Волновое действие локальное

I = о, 1 соответствует пост, потоку волнового действия, энергии. Так, напр., для гравитац. волн на поверхности глубокой жидкости (а = р = 3) имеются локальные С. и. р. числа квазичастиц, соответствующие пост, потоку энергии в область больших волновых чисел (VI = 4), т. е. передаче энергия от больших масштабов к малым, и пост, потоку волнового действия в область малых волновых чисел (Г0 = 23/6), т, е. от малых масштабов к большим. [c.679]

При значениях Ке, , > 1600 ламинарно-волновой режим течения пленки сменяется турбулентным. При этом так же, как и в обычных турбулентных потоках (например, в каналах), слой жидкости, непосредственно прилегающий к стенке, сохраняет черты ламинарного течения, а за пределами этого слоя пленки действует механизм турбулентного перемешивания. Это позволяет исключить из рассмотрения влияние волновых процессов, вязкости и поверхностного натяжения жидкости на касательные напряжения и связь между толщиной пленки и плотностью орошения. Анализ и результаты экспериментального изучения закономерностей течения тонких пленок показывают, что для свободно стекающей пленки можно записать равенство осредненных или локальных значений веса пленки и касательных напряжений на стенке в виде [c.173]

Казалось бы, из наших рассуждений следует, что принцип Ферма является истинным минимальным принципом, а не принципом стационарного значения, если сравнение происходит в локальном ) смысле, т. е. если истинные траектории сравниваются с траекториями, находящимися поблизости. Однако для справедливости нашего вывода требуется, чтобы вдоль всей траектории Т волновые поверхности были хорошо определенными, однозначными поверхностями с определенными нормалями. Между тем может возникнуть и другая ситуация (рис. 22). Рассмотрим пучок лучей, исходящий из точки М. Эти лучи вначале расходятся, но затем они могут снова начать сходиться, так что соседние траектории Т и Т могут пересечься в какой-то точке /И. В этом случае волновая поверхность, которой принадлежит точка М., вырождается в точку, (В оптических инструментах каждому точечному источнику световых волн М должно соответствовать изображение Л1, где волновые поверхности вырождаются в точку.) Наше заключение о настоящем относительном минимуме справедливо лишь до точки Л1, но не может быть распространено на область яа точку /И, так как в этом случае близкие траектории проходят через область, где они не пересекают никаких волновых поверхностей. Тогда величина О перестает быть действительной, а неравенство > становится иллюзорным. При соответствующе ситуации в механике точка М называется кинетическим фокусом , сопряженным с точкой М на траектории Т. После того как мы проходим через кинетический фокус, принцип наименьшего действия перестает быть минимальным принципом. [c.310]

Идея волнового способа перемещения деформируемых тел по опорной поверхности может быть использована для перемещения многозвенных устройств с жесткими звеньями, контактирующими с опорной поверхностью, если расстояния между звеньями могут периодически изменяться при помощи тех или иных механизмов возвратнопоступательного действия, нанример гидроцилиндров, винтовых, кривошипно-шатунных, кулачковых и т. п. механизмов. В этом случае роль локальной продольной деформации сокращения-удлинения участков перемещающегося тела играют возвратно-поступательные движения звеньев устройства, а движение вдоль тела участков удлинения или сокращения ( бегущая волна ) обеспечивается последовательным действием механизмов возврат-но-поступательного движения. На основе этого способа передвижения могут быть созданы многозвенные транспортно-тяговые устройства, где звенья соединены в линию, образуя, таким образом, продолговатое тело ( поезд ), причем соседние звенья поезда должны иметь возможность смещаться (аналогично смещениям точек деформируемого тела) относительно друг друга на небольшую величину. Можно сказать, что в таких устройствах использована идея волнового передвижения деформируемого тела по опорной поверхности, хотя эти устройства не имеют деформируемых звеньев. Такие устройства в определенных условиях эксплуатации обладают положи- [c.163]

