Контакт двух тел

Встречаются такие нагрузки, которые не являются результатом контакта двух тел, например собственный вес, силы инерции движущегося тела и пр. Эти силы приложены в каждой точке объема, занятого телом, а потому называются объемными или массовыми силами. [c.35]

Общий случай контакта двух тел. Приведем формулы для общего случая контакта двух тел из одинакового материала. [c.654]

ТЕОРИЯ ГЕРЦА рассматривает статистический контакт двух тел при следующих предположениях материалы соприкасающихся тел однородны, изотропны и идеально упруги область контакта мала по сравнению с радиусами кривизны поверхностей трение отсутствует. [c.72]

Из повседневного опыта каждый знает, что бывают тела горячие и холодные. При контакте двух тел, из которых одно мы воспринимаем как горячее, а другое — как холодное, происходят изменения физических параметров как первого, так и второго тела. Например, твердые и жидкие тела обычно при нагревании расширяются. Через некоторое время после установления контакта между телами изменения макроскопических параметров тел прекращаются. Такое состояние тел называется тепловым равновесием. Физический параметр, одинаковый во всех частях системы тел, находящихся в состоянии теплового равновесия, называется температурой тела. Если при контакте двух тел никакие их физические параметры, например объем, давление, не изменяются, то между телами нет теплопередачи и температура тел одинакова. [c.76]

Контакт двух тел с гладкими поверхностями. Гладкими называются поверхности, трением о которые можно пренебречь. [c.26]

Такая неравноправность превращения теплоты в работу по сравнению с превращением работы в теплоту приводит к односторонности естественных процессов самопроизвольные процессы в замкнутой системе идут в направлении исчезновения потенциально возможной работы. Например, в практике не обнаружено случаев самопроизвольного перехода теплоты от холодного тела к горячему. При тепловом контакте двух тел различной температуры теплота переходит от горячего тела к холодному до тех пор, пока их температуры не станут равными. При наличии разности температур двух тел имеется возможность (см. 18) получить работу (потенциально возможная работа), самопроизвольный процесс при тепловом контакте таких тел идет в направлении исчезновения этой возможной работы. [c.51]

Второе начало термодинамики для нестатических процессов указывает на определенное направление естественных процессов. Это особенно хорошо видно из примера самопроизвольного перехода теплоты при тепловом контакте двух тел с различными температурами и Гг- [c.80]

Определенная направленность, односторонность перехода теплоты при тепловом контакте двух тел с различной температурой является объективным законом природы. Однако конкретное выражение этого закона зависит от определения понятия большая или меньшая температура , или, что то же самое, от выбора знака термодинамической температуры (для обычных систем). [c.81]

Приняв термодинамическую температуру положительной, получаем выражение одностороннего характера самопроизвольного перехода теплоты при тепловом контакте двух тел в виде (3.62), т. е. приходим к формулировке второго начала термодинамики для нестатических процессов в виде утверждения о самопроизвольном переходе теплоты от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой при их непосредственном тепловом контакте . [c.81]

С помощью основного уравнения термодинамики (7.10) можно установить, в каком направлении переходит теплота при тепловом контакте двух тел с различной температурой. [c.145]

Таким образом, изменение энтропии при кратковременном тепловом контакте двух тел разной температуры, равное сумме изменений энтропий этих тел, [c.330]

Когда при тепловом контакте двух тел одно с температурой Т получает количество теплоты Q, а другое тело с температурой 7 +А Г отдает эту теплоту, то суммарное изменение энтропии (при малом ДГ) [c.370]

Из изложенного видна ошибочность проводимого в некоторых курсах физики вывода о том, будто утверждение, что при непосредственном тепловом контакте двух тел теплота всегда переходит от тела более нагретого к телу менее нагретому, не составляет содержание физического закона, а является просто определением того, какое из двух тел условно называть более, а какое менее нагретым. [c.70]

