Обтекание см также бесциркуляционное

В рамках нелинейной теории разработан метод решения стационарных задач о движении контура вблизи границы раздела двух жидкостей. Жидкость в каждом слое идеальная, несжимаемая, тяжелая и однородная, обтекание контура бесциркуляционное. Система интегральных уравнений задачи содержит в качестве неизвестных интенсивности вихревого слоя, моделирующего границу раздела, и слоя источников, расположенных вдоль контура, а также функцию, описывающую форму границы раздела жидкостей. Решение этой системы основано на использовании метода Ньютона и метода панелей высокого порядка. На основании разработанного численного метода проведен эксперимент по решению задач о движении кругового цилиндра и вихря заданной интенсивности под свободной поверхностью весомой жидкости. Полученные результаты обсуждаются на фоне линейной теории волн малой амплитуды, примененной для решения этих же задач. Сделан вывод о существенном влиянии нелинейности на форму свободной поверхности. Обнаружено, что решение нелинейных стационарных задач существует только в определенной области базовых параметров. [c.126]

Бесциркуляционная схема обтекания используется и для изучения течения около несущей поверхности в отсутствие поступательной скорости, а также при движении сильно вытянутых тел в несжимаемой жидкости или при малых скоростях полета, когда вихревой след за задней кромкой не образуется. В соответствии с этим вихревой слой, моделирующий несущую поверхность, можно представить в виде вихревой системы, состоящей из комбинации замкнутых вихревых шнуров постоянной интенсивности вдоль шнура (рис. 9.14, а). [c.289]

У косых и обычных (прямых) подковообразных вихрей циркуляция по размаху постоянна, а с концов присоединенных вихрей сходят свободные шнуры, параллельные оси Ох. Они идут вниз по потоку при бесциркуляционном обтекании до последнего присоединенного вихря, а при циркуляционном обтекании уходят в бесконечность. Кроме того, при изменении циркуляции присоединенных вихрей во времени с них будут сходить также свободные вихри соответствующей интенсивности. Эти вихри образуются только при циркуляционном обтекании и распространяются вниз по потоку до бесконечности. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании вихревой слой заполняет базовую плоскость, а при циркуляционном также и плоскость, простирающуюся за базовой поверхностью. [c.222]

При бесциркуляционном продольном обтекании (Г = О, а, = aj = — Н] = 1/2 = Ноэ=1 также но = (Л = 0). [c.64]

Перейдем к рассмотрению несколько более сложного потока. Возьмем только что изученное теоретическое обтекание круглого цилиндра и наложим на него круговой циркуляционный поток вокруг вихря (42), причем сам вихрь поместим в центр контура цилиндра. Такое обтекание в отличие от предыдущего, бесциркуляционного , будем называть циркуляционным обтеканием цилиндра. Подобный поток будет наблюдаться в действительности, если обтекаемый цилиндр вращать вокруг оси тогда окружающая цилиндр жидкость, увлекаемая внутренним трением, придет в круговое, циркуляционное движение, которое сложится с бесциркуляционным обтеканием цилиндра и даст картину, напоминающую рассматриваемое теоретическое обтекание основное отличие между теоретическим и действительным обтеканием произойдет из-за отрыва жидкости от поверхности, а также за счет возникновения поперечных, перпендикулярных к плоскости [c.244]

Вызванное вихрем нарушение симметрии потока относительно горизонтальной оси приводит к тому, что и давления распределяются по контуру цилиндра несимметрично. Нетрудно видеть, что скорости потока в верхней части цилиндра будут больше, а в нижней части меньше, чем при бесциркуляционном обтекании, ибо в верхней части скорости обоих накладываемых потоков направлены в одну и ту же сторону, а в нижней части — в противоположные стороны. Отсюда на основании уравнения Бернулли можно заключить, что в верхней части цилиндра давления будут меньше, а в нижней части больше, чем в тех же местах при бесциркуляционном обтекании. Очевидно, что вследствие симметрии потока относительно вертикальной оси результирующая этих давлений будет направлена в данном случае вертикально вверх и, следовательно, цилиндр в рассматриваемом потоке будет иметь подъемную силу. Это явление настолько интересно, что мы не ограничимся изучением только кинематики данного потока, а определим также действующую на цилиндр подъемную силу. Вычислим сначала распределение давлений по контуру цилиндра. Для этого применим уравнение Бернулли, так же как это было сделано в предыдущем случае, но только вместо и подставим его выражение по [c.194]

Находит применение также расчет обтекания решетки потоком идеальной несжимаемой жидкости с помощью электрогидродина-мической аналогии (ЭГДА). На установке ЭГДА определяется бесциркуляционное обтекание решетки, наложение циркуляционного потока осуществляется аналитическим путем. [c.53]

В это же время П. А. Вальтером (1932) было вычислено второе приближение в методе Рейли — Янцена для задачи обтекания профиля крыла. Однако громоздкость вычислений по этому методу делала его малопригодным для практического использования. Развитие теории иошло по другому пути, для которого отправным пунктом послужила система линейных уравнений в плоскости годографа скорости. Начало развитию этого направления и вообще развитию точной теории стационарных движений газа было положено еще С. А. Чаплыгиным в его диссертации О газовых струях (1902). В этой работе были решены некоторые задачи, явившиеся обобщением теории струйных течений Гельмгольца — Кирхгофа на случай сжимаемой жидкости, а также предложен весьма простой приближенный метод интегрирования уравнений газовой динамики, основанный на аппроксимации точной адиабатической зависимости р — р (р) подходящим образом выбранной линейной зависимостью р = А Bip. Н. А. Слезкин (1935, 1937) рассмотрел в приближенной постановке Чаплыгина задачи о струйном и сплошном бесциркуляционных обтеканиях. [c.98]

В двух работах (относящихся к 1956 г.) М. Д. Хаскинд, рассматривая решетку пластин с выносом, а также произвольную систему отрезков одной прямой, использует метод решения, развитый им ранее в задаче о колебании тонкого одиночного профиля в дозвуковом потоке газа (1947). Амплитудные значения комплексного потенциала возмущения разбиваются на две части ш (z) = Wq (z) + (z) wq (z) определяет бесциркуляционное обтекание решетки с заданной нормальной скоростью а (z) соответ- ствует решению однородной задачи циркуляционного обтекания неподвижной решетки в присутствии свободных вихрей. Для того чтобы найти z i(z),4T0 представляет основную трудность, вводится аналитическая функция [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...