Малый интервал времени

Если движение нестационарно, то мы рассматриваем элемент поверхности в течение малого интервала времени. [c.451]

Согласно условиям задачи мы знаем величину S и период т повторяющихся импульсов, но ничего не можем сказать заранее о том, какова будет начальная абсцисса Хо и начальная скорость хс, в установившемся режиме колебаний. Для определения этих величин рассмотрим бесконечно малый интервал времени (т — е, т- -е), в течение которого точка претерпевает толчок. Как уже было указано, за этот интервал времени абсцисса точки не успевает измениться и, следовательно, [c.80]

Для бесконечно малого интервала времени dt действие известно относящаяся к этому конструкция вторичных волн определила лишь тенденцию изменения заданного фронта 2. [c.278]

Пусть на электрон действует внешняя сила F (эта сила может возникать в результате действия, например, электрического или магнитного поля). Изменение энергии электрона за малый интервал времени под действием этой силы равно [c.88]

Рассмотрим установившееся движение жидкости в отсеке струйки между сечениями I — / и II — II (рис. 55) за произвольно малый интервал времени <11, в течение которого сечение / — I переместится в положение Г — /, а сечение II — II в положение 1Г — 1Г. [c.95]

Определить закон изменения усилия в зависимости oi величины зазора у, предполагая течение жидкости одноразмерным и в каждый бесконечно малым интервал времени установившимся. Вязкость жидкости и. [c.220]

Зависимость между V и у или, что то же, между у к и у, получаемая из решения (11.8), дает на фазовой плоскости с координатами V и у фазовую траекторию т(у). Из (11.10) следует, что для малого интервала времени отрезок фазовой траектории представляет собой дугу окружности с центром в точке у=Й, т = 0. На этом основании можно фазовую траекторию приближенно заменить лома- [c.89]

Зависимость между v и г/ или, что то же, между yjk и у, получаемая из решения уравнения (18.46), дает фазовую траекторию у у). Из уравнения (18.48) следует, что для малого интервала времени отрезок фазовой траектории у у) представляет собой дугу окружности с центром в точке г/ = б, v = 0. На этом основании можно фазовую траекторию приближенно заменить ломаной, состоящей из дуг окружностей, определяемых по уравнению (18.48). [c.346]

Интересным примером бесконечно малого канонического преобразования является такое преобразование, при котором G — H q, р), а е есть бесконечно малый интервал времени di. Тогда для 8qi и 8pi будем иметь [c.286]

Для малого интервала времени представим систему уравнений (Х.57) на г-м участке интегрирования в следующем виде [c.188]

Рассмотрим малый интервал времени от / до Возможны [c.278]

В настоящем кратком курсе нет возможности останавливаться на подробном выводе соответствующего уравнения для пространственного течения. Без доказательства ограничимся простым обобщением уравнения (4-14) и приведением его к удобному виду. Прежде всего перейдем от дифференциалов к производным по времени, что означает исчисление энергетических эффектов за бесконечно малый интервал времени. Тогда левую сторону формулы (4-14) перепишем в таком виде [c.85]

Из соотношения (35) следует, что для малого интервала времени отрезок фазовой траектории представляет собой дугу окружности с центром в точке (—б, 0). Построение фазовой траектории представлено на рис. 3, где (х = х (0), — v (0)) — точка фазовой траектории (интегральной кривой) в начальный момент времени т (0). Подставив х = X (0), v,, = v (0) в выражение (33), вычислим величину бд = [c.49]

Рассмотрим установившееся движение газа в отсеке струйки между сечениями 1-1 и 2-2 (рис. 4.1.). за произвольно малый интервал времени А/, в течение которого сечение I переместится в сечение Г, а сечение 2 в сечение 2 . [c.39]

В результате эволюции предела выносливости мера усталостного повреждения v за один цикл даже при стационарном процессе нагружения будет изменяться от цикла к циклу и для некоторого бесконечно малого интервала времени dt [c.159]

