Угол Ламберта

Закон Ламберта устанавливает связь между потоком излучения и его направлением. Поток лучистой энергии, распространяющийся в данном направлении (Р, 0) (рис. 33.6), можно представить в форме (33.4), где элементарный телесный угол do) по [c.407]

В других направлениях количество излучаемой энергии меньше и выражается законом Ламберта количество энергии, излучаемой в направлении, составляющем угол ф с нормалью, пропорционально os ф. Если обозначить количество энергии, посылаемое по нормали, Еа, то по направлению, составляющему с нормалью угол ф, количество излученной энергии (рис. 7-5) составит [c.253]

Если телесный угол, в пределах которого излучается энергия, ориентирован по отношению к нормали под углом j, то вводится понятие лучеиспускательной способности в данном направлении Е . Соотношение между и устанавливается законом косинусов (закон Ламберта) [c.189]

Закон Ламберта строго справедлив лишь для абсолютно черного тела. Для серых тел калорическая яркость может приниматься постоянной во всех направлениях при условии, что угол между рассматриваемым направлением и нормалью к излучающей площадке [c.199]

В 1760 г. английский ученый И. Ламберт сформулировал закон излучения плоских поверхностей. Согласно закону Ламберта, яркость излучения плоской поверхности в направлении, составляющем угол а с нормалью к поверхности, уменьшается пропорционально косинусу угла отклонения от нормали [c.86]

Для удовлетворительной работы мишень должна быть высоко диффузной с весьма низким зеркальным отражением, так чтобы ошибка за счет зеркально отраженного излучения, попадающего в приемник, была минимальной. Даже наилучшие оптические поверхности не подчиняются закону Ламберта для угловой зависимости интенсивности диффузно отраженного света. Поэтому следует либо фиксировать угол во всех наблюдениях, либо ввести поправочный множитель, чтобы устранить зависимость от угла. [c.185]

Используя доказанное выше свойство любого участка сферической поверхности, излучающего по закону Ламберта (см. 5-1), определим освещенность Е, которую сферический сегмент создает во всех точках поверхности S. Обозначив углы треугольника D А через 2 , 2у и 26, напишем, что освещенность Е, одинаковая в точках Л и Q, может быть выражена так Е = пВ sin . В точке Q это дает абсолютную величину светового вектора, но в точке Л световой вектор составляет угол Ф = Z ОАО == /. GAD — [c.205]

Согласно этому закону количество энергии, излучаемое в некотором направлении, составляющем угол ф с нор малью к излучающей поверхности, пропорционально энергии, излучаемой по нормали и равной Я/я, и косинусу угла ф. Таким образом, по нормали излучается максимальное количество энергии, а в направлениях, близких к излучающей поверхности, количество этой энергии минимально. Закон Ламберта используется при рещении сложных задач лучистого теплообмена, которые здесь не рассматриваются. [c.319]

Солнце излучает согласно закону Ламберта, и его яркость S постоянна. Поток, испускаемый элементом солнечной поверхности dS в телесном угле dQ, ось которого образует угол 0 с нормалью к dS, равен [c.93]

Предполагая, что излучение Солнца подчиняется закону Ламберта, определить его поверхностную яркость В при наблюдении с поверхности Земли (т. е. с учетом поглощения и рассеяния света земной атмосферой), если освещенность поверхности Земли, создаваемая солнечными лучами при перпендикулярном падении в тех же условиях, Е 10 лк. Средний телесный угол, под которым солнечный диск виден с Земли, 2 = 6,8-10" ср, [c.154]

Экспериментальная проверка приводит к заключению, что гипотеза Ламберта выполняется для шероховатых тел и для таких направлений, которые составляют угол О с нормалью к поверхности тела, не превышающей 60° (О 60°). При дальнейшем увеличении этого угла, т. е. при д-> я /2, лучистость (яркость излучения) В резко уменьшается. Примеры зависимости яркости В от угла представлены на рис. 10.5. [c.332]

Предположим теперь, что некоторая квадратная площадка (фиг, 8), длина сторон которой равна /, изображается оптической системой Ь в виде площадки / 2. Предположим, что площадка излучает по закону Ламберта, что входной зрачок рр1 имеет форму круга с,центром на оси и радиус его виден из площадки О под углом и. Телесный угол О), который ограничивает излученный площадкой О пучок, равен в1п%. Поток Ф, проходящий через оптическую систему, равен Ф = т.В1 есл и В —яркость площадки О. После пре- [c.20]

В целях упрощения и единообразия расчетов уравнением (15.5) пользуются и для цветных тел, выражая коэффициент их излучения с функцией от температуры. Закон Стефана—Больцмана определяет общее количество энергии, излучаемой телом в окружающую среду. Однако распределение этой энергии неодинаково в различных направлениях, и, согласно закону Ламберта, количество энергии Е , излучаемой телом в направлении, составляющем с нормалью к поверхности угол ф, определяется соотношением [c.266]

Математическая запись закона Ламберта для плотности потока нзлучеиия в направлен ] т, сос авля1ошел1 с нормалью п к поверхности излучепия угол ф, имеет вид (рис. f .3) [c.221]

