Расход продольной волны

Рис. 5.4. Расход (г) в сечении х продольной волны равен су.мме относительного (б) и переносного (а) расходов

Эпюра линейной плотности р,. продольной волны на гибкой нити по своему содержанию ничем не отличается от эпюры Рд. поперечной волны. Площадь эпюры здесь также равна массе нити, площадь в промежутке Ах = = Xi — — массе отсека нити той же длины, расход [c.83]

Структура уравнений (5.3) и (5.5) такова, что не существует сколько-нибудь простого правила сложения эффектов от двух и более волн. Так, если F = Fi(x — it) F2(x — С2 ), то даже в наинизшем приближении по амплитуде (при сохранении в G членов порядка не выше h ) средний расход Gm не равен сумме расходов от волн F и F2 по отдельности. Не разделяются и вклады в расход от продольных и поперечных смещений стенки [6]. [c.651]

При введении ультразвука в свариваемый материал в нем возникают продольные и поперечные волны. Выделение тепла в зоне сварки происходит только в результате поглощения колебательной энергии продольных волн энергия поперечных волн нерационально расходуется на нагрев всего свариваемого материала. Таким образом, применяемые схемы ультразвуковой сварки обладают недостаточно высокой экономической эффективностью. [c.212]

Эти два условия отражают особую природу жидкостей, а именно их способность передавать давление неизменным от одного поперечного сечения к другому и подобным же образом, сохраняя объемный расход, изменять его структуру применительно к поперечному сечению с иной формой и размером. Волны в твердых телах подчиняются другим законам продольные волны, бегущие вдоль металлического стержня, удовлетворяют при внезапном изменении поперечного сечения условиям непрерывности силы и скорости, например, полные продольные силы, приложенные к обеим сторонам малого элемента материала, расположенного в сочленении, должны эффективно уравновешивать друг друга, так как нет другой силы, чтобы сбалансировать их. Это соображение непригодно для жидко- [c.133]

Рис. 9-24. Положительная нисходящая волна перемещения, возникающая при открытии затвора а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени ti, ti, Гз,. б — график изменения расходов Q вдоль потока для различных моментов времени

Сварочный пруток должен подаваться под углом 90° к поверхности сварного шва. Если угол превышает 90°, часть усилий тратится на вытягивание прутка в пластичном состоянии, вследствие чего при дальнейшем охлаждении возникают усадочные напряжения, которые разрывают пруток. При наклоне, меньшем 90°, пруток разогревается быстрее, чем основной материал (и на более длинном участке), в результате чего он не приваривается к свариваемым деталям. Кроме того, часть усилия при вдавливании прутка расходуется на сжимание в продольном направлении, обратном его движению, вследствие чего образуются волны . Прочность соединения при неправильной подаче прутка в шов резко снижается, и последний легко отделяется от поверхности сварного шва. [c.192]

При угле наклона меньше 90° пруток разогревается быстрее основного материала и на участке большей длины. Расход прутка ори укладке в шов увеличивается в результате его осадки при этом в шве возникают внутренние напряжения из-за продольного сжатия, и пруток изгибается с образованием на его поверхности волны. Механическая прочность сцепления прутка с кромками свариваемого материала уменьшается и его легко можно отделить от поверхности сварного шва. При этом значительно уменьшается скорость сварки. [c.63]

Кривизна ударной волны определяется из дополнительного условия на правой границе дозвуковой области (звуковой линии =1). Детерминант эволюционной матрицы при продольных градиентах и, к. Г, р, в уравнениях гиперболического вязкого ударного слоя, как и детерминант матрицы при градиентах и, и,Т, р к уравнениях полного вязкого ударного слоя, на звуковой линии равен нулю. Вследствие плохой обусловленности эволюционной матрицы интегральные кривые уравнений гиперболического вязкого ударного слоя, соответствующие различным значениям Л о, ветвятся в окрестности звуковой линии. Подобное поведение интегральных кривых имеет место и для уравнений, описывающих вязкое смешанное течение в сопле Лаваля [37, 38]. В случае внутренних течений аналогом величины К ) является величина расхода газа. Аналогично существованию единственного значения критического расхода [1] для уравнений гиперболического вязкого ударного слоя также существует некоторое "критическое" значение которому соответствует единственная (предельная) интегральная кривая, которая может быть гладко продолжена за звуковую линию. Эта интегральная кривая и есть искомое решение задачи. [c.38]