Таким образом, принимая в соответствии с этим определением понятия большая (меньш ая) температура i/>0, мы выбираем положительную температуру Т. Такой выбор знака Т приводит по второму началу к тому, что при тепловом контакте двух тел теплота самопроизвольно переходит от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой. Эго позволяет легко понять физический смысл условий устойчивости (6.16) или (6.17). Действительно, предположим, что при 7 >0 К условие Ср>0 не выполнялось бы и вместо него было бы Ср<0. Тогда при флуктуациях, вызывающих отдачу системой теплоты термостату, температура [c.108]

Отметим, qro при / , Ф / а площадка контакта будет эллиптической Другой предельный случай эллиптической площадки контакта, когда а/й-> 00 и Л -> 1, соответствует контакту двух тел с круговыми цилиндрическими поверхностями, соприкасающимися по образующим. Эллиптическая площадка контакта в этом случае превращается в узкую полосу шириной ЧЬ. Давление по ширине 26 полосы контакта будет распределяться по закону полуэллипса с полуосями 6 и а [c.357]

Поверхностные силы —это результат контакта двух тел. Они распределены по поверхности тела, например давление в <ды на плотину, давление здания на грунт и т. д. Поверхностные силы характеризуются интенсивностью, т. е. величиной силы, приходящейся на единицу площади поверхности, на которой распределена эта сила. Если размеры площади, на которой действует сила, малы по сравнению с размерами тела, то такой площадью можно пренебречь и считать, что сила приложена в точке. Такую силу называют сосредоточенной. [c.10]

Тепловой контакт двух тел с разной температурой приводит к возникновению потока теплоты от более нагретого тела к менее нагретому с плотностью потока q. Общее количество теплоты, передаваемое одним телом другому за время т, [c.8]

Граничные условия четвертого рода характеризуются равенством тепловых потоков, проходящих через поверхность контакта двух тел [c.130]

Таким образом, трение возникает вследствие механического зацепления и упруго-пластического контакта двух тел [c.307]

В зоне контакта двух тел возникает касательная реакция Т, характеризующая собой силу сцепления, или силу трения покоя . Условия равновесия цилиндра показывают, что сила Т= Р, т. е. они образуют пару сил (рис. 9.5,6). Сила Т, входя в состав пары сил и действуя в плоскости мгновенного центра вращения, обеспечивает перекатывание цилиндра. Чистое качение возможно в том случае, когда цилиндр достаточно сцепляется с поверхностью, по которой он перекатывается. При Т = 0 сила Р могла бы вызвать только скольжение катка. Следовательно, при чистом качении цилиндра силой Р в зоне контакта двух тел должна появиться сила трения покоя, равная [c.315]

Частные случаи контакта двух тел. С помощью изложенного метода решены задачи о напряжениях и перемещениях при различной форме контактирующих тел. [c.178]

Дискретность касания. Известно, что вследствие волнистости и шероховатости реальных поверхностей контакт двух тел дискретен. В соответствии с этим различают три вида площадей контакта номинальную, контурную и фактическую [6]. Знание фактической площади контакта необходимо для оценки напряжений и деформаций, а также размера источника тепловыделения при трении, т. е. тех параметров, которые определяют изменение и разрушение поверхностей трения. Определение фактической площади контакта тесно связано с изучением шероховатости поверхности, основные результаты которого изложены в [6—9]. Фактическая площадь контакта составляет около 1% от контурной (или поминальной, если отсутствует волнистость) [6, 10]. [c.6]

Рис. 9.61. Геометрия контакта двух тел а) сферического и полупространства с плоской поверхностью б) сферического тела с бесконечным телом со сферической полостью.

