Эффект Кармана

Обсужденное в настоящем параграфе явление сплющивания трубы с криволинейной осью получило название эффекта Кармана ). [c.425]

Эпюры усилий кососимметричные (симметричные) 573 Эффект Кармана 423 [c.616]

Рис. 17. Схема расходомера, основанного на эффекте Кармана

Принцип работы расходомеров, основанных на эффекте Кармана, заключается в измерении частоты появления вихрей, создаваемых телом обтекания, помещенным в поток жидкости. Вихреобразование устойчиво в диапазоне чисел Рейнольдса Не = 50 -150000, однако в диапазоне Ке = 50ч-500 зависимость частоты вихреобразования от скорости потока нелинейна. [c.37]

Возможно большое число вариантов конструктивного выполнения расходомеров, основанных на эффекте Кармана. [c.37]

Особо следует отметить, что с использованием эффекта Кармана могут быть выполнены расходомеры в виде щупа, включаемые в трубопровод через специальное резьбовое отверстие. Применение датчика-расходомера в виде щупа наиболее эффективно при проведении диагностирования в производствен- [c.37]

Значительную часть магистральных газопроводов составляют криволинейные участки. По сравнению с прямолинейными участками они обладают большей гибкостью и выполняют роль компенсаторов температурных расширений при климатических изменениях температуры и изменениях режима работы газопровода. Однако с точки зрения прочности криволинейные участки являются наиболее опасными. Их повышенная гибкость связана с эффектом Кармана, т.е. сплющиванием поперечного сечения трубы при изгибе. При этом появляются изгибающие моменты в окружном направлении, напряжения от которых могут быть существенно больше, чем напряжения, рассчитанные без учета эффекта Кармана. [c.102]

На самом деле, как будет показано ниже, разгрузка происходит, по не сразу, как в схеме Кармана, а постепенно пока прогибы малы, зона разгрузки мала, она растет с ростом прогиба. Критическое напряжение (4.10.1) соответствует началу процесса выпучивания, когда эффект разгрузки еще не проявился. На рис. 4.10.1 приведена и вторая кривая, рассчитанная по уравнению (4.10.1). Опытные точки ложатся ближе к этой второй кривой. [c.139]

Детали с кривой наружной поверхностью следует располагать нормально к поверхности излучателя для получения наиболее эффективного очистного действия. Когда по тем или иным причинам наружное ультразвуковое поле оказывает недостаточный очистной эффект на внутренние поверхности (пазы, карманы, масляные каналы и т. д.), используют погружные преобразователи, представляющие собой тонкий металлический наконечник, жестко скрепленный с преобразователем. Применяются также специальные устройства (например, в установке УЗС-6), с помощью которых может вращаться или перемещаться наконечник, прикрепленный к преобразователю ПМС-7 в те места детали, которые трудно поддаются обычным методам ультразвуковой очистки. [c.192]

Отсутствие парных слияний индуцированных звуком кольцевых вихрей в рассмотренных в настоящем параграфе случаях, по-видимому, может быть объяснена большой интенсивностью этих вихрей. Аналогичный эффект, как известно, наблюдается в вихревой дорожке Кармана при отрывном обтекании цилиндра, где также отсутствуют парные слияния плоских вихревых жгутов[4.2]. [c.138]

Как показано в табл. 8.4.2, постоянная Козени представляется полезной для характеристики сопротивления течению в зернистых слоях (см. данные для течения в системе случайно ориентированных цилиндров по сравнению с данными для течения со сферами). Очевидно также, что сопротивление течению, ориентированному перпендикулярно единственному ряду близко расположенных цилиндров, вытянутых в одном направлении, может стать очень большим. Ясно поэтому, что концепция Кармана — Козени, основанная на введении среднего гидравлического радиуса, будет применимой лишь в случаях, когда нет эффектов ориентации, т. е. к изотропным пористым средам. [c.464]

На фиг. 1 представлены две термограммы одна из них отвечает минералу серпентину, другая — накипи, отобранной из кармана секции парового котла. Из сопоставления термограмм можно видеть, что термограмма накипи отчетливо фиксирует термические эффекты, характерные для минерала серпентина. Подобные термограммы были получены и для других образцов шламов и накипей. [c.265]

