Вектор-потенциал

Решение. Направим полярную ось сферической системы координат вдоль вектора магнитного момента ц. Компоненты вектор-потенциала Аг = 0, /4(5 = 0, Лф= sin 0. Составляющие магнитной индукции В = 3г( иг)г 5—— Вг = 2 1/- os 0, Be = sin 0, [c.87]

Решение. Вектор-потенциал магнитного диполя с моментом ui(i) А=[ иг]л следовательно, лагранжиан [c.88]

Объемные силы характеризуются четырехмерным вектором F с компонентами F , которым соответствует потенциал ф и вектор-потенциал р, определяемые по формулам (1.3.57). Функции кинетических напряжений основного тензора представим в виде [c.44]

Теперь допустим, что включается однородное магнитное поле В. Поскольку невозмущенная система обладала сферической симметрией, направление полярной оси может быть выбрано произвольно мы можем выбрать ее теперь так, чтобы она была направлена вдоль магнитного поля. Мы уже упоминали раньше о том, что влияние магнитного поля может быть учтено тем, что в кинетической энергии квадрат импульса заменяется на (p — eAf, где у4 — вектор-потенциал магнитного поля [см. (5,355)]. Вектор-потенциал А можно выбрать в виде [c.200]

Представим монохроматический световой поток ОКГ, модулированный по амплитуде одним тоном, в виде вектор-потенциала [c.151]

Учитывая вышеприведенные обозначения, вектор-потенциал можно записать в виде (несущая и две боковых) [c.151]

Заменяя входящие в ф-лу (3.59) величины С , m, ыт, шп, фп, фт значениями, приведенными в начале раздела, раскрывая суммы и выражая квадрат амплитуды вектор-потенциала Ао через По — [c.155]

Положительно-частотную часть оператора вектор-потенциала представим в виде [c.209]

Например,- в электродинамике калибровочное преобразование (т. е. функция со значениями в группе симметрий) переводит вектор-потенциал Л , в Лц4-+ и не изменяет напряженности поля. В слу-1 [c.15]

Вне сферы р = й вектор-потенциал имеет единственную ненулевую компоненту Л,,,=Ч"/г. [c.144]

Вводя, как обычно, вектор-потенциал [c.88]

Компоненты поля получаются дифференцированием вектор-потенциала. [c.126]

Если ввести вектор-потенциал ф соотношением = иФ, то (4.18) можно представить в ином виде [c.93]

Как хорошо известно, формальная градиентная инвариантность теории обеспечивается тем, что операторы импульса и вектора-потенциала всегда входят в виде [c.148]

Здесь е — вектор поляризации, ио — частота фотона С обычным образом связано с матричным элементом вектор-потенциала рассматривается дипольное приближение 1). Взаимодействие с полем излучения рассматривается в низшем порядке теории возмущений соответственно, мы не будем интересоваться очень узкой областью около центра линии порядка ее естественной ширины. [c.158]

Электрон движется в переменном неоднородном акси-ально-симметричном поле, вектор-потенциал которого [c.88]

Заряд движется в неоднородном магнитном поле, реа-./liK-ivrauieM мягкую Ч )окусировку. Вектор-потенциал ноля в цилиндрических координатах вбли.чи плоскости 2 = 0 имеет вид [17] [c.145]

Решение. Поскольку Вг —функция 2-координаты, то из уравнений Максвелла rotB = 0 и divB = 0 следует, что магнитное поле должно иметь компоненту Вр. Вектор-потенциал рассматриваемой конфигурации [17] [c.178]

Малость размеров тела ио сравнению с глубиной проникновения позволяет не решать в данном случае уравнение Максвелла, поскольку вектор-потенциал А (г) мало отличается от его значения в отсутствие тела в поле. В постоянном магнитном поле Н воктор-потенцнал равен [c.905]

