Вынужденные колебания без учета сопротивления

Вынужденные колебания без учета сопротивления [c.483]

Кажется, что по (81) вычислять частоты проще, чем из уравнения частот (66), но предварительное отыскание главных координат представляет собой задачу, равноценную по трудности решению уравнения частот. Главные координаты удобны для теоретических исследований, особенно исследования вынужденных колебаний без учета сопротивления. [c.440]

Общее решение дифференциального уравнения (11.2), т. е. дифференциального уравнения вынужденных колебаний без учета сопротивления (я = 0) в случае периодической возмущающей силы, получаем непосредственно из (13.4), и оно имеет вид [c.52]

Какой вид имеет формула динамического коэффициента при вынужденных колебаниях (без учета сопротивлений) [c.542]

Сопоставляя эти значения с результатами, полученными в задаче 456, где вынужденные колебания рассматривались без учета сил сопротивления, видим, что при неограниченном росте угловой скорости ротора предельные величины амплитуды колебаний не отличаются друг от друга, а сдвиг фаз в обои.ч случаях стремится к нулю. Вдали от резонанса вынужденные колебания с учетом сил сопротивления мало отличаются от вынужденных колебаний без учета сил вязкого трения. [c.624]

Вынужденные колебания без учета сил сопротивления. Этот случай легко получается из рассмотренного выше, если есть стремление 0 ( =о). Здесь [c.196]

Вынужденные колебания без учета сил сопротивления. Если вынужденные колебания системы с одной степенью свободы вызваны приложенной к грузу гармонической возмущающей обобщенной силой [c.320]

Рассмотрим вынужденные колебания системы с двумя степенями свободы без учета сопротивления под действием гармонических возмущающих обобщенных сил, отнесенных к главным координатам. Гармонические возмущающие силы для других координат можно привести к гармоническим возмущающим силам для главных координат, если частоты первоначальных возмущающих сил одинаковы. Действие возмущающих сил, имеющих разные частоты, следует рассматривать по отдельности, используя свойство суперпозиции решений линейных дифференциальных уравнений. [c.443]

Уравнение (11.1) является общим дифференциальным уравнением вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы без учета сопротивления (п = 0) имеет следующий вид [c.46]

По уравнению (12.6) определяют свободные и вынужденные колебания системы, вызываемые начальным отклонением, начальной скоростью и возмущающими силами, без учета сопротивления. [c.48]

По уравнению (12.7) определяют свободные и вынужденные колебания системы, вызываемые возмущающими силами, без учета сопротивления. [c.48]

Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний рассматриваемой системы без учета сопротивлений имеет вид [c.63]

Уравнения (34.1) называют дифференциальными уравнениями вынужденных колебаний системы с конечным числом степеней свободы без учета сопротивлений. [c.181]

На практических занятиях при изучении вынужденных колебаний точки без учета сопротивления среды демонстрируется возбуждение вынужденных колебаний действием гармонической силы не на само тело (как это обычно рассматривается при первоначальной постановке задачи о вынужденных колебаниях на лекции), а на упругую связь. [c.111]

Амплитуда вынужденных колебаний а, отсчитанная от положения статического равновесия без учета сопротивлений, равна (см. главу IV) [c.726]

Пример 25.4. Составление и решение уравнения вынужденных колебаний гармонического осциллятора без учета сопротивления. [c.220]

Переходим к составлению уравнений вынужденных колебаний с учетом внутреннего неупругого сопротивления. Предположим, что масса системы приведена к п сосредоточенным массам и пусть на эти массы действуют гармонические возмущающие силы (или моменты) здесь к = , 2,. .., п-, I = л/ Уравнения малых колебаний системы без учета внутреннего сопротивления имели бы в этом случае вид (прямая форма) [c.168]

Вынужденные установившиеся колебания. Рассмотрим точное решение уравнения вынужденных колебаний стержня при установившихся колебаниях на конкретном примере (рис. 7.17). К стержню в сечении К приложен сосредоточенный гармонический момент. Уравнение вынужденных колебаний для стержня постоянного сечения без учета сил сопротивления имеет вид [c.206]

