Определение ускорения Кориолиса

Переходим, далее, к определению ускорения Кориолиса, модуль которого равен [c.452]

Определение ускорения Кориолиса [c.175]

Так как переносное движение кулисного камня является вращательным, то векторное уравнение для определения ускорения точки Ва получаем на основании теоремы Кориолиса [c.37]

Определение ускорений точки при переносном поступательном и произвольном переносном движениях. Зависимость между ускорениями точки в абсолютном, относительном и переносном движениях определяется теоремой сложения ускорений, иначе называемой теоремой Кориолиса, [c.324]

Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения кориолисово ускорение О ,. направлено перпендикулярно к плоскости, в которой лежат со,, и в ту сторону, чтобы наблюдатель, стоящий но вектору видел поворот от вектора к вектору на наименьший угол против часовой стрелки. Наряду с определением направления ускорения Кориолиса как векторного произведения X сугцествует и применяется для нахождения направления этого ускорения правило Н. Е. Жуковского спроектируем относительную скорость на плоскость, перпендикулярную к угловой скорости сОр, и повернем проекцию в этой плоскости на угол 90° в сторону вращения определяемого — это и будет направление ускорения Кориолиса. [c.325]

Для определения направления кориолисова ускорения пользуемся правилом Жуковского. Относительная скорость ф,. уже лежит в плоскости, перпендикулярной к вектору угловой переносной скорости. Поэтому для нахождения направления ускорения Кориолиса достаточно повернуть ф,. в плоскости рисунка на в сторону вращения о-Откладываем вектор кориолисова ускорения (на рис. б) по радиусу от центра. Находим для каждого момента времени абсолютную скорость и абсолютное ускорение порщня по величине, а также направления этих векторов при 0 = 0 [c.334]

Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения. Кориолисово ускорение направлено перпендикулярно к плоскости, определенной векторами и <0 , в ту сторону, с которой поворот от вектора к на наименьший угол виден против часовой стрелки. В нашем случае ускорение Кориолиса направлено по переносной скорости (рис. б). [c.340]

Решение, а) Полярная система координат. Рассматривая, как и в предыдущем случае, движение точки как составное, применим для определения ускорения точки теорему Кориолиса [c.342]

Второй способ определения ускорения точки В основан на использовании теоремы Кориолиса [c.490]

Отсюда вытекает следующее правило для определения направления ускорения Кориолиса надо спроецировать вектор относительной скорости на плоскость, перпендикулярную Oz (оси вращения), и затем повернуть эту проекцию вокруг оси вращения на 90° в сторону переносного вращения. Следовательно, если переносное вращение происходит в положительном направлении, то проекцию относительной скорости надо повернуть на 90° против хода стрелки часов, [c.203]

В этом частном, но очень распространенном в технике случае для определения направления ускорения Кориолиса не нужно проецировать вектор относительной скорости точки, а достаточно повернуть его на 90° в плоскости движения точки в сторону переносного вращения. Поясним это следующей задачей. [c.204]

Переносное вращение происходит по ходу стрелки часов, следовательно, для определения направления ускорения Кориолиса повернем вектор относительной скорости на 90° по ходу стрелки часов. [c.208]

Для определения направления ускорения Кориолиса надо вектор относительной скорости (ub 5k) повернуть на 90" в сторону вращения кулисы (для случая, рассмотренного на рис. 160 по часовой стрелке). [c.219]

Для определения направления ускорения Кориолиса а необходимо вектор относительной скорости повернуть на угол в 90° в сторону вращения, обусловленного угловой скоростью О)] (фиг. 64). Направление повёрнутого таким образом вектора и [c.14]

Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения кориолисово ускорение направлено перпендикулярно к плоскости, в которой лежат aJg и, в ту сторону, чтобы наблюдатель, стоящий по вектору видел поворот от вектора ajg к вектору v . на наименьший угол против часовой стрелки. Наряду с определением направления ускорения Кориолиса как векторного произведения ojg X существует и применяется для нахождения направления этого ускорения правы- [c.457]

Дня определения направления кориолисова ускорения воспользуемся правилом Жуковского. Относительная скорость v,. уже лежит в плоскости, перпендикулярной к вектору угловой переносной скорости. Поэтому для нахождения направления ускорения Кориолиса достаточно повернуть V , в плоскости рисунка на 90° в сторону вращения. [c.464]

Переходим к определению ускорения ползуна С. Движение ползуна рассмотрим вначале как сложное движение, складывающееся из переносного движения вместе с шатуном АВ и относительного движения по шатуну. Тогда ускорение ползуна С согласно теореме Кориолиса равно сумме переносного, относительного ускорений и ускорения Кориолиса [c.585]

Для определения ускорения воспользуемся теоремой сложения ускорений (теоремой Кориолиса) [c.629]

Переходим к определению ускорения муфты. Согласно теореме сложения ускорений (теореме Кориолиса) имеем [c.657]

Перейдем к определению силы X. Так как Земля вращается и так как рассматривается движение жидкости относительно Земли, то нужно учитывать, по общей теории относительного движения, добавочные силы, отвечающие переносному ускорению и ускорению Кориолиса. Аналогично тому, как мы это делали в 9 главы пятой, соединим силу, отвечающую переносному ускорению, вместе с силой притяжения к центру Земли в одну вертикальную силу тяжести. Сила же Кориолиса перпендикулярна к скорости частицы жидкости, следовательно, перпендикулярна к оси Ох. Поэтому составляющие . илы тяжести и силы Кориолиса по оси Ох обратятся в нуль, и останется, таким образом, только горизонтальная составляющая приливообразующей силы Луны для потенциала этой силы мы имеем [c.535]

