного потенциала, т. е. к подбору такого распределения особых точек течения — вихревых п источников — на всей плоскости течения, которое при отсутствии тела давало бы ту же самую кинематическую картину течения, какая наблюдается при внесении тела в поток. Построив кинематическую картину течения, мы можем, применяя интеграл Бернулли для установившегося движения и интеграл Коши (Лагранжа) для неустановившегося, сделать расчет сил давлений на обтекаемое тело. [c.238]

Кинема тика стационарной волны на поверхности жидкости Волновое движение происходит, если при деформации поверхности появляются силы, стремящиеся вернуть жидкости исходную форму. Так как природа сил при этом может быть различной, то и возникающие волны будут обладать различными характеристиками. Рассмотрим, к чему может привести сила веса. Под ее действием покоящаяся жидкость заполняет ограничивающий ее бассейн так, чтобы поверхность жидкости стала строго горизонтальной. При этом в жидкости возникает распределение гидростатического давления, уравновешивающее вес каждой частицы жидкости. При создании некоторого возмущения на поверхности этот баланс распределения давления в жидкости и веса нарушается, причем в такую сторону, что при подъеме жидкости вес преобладает над давлением и жидкость начинает опускаться вниз, а при появлении ямки на поверхности, наоборот, силы давления преобладают над весом и жидкость начинает заполнять образовавшуюся впадину, т.е. во всех случаях происходит возвращение к исходной равновесной горизонтальной форме поверхности -возникает волна. Так как ее создает сила веса, называют эту волну гравитационной волной на поверхности жидкости. [c.146]

Найдем полную силу (1.13), действующую на это тело со стороны покоящейся жидкости или газа. Для этого воспользуемся следующим соображением очевидно, что равновесие окружающей тело жидкости не нарушится (а значит, и сила А не изменится), если мысленно или в действительности заменить объем твердого тела объемом покоящейся жидкости с распределениями плотности и давления, удовлетворяющими уравнениям равновесия. Проделав мысленно эту замену, воспользуемся для вычисления силы А формулой Гаусса — Остроградского. [c.12]

С помощью формул для распределения гидростатического давления, например (1.7) или (1.9), легко рассчитать суммарные силы и моменты, действующие за счет гидростатических давлений на любые поверхности или их части, находящиеся в контакте с покоящейся жидкостью, например, на стенки сосудов, на плотины, на различного рода аппараты, находящиеся в воздухе и в воде, и т. п. Подчеркнем, что здесь речь идет о силах, действующих на тела, погруженные в жидкость, только за счет гидростатических давлений, тогда как общая сила, действующая на поверхность тела при движении жидкости, может зависеть и определяться не только гидростатическим давлением, которое, как будет показано ниже, в общем случае является только частью суммарного давления. [c.15]

Рассмотрим теперь распределение давления в покоящейся жп.т-кости (газе). Выделим конечный объем жидкости, силой тяжести которой уже нельзя пренебречь, в виде вертикального цплпшгра высоты /г (рис, 102). Так как жидкость в этом объеме покоится, то силы ее давления на боковую поверхность взаи.мно уравновесятся. Пусть Pi и рг —давления на верхнее и нижнее основания цилиндра. Применив принцип отвердевания к этому объему запи- [c.132]

Если с точки зрения движущегося наблюдателя жидкость покоится, то вопрос о распределенни давлений в жидкости решается так же, какдля покоящейся жидкости. [c.516]

Точно так же для жидкости, вращающейся вместе с сосудом, кроме силы тяжести нужно ввести еще центробежную силу инерции. Эта последняя в описанном выше опыте с вращающимся сосудом лежит в горизонтальной плоскости, поэтому она изменяет распределение давлений только но горизонтали. По вертикали изменения давления с высотой должны быть такими же, как в покоящейся жидкости (условия равновесия для вертикальной призмы остаются прежними). Отсюда сразу видно, что на данном уровне давление в горизонтальной плоскости растет от оси к стенкам сосуда (гак как растет высота столба до свободной поверхности). На каждый элемент жидкости с внешней стороны действует большая сила, чем с внутренней Р, > Рз (рис. 291). Равнодействующая этих сил с точки зрения вращающегося наблюдателя уравновешивает центробежную силу инерции, а с точки зрения неподвижного наблюдателя — сообщает элементу жидкости необходимое центростремительное ускорение. Разность давлений в горизонтальной плоскости является причиной возникновения своеобразной подъемной силы , нанравленной от периферии к оси вращения (также, как разность давлений по вертикали является причиной возникновения обычной подъемной силы). [c.516]

Изгиб пластинки, покоящейся на полубесконечном упругом основании. До сих пор мы предполагали, что осадки основания в определенной точке его поверхности пропорциональны давлению пластиики на основание в этой же точке и, следовательно, не зависят от распределения давления в других местах. Это справедливо для пластинки, плавающей на поверхности жидкости (см. стр. 250), но если основание состоит из связного материала, то такая гипотеза лишь грубо аппроксимирует действительное поведение основания лучшего приближения можно иногда достигнуть на основе следующих допущений [c.310]

Уравнения (2.15) и (2.16) выражают ческин закон распределения давления в однородной несжимаемой жидкости, покоящейся относительно Земли. Уравнение (2.15) обычно называют основным уравнением гидростатики. [c.34]

Дифференциальное уравнение равновесия или уравнение Эйлера позволяет после интегрирования получить ра спределение давления р = р(х, у, г) в покоящейся жидкости при заданном распределении напряжения массовой силы 1т= х, у, г), плотности д = [c.26]

Перенеся распределение давлений с участков ABD и A D невращающегося цилиндра и учитывая указанные изменения величин падения давления, получим для вращающегося цилиндра распределение давлений, примерно изображенное на рис. 346. Легко видеть, что результирующая этих сил давления имеет вертикальную составляющую. Таким образом, в то время как покоящийся цилиндр испытывает при обтекании потоком вязкой жидкости только лобовое сопротивление, вращающийся цилиндр при тех же условиях испытывает не только лобовое сопротивление, но и подъемную силу. При этом, как указывалось выше ( 130), возникновению подъемной силы должно сопутствовать отклонение вниз потока, обтекающего тело на рис. 345 это хорошо видно, [c.562]

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

Формула (1.12) носит название основного уравнения гидростатики. Из нее следует закон Паскаля изменение давления в ка-кой-либо покоящейся и продолжающей оставаться в покое точке жидкости передается одинаковым образом всем точкам этой жидкости. В совершенном газе, т.е. газе, подчиняющемся закону Клапейрона (см. гл. 9), находящемся в равновесии под действием силы тяжести, распределение давления при условии постоянства температуры по высоте (7"= onst) определяется барометрической формулой [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...