Фаза парамагнитная

Найдено, что в хромоникельмолибденовых сталях, кроме о- и Х-фаз, существует еще новая фаза (г-фаза), которую расшифровать пока не удалось. В отличие от ферромагнитного б-феррита, эта фаза парамагнитна. [c.361]

При первом взгляде на задачу возникает искушение рассматривать тепловые флуктуации локальной намагниченности, скажем, в ферромагнитном кристалле как форму ячеистого беспорядка, т. е. как нечто вроде разреженного газа перевернутых спинов. В этом случае, однако, модель Изинга может вызвать особенно сильную путаницу при попытке разобраться в сути дела (рис. 1.4,в). Векторный характер спиновой переменной 8 дает себя знать вместо полных переворотов спина в некоторых узлах мы имеем локально коррелированные изменения ориентации спина в довольно больших областях пространства (рис. 1.4, б). Возбуждение почти независимых спиновых волн приводит, следовательно, к появлению совершенно иного типа беспорядка, который будет рассмотрен в 1.8. При увеличении температуры этот беспорядок усиливается, причем возбуждаются все более и более короткие волны. Задача о математическом описании перехода из этой фазы в фазу парамагнитного беспорядка (см., например, рис. 1.4, а) через режим критических флуктуаций ( 5.11) представляет собой пробный камень статистической механики кооперативных явлений. [c.22]

Жидкость, например, отличается от газа наличием свободной поверхности, а от твердого тела—отсутствием правильной кристаллической решетки. Различные полиморфные модификации твердого тела различаются своей кристаллической структурой. Говорят о металлической фазе и о фазе диэлектрика, о парамагнитной и ферромагнитной фазах данного вещества и т.д. [c.126]

Критерий завершения роста кластера Процесс имитационного моделирования роста частиц дисперсной фазы производится в соответствии с описанным выше гибридным DLA A-Me-ханизмом. Динамическое формирование при этом фрактальных кластеров назовем этапом структурирования. После этапа структурирования наступает этап химической трансформации углеводородной смеси, при котором происходит накопление парамагнитных соединений. [c.170]

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

Предполагается, что в Ni кристаллическая фаза (фаза 1) является, ферромагнитной с температурой Кюри Тс = 631 К. В то же время, зернограничная фаза (фаза 2) является парамагнитной (по крайней мере в исследованной в [268] области температур от комнатной до Т = Тс), точнее, может иметь температуру Кюри ниже комнатной. Это предположение можно объяснить тем, что специфический колебательный спектр зернограничных атомов приводит к увеличению их среднеквадратичных смещений. Последнее [c.159]

Исследования структуры в литом состоянии [48] чугуна с содержанием 19—25% алюминия показали, что этот чугун имеет парамагнитную однофазную структуру металлической основы — а-фазу. Модифицирование указанного чугуна церием (при низком содержании кремния 0,5—1,0%) приводит к появлению дополнительной ферромагнитной структурной составляющей е-фазы, расположенной преимущественно по границам зерен феррита. [c.212]

Если гетерогенная система не находится в состоянии равновесия, то в ней возможен переход из одной фазы в другую, например, переход вещества из жидкого состояния в твердое или газообразное, переход из одной кристаллической формы в другую. К фазовым превращениям относятся и такие явления, как переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, переход металлов в сверхпроводящее состояние, переход из неупорядоченного состояния в металлических сплавах твердых растворов в упорядоченное состояние, переход гелия I в гелий II. [c.175]

ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД (фазовое превращение)—переход между разл. макроскопич. состояниями (фаза.ии) многочастичной системы, происходящий при определ. значениях внеш. параметров (темп-ры Т, давления Р, магн. поля Я и т, п.) в т. н. т очк е перех о да. Ф. п, следует отличать от постепенных превращений одного сост. в другое (напр., ионизация атомарного или молекулярного газа и превращение его в плазму), происходящих в целом интервале параметров, иногда такие превращения наз, Ф. п, в широком смысле слова. Ф. п.— кооперативные явления, происходящие в системах, состоящих из большого (строго говоря, бесконечного) числа частиц. Ф. п. происходят как в равновесных термодинамич. системах (напр,, Ф, п, из парамагнитного в ферромагнитное состояние при понижении темп-ры), так и в системах, далёких от термодинамич. [c.271]

