Сила отталкивающая

Уравнения движения. Сила называется центральной, если ее направление все время проходит через неподвижную точку. Эта точка называется центром силы. Примем центр силы за начало координат и условимся обозначать через Р абсолютное значение силы, взятое со знаком + или — в зависимости от того, будет ли сила отталкивающей или притягивающей. Мы видели ранее (п. 203), что в случае действия центральной силы траектория точки является плоской кривой, плоскость которой проходит через центр силы. Эта плоскость определяется начальным положением и начальной скоростью движущейся точки. Если начальная скорость направлена по радиусу-вектору, то плоскость эта становится неопределенной, но тогда движение будет прямолинейным и будет происходить по радиусу-вектору. Возьмем плоскость траектории за плоскость лгу . Тогда проекции [c.327]

Главный угол в плате ф (фи) находится между проекцией главной режущей кромки на основную плоскость и направлением подачи. Чем меньше угол ф, тем больше ширина снимаемой стружки, а следовательно, тем больше сила, отталкивающая резец от детали. В связи с этим всегда стремятся увеличить угол ф до 60—90°. Однако такое стремление может привести к уменьшению стойкости режущей кромки. Практикой установлено, что наибольшая производительность при получистовой и черновой обработке проходными резцами достигается при величине угла ф, равном 75°. Производя чистовое точение с малой подачей и малой глубиной резания, но с большой скоростью резания с целью увеличения стойкости инструмента, следует уменьшать угол в плане до 60°. [c.109]

Существование в реальном, а не одномерном, дисперсном потоке полей температур и скоростей фаз обусловливает наличие поля концентрации жидких капель. Градиент температуры в паре вызывает несимметричность испарения капли и результирующую силу, отталкивающую каплю от стенки при нагревании потока. [c.225]

Если же с<0 (сила — отталкивающая), то эти условия принимают следующий вид [c.112]

Предположим, что на материальную точку М (черт. 54) действует сила /= ,, отталкивающая точку М от неподвижного центра О и по величине пропорциональная расстоянию точки М от центра О, так что [c.85]

Предположим, что точка движется под влиянием силы, отталкивающей от качала и прямо пропорциональной расстоянию, покажите, что если v = Q и х — при / = О, то [c.48]

Сферическая частица радиусом а вводится в область униполярных ионов с концентрацией /г о и электрического поля Eq. Частица приобретает заряд благодаря столкновениям с ионами. Так как заряд частицы начинает нарастать, ее отталкивающая сила перераспределяет близлежащие ионы. Для применения кинетической теории будем использовать систему координат, показанную на фиг. 10.2. При концентрации ионов и средней длине свободного пробега Л число ионов, которые сталкиваются в бесконечно малом объеме dV в единицу времени со скоростью между v перед столкновением ш V dv после столкновения, равно щ v/A) f v) dv dV, где f (v) — функция распределения скорости у, a — местная концентрация ионов. Количество ионов, попадающих на площадку dA из точки Р объема dV, равно щ (р1А) / (и) dvl(dA os 0д/4яг ) dV [413, 874[. Так как число молекул, направляющихся к площадке dA, уменьшается по закону вследствие столкновений и так [c.437]

Определить скорость частицы в точке М,, если известно, что величина отталкивающей силы в момент, когда частица находится в положении равна 0,03 н. [c.316]

P = mg и отталкивающая сила F , где г — расстояние ОМ. [c.316]

Все рассмотренные выше примеры механических систем объединяет то, что активная сила стремится вернуть систему к положению равновесия. Изучим теперь движение под действием отталкивающей силы, описываемое следующим дифференциальным уравнением [c.224]

Под действием отталкивающей силы фазовая точка стремится покинуть окрестность положения равновесия, если только она не принадлежит асимптоте с отрицательным наклоном х = —изх. Точки, при- [c.225]

Сила взаимодействия между электроном и отрицательно заряженным атомом будет центральной отталкивающей. Модуль ее равен [c.157]

Центральная сила может быть притягивающей (направленной к центру) и отталкивающей (направленной от центра). Так как для центральной силы момент силы относительно своего центра равен нулю, т. е. [c.277]

Центральная сила может быть притягивающей (направленной к центру) и отталкивающей (направленной от центра). Так как для центральной силы момент силы относительно своего центра равен нулю, т. е. Мо = О, то, следовательно, по теореме об изменении кинетического момента для точки (23), [c.306]

Случай ( а <0 может реализоваться, если вместо возвращающей силы действует отталкивающая. В этом случае уравнение фазовых траекторий имеет вид [c.51]

Третья особенность системы р—р состоит в том, что у нее нет связанного состояния. В неквантовой теории отсутствие связанного состояния указывает на то, что силы носят отталкивающий характер. В квантовой теории, как мы видели в 2, связанный уровень может отсутствовать и для притягивающих сил. Именно, при слишком узкой яме уровень может в ней не уместиться . Поэтому возникает вопрос о том, являются ли силы между двумя протонами притягивающими или отталкивающими. [c.181]