Строго говоря, внешнее трение наблюдается только для твердых тел без смазочной прослойки, так как только в этом случае имеется непосредственный контакт двух тел и относительное перемещение обоих тел в области контакта (скольжение или качение). [c.11]

Попытаемся сформулировать признак качения тел с теоретико-множественных позиций, подобно тому как мы это сделали для неподвижного контакта и скольжения тел. У катящегося по жесткой опорной поверхности тела существует одна (рис. 2.8, а) либо много (рис. 2.3, б, в) неподвижных точек контакта. Обозначим множество неподвижных точек (частиц), составляющих поверхность контакта катящихся тел, через С. Это множество С — i , как и в случае неподвижного контакта двух тел, состоит из двойных точек контакта i = f, f), 20 [c.20]

Колесно-шагающие механизмы 163 Количество движения волны 67, 89 Контакт двух тел И, 14, 46 [c.173]

Для осуществления перехода от модели к натуре было использовано полученное И. Я. Штаерманом [5] решение контактной задачи о сжатии двух тел, ограниченных цилиндрическими поверхностями, радиусы которых почти равны. Уравнение контакта двух тел, выведенное из их перемещения под действием распре- [c.172]

П()иицнп лейстаия и классификация. Работа фракционной передачи оснотиа иа использовании сил трения, которые возникают и месте контакта двух тел вращения под действием сил прижатия (рис. 11.1). При этом должно быть [c.209]

Фршщионной называют передачу, работа которой основана на иепользовании сил трения, возникающих в месте контакта двух тел вращения (катков) под действием сжимающих сил Рг (рис. 3.44). При этом для передачи заданной мощности, выраженной окружной силой р1 = 2МЮ, необходимо обеспечить условие [c.405]

Разложим мысленно векторы скоростей точек С контакта двух тел на направление нормали и касательной к профилю нормальные составляющие, согласно стандарту, обозначаются Vfii и Vf,2 и называются нормальной [c.108]

При кратковременном тепловом контакте двух тел количество теплоты 2>0 перешло от первого тела с температурой Ti ко второму телу с температурой Т2. Вычислить изменение энтропии этой системы тел. Можно ли считать, что изменение энтропии первого тела равно ASi = —QjTi, второго тела AS2 = Q/T2, а изменение энтропии всей системы при тепловом контакте AS=ASi+AS2 = Q IT2 ITi p [c.89]

Если часть поверхности 5" рассматриваемого тела находится в контакте с другим деформируемым твердым телом, то на границе контакта двух тел кроме обычных условий в смещениях и напряжениях следует удовлетворить условиям (1.23). В заключение перейдем к постановке задач магнитоупругости. Сформулируем начальные и граничные условия и условия на бесконечности. [c.256]

Остановимся теперь на задаче о контакте двух упругих полуплоскостей с разными характеристиками. Данная схема может служить основой для рассмотрения контакта двух тел достаточно произвольной конфигурации, когда величина площадки контакта мала по сравнению с размерами тел. В этом елучае надлежит независимо воспользоваться решением для каждой полуплоскости и из условия равенства контактных напряжений и смещений на границе сформулировать краевую задачу Римана. В результате, как и в общем проетранственном случае, придем фактически к задаче о жестком штампе на полуплоекости, когда профиль штампа будет определенным образом зависеть от профилей каждого из упругих тел и их упругих постоянных. [c.423]

Возвращаясь к примеру контакта двух твердых тел, заметим, что у достаточно прочных материалов, применяемых в технике, размеры площадки контакта оказываются, как правило, малы по сравнению с размерами тела. Поэтому представление о сосредоточенной силе давления одного тела на другое не совсем бессмысленно. Когда рассматривается состояние тела на достаточно большом расстоянии от площадки контакта, бывает достаточно пренебрегать ее размерами и считать давление сосредоточенным в окрестности области контакта замена распределенного давления сосредоточенной силой приводит к серьезным ошибкам. Приведенные рассуждения о непрерывно распределенном давлении на площадке контакта, о силе тяжести, непрерывно распределенной по объему, опять-таки относятся не к реальному телу, а к сплошной среде в том смысле, в каком было определено это понятие выше. Можно, конечно, сказать, что в действительности при контакте двух тел вступают в действие силы отталкивания между атомами. Таким образом, вместо непрерывно распределенного давления мы получим опять-таки систему сосредоточенных сил, число которых неизмеримо велико. Но такое представление будет опять-таки лишь грубьш приближением к действительности рассматривая силы междуатомного взаимодействия как силы, действуюпще на материальные точки, мы отвле- [c.24]