Первый шаг расчета состоит в определении приращения координатных функций Ai/i, Azi за малый интервал времени At [c.61]

Выберем достаточно малый интервал времени At, такой, чтобы за это время интеграл столкновений изменился лишь на величину порядка At. Тогда, пренебрегая величинами порядка (Д уравнение (14.1) можно переписать и разностной форме [c.222]

Для достаточно малого интервала времени м"жно положить [c.112]

Определим время изменения напора в резервуаре от Я1 до Яг. Используя изложенное выше допущение о возможности применения формулы расхода при постоянном напоре (т. е. при установившемся движении), рассмотрим истечение за бесконечно малый интервал времени Л при некотором промежуточном значении напора Я (рис. 11.1). [c.230]

Для достаточно точного определения показателя за весьма малый интервал усреднения можно рекомендовать метод расчета показателя компенсацией динамических каналов путем их моделирования. В этом методе производится перенос с помощью динамической модели всех измеряемых на входе объекта величин на его выход и последующее усреднение их за малый интервал времени Здесь усреднение только компенсирует некоторую разницу динамических свойств модели и реального объекта, возникающую из-за неточного знания параметров объекта [c.193]

Для определения влияния изменения режима работы агрегата на качество продукта, выпускаемого им, требуется учесть динамические (фильтрующие) свойства самого агрегата и стоящей за ним емкости, если свойства продукта в ней усредняются. Ввиду этого изменение режима работы агрегата на достаточно малый интервал времени может практически не сказываться на качестве выпускаемого агрегатом продукта. [c.368]

За очень малый интервал времени А/ после мгновенного закрытия задвижки остановится слой тп, непосредственно примыкающий к задвижке (рис. 7-9). Толщина этого слоя Дв будет зависеть от упругих свойств жидко- [c.189]

Для решения этого уравнения составим, в соответствии с исследованием [1 ], баланс загрязняющих примесей в картерном масле за малый интервал времени М [c.82]

Интенсивность действующей нагрузки, зависимость нагрузки от времени и время ез действия можно оценить с помощью понятия импульса нагрузки / (р,, I), т. е. интеграла от нагрузки по времени. Следовательно, величину внешнего динамического воздействия на тело и.ти конструкцию можно определить импульсом нагрузки. Для случая очень малого интервала времени действия нагрузок и очень больших интенсивностей их внешнее динамическое воздействие на тело также уместно определять величиной импульса. [c.100]

Уравнение (18,1), определяющее приращение за некоторый малый интервал времени Д , можно записать следующим образом [c.112]

Количественный анализ теплоотдачи от жидкости к растущему пузырьку выполнен Босняковичем [62]. Он обрати.л внимание на факт, что за малый интервал времени произведение приращения массы пузырька (1т на скрытую теплоту парообразования АН [c.130]

Дело здесь в следующем. Поскольку переменные у , вошедшие в основное соотношение из формул возмо кных перемещений 8xv = — /v6ip, бг/v = х бср, дифференцируются по t, постольку формула возможного перемещения должна относиться не к одному какому-либо мгновенному состоянию, а к некоторому, хотя бы и малому, интервалу времени. Поэтому в пшотезе о возможном вращении вокруг неподвижной осн речь идет не о мгновенном состоянии (например, о мгновенной оси вращения), а имеется в виду возможность вращения вокруг оси, пеподвижнок в течение некоторого конечного, хотя бы и малого, интервала времени. [c.150]

Амортизация при ударном воздействии. В общем случае под ударным воздействием понимается воздействие бесконечно большой силы в течение бесконечно малого интервала времени, вызывающее изменение количества движения системы на конечнук) величину. Мерой ударного воздействия считается мгновенный импульс силы [c.342]

Частная производная применена здесь потому, что в общем случае температура может изменяться не только в пространстве, но и во времени (при нестационарности поля). Впрочем в пределах бесконечно малого интервала времени dz производная dtjdn считается неизменной. [c.12]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