Пульсации параметров оптического излучения обусловлены, в основном, неоднородностями, попадающими в инерционный интервал волновых чисел к. В тех редких случаях, когда необходимо учитывать эффект влияния на пульсационные характеристики проходящего излучения турбулентных неоднородностей, размеры которых далеко выходят за пределы инерционного интервала, обычно применяются различные модельные описания спектра турбулентности. Руководствуясь исключительно соображениями математического удобства, далее, при расчетах необходимых статистических характеристик пульсирующего поля зондирующей оптической волны во всем диапазоне изменения волновых чисел к, будем использовать спектр Кармана [c.289]

Т. Кармана (там же, 1947, 14 7, 373—412 русский перевод Т. Карман, Сверхзвуковая аэродинамика, М., 1948) и др. В ЭТИХ работах было дано решение задач об установившемся симметричном обтекании крыльев ненулевой толщины при нулевом угле атаки. У таких крыльев концевой эффект отсутствует — движение воздуха с двух сторон крыла симметрично, и исследование вызываемых крылом возмущений потока воздуха не встречает математических трудностей. [c.159]

Особенность конструкции гидростатических подшипников заключается в применении специальных карманов для подачи смазки с разных сторон (рис. 51). Если сделать подшипник с одним входным отверстием для масла, то вал может прижаться к противоположной стенке подшипника и тереться о нее. Если просто подвести масло с нескольких стор%н, то масло будет вытекать со стороны большего зазора и гидростатического эффекта не будет. Поэтому выполняют специальные поддерживающие карманы, масло к которым поступает (дросселируется) через тонкие капиллярные трубки. Так как карманов несколько, то получаем устойчивое положение вала. [c.97]

Форма карманов имеет значение при достаточно большой частоте вращения вследствие увлекаемого из кармана масла и появления гидродинамических эффектов. [c.195]

Предположительное объяснение этого явления состоит в следующем при наличии поверхностных неровностей во впадинах между ними образуются маслят ные карманы, откуда берется масло при отсутствии гидродинамического эффекта. При слишком малых неровностях карманы становятся неэффективными, при слишком больших неровностях чрезмерно возрастает доля граничного трения. [c.229]

Гидростатические подшипники рекомендуется применять как для шпинделей особо точных станков, так и для тяжелонагруженных станков с низкой частотой вращения шпинделя, где затруднено образование масляного слоя за счет гидродинамического эффекта. Обычно делается четыре карМаНа, [c.425]

Наряду с гидростатическим восприятием нагрузки имеет место определенный гидродинамический эффект. Масло, поступающее через верхний и боковые карманы, увлекается насосным действием вала в суживающийся клиновидный зазор на нижней дуге а подшипника, развивая повышенное давление на поверхности запорных кромок, а также в несущем кармане (вследствие гидравлической закупорки дросселя). [c.30]

Если задача не заключается в непосредственном анализе поверхностных эффектов, никогда не следует поддаваться соблазну учесть конечность кристалла, ограничив суммирование по К в (10.4) лишь узлами, принадлежащими конечной области решетки Бравэ. Гораздо удобнее провести суммирование по бесконечной решетке Бравэ (эта сумма быстро сходится ввиду малого радиуса локализации атомной волновой функции > ) ) и учесть конечность кристалла с помощью обычного граничного условия Борна — Кармана, которое при выполнении условия Блоха накладывает на значения к стандартное ограничение (8.27). Если суммирование проводится по всем узлам, то, например, разрешена важная замена переменной суммирования К на К = К — К в формуле (10.5). [c.183]

При учете слабого периодического потенциала электронные карманы четвертой зоны исчезают, а поверхность третьей зоны превращается в совокупность не связанных друг с другом колец (фиг. 15.15). Это согласуется с данными по эффекту де Гааза — ван Альфена, которые указывают на отсутствие электронных карманов четвертой зоны и позволяют вполне точно определить характерные размеры поверхностей Ферми во второй и третьей зонах. [c.302]

Проведем теперь около тела и дорожки Кармана некоторую контрольную поверхность S так, чтобы вблизи тела она проходила в упомянутой выше области, где, с одной стороны, справедливо уравнение (4.50), а с другой стороны, движение жидкости можно считать несжимаемым. Впереди тела эта поверхность пусть образуется плоскостью АВ и затем продолжается плоскостями 4 С, BD (см. рис. 42), прикрывающими вихревую дорожку. Далее, очевидно, достаточно рассматривать отрезок цилиндра длиною —LI2 <С <С LI2, так как состояние вдоль цилиндра не меняется, а концевые эффекты мы будем игнорировать. Если бы значения потенциала и его производных на этой поверхности были известны, то, применяя обобщенную для уравнения (4.50) теорему Кирхгофа (1.108), мы могли бы найти значение потенциала в любой точке пространства. [c.151]