Общее сопротивление, возникающее в местах соприкосновения двух тел, которые перемещаются одно относительно другого, называют силой трения. Трение представляет собой очень сложное явление, для объяснения которого созданы две гипотезы — механическая и молекулярная. Согласно первой гипотезе трение возникает в результате деформации небольших выступов и впаднн, которые есть на поверхностях соприкасающихся тел. Согласно второй гипотезе процесс трения состоит в отрыве молекул, находящихся в контакте, и последующем возникновении новых молекулярных контактов двух тел при относительном движении их. [c.301]

Следует отметить, что на характер контакта двух тел и возник- новение фрикционных связей оказывает влияние не только микрорельеф, но и тонкий (субмикро) рельеф, связанный с возникновением, развитием и взаимодействием дислокаций. В соответствии с представлениями физики твердого тела поверхность реального кристаллического тела представляет собой сложную систему блоков и выходов отдельных групп дислокаций. [c.233]

Универсальная ван-дер-ваальсова связь обусловливает наиболее слабую адгезию с энергией связи порядка единиц килоджоулей на моль (0,01—0,1 эВ/атом). Адгезию, обусловленную этой связью, называют обычно физической. Она формируется во всех случаях контакта двух тел, сближенных до расстояния межмолекулярного взаимодействия. В частности, она может возникать при нанесении металлических и других слоев на загрязненные подложки, на плохо подготовленные поверхности окисленных металлов, керамики, стекла и др., при нанесении полимерных и других защитных и диэлектрических покрытий, если не созданы условия для формирования иных, более мощных сил связи. [c.74]

Изменение величины коэффициента трения покоя. На фиг. 332 показано изменение величины коэффициента трения покоя по мере изменения давления для различных фрикционных материалов при трении по стальному шкиву, имеющему твердость поверхности трения ЯВ415. При опытах было установлено, что для большинства асбофрикционных материалов величина коэффициента трения покоя выше величины коэффициента тре-ния движения. Разница между величинами коэффициента трения покоя и коэф- 0,1 фициента трения движения при скорости 1—1,5 см/сек обычно составляла 5—10%, но иногда достигала 15—30%. Таким образом, величины тормозных статических моментов значительно превышают величины 0,5 расчетных тормозных моментов, подсчитанные по рекомендованным значениям (J l коэффициента трения движения. Переход от статического трения (коэффициент трения покоя) к трению кинетическому происходит обычно не плавно, а скачкообразно. Вследствие упругости контакта двух тел, скользящих одно относительно другого, возникают скачки при трении, объясняемые периодически повторяющимися процессами возникновения и последующего исчезновения упругих напряжений (релаксационные колебания). Эти скачки возникают только в том случае, если сила трения покоя превышает силу трения при установившемся движении. [c.559]

В силу сказанного, рассматривая два контактирующих между собой тела А и В, будем считать, что поверхность их контакта — это конечное множество, элементы которого представляют собой весьма малые, но конечные площадки dSi- Контакт двух тел А и 5, рассматриваемый в некотором сечении, всегда представляется контактом двух линий — контуров этих тел. Общая часть (область контакта) этих линий — это также линия, представляющая собой конечное множество — пересечение С двух множеств и L , являющихся соответственно контурами сечс1шй этих тел А и 5, т. е. С — L . Мы в дальнейшем будем иметь дело с конечными множествами частиц-масс, частиц-объемов, частиц-площадок и частиц-длин. Если не оговорено особо, вместо конечное множество будем говорить просто множество . [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...