Линза одиночная

Окуляр Кельнера также состоит из двух плоско-выпуклых линз — одиночной коллективной, повернутой плоскостью к объективу, и склеенной глазной, повернутой плоскостью к глазу. Аберрации хорошо исправлены для поля 40—50°. Передний фокус окуляра Кельнера находится впереди коллектива на расстоянии, приблизительно равном 0,3/ок, поэтому световой диаметр коллектива значительно больше, чем в окуляре Гюйгенса. Общая длина окуляра составляет 1,25/ок- [c.19]

Первая линза прожектора, ускоряющая электроны, может быть только электростатической, вторая и последующие могут быть электростатическими (иммерсионными или одиночными) или магнитными. Прожекторы, все линзы к-рых являются электростатическими, наз. прожекторами с электростатич. фокусировкой прожекторы, имеющие хотя бы одну магн. линзу, наз. прожекторами с магн. фокусировкой (рис. 2). [c.561]

Рис, 6. Электростатическая одиночная электронная линза / — внешние электроды 2—внутренний электрод 3—седло-вая точка 4—траектория электрона И], Vi—потенциалы электродов. [c.570]

Простейшая оптическая схема, используемая в теневом методе, показана на рис. 6.16. Обычно используется щелевой источник света, изображение которого формируется в фокальной плоскости линзы 5, где располагаются оптические приспособления оптический нож, одиночная нить или оптическая решетка, с помощью которых на экране создается то или иное изображение исследуемой оптически неоднородной области. [c.388]

При размещении оптической нити на расстоянии 5 от оптической оси (на рис. 6.16 точкой показан след от пересечения нити с плоскостью чертежа) перекрывается ход на экран лучам, вышедшим из области под углом = S //, где /— главное фокусное расстояние линзы 5. На экране образуется затененное изображение области течения с градиентами плотности, соответствующими этому углу и значению S. Перемещая нить в другие положения, выявляют области течения с другими градиентами плотности. При размещении вместо одиночной нити оптической решетки (набора параллельных нитей) на экране образуется система полос. [c.388]

Чтобы создать представление об использовании интерференции как непрямого способа применения телескопа для измерения угловых размеров астрономических объектов, рассмотрим рис. 6.1, а. На нем представлен апертурный экран, имеющий две щели, перпендикулярные рисунку и размещенные перед линзами телескопа (аналогичную схему нетрудно осуществить и для отражательного телескопа). Волновые фронты поступают от всех точек видимой части поверхности звезды, имеющей угловой диаметр фо (стягиваемый ею угол с вершиной у Земли). На рисунке показаны только граничные фронты волн Wi, испущенный на одном краю диска, и Wj от противоположного края. В фокальной плоскости линз образуется непрерывная система интерференционных полос типа os (источник считается некогерентным) от полос, вызываемых Wj, до полос, определяемых W2. Окончательным результатом является картина, показанная на рис. 6.1,6 с видностью < 1. Отметим, что расстояние между полосами остается таким же, как если бы источник был точечным, а именно A=fk/D [уравнение (1.11)]. На практике интенсивность картины полос снижается с той и другой стороны от оси (ср. с выборкой на дифракционной картине от одиночной щели в разд. 2.4). Мы можем пренебречь этим понижением, если щели узкие и, в частности, если наблюдения, как случается на практике, ограничены центральной областью картины полос. [c.123]

Теоретические расчеты тепловых полей показали, что можно было ожидать малых термических искажений активного элемента. Это было подтверждено экспериментальными измерениями фокусных расстояний термических линз и расходимости лазерного излучения. Так, в режиме модуляции добротности резонатора оптико-механическим затвором при переходе от одиночных импульсов к режиму следования импульсов с частотой [c.164]

Совершенно очевидно, что для изменения астигматизма широко могут быть использованы прогибы одиночных линз в воздухе, не расположенных в плоскости у материальной диафрагмы, а отстоящих от нее на достаточно больших расстояниях. В таком случае [c.352]

Вполне естественно попытаться разложить оптическую силу системы на две или большее число силовых линз. При этом можно сохранить те же самые требования, которые предъявлялись при исправлении аберраций к одиночным базовым линзам, т. е. обеспечение устранения астигматизма и комы. [c.392]

