Ньютона объединенный

Работами Ньютона (1643—1727) заканчивается по словам Ф. Энгельса первый период нового естествознания. Ньютон объединил, обобщил и обосновал современные ему достижения механики в своем выдающемся труде Математические начала натуральной философии (1687). В этой книге указаны основные положения классической механики. Огромным достижением Ньютона было установление закона всемирного тяготения. [c.21]

Основные уравнения. Первые два закона Ньютона объединены в уравнении [c.92]

Вместо абстрактного пространства И. Ньютона механика теории относительности рассматривает физическое пространство, в котором геометрические свойства пространства и свойства времени органически объединены со свойствами материи, движущейся в пространстве и времени. Отметим, что Ф. Энгельс в Диалектике природы указывает на недостаточность упомянутых представлений И. Ньютона о пространстве и времени ...обе эти формы существования [c.67]

Силы могут переходить из категории внешних в категорию внутренних и обратно в зависимости от того, какие тела или точки объединяем в рассматриваемую систему. Согласно третьему закону Ньютона геометрическая сумма двух внутренних сил взаимодействия между каждыми двумя точками системы равна нулю, следовательно, геометрическая сумма всех внутренних сил системы равна нулю или, другими словами, главный векто.р всех внутренних сил равен нулю [c.108]

Для того чтобы наглядно показать произвольность числа основных единиц, обратимся к разобранному выше примеру с установлением единицы силы. Мы видели, что в качестве определяющего уравнения при этом могут быть с равным правом использованы второй закон Ньютона и закон всемирного тяготения. Однако имеется еще и третья возможность объединив оба закона, использовать в качестве определяющего уравнения полученный таким образом объединенный закон. Этот последний можно представить в виде [c.36]

Определив единицу массы как производную единицу, мы получим систему механических единиц, содержащую в качестве основных не три, а только две единицы — длины и времени. Весьма важно при этом, что, объединив второй закон Ньютона и закон всемирного тяготения, мы приравняли постоянному числу каждую из постоянных - инерционную постоянную во втором законе Ньютона и гравитационную постоянную в законе всемирного тяготения. При этом не существенно, каково значение этих постоянных. При первом определении производной единицы массы обе постоянные были приняты равными единице, а при втором определении можно было, например, приравнять инерционную постоянную единице, а гравитационную — значению 4я . [c.39]

Если сократить число основных единиц (это, например, можно сделать, объединяя второй закон Ньютона и закон всемирного тяготения в общий закон, аналогичный третьему закону Кеплера), то в этом случае становятся равными единице, а следовательно, безразмерными и гравитационная и инерционная постоянные, а в формулах сохраняются лишь размерности длины и времени (см. (1.12)). Перевод размерностей от систем с тремя к системе с двумя основными единицами может быть при этом произведен, если в соответствующих формулах заменить размерность массы ее выражением, полученным из формулы, объединяющей второй закон Ньютона Н закон всемирного тяготения. Записав эту формулу [c.79]

Рассмотренная ситуация аналогична той, какую мы имели при выборе единицы площади, устанавливая последнюю по произволу — либо как квадратный, либо как круглый метр. Между двумя способами определения производных единиц массы или площади нет принципиальной разницы. Хотя, как правило, для построения производной единицы коэффициент пропорциональности в определяющем соотношении приравнивается единице, он также может быть приравнен любому другому постоянному числу. Определив единицу массы как производную единицу, мы, очевидно, получим систему механических единиц, содержащую в качестве основных не три, а только две единицы — длины и времени. Весьма важно при этом отметить то, что мы, объединив второй закон Ньютона и закон всемирного тяготения, приравняли постоянному числу (единице) как инерционную, так и гравитационную постоянные. [c.34]

В СТО делается отказ от абсолютизации времени — представления, столь характерного для механики Ньютона. А именно любой инерциальной системе отсчета К соответствуют свои координаты х,у, г и свое время I. Г. Минковский в 1908 г. предложил геометрическую интерпретацию СТО, где обычное трехмерное пространство и время объединяются в четырехмерное пространство (пространство Минковского). [c.236]

Электромагнитная теория света, ра.чвитая Максвеллом и его последователями, — это стройная сисге.ма, основанная на представлениях и законах классической физики. Она объединяет классическую механику и )л( ктродннамыку, шслючаюи1,ую в себя теорию оптических и электрических процессов. Как известно, механика зиждется на законах Ньютона, а основой электродинамики служат уравнения Максвелла. При исследо- [c.363]