Давление звуковое 47—51 Диафрагма приемная 185 Диссипативная функция 13 Доплера эффект 36, 96 и д., 119, 154 Дорожка Кармана 130, 136 и д., 143, 144, 149 и д. [c.204]

Замечание. Не следует полагать, что для тонкостенных стержней замкнутого сечения всегда мон по испольаонать обычные модели стержней. Во многих случаях оказывается необходимы.ч учет деформации поперечного сечеиия, особенно для к )иволинейпых труб (эффект Кармана). [c.347]

Существуют вихревые расходомеры двух основных типов основанные на завихрении потока жидкости специальными струезавихрителями и на эффекте Кармана [17]. [c.36]

Коэффициент увеличения гибкости вследствие эффекта Кармана К фиволпнейной трубы пр сравнению с прямолинейной в первом [c.106]

Следует напомнить также об описанном в гл. 1 вторичном эффекте, вызванном дискретными струйками, протекающими через отверстия решетки, и проявляющемся в сечениях за ней. Уменьшить илияние этого эффекга на распределение скоростей можно, например, устройством в канале в области отрыва соответствующих карманов . В этом случае отрывная зона с циркуляцией присоединенной массы, отделившейся от ядра постоянной массы общего потока в конце кармана , находясь внутри него, будет меньше стеснять поток, а следовательно, меньше нарушать равномерность распределения скоростей на рассматриваемом участке. Кар-мана.ми , 1апример в горизопталычо.м электрофильтре, являются пылевой бункер внизу н углубление для крепления электродов вверху. [c.89]

Краткое содержание. Гиперзвуковой вязкий поток, обтекающий наклонный клин в условиях теплообмена, исследуется с помощью обобщен -ного интегрального метода Кармана, справедливого для уравнений пограничного слоя сжимаемой жидкости. Введение температурной функции 5 позволяет свести основные уравнения пограничного слоя к двум обыкновенным дифференциальным уравнениям относительно толщины пограничного слоя 8(х) и функции теплоотдачи f x) с параметром S-j, характеризующим интенсивность теплообмена. Обсуждаются решения л х) и f(x) при различных Sq. Числовые примеры наглядно иллюстрируют эффект взаимодействия ударной волны с гиперзвуковым пограничным слоем в условиях как интенсивного, так и малого теплообмена. Показано, что значения локальных коэффициентов поверхностного трения и теплоотдачи зависят в основном от коэффициента вязкости на поверхности тела. [c.100]

Энгессера—.Кармана модуль 272 Энергия приращений 83 Эффект Баушингера 31 [c.324]

При изгибе моментом длинных цилиндрических оболочек необходимо учитывать сплющивание поперечных сечений — так называемый эффект Дубяги — Кармана — Бразье см. [1,37]). Для обсуждаемых ниже шарнирно опертых оболочек средней длины влияние этого эффекта на критическую нагрузку незначительно и здесь не рассматривается. [c.93]

Поскольку в течение почти 15 лет после того, как теория была предложена, оказалось невозможным определить либо е х, t), либо v x, t) в процессе распространения волн, до 1956 г. был принят менее обоснованный подход, состоявший в том, что предположительно принималась некоторая определяющая функция отклика и сравнивались результаты вычисления, выполненные при ее использовании со вторичными эффектами, поддававшимися измерению. Вначале функцию состояния принимали в виде квазистатической функции напряжение — деформация, мало интересуясь тем, откуда она получена. Фон Карман заметил (von Karman [1942, 1]), что поскольку функция напряжение — деформация, записанная в условных напряжении и деформации, достигает максимума при предельном напряжении, где касательная к соответствующему графику горизонтальна, что дает нулевую волновую скорость, должна существовать согласно формуле (4.38) предельная скорость Vi. Она теперь известна как критическая скорость фон Кармана , при превышении которой наступает разрушение. [c.220]

В зависимости от общего потенциала, достигаемого в процессе поляризации, в высокоэлектропроводных средах на отдельных участках конструкции будут достигнуты различные плотности анодного тока. При сравнительно низких окислительно-восстанови-тельных потенциалах и концентрации окислителя возникает щелевая коррозия. В условиях более высоких окислительно-восстанови-тельного потенциала и концентрации окислителя все участки конструкции будут переведены в пассивное состояние. Эффект влия-ния щелей и зазоров особенно значителен в тех случаях, когда производится защита конструкции с помощью анодных замедлителей, диффузия которых затруднена в щели, зазоры, карманы и другие труднодоступные места конструкции, вследствие чего [c.68]