Намагниченность насыщения чистых металлов является константой и не изменяется при пластической деформации или термической обработке. Намагниченность насыщения однофазных сплавов определяется их составом, а гетерогенных, состоящих из ферромагнитной и парамагнитной фаз, — составом и количеством ферромагнитной фазы. Она [c.99]

В работе [13] исследовали сегрегации при старении железохромистых сплавов (от 20,1 до 46,5 % Сг). После закалки с 1100°С в воде наблюдали обычные 6 линий магнитной СТС. Расстояние между ними соответствовало эффективному полю, меньшему, чем 2,63Х ХЮ А/м в чистом железе 2,31-10 АДг (20,1 % Сг) и 1,59-10 А/м (46,5 % Сг). После старения (500 С, 150 ч) поле во всех сплавах увеличилось примерно до 2,39-10 А/м, что соответствует появлению областей, обогащенных железом ( — 12 % Сг). Одновременно появилась слабая несмещенная линия, соответствовавшая парамагнитной фазе, обогащенной хромом. Интенсивность этой линии росла с увеличением содержания хрома. [c.168]

При старении аустенитных сплавов Fe-Ni-Ti имеют место два механизма распада пересыщенного у-твердого раствора непрерывный и прерывистый. При, непрерывном распаде процесс выделения происходит одновременно по всему объему зерна, тогда как прерывистый распад начинается на границах зерен и развивается от них в виде обособленных колоний. В том и другом случае фазой выделения может служить как стабильная Tj-фаза (Ni Ti), так и мета-стабильная у -фаза близкого состава, имеющая решетку, изоморфную матрице, упорядоченную по типу LIg, и с параметром, близким к решетке аустенита. Обе фазы парамагнитны. Непрерывный распад в сплавах Fe-Ni-Ti по температуре предшествует прерывистому распаду. В определенной, более высокой области температур тот и другюй механизмы распада могут существовать одновременно. [c.168]

Многими исследователями отмечался тот факт, что при термической обработке сырья процесс коксообразования не начинаегся до тех пор, пока в системе не достигается определенная концентрация асфальтенов. Поскольку асфальтены являются парамагнитными соединениями, которые служат каркасом при формировании дисперсной фазы в нефтяных дисперсных системах, их концентрация лимитирует начало процесса структурирования. [c.149]

Концентрация парамагнитных соединений, фактически, является управляющим параметром для характера протекания процесса карбонизации. При достижении критического значения концентраиш) начинается процесс структурирования. Известно [25], что теплоты смешения являются основными энергетическими характеристиками раствора, поскольку их величины непосредственно связаны с энергиями межмолекулярнь х взаимодействий в жидкой фазе. Каждая пара индивидуальных химических соединений имеет определенную величину энергии, которая выделится/поглотится при смешении чистых веществ. [c.157]

При рассмотрении асфальтенового ассоциата с точки зрения модели ССЕ, во внимание принимается вся совокупность компонентов нефтяного пека. Когда же рассматривается процесс образования фрактальных кластеров, в основном, выделяются компоненты системы, обладающие сильными взаимодействиями, которые именно по этой причине первыми начинают образовывать новую фазу. Это могут быгь парамагнитные соединения (асфальтены, карбены, карбоиды), а точнее - их парамагн1ггные центры (ПМЦ). Таким образом, возникает модель взаимопроникающих н неразрывно связанных между собой структур (рис. 3.24). [c.167]

В случае измерений с исиользованием переменного тока создается переменное магнитное иоле и измеряется переменное напряжение, возникающее в катушке. Если переменное поле мало, то величиной, определяемой в таком эксперименте, вновь является восприимчивость. При более низких температурах в большинстве парамагнитных солей наблюдаются рела1 сацион-ные эффекты. Они приводят к возникновению сдвига фазы между полем и магнитным моментом. В этом случае восприимчивость можно разбить на две компоненты, одна из которых обозначается через / и находится в фазе с полем, а другая, обозначаемая через у", отличается от поля по фазе на п /2. В этом случае восприимчивость (которую часто называют динамической восприимчивостью ) может быть представлена в виде комплексной величины [c.456]

