Показатель преломления вещественный комплексный

Частицы, взвешенные в среде с показателем преломления, отличным от 1. Для того чтобы сохранить простые выражения, мы всюду в этой книге предполагаем, что среда, в которой взвешены частицы, является вакуумом, однако обобщение делается элементарно. Пусть внешняя среда имеет показатель преломления /Пг (вещественный), а шары имеют показатель преломления (вещественный или комплексный). Значения т и к, используемые всюду в этой книге, равны [c.154]

Напомним, что исходную линейно поляризованную волну всегда можно разложить на две распространяющиеся в том же направлении циркулярно поляризованные волны (по правому и левому кругам). В этом и заключается физический смысл проведенной математической операции — перехода от вещественных уравнений (4.37) к комплексному уравнению (4.38). Если в результате решения уравнения (4.38) окажется, что показатели преломления для двух циркулярно поляризованных волн не одинаковы ( пр Плев)> то будет доказано наличие поворота плоскости поляризации суммарной волны, получающейся в результате сложения двух циркулярно поляризованных волн после прохождения ими в веществе некоторого пути I при наличии продольного внешнего магнитного поля / внеш О [c.163]

Вещественная часть комплексного показателя преломления представляет собой показатель преломления данного вещества п, определяемый формулой (1-71), а коэффициент при мнимой части — показатель поглощения % [c.53]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

В выражение ч1) входит А = п — (Х, описывающие оптические свойства среды, в которой распространяется излучение. Величину А называют комплексным показателем преломления, его вещественная часть п равна отношению скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости излучения в данной среде, мнимая часть х — показатель поглощения — характеризует уменьшение интенсивности излучения в среде в результате поглощения. [c.6]

При параллельных к и к" можно ввести комплексную длину волнового вектора, записав к в виде /ге , где — единичный вектор в направлении к. Тогда из (2.23) имеем к= ]/е(ы)ы/с. Комплексную величину ]/е(ы) обычно пишут в виде п + Ы с вещественными лихи называют комплексным показателем преломления. Поэтому /г = (л-1-1>с)ы/с. Выбирая ось г в направлении вектора к и подставляя [c.80]

Какой физический смысл имеют вещественная и мнимая части комплексного показателя преломления [c.82]

Показатель преломления /ё(ы) = л + и также будет комплексным. Для нахождения его вещественной (л) и мнимой (и) частей приравняем вещественной части е(ы) из (2.37), а 2пк — [c.89]

Из этого выражения следует, что показатель преломления в общем случае является комплексной величиной Я = п i%. Производя в формуле (2.2.2) соответствующие преобразования и отделяя вещественную часть и мнимую, получим [c.54]

Рис. 1.5. Спектральная зависимость вещественной (л) и мнимой (к) частей комплексного показателя преломления п = п - Ы металла, диэлектрическая проницаемость которого описывается зависимостью, аналогичной (1.2.47), причем плазменная частота Лс р= = 4,7 эВ. Для учета за-

Здесь мы ограничились как для вещественной, так и для мнимой частей лишь главными членами разложения по параметру малости 1/к. Таким образом, хотя в первой среде плоскости постоянной фазы и амплитуды ортогональны друг другу н- -= 0), во второй среде это уже не так, что обусловлено комплексностью показателя преломления. [c.234]

Если ввести комплексный показатель преломления формулой е = п — гк п — вещественный показатель преломления, к — показатель затухания среды), то [c.53]

В этой линии поглощения показатель преломления т имеет мнимую часть, а вещественная часть отличается от обычного значения. Не так просто выяснить, каким образом эти изменения влияют на рассеивающие свойства частицы любого заданного размера. Вообще говоря, решение нельзя найти, не прибегая к полным расчетам по строгим формулам для комплексных значений т (гл. 14). Однако простой вид уравнений для т, близких к 1, дает нам возможность выяснить, по крайней мере в двух случаях, каким образом линия поглощения влияет на ослабление частицей. Эти случаи таковы 1) очень малые частицы 2) слабые линии поглощения в мягких частицах довольно большого размера. [c.223]

Функции а и р вещественны при вещественных т и имеют комплексные значения при комплексных т. Цель первого этапа расчета состоит в нахождении их значений для показателя преломления т—1ц, где [х мало. Примем на время обозначение углов и производных с аргументом т без штриха, а углов и произ- [c.375]

Если ввести комплексный показатель преломления р = — у/г 1=п — Н(, где п и К вещественны и положительны, то можно показать, что К играет роль коэффициента ослабления волны. Таким образом, электромагнитные волны затухают. [c.60]

В непосредственной близости от резонанса (полюса) величину ЁоС ) нужно считать комплексной и, как это следует из предыдущего, учет пространственной дисперсии приводит к тому, что в этой области частот оказываются зависящими от направления в и поляризации не только вещественная, но и мнимая часть показателя преломления. Таким образом, в кубических кристаллах в окрестности дипольных линий поглощения может иметь место не только анизотропия дисперсии, но и анизотропия поглощения. Этот более или менее очевидный факт мы подчеркнули просто потому, что он естественно следует из всего ранее сказанного. [c.199]