Выделим элементариый конус, ось которого образует угол с нормалью и вершиной, совпадающей с излучающим элементом (рис. 32.6). Поток энергии бФ,,, излучаемый элементом, заключенный в пределах элементарного телесного угла dQ, т. е. в пределах элементарного конуса, пропорционален элементарной площади dA , пространственному углу dQ и, по закону Ламберта, косинусу угла ф. Таким образом, [c.394]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Выражение закона Ламберта формулами (2-13) или (2-15) не является окончательным, так как эти формулы еще не устанавливают связи между В и Е. Для установ-ленйя связи между величинами Во и Ео черного тела проинтегрируем выражение (2-13) по всем направлениям в пределах полусферы. Выберем систему сферических координат (рис. 2-7), где а означает полярное расстояние (угол с нормалью), а 0 —долготу. Выразим в этих координатах величину бесконечно малого телесного угла dQ. [c.24]

Закраска матовых поверхностей основана на законе Ламберта, согласно которому яркость отраженного от поверхности света пропорциональна os а, где а — угол между нормалью к поверхности и направлением луча падающего света. В алгоритме Гуро яркость внутренних точек определяется линейной интерполяцией яркости в вершинах многоугольника. При этом сначала проводится интерполяция в точках ребер, а затем по строкам горизонтальной развертки. Более реалистичными получаются изображения в алгоритме Фонга, основанном на линейной интерполяции векторов нормалей к поверхности. [c.151]

Выражение (3.233) определяет поток энергии d g, излучаемой элементарной площадкой d,F, внутри телесного угла dш в направлении, образующем угол ф с нормалью к поверхности. Тела, излучение которых подчиняются закону Ламберта, называются диффузными излучателями. Излучение реальных твердых тел, как правило, не подчиняется закону Ламберта. Металлы имеют максимум интенсивности при углах ф = 40—80°, т е. при наблюдении поверхности под значительным углом. Напротив, диэлектрики дают наибольщую интенсивность излучения в направлении нормали и малое значение при больших углах ф. В инженерных расчетах эти осложнения часто не учитывают с целью облегчения анализа реальные поверхности трактуются как диффузные излучатели. [c.252]

Укажем на другой вид формулы Лагранжа—Гельмгольца, вывод которой по идее не отличается от предыдущего. Пусть А (рис. VI.4) — источник света в виде кружка радиусом г с центром на оси центрированной оптической системы. Предположим, что кружок излучает по закону Ламберта, т. е. с постоянной яркостью В по всем направлениям. Поток Ф, излучаемый этим источником в телесный угол Q, ограниченный конусом с углом у вершины 0), определяется следукпцим образом. [c.426]

Яркость и освещенность птический прибор формирует изоб оптических изображений V/ ражение предмета, которое рассматривается глазом или воздействует на какой-либо иной приемник излучения. Точки предмета до сих пор считались математическими точками, но в действительности излучение с конечной энергией испускается элементом поверхности, который имеет конечные размеры. Будем считать, что поверхность предмета излучает по закону Ламберта (см. 1.10), т. е. характеризуется яркостью В, не зависящей от направления. Допустим, что небольшой элемент поверхности, имеющий площадь о, расположен перпендикулярно оптической оси системы (рис. 7.28) и отображается апланатически с выполнением условия синусов (7.31). Найдем световой поток Ф от этого элемента, проходящий через систему и достигающий изображения. Поток в элементарный телесный угол с1Й = 5т0с10с1ф равен [c.361]

Закон Ламберта. Завнеимоеть плотности излучения от направления определяется законом Ламберта, согласно которому количество энергии, излучаемой элементом поверхности dFi (рис. 1-31) в направлении элемента dFa, пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали EndFi, умноженному на пространственный угол dQ и os <р, т. е. [c.79]

Белые частицы. Отражение является полным, но диффузным. Понятие белое , подобно понятию диффузного отражения, имеет смысл только для участков поверхности с размерами много больше % (разд. 8.1). Точный закон диффузного отражения зависит от природы поверхности или от причины диффузного отражения, но обсуждение этого вопроса выходит за рамки этой книги. Большинство белых поверхностей подчиняется (довольно точно) закону Ламберта. Этот закон утверждает, что поверхностная яркость белой поверхности одна и та же во всех направлениях независимо от направления освещения. В соответствии с этим законом можно постулировать, что отраженный свет является неполяризованным независимо от поляризации падающего света. Если элемент поверхности (18 получает поток Р(18, то он отражает поток соь о. - Рй8Ы на единицу телесного угла в направлении, которое образует с нормалью угол а. [c.134]

В другом предельном случае Кп —00 существенную роль играют только столкновения молекул газа с обтекаемыми телами, а роль межмол. столкновений незначительна. Поэтому набегающий на поверхность тела поток молекул и поток молекул, отражённый от поверхности, расслштри-ваются как невзаимодействующие. При этом из ур-ний движения молекул можно определить баланс между приносимыми к поверхности и уносимыми от неё потоками массы, импульса и энергии, если известен механизм вз-ствия молекул газа с поверхностью. Такая схема позволяет с достаточной для практики точностью рассчитать аэродинамич. хар-ки разл. тел уже при Кп > 1. Режим течения, для к-рого справедливы указанные предположения, наз. свободномолекулярным. Одной из приближённых схем описания вз-ствия молекул газа с тв. поверхностью при свободномол. течении является т. н. зеркально-диффузная схема, согласно к-рой часть молекул отражается диффузно в соответствии с законом косинуса Ламберта законом), а остальные молекулы — зеркально, т. е. по закону — угол падения равен углу отражения. Отношение кол-ва диффузно рассеянных молекул к общему их числу определяет степень диффузности / рассеяния (при /=0 происходит только зеркальное отражение, при / 1 — только диффузное). Обмен энергией при вз-ствии молекул с тв. поверхностью характеризуют коэфф. аккомодации а, определяющим изменение энергии молекулы после её отражения от поверхности. Значения а меняются от О до 1. Если после [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...