Такое составление систем из двух базовых линз должно свестись к суммированию одиночных силовых линз Б (ок), Б (кк) и Б (ка) с силовыми элементами Б (ак), Б (ао), Б (аб), Б (ка), Б (ко) и Б (кб) участие в суммировании других базовых элементов невозможно, так как это приводит к нереальным системам. [c.392]

К числу двухлинзовых базовых систем, корригированных на астигматизм и кому, можно было бы условно присоединить и системы одиночных базовых линз в сочетании с коррекционными элементами, не обеспечивавшими полного исправления кривизны поля. К таким системам могут быть отнесены системы, построенные из четырех одиночных базовых элементов с концентрической наружной поверхностью с добавлением плоско-вогнутой коррекционной линзы К (ок) впереди. [c.397]

Размещая коррекционные элементы К (ко) позади одиночных базовых линз, получаем системы следующего вида [c.397]

Фиг. 322. Хроматизм положения, вызываемый одиночной линзой.

Микроскоп состоит из двух оптических систем — объектива и окуляра (на рисунке они показаны в виде одиночных линз). Наблюдаемый объект / (препарат) помещают перед фронтальной линзой объектива 5 в плос- кости между главным (/ об) и двойным фокусным расстоянием объектива. Расстояние от наружной поверхности фронтальной линзы объектива до объекта называется рабочим расстоянием I. Проходящие через объект лучи света образуют за передним фокусным расстоянием окуляра 5 Рок действительное увеличенное и перевернутое изображение У объекта. Это изображение рассматривается через окуляр, для которого это изображение является объектом наблюдения. Окуляр образует второе увеличенное прямое, мнимое изображение предмета I" на сетчатке глаза 6. Таким образом, окуляр лишь увеличивает изображение, образуемое объективом, и никаких деталей наблюдаемого объекта выявить не может. [c.28]

Коллектором является оптическая система или одиночная линза, собирающая лучи, идущие от нити накала, и дающая ее действительное и увеличенное изображение. Если поместить точечный источник Света в фокус этой системы линз, то она создаст параллельный пучок лучей. Такая система линз называется коллиматором. [c.55]

Г. Соотношения между когерентностями в плоскостях объекта и изображения для одиночной тонкой линзы. [c.281]

Найдем соотношение между взаимными интенсивностями в плоскостях объекта и изображения для одиночной тонкой линзы. Геометрия задачи показана на рис. 7.4. Принятый способ вы- [c.281]

Как будет видно в разд. 7.8, одиночная апертура является важным элементом катодной линзы, применяемой в эмиссионных системах. Она может также служить основой для упрощенных моделей более сложных систем. [c.98]

Еще одним специфическим свойством электростатических линз является то, что они не только фокусируют, но, кроме того, ускоряют или замедляют частицы. Исключение составляют только одиночные линзы (см. разд. 7.4), в которых фокусировка происходит без изменения энергии. Ускоряющие свойства электростатических линз используются в электронных и ионных источниках (см. разд. 7.8.3). Кроме того, электростатические линзы могут быть использованы для анализа и разделения частиц по энергиям (линзовые фильтры). [c.372]

Высокие энергии сообщаются ионам с помощью систем ускорения двух типов в одиночном зазоре между двумя электродами и в многозазорных ускорительных секциях. Одиночные зазоры надежно работают при ускоряющих напряжениях 40 кВ, но при напряжении свыше 100 кВ в подобной системе ускорения появляются пробои. Более надежны многозазорные ускорительные секции, обеспечивающие постепенный рост энергии ионов в каждом зазоре на 15...20 кэВ. Для фокусировки ионов применяют электростатические линзы (одиночные, иммерсионные, диафрагмы с отверстием). [c.442]

В объективах с большой апертурой фронтальная линза — одиночная, неахроматизованная, что приводит к появлению хроматической разности увеличений. Для ее компенсации применяют окуляры, у которых эта аберрация имеет обратный знак. [c.33]

Эмиссионный ЭМ имеет, как правило, иммерсионный объектив, дающий первичное изображе1- ие, которое затем увеличивается одиночными линзами. Эмиссионный ЭМ используется в металлогряфии он позволяет наблюдать металл при высокой температуре. [c.599]

