Плотность поверхностной силы

Плотность поверхностных сил выражается через векторы напряжений Р [c.640]

Здесь / (, — компоненты вектора плотности поверхностной силы п ., Пу — компоненты единичного вектора внешней нормали к контуру. [c.84]

Здесь т — произвольный подвижной объем, ограниченный замкнутой поверхностью И, движущейся в каждой своей точке со скоростью среды в этой точке V —плотность внешних массовых сил, действующая на к-ю компоненту р — плотность поверхностных сил. [c.164]

Пусть л — точка деформированной конфигурации. Вектор (л , л ) называется вектором напряжений Коши на ориентированном элементе поверхности с нормалью л или плотностью поверхностной силы на единицу площади в деформированной конфигурации. [c.95]

Поскольку вектор напряжений Коши ТШ 9 характеризует плотность поверхностных сил на единицу площади границы деформированной конфигурации, различные случаи, приведённые в теореме 5.6-3, можно истолковать следующим образом. [c.269]

В соответствии с определениями напряжений и поверхностных сил, в точках граничных поверхностей деформированного тела вектор напряжения должен равняться плотности поверхностной силы. Это условие [c.27]

Используем теперь уравнения количества и момента количества движения для получения локальных уравнений движения, применимых к любой частице х в конфигурации С. Пусть Г обозначает плотность массовых сил, а 8 — плотность поверхностных сил. Тогда в соответствии с (5.4) и (5.6) [c.28]

Плотностью распределенных поверхностных сил в точке N называется предел [c.16]

Здесь Р = Р (л ) — заданная на границе dQ области Q плотность поверхностных усилий относительно решения этого уравнения остаются в силе замечания, сделанные выше относительно уравнения (2.334). [c.99]

Приведем одно следствие из формулы Грина (2.501), имеющее важное значение для механических приложений если к упругому телу, занимающему область Q, приложить систему внешних объемных сил с плотностью поверхностных а затем заменить эту систему другой, характеризуемой [c.126]

Напряжения в сплошной среде находятся тем же методом сечений, о котором в случае линейного тела (о натяжении в проволоке) была уже речь ранее, в 4. В общем случае в каждой точке сплошной среды можно провести бесчисленное множество бесконечно малых, будем говорить элементарных , плоских сечений, различно ориентированных в пространстве. Отбрасывая мысленно с одной стороны данного сечения сплошную среду, но учитывая действие отброшенной части на сохраненную ее часть, найдем внутреннюю поверхностную силу, приложенную к сечению со стороны отброшенной части среды. Отнеся эту, подчеркнем, внутреннюю силу к площади сечения, определим плотность распределения поверхностной силы по сечению, т. е. напряжение в данной точке среды. Напряжение, по самому его определению, является вектором. Специфической чертой напряжения служит зависимость его не только от положения данной точки среды, но н от ориентации сечения в пространстве. [c.106]

Выделим в движущейся сплошной среде произвольный объем т, ограниченный поверхностью а. Обозначим через бт бесконечно малую часть объема т и будем называть ее элементом объема т аналогично под ба будем понимать элемент поверхности а. В 29 было пояснено, что в сплошной среде вместо обычных объемных и поверхностных сил вводятся плотности их распределения соответственно в объемах и на поверхностях F — для объемных и рп — для поверхностных сил в последнем случае представляет собой напряжение, приложенное к внешней стороне элементарной площадки ба, единичный вектор нормали к которой обозначен через п. [c.147]

Сохраняя обозначения F и рп для плотностей распределения внешних объемных сил по объему т, а поверхностных сил (напряжений) по поверхности, будем иметь векторное представление теоремы об изменении момента количества движения в движущемся объеме т [c.193]

Вектор Е называют вектором плотности потока полной энергии, а уравнение (5.83)— уравнением переноса полной энергии [22]. Из него следует, что изменение в единицу времени полной энергии в точке складывается из мощности внешних массовых сил и притока энергии, который в свою очередь обусловлен конвективным переносом и работой внешних поверхностных сил. [c.117]

Покажем теперь, что линия действия силы Архимеда А проходит через центр тяжести массы вытесненной жидкости. Действительно, система поверхностных сил, приложенных на поверхности 2, уравновешивается системой сил веса частиц среды внутри объема V. Поэтому совокупность системы сил, действующих на поверхности тела 2, можно свести к одной силе, равной общему весу и приложенной в центре тяжести мысленно введенной внутрь поверхности 2 массы жидкости с распределениями плотности и давления, удовлетворяющими уравнениям равновесия. [c.13]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

Плоская поверхностная струя выпускается из канала прямоугольного сечения в глубокий водоем с более холодной водой (рис. 1). Применяется метод расчета струйных потоков, предполагающий подобие распределения температур и скоростей в поперечных сечениях потока [1], которое при поверхностном сбросе теплой воды выполняется лишь при больших начальных числах Фруда и небольшом удалении от источника. На поведение поверхностного теплового потока сильно влияют силы гидростатического давления, возникающие вследствие неоднородности поля плотностей. Гидростатические силы приводят к усилению распространения сбросов в горизонтальном направлении и уменьшению вертикального смешения теплых вод с нижележащими слоями холодной воды. Влияние этих сил увеличивается по мере удаления от источника. При сбросе с достаточно большим начальным числом Фруда глубина струи на некотором участке возрастает, но затем с увеличением расстояния течение теряет струйный характер. Струя всплывает, растекаясь по поверхности водоема. Для расчета в струе выделяют начальный и основной [c.157]