Откуда по известным для конкретных газопроводов расходам можно в первом приближении оценить площадь щели, образованную продольной магистральной трещиной в момент прорыва волны декомпрессии в полость газопровода, т.е. момент начала разгрузки трубы от внутреннего давления. [c.129]

Найдем расход продольной волны на растяжимой нити. Для этого, так же как и в случае понеречной волны, представим продольную волну деформации как сумму двух движений — относительного и переносного. Относительное движение нити — это движущаяся со скоростью v = —V нить, имеющая деформированный участок Z, который сохраняет неизменным свое положение на оси х. Расход в каждом (недеформированном и деформированном) сечении такой нити равен q = —piV. Переносное движение — это прямолинейное движение нити как абсолютно твердого тела со скоростью v" = v вдоль оси х. Расход такого тела в волновом сечении q . = Pxv" =PxV. Таким образом, расход в сечении продольной волны [c.75]

Возмущения в открытых каналах и безнапорных водоводах, вызванные изменением расхода, распространяюися в виде системы продольных волн, претерпевающих воздействие сил трения и влияние отражений. На основании интегрирования двух уравнений в частных производшлх—динамики и неразрывности — С. А. Христиа-новичем получено полное решение в характеристиках, дающее результат в виде ординаты подъема уровня в любой точке по длине и в любой момент времени. Уравнения характеристик в истеме координат x — t и г. — , а именно [c.530]

Плоские волны. Если в какой-либо точке упругой среды возникнет возмущение, то волны расходятся от этой точки по всем направлениям. Однако, на значительном расстоянии от центра возмущения такие волны можно рассматривать плоскими волнами, и можно предположить, что все частицы движутся параллельно направлению распространения волны (продольные волны) или перпендикулярно этому направлению (поперечные волны). В первом случае мы имеем волны раситрения, а во втором — волны искажения. [c.435]

Головную волну обычно возбуждают с помощью продольной волны, наклонно падающей из внешней среды (призмы) на ограниченный участок поверхности ОК (рис. 1.2, б) под углом = = ar sin( o/ i). От этого участка поверхности расходится пучок продольных волн, один из лучей которого распространяется вдоль поверхности и собственно является головной волной. Максимум энергии излучения соответствует лучу, составляющему 10... 15° с поверхностью. Фронты поперечных волн Т, порождаемых головной волной, показаны линиями, ширина которых увеличивается с глубиной, что соответствует увеличению амплитуды волны. Это происходит потому, что увеличивается количество точек поверхности, которые- дают вклад в образование боковой поперечной волны. [c.24]

Г. Уравнение неразрывности (уравнение баланса расхода). Представим на рис. 9-29 продольный разрез тела волны, причем изобразим на этом чертеже две свободные поверхности A Bi, отвечающую моменту времени t , и А2В2, отвечающую моменту времени 2( 2 = + 0- Наметим два неподвижных (скрепленных с неподвижным пространством) сечения потока 1—1 м 2 —2, причем расстояние ds между этими сечениями считаем бесконечно малым. Будем рассматривать отсек пространства, заключенный между упомянутыми сечениями. [c.370]

В соответствии с опытными данными на рис. 12,9 максимуму кривых бмакс(Нбпл) соответствуют трехмерные волны. Такие волны являются пологими, регулярными, каплевидными с приблизительно равными длинами в продольном и поперечном направлениях. По мере увеличения расхода жидкости в пленку трехмерные волны вытягиваются в направлении потока, причем на их поверхности возникает мелкая рябь , Шквальные волны занимают всю ширину канала и характеризуются меньшей регулярностью, значительно большей длиной, крутым фронтом и пологим скатом. Форма шквальных волн и характер изменения их вертикальных размеров свидетельствуют о том, что сила поверхностного напряжения в их формировании играет меньшую роль, чем для трехмерных волн. [c.335]

Длина погружаемого элемента должна быть не более V длины распространяющейся в нем упругой волны. При превышении этого предела существенными становятся упругие деформации погружаемого элемента, что вызывает повышение расхода энергии при замедлении или даже остановке процесса вибропогружения. При погружении длинных металлических элементов может быть эффективным режим продольного упруггли резонанса, при котором частоту вынуждающей силы выбирают близкой собственной частоте упругих колебаний погружаемого тела. [c.326]

