Координаты ключевые

Решение. Рассмотрим равновесие соединительного (ключевого) шарнира А, для которого связями являются все три столба. Так как невесомые стержни могут передавать усилия только вдоль стержней, то реакции столбов направляем вдоль этих столбов, причем предположим, что столбы АВ и ВС растянуты, а столб AD сжат. Тогда реакции Rg и R направлены от шарнира А внутрь столбов, а реакция Лр-на шарнир А. Отметим, что если для какого-либо столба предположение было неправильным, то из уравнений равновесия получим числовое значение реакции в этом столбе со знаком минус, причем ничего в решении при этом исправлять не надо. Выбираем оси координат так, как показано на рис. 40, б, т. е. ось Лх параллельна ВС, а оси Ау и Az взяты в плоскости сил Ri и Pj. [c.53]

Рассмотрим четыре совокупности так называемых ключевых координат. линейной и-мерной динамической системы [c.171]

Векторы ключевых координат рассматриваемой зубчатой передачи при учете упругих свойств валов и подшипниковых опор [c.175]

Следовательно, ключевые векторы q и qn квазиупругих и диссипативных координат можно задать следующим образом [c.181]

Величины О).-, 1 = 1,. .., 9, являются квазискоростями первого типа, и соответствующий им ключевой вектор qn координат инерции можно записать в виде [c.183]

На основе зависимости (10.46) уравнения связей для ключевых квазиупругих и диссипативных координат представим следующим образом [c.184]

Кадр типа текст предваряет кадры с координатами вершин и содержит в себе ключевое слово, обозначающее проекцию фигуры фронтальную, профильную или горизонтальную. [c.228]

Данные относительно формы деталей механизма часто имеют вид координат XYZ определенных ключевых точек механизма. [c.95]

Кроме того, функция распределения вероятности зависит только или от координаты или только от импульсов. В квантовой механике, ассоциируемой с волновой функцией ц , в отличие от классической механики, квантовое состояние определяется только или координатой или импульсом. И. Пригожин представил функцию квантового состояния ц/ как амплитуду вероятности, для которой соответствующая вероятность р задается произведение амплитуды ij (q) и ц/(я ). Так что, функция квантового состояния у есть функция двух наборов переменных либо координат q и q , либо импульсов р и р . В эволюции квантовых систем И. Пригожин отводит ключевую роль резонансам Пуанкаре, чуждым локальному описанию поведения системы на уровне траекторий. Пуанкаре рассмотрел динамическую систему как характеризуемую суммой кинетической энергии ее частиц и потенциальной энергии, обусловленной их взаимодействием. Если взаимодействие отсутствует (потенциальная энергия равна нулю), то траектория движения частиц описывается интегрируемыми функциями. Пуанкаре доказал, что динамические системы в большинстве случаев являются неинтегрируемыми. Он также [c.66]

Заметим, что свойство множества быть ключевым не зависит от выбора системы координат. Так как с1. 1(/) + и 2 1) ф О в круге то множество К не содержит точку =/2=0. Следовательно, прямые (1.7) либо совпадают, либо не имеют точек пересечения в К . Бесконечное множество различных прямых имеет некоторую предельную прямую линию V. На рис. 1 изображены возможные случаи расположения прямых V и [c.19]

Докажем теперь теорему 11. Воспользуемся следующим наблюдением объединение бесконечного числа различных гиперплоскостей в К , проходящих через начало координат, является ключевым множеством для класса функций, аналитических в К". Действительно, пусть П — одна из предельных гиперплоскостей множества и пусть точка а не лежит на П. Через точку а можно провести прямую I, трансверсально пересекающую П в точке, отличной от начала координат (рис. 13). Тогда I пересекает беско- [c.197]

Из основной леммы и леммы 12 сразу же вытекает справедливость теоремы 2. Действительно, множество Р ° С R" состоит из бесконечного числа различных гиперплоскостей, проходящих через начало координат, поэтому Р ° является ключевым множеством для класса функций, аналитических в R". Следовательно, по лемме 12, аналитическая функция (5.22) тождественно равна нулю. Это означает зависимость интегралов (5.21) при е = 0. [c.209]

