Период отражения

Период от момента закрытия нагнетательного клапана до открытия ударного клапана, при котором не происходит ни разгона, ни нагнетания, называется периодом отражения. [c.30]

В этом случае закрытие нагнетательного и открытие ударного клапанов происходит одновременно, следовательно, продолжительность периода отражения равна нулю. [c.39]

Ударный клапан автоматически может открываться и под действием собственного веса, если в питательной трубе вакуума ке образуется, а давление незначительно превышает атмосферное. Однако в этом случае при малейшей утечке из-под клапанов таран остановится. Для устойчивой работы тарана крайне необходимо, чтобы в период отражения образовался значительный вакуум. Вакуум необходим и для обеспечения нормального снабжен ия воздухом колпака. [c.42]

Питательная труба должна быть герметичной, иначе в период отражения, когда в ней образуется вакуум, через малейшие неплотности будет засасываться воздух, который сбивает с такта работу тарана. Чтобы этого избежать, соединения труб 6 2542 81 [c.81]

Здесь приведем приближенный способ расчета, приемлемый для установок с питательными трубами до 150 мм. Низший горизонт воды в колпаке устанавливается в конце периода разгона, после чего начинается его повышение, которое продолжается в течение всех фаз периода нагнетания, периода отражения, а также в начальное время последующего периода разгона. [c.87]

В этом случае определение коэффициента отражения не вполне однозначно [а запись (4.16) и (4.17) неприменима]. Определяя его как отношение среднего за период отраженного потока к среднему падающему потоку, можно ввести два определения ) [c.62]

При проектировании систем, в которых информация представлена в виде огибающей высокочастотных колебаний, возможны два способа введения переменных в модели. При первом способе несущей переменные изображают высокочастотные модулированные колебания. При анализе приходится имитировать поведение объекта в течение большого числа периодов несущей, что зачастую делает неприемлемо крупными затраты машинного времени. При втором способе огибающей переменные отображают огибающие высокочастотных колебаний. Отражение только низкочастотной огибающей существенно ускоряет вычисления, однако построение моделей может оказаться затруднительным. [c.188]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Скорость света. В знаменитом опыте Майкельсона по измерению скорости света восьмигранная призма с зеркальными гранями, вращающаяся вокруг своей оси, отражала пучок света от удаленного источника, а затем — второй раз отражала его обратно к наблюдателю, находящемуся вблизи источника. Условия опыта требуют, чтобы время между этими двумя отражениями равнялось одной восьмой периода вращения призмы. Расстояние, проходимое пучком в одном направлении, было равно .=(35,410 + 0,003) км, а частота вращения призмы была определена как v = 529 об/с с точностью до 310-5 об/с. [c.339]

Разобранные в настоящей главе случаи интерференции света дают возможность наблюдать это явление на специально осуществляемых опытах. Однако явление встречи двух или нескольких когерентных волн, между которыми наблюдается интерференция, имеет место, по существу, во всяком оптическом процессе. Распространение света через любое вещество, преломление света на границе двух сред, его отражение и т. д. суть процессы такого рода. Распространение света в веществе сопровождается воздействием световой электромагнитной волны на электроны (и ионы), из которых построено вещество. Под действием световой волны эти заряженные частицы приходят в колебание и начинают излучать вторичные электромагнитные волны с тем же периодом, что и у падающей волны. Так как движение соседних зарядов обусловливается действием одной и той же световой волны, то вторичные волны определенным образом связаны между собой по фазе, т. е. являются когерентными. Они интерферируют между собой, и эта интерференция позволяет объяснить явления отражения, преломления, дисперсии, рассеяния света и т. д. Мы познакомимся в дальнейшем с объяснением перечисленных явлений с указанной точки зрения. В настоящем же параграфе мы остановимся на одном частном случае из описанного ряда явлений. [c.89]

Влияние периодической неоднородности можно уяснить, не прибегая к аналогии с отражением от дифракционной решетки. Каждый из периодов неоднородности можно уподобить тонкому слою, на границах которого происходит отражение света, аналогичное френелевскому отражению от плоскопараллельной пластин- [c.827]

Выравнивание давлений обусловливает отражение волны лишь тогда, когда оно может происходить за промежуток времени, малый по сравнению с периодом звуковой волны. Поэтому эффект отражения волны от открытого конца трубы выражен тем отчетливее, чем меньше диаметр трубы по сравнению с дли- [c.234]

Плоскости скользящего отражения. Операция подразумевает отражение относительно данной плоскости с одновременной трансляцией вдоль одного из направлений, лежащих в плоскости. Так как двукратное повторение данной операции сводится просто к удвоенному переносу вдоль направления скольжения, то удвоенная трансляционная компонента совпадает с одним из периодов решетки. [c.35]