Корректирующий тензор (TJ строим в форме общего решения однородных уравнений равновесия фиктивного тела, полагая равными нулю в (1.3.56) потенциал ср и вектор-потенциал р . Компоненты корректирующего тензора выражаются через функции кинетических напряжений П< Ча =1, 2, 3, 0), удовлетворяющие сформулированным условиям для тензора (7 ). Функции кинетических напряжений Па"> соответствующие нулевым граничным условиям (1.3.51) или (1.3..55), в форме Морера имеют вид [c.45]

Если катушка (в виде витка малого сечения) возбуждается импульсом тока [i (i) — О при 0 i (i) = I при />0], то для наклейного ВТП вектор-потенциал поля вихревых токов над электропроводящим ферромагнитным листом Цг = onst) определяется выражением [c.109]

АКСИАЛЬНЫЙ ВЕКТОР (от лат. axis — ось) (псевдо-вектор) — величина, преобразующаяся как обычный (полярный) вектор при вращениях в евклидовом или псевдоевклидовом пространстве н (в отличие от обычного вектора) не меняющая знака при отражении координатных осей. Простейший пример А. в. в трехмерном пространстве — векторное произведение обычных векторов (напр., вектор момента импульса M=vXn, напряжённость магн. поля H=rot А, где вектор-потенциал А — обычный вектор). Четырёхмерным А. в, является, напр., аксиальный ток. В. п. Павлов. [c.34]

ПЙППАРДА УРАВНЕНИЕ — связывает плотность тока Б сверхпроводнике с магн. полем. Установлено А. Б. Пиппардом (А. В. Р1рраг(1) в 1953. Согласно П. у., эта связь нелокальна, т. е. плотность тока /(г) определяется значением вектора-потенциала А г) не только в той же точке, а в целой области [c.588]

Вектор-потенциал А(г, t) представляет собой суперпозицию плоских поперечных линейно поляризованных волн. В выражении (3.43) введем в соответствии с записью амплитудномодулирован-ных колебаний следующие обозначения [c.151]

С<+) и С< ) — операторы, относящиеся к приемнику (фоточувствительиой поверхности), и соответствующие рожденяю частицы в одном состоянии и уничтожению в другом ((соответсгвеяно) A Kц Л положительно-частотная и отрицательно-частотная части оператора вектор-потенциала поля, а [Х — индекс поляризации. [c.206]

Если катушка (в виде витка малого сечения) возбуждается импульсом тока (г (t) = О при t 0), то для накладного преобразователя вектор-потенциал поля вихревых токов Лвн (t) над электропроводящим ферро- магнитным листом ( х = onst) определяется выражением [c.112]

Вводя вектор-потенциал А, при постоя1шой плотности жидкости имеем [c.76]

Простая связь ротора скорости с самой скоростью (3.38) позволяет ле1КО определить вектор-потенциал течения. В самом деле, поскольку rotM = aM + Лr i f, то вектор-потенциал естественно искать в виде [c.144]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор-потенциал : [c.352] [c.46] [c.126] [c.400] [c.655] [c.661] [c.661] [c.612] [c.234] [c.367] [c.420] [c.565] [c.60] [c.588] [c.405] [c.405] [c.297] [c.206] [c.12] [c.13] [c.17] [c.17] [c.19]

Введение в нелинейную оптику Часть2 Квантофизическое рассмотрение (1979) -- [ c.126 , c.127 , c.176 , c.180 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.157 , c.189 ]

ПОИСК

Лагранжиан, функционал действия. Принцип Гамильтона-Остроградского (или принцип наименьшего действия) Первые интегралы. Теорема Нетер. Движение системы во внешнем поле. Лагранжиан заряженной частицы в заданном электромагнитном поле. Вектор-потенциал магнитного поля соленоида Движение относительно неинерциальных систем отсчета

Общий случай движения твердого тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость. Определение потенциала скоростей. Главный вектор и главный момент сил давления потока на тело

Оператор вектора-потенциала

Потенциал вектора скорости

Потенциал вектора скорости упруго-пластичный композита

Потенциал вектора эффективного модуля

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...