Поршень совершает возвратно-поступательное движение в результате давления, оказываемого на него продуктами сгорания вводимого в цилиндр газового или мелкораспыленного жидкого топлива, отталкивающими при расширении поршень по направлению к валу,-и под воздействием надетого на вал двигателя маховика, силы инерции которого заставляют поршень возвращаться в исходное положение. [c.70]

Новая сенсация — открытие Колумбом помимо восточного отклонения магнитной стрелки, господствовавшего в прибрежье Средиземноморья, западного — пробила еще одну брешь в схоластических и церковных науках . Получалось, что помимо сил, притягивающих обычные тела. Земле присущи и какие-то еще неведомые силы, притягивающие или отталкивающие магнитную стрелку [c.49]

Мы предполагали, что величины /ге , m t. .., существенно положительны. Допустим теперь, что эти числа не являются больше массами, а лишь некоторыми коэффициентами, и предположим, что некоторые из них отрицательны. Это равносильно предположению, что соответствующие силы являются отталкивающими, так как проекции какой-нибудь из сил Р [c.115]

Примечание. Силы отталкиваиия, действующие между зарядями, пропорциональны их величинам, обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними и направлены по прямой, соединяющей заряды. [c.30]

Ядерные силы обладают свойством насыщения (гл. И, 3). Насыщение проявляется в том, что энергия связи на нуклон в ядре при увеличении размеров ядра не растет, а остается примерно постоянной. Происхождение свойства насыщения долгие годы было загадочным. Сейчас считается установленным, что насыщение обусловлено совместным действием отталкивающей сердцевины и обменного характера ядерных сил. Отталкивающая сердцевина препятствует тому, чтобы в сферу действия сил одного нуклона попадало большое количество его соседей. Такова же и роль обменных сил. Дело в том, что у обменных сил притяжение чередуется с отталкиванием (например, притяжение при четных орбитальных моментах заменяется на отталкивание при нечетных). А всякое отталкивание способствует насыщению. Наиболее ярко влияние обменных сил на насыщение проявляется в легчайших ядрах. При переходе от дейтрона к а-частице энергия связи на нуклон резко растет (см. гл. II, 3, рис. 2.5). Здесь обменные силы еще не сказываются потому, что все нуклоны находятся в 5-состоянии. А вот в следующем за а-частицей ядре jHe один нуклон вынужден из-за принципа Паули находиться в / -состоянии, где обменные силы являются отталкивающими. Поэтому пятый нуклон не может удержаться в ядре, т. е. Не не является стабильным ядром. [c.200]

Однако при рассмотрении влияния поля на газовый пузырь, находящийся в жидкости, пользоваться рассуждениями, выдвигавшимися при учете действия силы поля на находящееся в жидкости твердое тело, было бы неправильно. Ведь пузырь не способен воспрепятствовать перемещению ионов под действием поля (или диффузии) относительно его поверхности. Здесь нет ни сил, подобных силам, отталкивающим одноименные заряды, ни ван-дер-ваальсовых сил. Следовательно, мы должны исходить из того, что пузырь не несет заряда, и объяснять поведение пузырей действием только выталкивающей силы, давления и поляризации. [c.434]

Согласно дислокационной теории, развитой Б. А. Колачевым с сотр. [12, 312], обратимая водородная хрупкость обусловлена специфическим влиянием, оказываемым абсорбированным металлом водородом на движение дислокаций при пластической деформации металла и на зарождение и развитие трещин, веду-ш,их к разрушению. Основные положения этой теории заключаются в следующем. При температуре, ниже некоторой критической Го, водород образует на дислокациях атмосферы Коттрелла. При малой скорости деформации и не слишком низкой температуре подвижность атомов водорода сравнима со скоростью движения дислокаций. В этом случае примесные атмосферы (атмосферы Коттрелла) будут двигаться вслед за дислокациями, отставая от них на некоторое расстояние. При этом на дислокацию действует сила, отталкивающая ее назад к исходному положению в центре атмосферы, поэтому сопротивление пластической деформации несколько повышается. Пластическая деформация осуществляется в основном путем генерирования новых дислокаций каким-либо источником под действием приложенных напряжений и их перемещения в плоскости скольжения. Возникающие новые дислокации также окружают- [c.105]