В общем случае при исследовании действия подвижной нагрузки на упругую систему необходимо учитывать массу как нагрузки, так и самой упругой системы. Однако в случае стационарного режима движения груза по бесконечной балке, лежащей на сплошном упругом основании, когда прогиб под грузом остается постоянным (рис. 7.22), масса груза роли не играет (так как нет ускорения по оси Хз). Уравнение вынужденных изгибных колебаний стержня постоянного сечения, лежащего на упругом основании, без учета сил сопротивления, инерции [c.212]

Уравнения второго порядка (234) и (235) отличаются от приведенного в начале этого параграфа уравнения, описывающего динамику механической системы без учета влияния электромагнитных процессов, происходящих в электродвигателе. Из уравнения (235) видно, что система с электродвигателем является колебательной. В такой системе возможен резонанс, если приведенный момент сил сопротивления представляет собой периодическую функцию времени. При совпадении частот вынужденных и свободных колебаний рассматриваемой системы, как и в случае механизма с упругим звеном, будет происходить явление резонанса угловой скорости. [c.194]

Если силами сопротивления можно пренебречь или если силы сопротивления удовлетворяют определенным частным условиям, то для решения системы уравнений (2.38) может быть использован метод главных координат. Рассмотрим вынужденные колебания систем с п степенями свободы без учета сил сопротивления (матрица В нулевая). Уравнение движения системы в векторной форме имеет вид [c.50]

Вынужденные колебания системы с 1-ой степенью свободы без учета сил сопротивления [c.173]

Уравнение (15.78) представляет собой дифференциальное уравнение вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы (без учета сил сопротивления среды). Общий интеграл данного уравнения представляется в форме [c.478]

При определении параметров переходного процесса методом характеристик (см. подразд. 2.5.2) система уравнений в частных производных сводится к системе обыкновенных дифференциальных уравнений, решаемых методом конечных разностей. При наличии вынужденных колебаний каждый участок тракта и входящие в тракт местные гидравлические сопротивления, насосы, регуляторы, демпфирующие устройства, как было показано в гл. 2, удобно описать уравнениями четырехполюсников. Матричные уравнения (2.8.15) и (2.8.20) описывают распространение колебаний в трактах без учета граничных условий, которые зависят от вида элементов (агрегатов) на концах трактов. В частности, для тракта горючего газогенератора условия на входе формируются насосом (или насосами) ТНА, на выходе—форсунками газогенератора. Так же как и для отдельных участков тракта в гл. 2, для всего г-го тракта сохраним общую форму записи граничных условий (2.3.5) и [c.230]

На лекциях, посвященных вынужденным колебаниям материальной точки без учета сопротивления среды, в небольших аудиториях (ввиду незначительных размеров балок) прибор позволяет продемонстрировать явление и условие резонанса синфазность колебаний груза и фланца при р<,к и провофазность при р>к. [c.110]

Причина такого влиянии анизотропии ротора на вынужденные колебания, а также на ширину области устойчивости согласно (7.6.11) заключена в неконсервативности рассматриваемой системы. Чтобы показать это, вычислим работу сил упругосга вала (без учета сил сопротивления) на перемещениях (7.6.12). В результате вычислений найдем [c.510]

Вынужденные колебания с сухим трением и другими видами деипфировация. — Из изложенного з предыдущем параграфе видно, что для учета изменения направления постоянной силы трения F необходимо рассматривать отдельно каждую половину цикла. Это обстоятельство осложняет строгое исследование задачи о вынужденных колебаниях, пднако приближенное решение может быть получено без бэльших трудностей ). В практических приложениях нас главным образом интересует амплитуда установившихся вынужденных колебаний, которая с достаточной точностью может быть найдена в предположении, что при действии постоянной силы трения F имеет место простое гармоническое движение, как и s случае вязкого сопротивления, и при помощи замены постоянной силы трения эквивалентным вязким сопротивлением тяк, чтобы рассеянная за цикл энергия была одинакова в обоих случаях, [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...