Такие операции обозначают а, Ь или с соответственно наименованию той оси элементарной ячейки, вдоль которой происходит скольжение. Так, для операции а трансляционная компонента oi равна а/2, где а — период решетки (один из характерных размеров элементарной ячейки). В общем случае возможны операции скользящего отражения и вдоль диагоналей граней или вдоль пространственной диагонали элементарной ячейки [c.35]

Процесс распространения волн напряжений можно разделить на периоды. Первый период соответствует началу нагружения и распространению волн нагрузки и разгрузки по толщине плиты, проходящему аналогично распространению волн в полупространстве, занятом средой. Второй период соответствует началу отражения волны нагрузки от тыльной поверхности плиты,включает распространение отраженных волн напряжений в пределах толщины плиты, а также откольное явление на тыльной поверхности и взаимодействие волн напряжений внутри плиты. Третий период соответствует распространению волн напряжений вдоль плиты с некоторой конечной скоростью с до момента достижения фронтом волны боковой поверхности плиты. Четвертый период охватывает явление отражения волны напряжений от боковой поверхности и распространение отраженной волны к центру плиты и [c.252]

Плоскость скользящего отражения — это совокупность совместно действующих плоскости симметрии и трансляционного переноса на половину или четверть периода трансляции. Если скольжение направлено вдоль [c.152]

Рис. 6.7. Плоскости зеркального (т) и скользящего отражений а, Ь, с, п, d (ось с перпендикулярна плоскости чертежа, цифры указывают на величину смещения в долях периода над плоскостью чертежа)

Рассмотрим рис. 8, б, где представлено расиределение температур ио сечению цилиндра на 1—5 с процесса охлаждения при исходной кривой, являющейся зеркальным отражением распределения температуры конца нагрева (жирные линии). В данном случае охлаждение осуществлялось в спокойной воде, в калориметре, куда образцы сбрасывались после конца нагрева. Начиная примерно с первой секунды процесс охлаждения установился. Как видно из рис. 8, б, несмотря на интенсивную отдачу теплоты с поверхности в воду, распространение теплоты внутрь продолжалось в течение значительной части периода охлаждения. Наибольшее продвижение внутреннего фронта тепловой волны зафиксировано на третьей секунде охлаждения, когда температура на поверхности упала приблизительно до 350°С при этом глубина слоя, прогретого до закалочной температуры, увеличилась до 4 мм (точка Ь (рнс. 8,6), а глубина слоя, прогретого до 600° С, возросла до 6,5 мм (точка 3 ) После того как температура поверхности установилась (кривая для 5с длительности охлаждения), продолжается дальнейший отбор теплоты из детали. [c.14]

При проведении измерений на сверхвысоких частотах необходимо иметь в виду, что выражения для коэффициентов отражения и прохождения радиоволны для плоского однородного слоя, обладающего потерями, при нормальном падении представляют собой осциллирующие функции с амплитудой, убывающей по мере возрастания Л или отношения hiX. Период этой функции определяется длиной волны А, [c.222]

УЗК волнистой поверхностью также определяется ее параметрами. Па этой основе установлена корреляция между параметрами Граничной поверхности (амплитудой h й периодом А) и характеристиками диаграммы направленности рассеянного поля. На рис. 93 показаны зависимости амплитуды отраженного сигнала от параметров граничной поверхности для биметалла, изготовленного взрывом. С увеличением А увеличивается число рассеянных пучков продольных и поперечных волн и уменьшаются углы между ними. С возрастанием h уменьшаются максимумы амплитуд рассеянных пучков и увеличивается относительная ширина диаграммы рассеянных полей. [c.287]

Видоизменим схему прозвучивания клеевого соединения — введем УЗК со стороны пластмассы, имею-ш,ей низкое, акустическое сопротивление по сравнению с металлом (рис. 91). В местах качественного клеевого соединения УЗК отражаются от среды с большим акустическим сопротивлением. Поэтому в первом периоде отраженного импульса сохранится фаза зондируюш.его импульса — первый полупериод будет положительным. В случае непроклея УЗК отражаются от воздуха — среды, имею-щ,ей значительно меньшее акустическое сопротивление, чем пластмасса. Поэтому фаза первого периода отраженного импульса изменится на 180°—- первый полупериод будет отрицательным. Таким образом, анализ фазовой информации дает надежный метод контроля клееных соединений указанного типа [85]. [c.168]