В случае, когда в течение вводятся малые возмущения частоты / какой-либо одной моды, первичная неустойчивость будет развиваться именно на этой частоте. Типичные результаты расчетов приведены на рис. 6.18. Расчет течения проводился вплоть до расстояний, г = х/0 = 600. При возбуждении антисимметричной моды наблюдается формирование синусоидального следа (см. рис. 6.18а, 1 =2,81). На начальной линей1юй стадии развития возмущения форма возмущения остается синусоидальной, увеличивается лишь его амплитуда. Затем начинают проявляться нелинейные эффекты, форма возмущения перестает быть синусоидальной и формируется вихревая дорожка типа дорожки Кармана. Если в течении возбуждается возмущение варикозной моды, то его развитие приводит к формированию симметричной относительно осевой линии следа вихревой дорожки (рис. 6.186). [c.370]

Опыты Кармана и Бёкера с применением почти идентичной методики эксперимента были повторены в Гарвардском университете Д. Григгсом на некоторых горных породах, мраморе и известняке. В отличие от работ Кармана и Бёкера, Григгс в большинстве случаев пользовался цилиндрическими образцами из весьма пористых горных пород, таких, как известняк, которые допускали проникновение в поры материала жидкости, передающей высокое давление (керосина). Поэтому влияние вторичных эффектов делает результаты его опытов недостоверными. [c.273]

Ускоряющиеся пламена. Газодинамическая задача об условиях ускорения пламени при распространении его как от открытого, так и от закрытого концов трубы рассмотрена К. И. Щелкиным и Я. К. Трошиным (1963). При решении этой задачи сделаны следуюш ие предположения труба считалась полубесконечной, пренебрегалось потерями на теплоотдачу и трение, скорость пламени принималась пропорциональной произведению скорости двин ения газа на число Кармана (турбулентное горение при крупномасштабной турбулентности), учитывался эффект влияния распределения скоростей газа на скорость пламени, впервйе отмеченный Я. Б. Зельдовичем (1944) (величина этого эффекта определялась множителем С, который задавался в виде параметра). [c.419]

Возможно, на тот же эффект воздействия взвеси на турбулентность потока косвенно указывают результаты опытов В. И. Виноградовой (1963), наблюдавшей уменьшение постоянной Кармана с ростом концентрации взвеси в лотках с гладким дном и обратное явление в лотках с сильно шероховатым дном. Н. А. Силин, В. ф. Очеретько и И. А. Пи-щенко (1965) также высказывают мнение, что при определенных условиях введение в поток твердых частиц может давать обратный эффект, т. е. приводить к увеличению турбулентности. [c.761]

Опыт показывает, что приведенные соотношения оправдываются в умеренно широком диапазоне чисел Прандтля хорошо, в особенности если ввести в них поправочный коэффициент, слабо зависящий от числа Рг. Полного соответствия и нельзя ол<ндать, принимая во внимание относительную примитивность заложенной в основу теории физической схемы. Специальное исследование аналогии Рейнольдса, в которое мы не станем углубляться, показывает, что она имеет точный смысл только при том условии, когда распределения скоростей и тедшературных напоров сохраняются во всех поперечных сечениях потока взаимно подобными. Это заведомо не может строго соблюдаться в тех случаях, когда давление изменяется вдоль обтекаемой поверхности, как это происходит при течении внутри трубы. Кроме того, вовсе не обязательно предполагать, что происходит одновременное затухание эффектов пульсационного переноса количества движения и теплоты. В настоящее время можно считать установленным, что оба эффекта развиваются параллельно, но отнюдь не идентично. Наконец, принятая двухслойная схема, конечно, только грубо воспроизводит действительность. Лучший результат должна давать схема, предусматривающая наличие переходной зоны между турбулентным течением и вязким подслоем (теория Кармана — Шваба). [c.118]

Как видно из таблицы на стр. 76 части 1, взаимодействие вихревой компоненты с самой собой, которое в обычных условиях является наиболее важным, помимо эффектов порядка б, может порождать только или вихревые же движения, или звук. Порождение этим взаимодействием вихревой компоненты объясняется растяжением вихревых трубок при конвективном (т. е. инерционном) перемещении жидких частиц в случае изотропной турбулентности этот эффект описывается членами уравнения Кармана — Ховарта [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...