Вытягивающий электрод укреплен на керамических стойках (служащих для подсоединения формирующей ионно-оптической системы) и отделен от анода фторопластовым кольцом. Места соединения постоянных магнитов с металлическими частями конструкции уплотнены фторопластовыми прокладками с целью уменьшения газовой нагрузки на вакуумные насосы при работающем источнике ионов. Вся конструкция собрана на фланце для присоединения к вакуумной системе. Катодный узел, совмещенный с трубкой напуска рабочего газа (пропан), также выполнен на разборном фланцевом соединении для возможности замены катода. Система формирования пучка положительных ионов углерода включает в себя фокусирующую одиночную линзу и отклоняющую систему. [c.49]

Характеристики Л. зависит от её оптич. системы. Л. в виде одиночных линз имеют увеличение до 5— лине)1Ное поле с удовлетворительным качеством изображения для такой Л. не превышает 0,2/. Усложнение оитич. систе.мы Л. улучшает её характеристики и даёт возможность исправлять аберрации. Так, напр., апланатическая лупа Штейпгеля (рис. 3, о), состоящая из двояковыпуклой линзы из крона (см. Оптическое стекло) и двух отрицат. флннтовых менисков, имеет увеличение до С—15х и угл. поле до 20 . Наиболее совершенные Л. иа четырёх линз рис. 3, б) имеют увеличение 10—44 , угл. поле 80—100° и устраняют астигматизм. [c.615]

Эле1ггр0сгатнчес1сне осесимметричные линзы делятся на иммерсионные, одиночные и катодные. Они состоят из неск. электродов разл. формы, находящихся под разн, потенциалами. Это—диафрагмы с круглыми отверстиями, полые цилиндры, конусы и т.п. Простейшей линзой является одиночная диафрагма, поле к-рой с одной или с двух сторон граничит с однородными электрич. полями. В зависимости от приложенного к диафрагме потенциала и направления примыкающих полей она может быть как собирающей, так и рассеивающей. На рис. 3 [c.570]

Линза, крайние электроды к-рой имеют одинаковые потенциалы VJ, наз. одиночной (рис. 6). Потенциал среднего электрода Fj может быть как меньше, так и боль]пе Vj. Если У2<Уи электроны пучка в начале поля линзы рассеиваются, в средней части собираются, и на выходе снова рассеиваются. Однако общий эффект всего поля линзы — собирающий. При Vz> -все происходит наоборот, однако и в этом случае общий эффект—собирающий. Если в области седловой точки поля (рис. 6) потенциал Ф ниже потенциала, при к-ром энергия электронов равна нулю, происходит отражение электронов и линза работает как электронное зеркшо. [c.570]

Плоскости предмета и изображения одиночной линзы находятся вне поля, и её кар.оинальные элементы определяются так же, как в слабых магн. линзах (рис. 2, а), и так же проводится построение изображения. [c.570]

Рк. 9. Сечение электродов электростатических цилиндрических линз плоскостью, проходящей через ось z перпендикулярно средней плоскости а—оилиндрическая (щелевая) диафрагма б—иммерсионная цилиндрическая линза t—одиночная цилиндрическая линза г—катодная цилиндрическая линза К и Уг — потенциалы соответствующих электродов. [c.571]

В плоском случае, то есть если в уравнении (2.7) устремить радиус капилляра к бесконечности, мы придем к фазовому портрету типа, изображенного на рис. 2.2 в, с той лищь разницей, что особая линия h = R переносится в бесконечность. При этом петля сепаратрисы, замыкающаяся в бесконечно-удаленной точке, описывает мениск в щели (Philip, 1977 Неймарк и Хейфец, 1981). Для плоского случая периодических решений не существует, однако одиночные капли и линзы, описываемые траекториями внутри сепаратрисы как слева от особой точки, так и справа от нее, соответственно, сосуществуют в неравновесных условиях, описанных выше. [c.45]

Внешний вид конденсора показан на фиг. 88. Оправа 2 с линзами может свинчиваться с корпуса 1 конденсора и заменяться другой оправой с одиночной линзой меньщей апертуры (входит в комплект). Апертурная диафрагма 3 с помощью реечного механизма может перемещаться в обе стороны от оси на 10 мм, благо- [c.166]