Если объединить это определение с определением внутреннего содержания силы как активно перенесенного движения ( 125), то связь между тремя законами Ньютона и общим законом неуиичто-жаемости движения становится очевидной. [c.233]

Решение проблемы фундаментальных постоянных в целом невозможно без четкого понимания физической сущности отдельных физических констант, поэтому вторая часть книги посвящена этим вопрсюам. Между возникновением той или иной постоянной и ее измерением, осознанием ее действительного значения в физике часто лежит долгий путь. Во второй части систематизированы и объединены сведения о физических постоянных, о методах экспериментального определения их значений, выявлена принципиальная роль констант в становлении и развитии физической науки. Все это представляет, говоря словами И. Ньютона, тот запас опытов , который позволяет выполнить в дальнейшем (ч. Ill) анализ проблемы фундаментальных постоянных в целом. Отдельные параграфы второй части посвящены гравитационной постоянной G, константам молекулярной физики (постоянные 6 [c.6]

В нач. 20 в. выяснилось, что классич. механика Ньютона имеет огранич. область применимости и нуждается в обобщении. Во-первых, она неприменима при скоростях движения тел, сравнимых со скоростью света. Здесь её заменила релятивистская механика, построенная на основе специальной (частной) теории относительности Эйнштейна (см. Относительности теория). Релятивистская механика включает в себя Ньютонову (перелятивистскую) механику как частный случай. (Ниже термин классич. механика будет объединять Ньютонову и релятивистскую механику.) [c.274]

В предисловии к этому труду Эйлер пишет Хотя мне казалось, что я достаточно ясно понял решение многих задач (речь идет о Началах Ньютона), однако задач, чуть отстуиающ их от них, я уже решить не мог . Задача XXIII из Начал Ньютона, приведенная выше, как раз служит подтверждением этих слов Эйлера. Действительно, если в этой задаче сделать самое незначительное изменение, а именно, одно коническое сечение (эллипс) заменить другим (параболой), то все решение коренным образом меняется. Дальше Эйлер говорит в том же предисловии Я попытался, насколько умел,. .. те же предложения проработать аналитически благодаря этому я значительно лучше понял суть вопроса . Следует обратить особое внимание на то, что Эйлер говорит о сути вопроса . В самом деле, язык синтетической геометрии придает каждой механической задаче такой характер, что то обш,ее, что объединяет разные задачи (например, основные законы динамики), легко может исчезнуть из ноля зрения. Эйлер справедливо говорит там же, что хотя читатель и убеждается в истине выставленных предложений, но он не получает достаточно ясного и точного их понимания . Применение анализа в значительной степени снимает эти трудности. Я изложил их планомерным и однообразным методом ,— говорит Эйлер . Однообразный метод — вот главное достоинство аналитического языка. Вот как решает Эйлер ту же задачу, которая решена Ньютоном (Задача XXIII) Задача ставится Эйлером в значительно более общем виде. О форме траектории ничего не говорится. Найденный ответ будет применим к траектории любого вида. Эйлер вводит дифференциал дуги траектории [c.145]

Впрочем, не так уж далека во времени первым актом ее вщволнения была появившаяся в 1905 г. специальная теория относительности. Мы приведем очень краткую и выпуклую характеристику этой теории. В Основах теоретической механики А. Эйнштейн говорит Так называемая специальная теория относительности основывается на том факте, что уравнения Максвелла (а следовательно, и закон распространения света в пустоте) инвариантны по отношению к преобразованиям Лоренца. К этому формальному свойству уравнений Максвелла добавляется достоверное знание нами того эмпирического факта, что законы физики одинаковы во всех инерциаль- 301 ных системах. Отсюда вытекает что переход от одной инерциальной системы к другой должен управляться преобразованиями Лоренца, применяемыми к пространственно-временным координатам. Следовательно, содержание специальной теории относительности может быть резюмировано в одном предложении все законы природы должны быть так определены, чтобы они были ковариантными относительно преобразований Лоренца. Отсюда вытекает, что одновременность двух пространственно-удаленных событий не является инвариантным понятием, а размеры твердых тел и ход часов зависят от состояния их движения. Другим следствием является видоизменение закона Ньютона в случае, когда скорость заданного тела не мала но сравнению со скоростью света. Между прочим, отсюда вытекал принцип эквивалентности массы и энергии, а законы сохранения массы и энергии объединились в один закон. Но раз было доказано, что одновременность относительна и зависит от системы отсчета, исчезла всякая возможность сохранить в основах физики дальнодействие, ибо это понятие предполагало абсолютный характер одновременности (должна существовать возможность констатации положения двух взаимодействующих материальных точек в один и тот же момент ) . [c.391]