Рассмотрим влияние основных режимных параметров — давления, массовой скорости и пар о содержания для указанных выше видов кризиса теплоотдачи. С изменением давления меняется плотность фаз, сила поверхностного натяжения, вязкость и т. д., что сказывается на параметрах парообразования и толщине граничного кипящего слоя. Различная скорость потока обусловливает разный градиент скорости в слое. Это оказывает влияние на размеры отрывающихся пузырьков пара и интенсивность эвакуации их в ядро течения. Турбулентные пульсации, также зависящие от средней скорости течения, определяют интенсивность диффузии капель из ядра и срыва жидкости с пленки. С изменением энтальпии потока меняется скорость, влагосодержание и интенсивность обмена жидкостью между ядром потока и пристенным слоем. " [c.120]

На основании анализа многочисленных теоретических изысканий [73, 77, 78, 85, 94, 99, 103] можно сделать вывод, что интенсивность кавитационной эрозии должна увеличиваться с увеличением плотности и силы поверхностного натяжения жидкости и уменьшаться с увеличением вязкости. [c.38]

Вектор t x,n) называется первым вектором напряжений Пиолы—Кирхгофа на ориентированном элементе поверхности с нормалью я в точке х отсчётной конфигурации. Векторное поле й X -> определённое указанным образом, характеризует плотность поверхностных сил на единицу плои ади в отсчётной конфигурации. [c.106]

Применим к выделенному малому тетраэдру следствие из принципа Даламбера для системы, согласно которому векторная сумма всех сил, действующих на точки сплошной среды в выделенном тетраэдре, вместе с силами инерции этих тoчe относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. На точки сплошной среды в выделенном тетраэдре действуют объемные силы. Их векторная сумма ЕдррдрА /, где Р(.р — средняя интенсивность объемной силы р р — средняя плотность и АУ — объем тетраэдра. Для поверхностных сил, действующих на выделенный тетраэдр через поверхность грани ОВС, действует си- [c.544]

Среднюю плотность распределения поверхностных сил определяют как отношение главного вектора Упоа поверхностных сил к площади а поверхности, на которой эти силы действуют, и называют средним напряжением-. [c.105]

Здесь через обозначена объемная плотность массовых сил,. Рц — тензор напряжений поверхностных сил. Преобразуя поверхностный интеграл к объемному и записывая (1.11) в дифференциальной форме, найдем [c.11]

Силы поверхностные. Эти силы приложены к поверхности, ограни-чиваюгпей рассматриваемый объем жидкости, выделенный, например, внутри покоящейся или движущейся жидкости (см. объем AB D жидкости на рис. 1-9). При равномерном распределении этих сил по данной поверхности величина их пропорциональна площади этой поверхности. К числу таких сил относятся, например, атмосферное давление, действующее на так называемую свободную поверхность жидкости, а также силы трения, о которых говорили в 1-3 (действующие по поверхности, намеченной внутри жидкости). Изучая механическое действие жидкости на поверхность какого-либо твердого тела, можно говорить о реакции этой поверхности, т. е. реактивной силе, приложенной к жидкости со стороны твердого тела. Такая сила также должна рассматриваться как внешняя поверхностная сила (по отношению к объему жидкости, ограниченному поверхностью упомянутого твердого тела). В общем случае плотность распределения поверхностной силы (т. е. напряжение) в различных точках рассматриваемой поверхности может быть различной. В частном случае, когда поверхностная сила Р распределяется равномерно по рассматриваемой поверхности площадью S, величина этой силы [c.22]

Равновесие жидкометаллического объема, удерживаемого на опоре в виде выпуклого мениска, возможно только при достижении в каждой точке его объема динамического равновесия плотности всех объемных сил (ЭМС, гравитационных, инерции, вязкого и турбулентного трения) и внутреннего напряжения жидкости. На наружных границах расплава в балансе участвуют также поверхностные силы, создаваемые поверхностым натяжением металла, окисными пленками, воздействием шлакового покрова и т.п. [c.24]

Ирвин и Орован ввели в теорию, вместо имеющейся у Гриффитса V — плотности энергии, соответствующей силам поверхностного натяжения, величину Уафф — эффективную плотность поверхностной [c.578]

По мере уменьшения размеров частицы начинает возрастать роль факторов, связанных с поверхностными силами. Чем мельче частица, тем больще отношение ее поверхности к объему и, следовательно, к массе частицы. Действительно, если взять 1 см какого-либо вещества, например кварца (плотность 2,6 г/см у, то отношение поверхности этой частицы 6 см к ее массе равно 6 2,6 = 2,3. Если теперь начать дробить этот кубик кварца на все более мелкие кубики, то [c.230]

В некоторых задачах последние члены левой и правой частей уравнения (2-2-15) должны быть заменены на q, где q — плотность потока энергии при учете внешнего потока энергии как тепловой, так и нетеиловой природы (в том числе работы поверхностных моментов и т. п.) поток энергии q (включая теплопроводность) означает дополнительный приток энергии по сравнению с притоком механической энергии, обусловленной работой массовых и поверхностных сил [2-8]. [c.31]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность поверхностной силы : [c.15] [c.16] [c.16] [c.17] [c.44] [c.145] [c.341] [c.26] [c.81] [c.562] [c.63] [c.17] [c.34] [c.78] [c.252] [c.28] [c.215] [c.80] [c.292] [c.155] [c.380] [c.126] [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...