Широкий ионный пучок вытягивается из плазмы ионного источника, ускоряется и формируется при помощи электростатических линз с линейным градиентом электрического поля. Этот широкий пучок с параллельным направлением движения ионов входит в магнитное поле аксиальной симметрии с коэффициентом неоднородности, равным единице, перпендикулярно к его границе. Моноэнергетиче-ские ионы с массой Ото после отклонения в поле продолжают двигаться в виде параллельного пучка. Если этот пучок на выходе из магнитного поля пропустить через продольные каналы, образованные тонкими металлическими перегородками (см. рис. 2.8), то на коллектор попадут только ионы с массой Ша, остальные ионы с массой т>Шо и т<гпо из-за того, что они в поле движутся по свертывающимся и развертывающимся спиралям, не пройдут через узкие каналы, имеющие направление касательных к концентрическим окружностям равновесных траекторий ионов массы то. Разрешающая способность такого прибора определяется соотношением ширины одиночного канала к его длине. [c.49]

Вглтяна суммы Петцваля для одиночной линзы в воздухе [c.357]

Элементы оптической системы, создаюш,ие ее оптическую силу, условимся называть силовыми, или базовыми элементами. Простейшими базовыми элементами являются одиночные линзы в воздухе — базовые, или силовые линзы, ограниченные двумя прелом-ЛЯЮШ.ИМИ поверхностями. [c.379]

Системы третьей строки можно получить из одиночных базовых линз введением в них воздушной биапланатической линзы, устраняющей в этих линзах большую массу стекла. [c.392]

Рис. 20.16. Двухлинзовые системы на основе сочетания переднего апланэтического мениска с одиночной линзой а — Б (ка) -1- Б (ка) б — Б (ка) + Б (кк) в — Б (ка) + Б (ко) г — Б (ка) + Б (кб)

Переход к трехлннзовым системам позволяет использовать для исправления кривизны поля зрения сдвоенные анастигматические и телеанастигматические линзы как первого, так и второго рода. Те и другие могут выполняться стеклянными или воздушными линзами. Поэтому к исходным шести одиночным базовым линзам можно добавить и стеклянные, и воздушные анастигматические и телеанастигматические линзы. [c.410]

Развитием этой системы является схема высокосветосильного объектива, изображенная на рис. 21.15. С целью ахроматизации одиночные линзы в ней заменены склеенными блоками, а для лучшего исправления кривизны поверхности изображения добавлена близфокальная линза Смита. [c.435]

Замечания, касаюшиеся магнитного случая, также справедливы и здесь. Как можно видеть из уравнений (5.223) и (5.224), предельное значение коэффициента аксиальной хроматической аберрации, связанного с объектом, увеличивается с ростом абсолютной величины М, а отношение потенциала изображение — объект становится меньше. Значения Ссо/Лтах (для конечных значений М) и Ссо<х>//] (для бесконечного увеличения) даны в табл. 4 для некоторых характеристических значений увеличений и отношения потенциала изображение — объект. Таблица охватывает ускоряющие линзы с минимальным потенциалом в пространстве объектов, замедляющие линзы с минимальным потенциалом в пространстве изображений и одиночные лиизы с минимальным потенциалом с обеих сторон (средний электрод имеет более высокую абсолютную величину потенциала). [c.307]

Как видно, хроматическая аберрация особенно сказывается на замедляющих линзах даже при больших увеличениях. Для одиночных линз зависимость коэффициента аберрации от увеличения аналогична зависимости в магнитных линзах (см. уравнение (5.218). Если абсолютная величина потенциала внутри одиночной линзы больше, чем в пространстве объектов и изображений, то верхний предел ровно вдвое больше, чем для магнитных линз. Когда абсолютная величина потенциала ниже внутри одиночной лиизы, чем с обеих сторон, верхний предел становится даже выше. [c.308]

Самый нижний верхний предел для данного увеличения появляется для сильно ускоряющих линз с ит1п=и[Хо). в случае бесконечного увеличения верхний предел такой же, как и для одиночных линз, но для низких увеличений он может быть еще ниже и даже ниже, чем для магнитных линз. (К сожалению, [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...