О построении оптимальных тел заданной длины в потоке вязких газа и жидкости. В выполненном исследовании использовались приближенные локальные модели и, кроме того, не учитывались силы трения. Что касается перехода к более точным моделям, то здесь при возможной количественной коррекции не приходится ожидать сколько-нибудь существенных изменений принципиального характера. Относительно влияния вязкости следует различать оптимальное профилирование тел, обтекаемых вязким сверхзвуковым потоком, и тел, обтекаемых вязким газом без возникновения даже местных сверхзвуковых зон или вязкой жидкостью. В первом случае при больших числах Рейнольдса, когда силы трения можно рассчитать в приближении пограничного слоя, их добавка к волновому сопротивлению, уменьшая выигрыши (по полному сопротивлению) тела с торцом относительно тел с острой задней кромкой, не скажется на типе оптимальной конфигурации. Это связано с тем, что в подобных ситуациях проекция на ось х интеграла действующих на тело сил трения, слабо завися от формы образующей, определяется в основном его длиной. [c.510]

С точки зрения описания процессов распространения возбуждений в средах, содержащих фрактальные элементы, рассмотренные здесь модели относятся к наследственным, то есть таким, в которых локальное (макроскопически) состояние системы зависит от истории процесса (изменения величины характеризующего состояние параметра) в предшествующие моменты времени. Для переходных процессов, то есть таких, которые связаны с распространением возбуждений, созданных некоторым источником (или источниками) в первоначально невозбужденной среде, такая история, во всяком случае, ограничена в прошлом моментом, когда в среде возник источник возбуждения ( слабая причинность отклик в каждой точки среды на возбуждение от источника не может произойти раньше, чем возник источник, но допускается в любой момент, даже сколь угодно близкий, после этого события). Этому условию удовлетворяют уравнения (3.32), (3.49) и эквивалентные им, также как и построенные на их основе дальнейшие возможные обобщения, например, использующие ядра с экспоненциальным убыванием в области малых времен (высоких частот). В случае обобщенных волновых уравнений (3.33), (3.50) и их возможных модификаций, существует предельная скорость распространения возмущений в системах, описываемых этими уравнениями (в выбранной здесь форме записи уравнений мы воспользовались этим, чтобы за счет подходящего выбора единиц измерения длины и времени, эта скорость формально оказалась равной единице). В этих случаях история изменения локального значения параметра, характеризующего возмущение среды в некоторой произвольной точке, начинается только с момента, когда её формально достигнет наиболее быстрая часть распространяющегося возбуждения, пришедшего в эту точку от источника ( сильная причинность возмущение от источника достигает каждой точки среды с некоторой конечной скоростью и, следовательно, спустя конечное время после начала действия источника). Таким образом, естественно рассматривать уравнения (3.32), (3.49) и им подобные как обобщенные уравнения диффузии, а (3.33), (3.50) - как обобщенные волновые уравнения. [c.150]

При распространении УЗ в брюло-гич. средах происходит его поглощение и преобразование акустич. энергии в тепловую. Характерно, что образование тепла происходит не равномерно по всей толще тканей, а проявляется наиболее заметно на границах сред с различными волновыми сопротивлениями. Локальный нагрев тканей на долп или единицы градусов, как правило, способствует жизнедеятельности биологич. объектов, т. к. процессам обмена веществ свойственна сильная температурная зависимость. Однако значительное повышение пн-тенсивности УЗ и увеличение длительности его воздействия могут привести к чрезмерному нагреву биологич. структур и к их разрушению. Поэтому тепло, наряду с кавитацией, используют в качестве основных действующих факторов в ряде УЗ-вых хирургич. операций (см. Хирургия ультразвуковая). [c.102]

В виде частного приложения мы можем представить себе световые лучи в оптически изотропной, но неоднородной среде с коэффициентом преломления п(х,у,г), меняющимся от точки к точке. Как мы уже видели в п. 18, световые лучи тождественны с геодезическими линиями метрического многообразия, имеющего линейным элементом ds = nds, где ds есть обыкновенный линейный элемент физического (евклидова) пространства. Так как элемент ds отличается только позиционным множителем п от евклидова элемента ds, то обобщенные количества движения р траекторий будут также отличаться только на локальный множитель от направляющих косинусов соответствующей касательной, так что введенное выше условие ортогональности (58) приобретает в этом случае обычный смысл, который оно имеет в элементарной метрике. С другой стороны, как было отмечено в п. 18, п ds есть не что иное, как элемент времени dt, которое требуется свету, чтобы пройти элемент пути ds следовательно, действие сводится к времени распространения света. Таким образом, мы на основании теоремы Бедьтрами — Липшица заключаем, что световые лучи, которые в заданный момент выходят из заданной поверхности oq в направлении, ортогональном к Oq, или, в частности, из единственного центра, остаются всегда ортогональными к поверхности /= onst, каков бы ни был показатель преломления п, т. е. какова бы ни была неоднородность среды. Эти поверхности, представляющие собой геометрические места точек, к которым свет приходит за один и тот же промежуток времени, образуют так называемые волновые поверхности (см. гл. X, упражнение 13). [c.451]