Штейнер и Шенек [204] впервые обнаружили, что помещенный в слабое продольное магнитное поле сверхпроводящий стержень, по которому течет большой ток, обладает необычными магнитными свойствами. Так, когда ток превышает некоторую минимальную величину, продольный магнитный поток в стержне превышает поток в нормальной фазе, хотя он должен был бы быть меньше него. Это явление называется парамагнитным эффектом поскольку стержень с током ведет себя подобно парамагнитному веществу. Наиболее сильный эффект наблюдался Мейснером и др. [142] на образцах олова и ртути. Некоторые из полученных ими на о.лове результатов приведены на фиг. 32. В их опытах образец находился в катушке, соединенной с баллистическим гальванометром регистрировались отклонения гальванометра при иереключении продольного поля, когда сниженная температура становилась ниже точки перехода. Как видно из кривых фиг. 32, вследствие парамагнитного эффекта отклонения возрастали более чем в 2 раза по сравнению с их значениями для нормального состояния. [c.656]

Рие. 27.2. Температурные зависимости обратной молярной парамагнитной восприимчивости для гранецентри-рованного кубического Ni [31J и гранецентрированной кубической у-фазы Fe (а), а также для объемноцентри-рованных кубических Р- и б-фаз Fe и гранецентрированной кубической фазы Со (б) [91] [c.616]

В качестве деформируемого магнитожесткого материала можно применить аустенитную сталь 18/8 (18% Сг 8% Ni). При холодной деформации происходит v —> а-превраще-ние. При последующем отпуске сх-фаза стабилизируется и получается структура с равномерными включениями а-фазы в парамагнитной основе. Этот сплав после оптимальной обработки имеет следующие свойства Не — = 23 880 а/м (300 э) и В, = 0,35 тл (3500 гс). [c.228]

Утверждения [1] о том, что в температурных областях магнитных превращений пластичность металлов немонотонна и что пластичность ферромагнитной фазы больще, чем парамагнитной фазы, нельзя считать доказанными. По нащему мнению, пониженная пластичность никеля, обнаруженная при 500—600 °С, связана не с магнитным превращением его, а с наличием примесей (исследован загрязненный никель марки НП2) и с использованием образцов очень маленького диаметра (0,45 мм). [c.162]

Титан относится к парамагнитным металлам, магнитная восприимчивость его, по данным различных авторов, составляет при 20°С 3,2 1(7 см /г. Она повышается с возрастанием температуры от —200 до +800°С по линейному закону. Температурный коэффициент в этом интервале составляет 0,0012-10 см /(г-°С). В области а->- 3-превращения наблюдается резкое возрастание восприимчивости. Так же, как и другие физические характеристики, магнитная восприимчивость титана зависит от кристаллографической направленности. Максимум удельной магнитной восприимчивости наблюдается вдоль плоскости призмы параллельно оси с кристаллической решетки, минимум —параллельно плоскости базиса. Легирование а-фазы приводит, как правило, к снижению удельной магнитной восприимчивости. Однако температурная зависимость магнитной восприимчивости в этом случае может отклоняться от линейной. По величине этого отклонения и температурному интервалу, в котором оно происходит, можно судить об образовании интерметаллических соединений или их предвыделений. [c.6]

Простейшая (полностью неупорядоченная) магн. фаза наз. парамагнитной и характеризуется тем, что магн. моменты во всех узлах испытывают тепловые флуктуации, так что в отсутствие внеш. магн. поля (Н=0) все (уи,)—0. В ПМ-фазе полпостью отсутствует спонтанный далытпн магн. порядок, т. е. О [c.690]