Из системы (1.1) может быть получена система уравнений Навье-Стокса путем использования двух ключевых положений понятия скорости угловой деформации жидкой частицы и линейного уравнения для расчета среднего давления в точке. Варианты вывода этих уравнений приведены в многочисленной литературе [30, 32, 33]. В цилиндрических координатах эта система уравнений имеет вид [c.12]

В координатах г = x,t поле Ъ, конечно, имеет компоненты г>, 1. Для уравнения (2.1) на самом деле несущественно, что его решения параметризованы временем t. Ключевую роль здесь играют интегральные кривые поля v они касаются во всех своих точках кторов из поля V. Если параметризовать интегральные кривые в М переменной t и затем спроектировать их на М, то получим решения исходного уравнения (2.1). С этой точки зрения важно не само поле v, а определяемое им поле направлений (векторы v можно умножить на любую функцию от 2 , отличную от нуля). Следуя релятивистской механике, интегральные кривые поля V можно называть мировыми линиями. [c.109]

Модели динамики, изучаемые в статистической механике, довольно разнообразны. В дальнейшем мы рассматриваем лишь один из типов таких моделей. Это — привычная из элементарных курсов механики ньютоновская динамика системы точечных частиц, движущихся в евклидовом пространстве под, действием сил внутреннего взаимодействия. Относительно других типов моделей мы ограничимся ссылками на некоторые книги и ключевые статьи, где содержится более полная библиография. В литературе исследуется классическая спиновая динамика (см., например, работы [51], [86], [87]). В моделях спиновой динамики рассматривается изменение координат, которые описывают внутренние степени свободы частиц, закрепленных в точках правильной решетки. Из других изучаемых моделей динамики отметим градиентные модели, в которых для упрощения, вместо ньютоновской динамики, вводится система дифференциальных уравнений первого порядка для положений частиц (см. [65], [68],[89]). [c.236]

Же, как и ключевые точки, они определяются в текущей системе координат. На это означает, что линия, созданная по двум точкам, например, в цилиндрической координат, будет криволинейной [c.107]

Введение цилиндрической системы координат для ключевой точки 6 [c.113]

Задание ключевой точки 6 в полярной системе координат (радиус полярный угол). [c.113]

При малых колебаниях корпуса в качестве обобщенных координат (ключевых конфигурационных) можно принять Sx, — проекции вектора смещения центра инерции корпуса на оси триэдра Oxyz, 01, 6 ,, 0Z — проекции вектора малого поворота корпуса [c.181]

Первые исследования изотропной бесконечности [17, 60-62] основывались на выборе подходящих асимптотических координат. В дальнейшем Пенроузом [48] была предложена конформная техника для описания изотропном бесконечности безотносительно к выбору координат. Ключевым пунктом в определении асимптотически-простого и асимптотически-простого в слабом смысле простраиства-временк, в котором не все изотропные геодезические уходят на бесконечность, было введение конформного фактора П П = О на изотропной бесконечности. [c.147]

Lab — ключ списка координат <пробел> — приводится вся информация по ключевой точке OORD — подавляется все, кроме координат ключевой точки, которые показываются с большей точностью, чем при выводе всей информации НРТ— в список включается только информация по жестким точкам. [c.230]

Процедура АВЛ включает подпрограмму АВТ для анализа видимости точки М путем сравнения конкурирующих точек. При вычислении конкурирующих точек необходимо определить координаты точки уИ пересечения проецирующей прямой ММ с носителями Q граней распознать и отсеять точки пересечения, не инцидентные граням (точки Mi, на рис. 52), найти на ребрах или очерковых образующих прообразы анализируемых точек чертежа. Для этого используются операторы инцидентности точки объекту (см. п. 3), играющие и в данной задаче ключевую роль. Наибольший объем вычислений при этом приходится на процедуру ОИКГ — оператор инцидентности точки криволинейной грани. [c.117]