Существенным недостатком материалов с локальным откликом как активных сред для усилителей и генераторов является также неизбежное искажение волновых фронтов генерационных волн вследствие самовоз-действия пучков [1]. Однако при необходимости работы с п)Д ками, характерные времена изменения которых оказываются меньше 10" с, приходится поневоле обращаться к этим материалам, так как эффективные среды со сдвиговым характером отклика и хорошим быстродействием пока не обнаружены ). [c.174]

Как и в локальной теории, волновая функция вакуумного состояния Фо отвечает наинизшему (нулевому) значению Волновые функции возбужденных состояний поля, в частности одночастичпого Ф/., строятся обычным образом путем действия 1п-операторов па вакуум. [c.125]

Существует определенное сходство в формальных выражениях для матрицы плотности в квантовой механике и для корреляционной функции случайного классического волнового поля. Однако, по существу, эти физические объекты разительно отличаются друг от друга. Дело в том, что волновая функция квантовой механики в простейщем случае относится только к одной частице. Грубо говоря, она реальна только там, где эта частица существует, и имеет мало смысла для тех областей, где частицы нет. Можно сказать и по-другому. В квантовой механике все физические величины получаются в результате действия некоторых операторов на волновую функцию. Соответственно, средние значения этих величин можно получить путем их усреднения с весом ф . Отсюда видно, что абсолютная фаза и абсолютная амплитуда волновой функции не имеют физического смысла и могут быть выбраны для удобства расчетов по своему усмотрению. Поэтому сильные относительные изменения амплитуды в далеких по расстоянию точках не приводят к заметному изменению локальных физических величин, если градиент ф при этом изменяется ничтожно мало. По этой причине 1 / -функция приобретает смысл распределения вероятностей, а не распределения реальной плотности или волнового движения, как в случае классических полей. [c.57]

Иногда полезно иметь в виду аналогию с гейзенберговским ферромагнетиком, где в качестве параметра порядка можно рассматривать среднее значение спина в данной точке, 5 (г). Выше Т,. величина 5 (г) обращается в нуль, а ниже она определяет локальное значение спонтанной намагниченности. В основном состоянии 5 (г) не зависит от г (и соответственно в однородном сверхпроводнике без токая) (г) — константа). Однако в ферромагнетике можно рассматривать и более сложные конфигурации, в которых, например, под действием внешнего поля намагниченность имеет разное направление на противоположных концах образца. Зависящая от координаты спиновая плотность 5 (г) может быть также полезной при изучении характерных черт доменпо структуры. Аналогично зависящая от координаты волновая функция 11з (г) используется для исследования токонесущих конфигураций сверхпроводника. [c.362]

Потенциал-деформационное взаимодействие обусловлено зонной структурой твёрдых тел и возникает вследствие того, что деформация кристаллич. решётки приводит к локальным изменениям ширины заиреш,ённой зоны полупроводника (см. Деформационный потенциал). В результате под действием волны образуются области пониженной и повышенной плотности зарядов, между к-рыми возникает электрич. поле, действующее на электроны проводимости. Сила потенциал-деформационного взаимодействия пропорциональна квадрату волнового вектора звуковой волны [c.53]

НЫХ остовах. Вследствие этого псевдопотенциал обязан содержать оператор, вычитающий из функции яр ее проекции на волновые функции связанных состояний Хы так что остающуюся псевдо-волновую функцию ф уже можно разлагать в ряд по простым плоским волнам. Однако такой оператор нельзя, вообще говоря, представить в виде локальной функции и (г). Аналогично при подходе, использующем модельный потенциал, решение уравнения Шредингера для заданного значения знергии оказывается неоднозначным, а модельный потерщиал, для которого соответствующая псевдоволновая функция хорошо сшивается с волновой функцией -типа гро (г), отнюдь не обязан совпадать с модельным потенциалом, который мы выбрали бы, ориентируясь на состояние % (г) с большим моментом количества движения. Иными словами, псевдопотенциал должен содержать операторы, чувствительные к типу симметрии тех волновых функций, на которые он действует (имеется в виду по отношению к вращениям). [c.465]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...