Ньютона, свое завершение получила одновременно с динамикой в трудах Вариньона (1725 г.) и Пуансо (1834 г.) и далее развивалась относительно самостоятельно как статика сооружений и статика сплошной среды. Как известно, И. Ньютон был твердо убежден в независимости и самостоятельности статики и той механики, которую он изложил в Началах . Спустя несколько десятилетий Л. Эйлер продолжал отстаивать мысль о независимости статики и динамики. Я Герман сделал даже попытку ввести для динамики новый термин — фрономия . Эти взгляды вскоре уступили место убеждению в обнхности статики и динамики, как только появились лервые работы оо аналитической механике и в -первую очёредь — принцип Даламбера, принцип возможных перемещений и экстремально-вариационные принципы механики. Статика стала неотъемлемой частью динамики. Под общим флагом принципа Даламбера эти два раздела классической механики объединились в общем учении — кинетике. [c.91]

Новый основной принцип прямейшего пути Герц сформулировал как эмпирический основной закон каждое естественное движение самостоятельной материальной системы состоит в том, что система движется с постоянной скоростью по одному из своих прямейших путей. Это положение объединяет обычный закон энергии и принцип наименьшего принуждения Гаусса в одно утверждение... Если бы связи были разрушены (на один момент), то массы рассеялись бы в прямолинейном и равномерном движении... Это первый и последний основной принцип механики. Из него и допущенной гипотезы скрытых масс дедуктивно выводится содержание механики [27]. В предложенном законе Герц усматривает также объединение первого закона Ньютона и принципа наименьшего принуждения Гаусса, а в числе преимуществ отмечает, что метод бросает яркий свет на разработанный Гамильто- [c.85]

Изложение применения метода Монте-Карло для исследования жидкостей будет неполным, если хотя бы кратко не коснуться его соотношения с методом молекулярной динамики, рассмотренным в гл. 4 первого тома. Объединяет оба эти метода то, что они применяются к малым конечным системам, используют одинаковые периодические граничные условия, оба дают для подобных систем точные решения, но для различных задач. В методе молекулярной динамики асимптотически точные результаты в принципе получаются путем усреднения по времени функций фазового пространства вдоль одной или нескольких характерных фазовых траекторий системы с помощью интегрирования элементарных уравнений движения Ньютона для системы. Равновесные свойства получаются в результате усреднения по времени, проводимого после затухания переходного процесса, обусловленного выбором начального состояния. В методе Монте-Карло асимптотически точные результаты для средних по различным конфигурациям, определяемых в том или ином статистическом ансамбле, получаются путем усреднения по случайным блужданияль в этом конфигурационном пространстве. (Различие двух методов, заключающееся в том, что в методе молекулярной динамики траектория определена в фазовом пространстве координат и импульсов системы, а в методе Монте-Карло — в конфигурационном пространстве, являющемся проекцией фазового пространства на координаты [c.316]

В результате таких наблюдений 1У[аксвелл предложил аддитивно объединить закон Гука (для упругого тела) и закон Ньютона (для вязкой жидкости) в одно реологическое уравнение состояния, которое в одномерном случае записывается так [c.255]

Геометрический форм-фактор для коаксиального лидара, не имеющего апертурных диафрагм (кроме объектива или зеркала телескопа) или тел, затеняющих поле зрения, равен единице при условии, что угол расходимости лазерного луча меньще угла поля зрения телескопа. Фактически в больщинстве лидарных систем используются отражающие телескопы (телескопы Ньютона или Кассегрена). В них обязательно присутствует держатель зеркала, который является препятствием на пути принимаемого отраженного излучения. Кроме того, в коаксиальных лидарных системах зеркало также должно объединять оси телескопа и лазера. На рис. 7.7 представлены два возможных варианта такого расположения. [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...