Аналитические решения такого рода уравнений получены для задач в идеализированной постановке (плоскость с полу-бесконечной или конечной трещиной, пространство с дисковидной трещиной и т. д.) при воздействии гармонических и ударных нагрузок (достаточно полный их обзор дан в работах [148, 177, 178, 199, 220, 271]. Однако эти решения дают представления о реальном поведении конструкции конечных размеров только в начальный период времени (до прихода в вершину трещины волн напряжений, отраженных от границ тела). Кроме того, они не учитывают разнородности материала конструкции по механическим свойствам, изменения граничных условий по-берегам трещины в процессе ее продвижения траектория трещины считается прямолинейной, а удельная эффективная энергия, затрачиваемая на образование новых поверхностей yf, принимается постоянной и не зависящей от скорости деформирования. Очевидно, что с помощью методов, имеющих указанные ограничения, навряд ли можно дать надежные оценки работоспособности элементов конструкций сложной формы и характера нагружения. Поэтому широкое распространение получили численные методы расчета динамических параметров механики разрушения [177, 178]. [c.241]

Указанные изменения в структуре профессиональной деятельности должны найти отражение в рысшем образовании йнже1ера. Ориентация студента на поисковое конструирова>1ие должна осуществляться с начального периода обучения в техническом вузе. И здесь важную роль может сыграть инженерная графика — учебная дисциплина, в которой формируются первые навыки студентов в техническом проектировании. Инженерная графика как научная дисциплина и область практической деятельности переживает сейчас период коренной реконструкции, связанный с автоматизацией подсистемы графического обеспечения САПР. Необходимо, чтобы эта реконструкция нашла верное отражение в учебном процессе. Основные дидактические задачи инженерной графики должны соответствовать общетехническим целям перестройки инженерного образования. [c.3]

Если пустить ультраакустические волны по трем направлениям, то мы получим пространственную решетку для световых лучей. Впрочем, даже при наличии расположения, указанного на рис. 10.4, когда ультраакустические волны идут в направлении оси 2, мы, по существу, имеем пространственную решетку, но по двум направ-.тениям X и У период решетки есть нуль, т. е. имеются сплошные отражающие плоскости — зеркала. Закон отражения от этих зеркал (луч падающий н луч отраженный лежат в одной плоскости с нормалью к зеркалу и угол падения равен углу отражения) определит значения углов а и р в соотношениях (54.1)—(54.4), а взаимная интерференция лучей, отраженных от системы зеркал, даст третье дифракционное условие для угла у.. Таким образом, и в этом случае мы имеем для трех углов три дифракционньгх условия и четвертое геометрическое. Явление пространственной дифракции (дис- [c.233]

Физический смысл этого явления достаточно прост. Предположим, что на кристалл V ниобата лития падают две плоские волны Я и 5, образующие стоячую волну с распределением интенсивности (х), показанным на рис. 24, а. Благодаря особым свойствам кристалла ниобата лития возникающая под действием этой стоячей волны голографическая решетка в виде распределения показателя преломления (ее максимумы обозначены на рисунке л , Хк Хц) окажется несколько смещенной относительно интерференционного поля. В зависимости от направления оси кристалла С. это смещение будет направлено вниз или вверх. Как видно из рис. 24, а, при сдвиге на четверть периода максимумы интенсивности поля стоячей волны попадают на какие-либо определенные стороны решетки распределения показателя преломления. В результате оказывается, что одна из волн (в данном случае Я) отражается от решетки [юказателя преломления как от более плотной среды и сохраняет ту же фазу, а другая волна (5) — как от менее плотной среды и при отражении изменяет фазу на противоположную. Таким образом, на выходе из кристалла складываются волны, находящиеся в противофазе, вследствие чего интенсивность суммарной волны уменьшится. Интенсивность другой выходящей из кристалла волны увеличится, так [c.67]

Для первого и второго периодов процесса распространения волн напряжений в плите построение тензора кинетических напряжений (Т) в областях возмущений волн нагрузки, разгрузки и отраженных волн подробно рассмотрено в 2 и 3 гл. 2 при условии линейной зависимости а = ЗКе. При больших давлениях зависимость а = о (е) сложнее, поэтому рассмотрим более общие определяющие уравнения, представленные уравнением состояния среды (материала плиты) е = е (сг) и де-виаторным соотношением [c.253]

На рис. 83 приведено распределение скоростей по оси г = о в стержне конечной длины I = 5Ro после отражения продольной волны от свободного торца цилиндра для различных моментов времени. Величина скорости после отражения на свободном конце быстро возрастает и приближается к величине, предсказываемой элементарной стержневой теорией. Качественно такая же картина наблюдается и при других значениях г, но амплитуда осцилляций за счет боковых волн убывает при удалении от оси. Напряжение на контактной поверхности в точке г = 2 = 0 уменьшается от значения раКо до значения рДоКо, получающегося по стержневой теории, и затем колеблется около этого значения с периодом колебаний, близким в рассматриваемом примере к АЯо/а. [c.656]

Смотреть страницы где упоминается термин Период отражения : [c.38] [c.40] [c.75] [c.86] [c.97] [c.121] [c.205] [c.232] [c.827] [c.828] [c.69] [c.97] [c.246] [c.183] [c.669] [c.734] [c.87] [c.254] [c.156] [c.104] [c.222] [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...