Оплошное выравнивание производят при большом количестве мелких неровностей — колей, волн, выбоин и при неправильном поперечном профиле. Покрытие очищают от грязи, тщательно увлажняют, рыхлят и профилируют автогрейдером или грейдером. На спланированную поверхность вывозят готовую гравийную или щебеночную (оптимальную) смесь, собирают ее в продольный валик, затем разравнивают его на всю ширину проезжей части, тщательно профилируют поверхность. Разровненный и увлажненный материал уплотняют пневмоколес-ными катками или катками с гладкими металлическими вальцами, сначала легкими массой 5—8 т, а затем более тяжелыми массой 8— 10 т и более. Уплотнение начинают с краев проезжей части по направлению к середине с перекрытием проходов на 25—30 см. В процессе укатки с целью создания плотного, прочного и устойчивого покрытия материал рекомендуется поливать 30%-ным раствором хлористого кальция (СаС12) с расходом 2— 3 л/м2. [c.283]

Во второй — основной — части этого исследования рассматриваются следующие вопросы формула критической скорости влажного пара число М и продольный профиль канала скачок акустической скорости в переходных состояниях критические скорости влажных паров сходственных веществ влияние поверхностных явлений на критическую скорость влажного пара связь между параметрами торможения и критического состояния предельный расход обратимое течение с теплообменом адиабатное течение с трением (ускоряющийся поток влажного пара, движение в диффузоре, уравненне кривой Фанно) одк омерная бегущая волна во влажном паре. Интересующиеся общей теорией влажного пара и теорией потока влажного пара найдут много полезного в этом обстоятельном и серьезном исследовании. [c.328]

Затухание волн в волноводе. До сих пор мы считали, что стенки волновода идеально проводящие и, следовательно, поле в стенки не проникает. В реальных волноводах стенки обладают достаточно большой, но конечной проводимостью, поэтому поле волны проникает в стенки волновода, и энергия волны расходуется на нагревание стенок. Это приводит к затуханию волны по мере ее распространения. Продольное волновое число Ъ становится комплексным Ъ гк", где Ь, характеризует фазовую скорость волны, а к" — коэффициент затухания. В этом случае понятие критической длины волны теряет свой абсолютный смысл при Я < Якр существует небольшое затухание, при Я > > Якр наряду с большим экспоненциальным затуханием сзтцест-вует малый поток энергии вдоль оси волновода. [c.320]

Волны Рэлея важны в сейсмике поскольку они являются поверхностными, они расходятся при распространении от источника волн только в двух измерениях (например, землетрясения — по земной коре) и поэтому затухают медленнее (как 1/г по энергии), чем волны, распространяющиеся в объеме (обычные продольные и поперечные волны, убывающие по квадратичному закону). Поэтому их можно наблюдать на таких больших расстояниях от эпицентра землетрясения, на которых волны других типов уже не заметны. [c.468]

С удалением от динамической оси газового потока и приближением к поверхности раздела кривые расходятся. Вблизи гладкой поверхности раздела эти расхождения примерно такие же, как у твердой стенки однофазного потока. Наибольшие расхождения наблюдаются при волновой поверхности раздела, а точнее — при наличии на ней шквальных волн. Полученные на этих режимах автокорреляционные функции более крутые, что свидетельствует об уменьшении временного радиуса корреляции. При достаточно больших временных сдвигах на автокорреляционных кривых, записанных при шквальных волнах, более отчетливо проявляется периодическая составляющая, свидетельствующая о скрытой периодичности в случайном процессе, каким является пульсация скорости. Преобладающий период в пульсациях скорости объясняется генерацией в этой зоне течения крупномасштабных турбулентных возмущений вследствие отрыва вихрей за гребнем волны. Коэффициенты автокорреляций и приведены на рис, 3.40. На рис. 3.41 приведены продольные взаимокорреляционные функции для продольной пульсационной составляющей скорости на различных расстояниях от поверхности раздела фаз. Ближе к поверхности раздела кривые становятся более крутыми, площадь под ними уменьшается. Такая же тенденция в расположении кривых имеет место и для поперечных корреляционных функций продольной пульсационной [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...