Современные математические модели, описывающие кинетику сушки материала в шахтных сушилках, базируются на выделении в качестве ключевого элемента кинетику сушки элементарного (дифференциального тонкого) слоя материала или единичной частицы (микрокинетическая задача). Переход на макроуровень (описание кинетики сушки материала во всем объеме шахтной сушилки) осуществляется с использованием одного из двух подходов, в первом из них используется неподвижная (эйлерова) система координат, которая фиксируется на корпусе аппарата в месте ввода материала, а во втором случае выбирается подвижная (лагранжева) система координат, связываемая с центрами частиц, перемещающихся по аппарату [55, 56]. [c.522]

Без решения первой задачи невозможно определение местоположения и скорости ЛА с помощью БИНС. В этом смысле этот алгоритм является ключевым в структуре БИНС. Решение второй задачи необходимо для управления ЛА и наведения его на цель в горизонтной системе координат. [c.88]

Понятие декартовой системы координат является ключевым моментом в математической формализации пространства 8 и эмпирического евклидова векторного пространства 8. Именно пусть в инерциальной системе отсчета в качестве системы координат выбрана некоторая правая декартова прямоугольная система 0х х2х координат с осями 0x1, 0x2, Ох . Следует подчеркнуть, что эти оси есть элементы евклидовой геометрии пространства 8, т. е. представления о них, но не соответствующие математические объекты. Система координат позволяет связать с ьсаждой точкой физического пространства 8 совокупность ее трех координат. Это дает основание считать, что пространство есть математическая модель реального физического пространства 8. [c.16]

Ряд Маклорена интеграла (1.17) начинается с невырожденной квадратичной формы. Конечно, уравнения Гамильтона могут допускать вырожденный интеграл. По-видимому, теорема 3 справедлива и в том случае, когда вместо непрерывно дифференцируемых интегралов вида (1.17) рассматриваются 2тг-периодические по t интегргшы, представимые в окрестности точки х = у = О сходящимися степенными рядами. Этот результат, вероятно, можно доказать методом работы [59]. Необходимо проверить, что изолированные периодические точки отображения за период возмущенной системы (1.18) составляют ключевое множество для класса функций, аналитических в окрестности начала координат. [c.318]

Пусть п четно и 2-форма ф является неособой. Тогда вектор v определен однозначно с точностью до ненулевого множителя. В общем случае у формы ф имеются другие линейно независимые вихревые векторы. Среди них — векторы w, имеющие в координатах x,t компоненты w,0, где w — вихревой вектор 2-формы Q = du в п-мерном пространстве М. Число независимых вихревых векторов w равно п — rank(rottt). Эти векторы играют в нашей теории ключевую роль. Ясно, что векторы вида v + w также будут вихревыми для формы ф. [c.110]

Как уже упоминалось выше, одним из способов построения модели является первоначальное задание координат узлов (ключевых точек), линий, поверхностей, объемов (рис. 2.2). Это — так называемое моде-Шфование снизу-вверх . При использовании этого подхода конечно-элементную модель можно постро-в препроцессоре программы ANSYS, определив положение каждого узла, а также размеры, ( рму и мзность для всех элементов сеткн. [c.105]

Ключевые точки, определяемые внутри текущей "стемы координат ( ommand [ SYS]), являются наи- Р тейшим элементом моделирования снизу-По этим точкам в дальнейшем можно постро-необходимые линии, поверхности или объемы. [c.105]

Диалогично вводятся номер (2) и координаты (Jength, О, 0) второй ключевой точки. Завершается ввод ключевых точек нажатием ОК. [c.135]

Смотреть страницы где упоминается термин Координаты ключевые : [c.346] [c.129] [c.186] [c.186] [c.186] [c.186] [c.231] [c.372] [c.178] [c.179] [c.179] [c.295] [c.228] [c.396] [c.105] [c.114] [c.120] [c.134] [c.180] [c.196] [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...