В искривлённом пространстве-времени общей теории относительности (в конечных, не малых, областях) уже нельзя ввести декартовы координаты и использование криволинейных координат становится неизбежным. В конечных областях искривлённого пространства-времени ds записывается в криволинейных координатах в общем виде (7). Зная gjiv как ф-ции 4 координат, можно определить все t oM. свойства пространства-времени. Говорят, что величины определяют метрику пространства-времени, а совокупность всех наз. метрическим тензором. С помощью вычисляются темп течения времени в разных точках системы отсчёта и расстояния между точками в трёхмерном пространстве. Так, ф-ла для вычисления бесконечно малого интервала времени di по часам, покоящимся в системе отсчёта, имеет вид [c.190]

За бесконечно малый интервал времени процесс, который находится в состоянии г, будет совершать переход в сосюяние / с вероятностью qtjdt. Вероят- [c.194]

Белый шум (5.94) является случайной функцией, значения которой при X xj не коррелированы. Физически условие о некоррелированности двух значений случайной функции для сколь угодно малого интервала времени эквивалентно условию об абсолютной безынерционности процесса, что, конечно, неверно. Любой реальный физический процесс инерционен, поэтому значения случайной функции, характеризующей процесс, в данный момент времени частично определяют и ее значения в близкие моменты времени. [c.181]

Если химическая реакция протекает достаточно медленно, то процесс релаксации системы к статистическому равновесию можно разделить на две стадии. Благодаря упругим столкновениям молекул, за некоторое время релаксации устанавливается пространственно-однородное состояние с одинаковыми температурами реагентов и продуктов реакции. В течение этой стадии процесса числа частиц компонентов Nj являются интегралами движения. Вторая стадия релаксации к полному равновесию связана с химической реакцией. Предполагая, что соответствующая амплитуда d Фresi ( b) мала по сравнению с амплитудой упругих столкновений, мы можем выбрать шкалу времени так, чтобы бесконечно малый интервал времени dt на этой шкале удовлетворял неравенству < dt где — характерное время релаксации для химической реакции. [c.144]

Естественный путь отыскания решений интегральных уравнений — это метод итераций. Этот метод применялся к обеим приведенным формам интегральных уравнений для доказательства существования решений уравнения Больцмана при заданной в начальный момент времени функции распределения ). Как уже отмечалось, сходимость метода для конечного интервала времени доказана лишь для пространственно-однородного случая и молекул с конечным радиусом взаимодействия (для сфер — Карлеманом и для псевдомаксвелловских молекул — Моргенштерном). Если начальная функция распределения зависит от X, то сходимость последовательных приближений удается доказать лишь для малого интервала времени (Град). [c.221]

При весьма медленном способе приложения нагрузки от возмущающей границы также в каждый момент времени излучаются волны, однако в течение пренебрежимо малого интервала времени в толще пород устанавливается стационарное распределение напряжений, соответствующее имеющимся граничным условиям. В данном случае возбуждающая нагрузка не исчезает (в отлпчие от условий взрыва) за характерное время вы.хода на установившееся состояние, а сохраняется неизменной. [c.156]

Инерциальной декартовой подвижной системой координат (ДПС) в точке х=соп51 (точка х пространства наблюдателя) в момент t назовем декартову систему, которая поступательно движется с местной скоростью у( с, 1)=У(х, 1) в течение малого интервала времени и—+ окрестность точки х в этот период с точностью до малых высшего порядка (и поворотов) остается неподвижной в ДПС. Местную систему координат, неподвижную в пространстве наблюдателя и совпадающую в момент с ДПС, назовем ДЭС (декартова эйлерова система). ДПС иногда называют сопутствующей системой (относительно ДЭС она движется со скоростью у(л , /)). Преобразование векторов электромагнитного поля от ДПС к ДЭС и называется преобразованием этих векторов от лагранжевой системы к системе пространства наблюдателя, от их значения в покое к значениям в системе наблюдателя. [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...