Магнитное поле в процессе МАО используют для создания сил резания, сообщения рабочих движений АИ или заготовке, формирования АИ из магнито-абразивного порошка и управления его жесткостью, ддя сообщения движений зернам магнитоабразивного порошка, интенсификации дру-П1Х абразивных методов обработки. Схема хонингования отверстия брусками, прижатыми к обрабатываемой поверхносхи силами отталкивающихся друг от друга постоянных магнитов, приведена на рис. 2.8.10, а схема обработки длинномерного отверстия брусками, прижатыми к отверстию упругим баллоном со сжатым воздухом и размещенными в корпусе, вращение и продольное перемещение которому сообщают с помощью наружного статора с трехфазным током и закрепленного на корпусе АИ электро.магнита постоянного тока - на рис. 2.8.10, б схема полирования в контейнере с абразивной суспензией швейных игл, движущихся по окружности контейнера под действием вращающегося магнитного поля наружного статора трехфазного тока - на рис. 2.8.10, в схема полирования валика магнитно-абразивным порошком, удерживаемым в рабочих зазорах 5 электромагнитом постоянного тока - на рис. 2.8.10, схема интенсификации виброабразивной обработки путем изменения скорости относи- [c.361]

Задача 887 (рис. 464). Тяжелая материальная точка М массой т поддерживается во взвешенном состоянии над горизонтальной плоскостью отталкивающей силой, обратно пропорциональной расстоянию до плоскости (коэффициент иропорциональностн Я). Найти период малых вертикальных колебаний точки около положения равновесия. [c.323]

Дифференциальные уравнения движения точки под действием центральной силы. Формула Бинэ. Для получения названных уравнений обратимся к теореме об изменении кинетической энергии точки. Так как в случае центральной силы (рис. 350) элементарная работа F-dr = F dr, где Ff = F для отталкивающей силы и Ff = — F для силы притягивающей [см. [c.385]

Подчеркнем, что в правой части равенства (1.1 ЮЬ) стоит сумма работ как внешних, так и внутренних сил. То, что в общем случае сумма работ внутренних сил может отличаться от нуля, вытекает из рассмотрения даже простейших частных случаев движения системы. Например, рассмотрим движение системы, состоящей из двух матерпа.льных точек, взаимодействующих между собой (притягивающихся или отталкивающихся). Допустим, что одна точка неподвижна. В этом случае работа приложенной к ней внутренней силы всегда равна нулю. Работа внутренней силы, приложенной ко второй точке, будет отлична от нуля, если расстояние между указанными точками изменяется. Следовательно, в этом случае сумма работ внутренних сил, приложенных к точкам системы, отлична от нуля. [c.92]

Рис. 6.17. На частицу М действует отталкивающая центральная сила F (г), исходящая из точки о. в этом случае момент силы Ni=srxF = 0, и мы получаем J = onst.

В (96) т — масса отталкиваемого объекта, г — его рассюяние от отталкивающего тела, Л — космологическая постоянная. Сила Foj не зависит от отталкивающей массы. При м сила [c.144]

Задача 13.2. Материальная точка, масса которой равна 4 кг, под действием отталкивающей от неподвижного центра силы F удаляется по прямой лпнии от центра, причем скорость ее пропорциональна квадрату расстояния г. Зиая, что в начальный момент го = 2 м и уо = 3 м/с, найти модуль силы в начальный момеит. [c.255]

Задача 13 4. Материальная точка М массы m движется но горизонтальной гладкой плоскости под действием отталкивающей от неполвиж-пого центра О силы F, пропорциональной расстоянию до центра F=l hnx. В начальный момент вре.мени точка паходнлась в положении Мд (p i , 13.12) [c.255]

Центральные силы. Силы называются центральными,, если они проходят через неподвижную точку О, которая при этом называется центром, сил. Под действием центральных сил точка описывает кривую, лежащую в некоторой плоскости, проходящей через центр сил О. Примем плоскость траектории за плоскость координатных осей х, у с началом в центре сил О. Центральную снлу будем считать положительной, если она отталкивающая, и отрицательной, если она притягивающая. Для движения под действием центральных сил, зависящих от расстояния г движущейся точки до центра О, имеют место два первых интеграла — интеграл площадей и интеграл живой силы, потому что момент центральных сил относительно центра сил всегда равен нулю, а зависящие от г центральные силы всегда допускают силовую функцию. [c.103]

Наиболее полно дислокационную модель зарождения и роста пор, обусловленных частицами, разработал Броек [392]. Согласно этой модели поры образуются на границе раздела частица — матрица вследствие создания у частиц дислокационных скоплений (рис. 5.4). Вокруг частиц образуются дислокационные петли (рис. 5.4, а). Под действием сил изображения эти петли отталкиваются от частиц (рис. 5.4, б). В то же время лидирующая петля выталкивается к частице следующими за ней дислокациями и действующим сдвиговым напряжением (рис. 5.4, в). Когда одна или более петель будут вытолкнуты на границу раздела, частица вдоль линии АВ отделится от матрицы и произойдет рождение поры. Существенным следствием этого будет значительное снижение отталкивающих сил изображения, действующих на следующие петли, в результате чего большая часть дислокаций скопления выйдет на вновь образованную поверхность поры, тем самым увеличивая ее (рис. 5.4, г). Дислокационные источники, испускавшие петли и ставшие неактивными вследствие образования дислокационного скопления, возобновят свое действие, что приведет к спонтанному росту пор и последующему их слиянию. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...