Способом Виллиса определяются абсолютные угловые скорости всех зубчатых колес. Далее, используя формулы и методы определения скоростей и ускорений точек тела в плоско-параллельном движении, можно найти скорости и ускорения любой точки звеньев механизма. Можно поступить иначе. Сначала определить относительную и переносную угловые скорости и, далее, пользуясь теоремой сложения скоростей и теоремой Кориолиса, найти скорости и ускорения любой точки колеса. [c.457]

Б) В задачах на определение относительной, переносной и абсолютной угловых скоростей, скоростей и ускорений точек, ре шаемых при помощи теоремы сложения скоростей и теоремы Кориолиса [c.458]

Переходим к определению абсолютного ускорения, применяя теорему Кориолиса. [c.149]

Давление точки на поверхность равно по величине и противоположно по направлению силе реакции N, которая зависит от активных сил, действующих на точку, и ускорения, с которым движется точка. Для определения давления требуется знать проекцию ускорения точки на нормаль к поверхности конуса. Определяя ускорение при помощи теоремы Кориолиса, заметим, что относительное ускорение направлено по образующей конуса, а в переносном движении точка движется по окружности, плоскость которой ортогональна к оси г и имеет касательную и нормальную составляющие ускорения (рис. 171). Нор- [c.283]

Для определения ускорения Кориолиса очень удобно правило Н. Е. Жуковского. Оно основагго на формуле (10). Пусть имеем точку М, движущуюся с относительной скоростью 1 г (рис. 89). Построим плоскость П, перпендикулярную угловой скорости перегюсипго вращения (Ор, и спроецируем Ог па эту плоскость. Проекцию обозпачи.м и% Она является вектором ее модуль [c.191]

Отсюда вытекает следующее правило для определения направления ускорения Кориолиса надо спроецировать вектор относительной скорости на плоскость, перпендикулярную Ог (оси вращения), и затем повернуть эту проекцию вокруг оси вращения на 90° в сторону переносного вращения. Следовательно, если переносное вращение происходит в положительном направлении, то проекцию Vrxy относительной скорости надо повернуть на 90° против хода стрелки часов, а если переносное вращение происходит в отрицательном направлении, то по ходу часовой стрелки. Это определяется самой сущностью поворотного ускорения, поворачивающего вектор относительной скорости в направлении переносного вращения. К тому же результату мы пришли бы, сравнивая знаки направляющих косинусов ускорения Кориолиса и относительной скорости. [c.184]

Применим теорему Кориолиса для определения ускорения центра инерции тела с переменпоп массой и используем соотношения (111.112) н (111.113). Найдем [c.480]

Сравнивая формулу ускорения Кориолиса j = 2 [ш, %] с формулой Эйлера v = [Q, ОМ] для скорости точки М твердого тела, вращающегося с угловой скоростью Q, проходящей через точку О, можно сформулировать правило, полезное для практического определения направления ускорения Кориолиса в конкретных случаях. Ускорение Кориолиса ]с по величине и направлению равно удвоенной скорости когща вектора от-носнтельной скорости v,., если эту последнюю враи ать с угловой скоростью l), ироходя1цей через начало вектора относительной скорости v,.. [c.49]

Численный (точный) метод определения частот. При наличии продольного движения (w = onst) уравнения малых колебаний стержня содержат первую производную по времени из-за возникающего ускорения Кориолиса, что существенно осложняет определение собственных значений краевой задачи. [c.201]

Формула Ривальса раскрывает характер теоремы Кориолиса, давая полное представление об определении ускорения точки подвижной системы отсчета. [c.6]

Для определения ускорения материальной точки воспользуемся теоремой Кориолиса. Здесь в переносном движении материальная точка М движется по окружности радиуса s с центром в точке О. Определяя переносное ускорение, мы обязаны положить s == onst. Тогда получим две составляющих переносного ускорения [c.47]

Определение ускорений точек некоторых тел при сферическом движении по теореме Ривальса и по теореме Кориолиса. [c.9]

Для определения направления ускорения Кориолиса л 2С1 обхо-димо вектор относительной скорости с,С1 (рис. 224) повернуть на 90° в сторону вращения, обусловленного угловой скоростью ( 1. Направление повернутого вектора скорости совпадает с направлением вектора ускорения Кориолиса. [c.125]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движеиии и формула Ривальса о распределении ускорений в твердом теле дают представление об ускорениях точек в сложном движении. Теорема Кориолиса определяет переход от одной системы координат к другой при нахождении ускорения материальной точки (системы движутся отно-сительпо друг друга). Наиболее важным является во<прос об определении переносного ускорения материальной точки при выборе различных систем отсчета. Переносное движение не зависит от характера агносительного движения материальной точки. [c.6]

И все же можно потребовать, чтобы движение относительно таких подвижных систем отсчета определялось бы теми же зако-нами, которые действуют и в неподвижной системе. Эта инвариантность законов движения. будет связана с определением сильь Так как в различных системах координат точка будет иметь различное ускорение, то и сила, определяющая это ускорение, должна быть в них различной. Как показывается в курсах теоретической механики, при переходе от одной системы отсчета к другой к действующим на материальную точку силам необходимо добавлять силы Кориолиса. Силы Кориолиса являются реальными силами, определяющими движение материальной точки относительно некоторой системы отсчета. Сама же система теперь может рассматриваться как неподвижная. При этом, очевидно, оказываются справедливыми все законы динамики материальной точки. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...