Пульсирующий сферический источник

Пульсирующий сферический источник [c.46]

На примере пульсирующего сферического источника, находящегося в начале системы координат (рис. 2.10), рассмотрим применение соотношений, выведенных в предыдущем материале. Простые соотношения, которые используются для описания сферического излучателя, можно применять для получения характеристик излучателей более сложных форм, [c.46]

Сферический источник может иметь колебания поверхности более сложные, чем пульсирующие или осциллирующие. В результате этих колебаний возникают звуковые волны, характер которых определяется сложными явлениями дифракции и интерференции волн, исхо-дяш)чх от отдельных участков колеблющейся поверхности. Если поверхность излучателя сферическая, то можно получить точное решение задачи, используя классические методы- математической физики оно приведено в приложении III данной книги. [c.212]

В ЭТОМ равенстве использовано соотношение между производительностью малой пульсирующей сферической антенны Уоб и звуковым давлением, создаваемым такой антенной в свободном поле на расстоянии В (ро — плотность среды, со — угловая частота звука). Можно считать, что и при наличии заторможенной антенны I на достаточно большом от нее расстоянии около малого сферического источника условия такие же, как и в свободном поле. Тогда Уоб=5с 2к=о и, следовательно, (4.22) с использованием (4.20) и (4.21) можно переписать так [c.115]

Можно показать, что источник звука в виде пульсирующей сферы (сферический источник нулевого порядка) не может вызвать поток. Действительно, в этом случае в сферических координатах колебательная [c.98]

Для неподвижного пульсирующего источника (сферического пузырька), интенсивность которого Е 1) меняется со временем, а ось X проходит через источник и его отображение, потенциал скорости вблизи источника определяется приближенно по формуле [c.313]

Максимальные значения смещения и колебательной скорости, которые могут поддерживаться в пульсирующем источнике, ограничиваются такими практическими условиями, как упругость материалов, температурные пределы задающего механизма, напряжение электрического пробоя и др. Сама среда также накладывает ограничение на интенсивность колебаний сферической поверхности. Максимальная амплитуда давления не может превышать давления в окружающей среде без создания вакуума в течение отрицательного полупериода (кавитация). Для излучателя, находящегося вблизи поверхности воды, максимальная амплитуда давления примерно равна атмосферному давлению. Ограничение мощности излучателя средой обсуждается в гл. 3. [c.50]

Монополем называют точечный источник, создающий сферическую расходящуюся волну. Переходя в результатах задачи 4.1 1 для пульсирующей сферы к пределу ка - О, получить соответствующие выражения для монопольного источника. [c.112]

Мы видели, что сферически-симметричный источник можно осуществить в виде пульсирующей сферы. Столь же простую и наглядную интерпретацию можно дать и дипольному источнику диполь эквивалентен сфере неизменного радиуса, осциллирующей вдоль оси диполя. В самом деле, пусть сфера радиуса а совершает гармонические осцилляции частоты ш со скоростью и. Будем считать, что амплитуда смещений сферы мала, не только по сравнению с длиной волны звука, но и по сравнению с радиусом сферы. Как видно из рис. 101.1, радиальная скорость частиц на поверхности сферы должна, в силу граничного условия равенства нормальных скоростей, равняться и os 6. Эту скорость можно приписывать точкам на поверхности сферы в ее среднем положении. Сравнивая -эту величину с радиальной скоростью, создаваемой [c.328]

Выражение (4.50) можно интерпретировать как произведение сферической волны, излучаемой источником, расположенным в точке А, и цилиндрической волны, излучаемой некоторыми фиктивными малыми пульсирующими источниками, расположенными на оси. Вычислим производительность этих источников, а затем проинтегрируем звуковое давление, излучаемое ими, по линии > =/(х). Звуковое давление, излучаемое источниками, с объемной колебательной скоростью (на единицу длины), расположенными на бесконечной прямой, можно определить из [c.207]

Рассмотрим эккартовский поток в свободном пространстве от источника. чвука, представляющего собой пульсирующую сферу (источник нулевого порядка). В этом случае в сферических координатах [c.234]

У сферических волн волновые поверхности представляют собой систему концентрических сфер, центры которых расположены в одной точке — фокусе волн. Их можно получить, например, от псточ-ника волн, представляющего собой маленький пульсирующий шарик. Так как шарик имеет конечные размеры, то каждая точка его пульсирующей поверхности является, по существу, точечным источником волн, наложение которых и дает действительную волну. Однако на расстоянии, много большем диаметра шарика, этим можно пренебречь и образующиеся волны рассматривать как сферические. При этом условии сам шарик принимают за точечный источник волн. Отметим, что плоскую волну всегда можно представить как сферическую, но с бесконечно большим радиусом, т. е. считать, что фокус плоской волны находится в бесконечности. [c.202]

Однако на практике обычно не все так просто, потому что источники звука редко создают столь удобное для расчетов сферически-симметричное излучение. Забудем о пульсирующем баллоне и рассмотрим более сложный источник звука — колеблющуюся стальную пластинку. Здесь вьпцеонисаииый сложный метод построения волны становится полезным. Из рис. 31 видно, что вторичные сферические волны, излучаемые отдельными точками, взаимно уничтожаются по краям пластинки, так как волны на одной стороне пластинки отличны по фазе точно на 180° от волн на другой ее стороне. В середине пластипы огибающая вторичных волн представляет собой не шаровую поверхность, а плоскость, то есть излучаемая волна — плоская. [c.129]

Источник сферической волны в твердой среде. В жидкой среде простейшим источником упругой волны является пульсирующая сфера малого радиуса. Однако любой другой источник нулевого порядка (источник с конечным значением объемной скорости), если только его размеры малы по сравнению с длиной волны, тякже излучает сферическую волну. Поэтому предположение о сферической форме излучателя делалось исключительно для простоты рассуждений. Сложнее положение в случае излучателя в твердой среде. Здесь характер волны будет существенно зависеть от формы излучателя.. Мы будем предполагать, что излучатель имеет цилиндрическую симметрию. По.этому поле упругих деформаций и напряжений может быть описано прп помощи трех вспомогательных функций ( потенциалов ) ф , 1( о Хо- удовлетворяющих волновым уравнениям [c.197]

Мы ограничимся сферическими волнами, создаваемыми простейшими источниками пульсирующей сферой (монополь), поступательно осциллирующей жесткой сферой (диполь) и вращательно осциллирующей жесткой сферой ( крутоль ). Последний источник и чисто поперечная волна, им создаваемая, не имеют аналога в жидкой среде. Кроме того, рассмотрим стоячие сферические волны, а также колебания сферических полостей в твердой среде. Начнем с простейшего случая сферически-симметричных волн. [c.477]

Величина к в акустике обычно называется волновым числом. Через все точки, в которых колебания находятся в одной фазе, можно провести поверхность.-Эта поверхность называется волновой или фронтом волны. В зависимости от формы, которую имеет поверхность фронта волны, различают волны сферические, плоские и т. д. Представим себе источник звука в виде пульсирующего шара, например резиновой оболочки, в которую попеременно нагнетается и из которой откачивается воздух. Такой источиик звука посылает в среду сгущения и разрежения равномерно во все стороны, возбуждая сферические волны. Но на большом расстоянии от источника отдельные участки поверхности фронта сферической волны можно считать плоскими. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...