Фазовые и структурные изменения в сплавах Ре—РсзС после затвердевания. Такие изменения связаны с полиморфизмом железа, изменением растворимости углерода в аустените и феррите е понижением температуры и эвтектоидным превращением. Превращения, протекающие в твердом состоянии, описываются следующими линиями (см. рис. 83). Линия NN—-верхняя граница области сосуществования двух фаз — б-феррита и аустенита. При охлаждении эта линия соответствует температурам начала полиморфного превращения б-феррита в аустенит. Линия NJ — нижняя граница области сосуществования б-феррита и аустенита, при охлаждении соответствует температурам окончания превращения б-феррита в аустенит. Верхняя граница области сосуществования феррита (в парамагнитном состоянии) и аустенита соответствует линии 00, т. е. температурам начала у -превращения 6 образованием парамагнитного феррита. Линия 05 — верхняя граница области сосуществования феррита (в ферромагнитном состоянии) и аустенита при охлаждении эта линия соответствует температурам у -> -превращения б образованием ферромагнитного феррита. [c.125]

Сандено 1361 сообщил результаты, полученные Олсеном и Маттиасом при поисках сверхпроводимости у плутония при низких температурах. При охлаждении образца а-фазы приблизительно до 1,3°К сверхпроводимость не обнаружена при этой температуре металл оставался сильно парамагнитным. [c.532]

Примечание . Ряд переходных металлов (Сг, Мп, Fe, Со) с сильно свя1ан-ными неспарснными внешними За -электронами, а также лантаниды и актиниды с неспаренными электронами глубинных 4/- и 5/-оболочек с повышением температуры испытывают магнитные переходы в последовательности ферромагнетная - антифер-ромагнитная - парамагнитная фаза. 1. В скобках дан прогноз переходов, основанный на закономерностях электронного строения металлов [4]. [c.35]

Первоначальные исследования системы Со—Mg были противоречивы [X]. Более поздние исследования [1,2] показали их ошибочность. Представленная на рис. 17 диаграмма состояния приведена по наиболее полным данным, опубликованным в работе [2], В системе образуется одно соединение Mg oj, относящееся к фазам Лавеса. Образование соединения происходит при охлаждении расплава по перитекти-ческой реакции при температуре 970 °С. Со стороны Со в системе предполагаются превращения, связанные с полиморфным превращением (еСо) (аСо) при температуре 422 °С и переходом от состояния ферромагнетизма к парамагнитному состоянию при температуре 1121 С. [c.44]

В низкотемпературной области на линии точек Кюри возникает трикритическая точка (462 °С, 48 % (ат.) N1), ниже которой происходит расслоение на парамагнитную (у ) и ферромагнитную (уф) фазы (обе с неупорядоченным расположением атомов). При температуре 389 °С из-за этого возникает монотектоидная горизонталь [3,4]. [c.521]

Температуры нагрева были выбраны ниже точки Кюри - 740 и 750°С. Поскольку намагниченность для ферромагнетиков заметно меняется с температурой, особенно вблизи точки Кюри, для количественного определения содержания аустенита значения / j стали сравнивались с / J эталона при той же температуре. Эталоном служило армко-железо, для которого в исследованной области температур (до 760 С) образование 7-фазы не реализуется, и все изменение величины намагниченности может быть отнесено за счет влияешя температурного фактора. Как видно из рис. 12, изменение величины / с, вызванное образованием парамагнитной 7-фазы при нагреве до 750 С, весьма значительно по сравнению с эталоном. В связи с этим такой метод достаточно надежно может быть применен для анализа а -> 7-превращения даже при температурах, близких к точке Кюри. Оценки показьшают, что при поддержании постоянства температуры с точностью до 2°С погрешность в определении количества аустенита не превышает 3 %. Для предотвращения окисления и обезуглероживания зталвнный и исследуемый образцы подвергались гальваническому меднению (толщина слоя 40 -50 мкм). Такое покрытие не вызывало заметного изменения намагниченности образцов и поэтому не вносило дополнительных погрешностей в данные магнитометрических измерений. [c.37]

Смотреть страницы где упоминается термин Фаза парамагнитная : [c.649] [c.161] [c.634] [c.586] [c.307] [c.383] [c.1232] [c.260] [c.87] [c.43] [c.162] [c.101] [c.213] [c.110] [c.234] [c.690] [c.16] [c.634] [c.368] [c.38] [c.432] [c.104] [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...