Согласно выражению (4.5), диэлектрическая проницаемость г. (а следовательно, и показатель преломления) — величина комплексная. Если в (4.5) пололшть у = О, то диэлектрическая проницаемость будет вещественной. Переход от комплексного значения показателя преломления к вещественному означает пре-непрел ение поглощением электромагнитной волны. -Рассмотрим это приближение более подробно [c.142]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Рассмотрим для простоты случай распространения через вещество плоской монохроматической линейно-поляризованной электромагнитной волны с угловой частотой со. Любую линейно-по-ляризованную волну можно представить в виде суммы двух составляющих— правой и левой круговых поляризаций. Если оптические свойства вещества характеризовать комплексным показателем преломления п = п — 1к, где пик — вещественные показатели преломления и поглощения, то распространяющаяся в веществе вдоль оси Z плоская волна может быть описана следующим выражением [c.193]

Плоскую ЭЛ.-магн, волну, облучающую сферу, можно представить как суперпозицию сферич. волн, выходящих из центра сферы. Каждая из этих элементарных волн поляризует сферу и возбуждает в ней вторичную волну, к-рая излучается сферой. Эти вторичные волны и образуют рассеянный свет. Амплитуда, фаза и поляризация вторичной волны являются сложными ф-циями двух параметров р = fea (а — радиус частицы, к — волновое число) и комплексного показателя преломления п — п — ги ( — вещественный показатель преломления, х — показатель поглощения). Вторичные волны наз. парциальными волнами М и. Полная интенсивность рассеянного света определяется суммой бесконечного числа парциальных волн. При fta < 1 и n ka 1 существен только первый член ряда, т, е, электрич. диполь, и М. т. приводит к ф-ле Рэлея (см. Рассеяние света). Если ка 1, во n ka не мало, то при Inlfea = тп т — целое число) сечение рассеяния резко возрастает до (резо- [c.132]

В таблице, взятой из работы [5], приведены результаты расчета факторов эффективности ослабления Qo л = / (х) и рассеяния Орас = /( ) частиц, вещественная часть комплексного показателя преломления которых равна 1,5 1,6 1,7 и 1,8, а мнимая — Ю . 10-3. [c.141]

В птой ф-ле е — комплексная днплектрпч. вос]1риимчивость, А (О/с, с — скорость света. Если среда прозрачна, т. е. г" — I), то V—е —171 (п — вещественный показатель преломления) и (12) приобретает след, вид [c.321]

Поляризация, а следовательно, и Ыа. становятся комплексными. Можно показать (аналогичная ситуации возникает и в теории металлов, где используется комплексный показатель преломления, см. гл. 13), что вещественная часть этой комплексной функции является истинной плотностью поляризуемости . Она показана пунктирной кривой на рис. 2.3. Кривая имеет резкий макг мум при значении со, несколько меньшом со , и резкий минимум при значении, несколько большем (Оо. Между максимумом и минимумом с )ункция умень- [c.101]

Если показатель преломления прозрачных веществ можно легко измерить по углу прело.мления, то такие измерения для металлов исключительно трудны, так как металлический образец, пропускающий заметную долю падающего света, должен быть чрезвычайно тонким. Тем не менее Куидту [11 удалось изготовить металлические призмы и провести прямые измерения вещественной и мнимой частей комплексного показателя нреломления. Однако обычно оптические постоянные металлов определяются посредством катоптрических, а пе диоптрических эксиеримептов, т. е. путем изучения тех и5менсний, которые возникают при отражении света от металла, а не при прохождении через него. [c.571]

Решением любой из построенных выше систем уравнений являются высотные профили коэффициента обратного рассеяния Ря(г, >.), ослабления Рех( ,Х) и функций плотности 5(г, >.), харак-теризуюш,их микроструктуру зондируемого аэрозольного образования. С точки зрения контроля оптического состояния атмосферы наибольший интерес, очевидно, представляет определение профилей оптической характеристики Рех г, %). Использование в вычислительных схемах обраш,ения локационных данных оптических операторов типа W позволяет одновременно решать и экстраполяционные задачи, т. е. эффективно решать зада и аналитического продолжения спектрального хода Рех г, X) вправо и влево от границ интервала оптического зондирования Л= [>.тт, >-тах]. Одновременно с этим при известных значениях вещественной т и мнимой т" частей комплексного показателя преломления т можно оценить Рс5(г, >.) и профиль отношения Р с/Рех, характеризующего [c.92]

Сакстон дал обзор комплексных показателей преломления жидкой БОДЫ для ряда частот и температур. Для численных расчетов коэффициентов Ми были отобраны величины, приведенные в табл. 26. Они образуют переход от вещественного значе1шя т= 1,33 в видимой области к т = 9,0 для очень низких частот. [c.327]

Таким образом, решение (15.48), (15.50) удовлетворяет волновому уравнению при г Фга, принципу, предельного поглошения и условию в источнике. Следовательно, формулы (15.48), (15.50) дают поле точечного излучателя в слоистой среде с показателем преломления (15.44). Можно убедиться, что при <7-> 0, когда среда становится однородной, полученное решение сводится к сферической волне р(г го) = - (4яЛ) ехр(/Аг Л Л), Решение для среды с (г) - I <7 I г строится аналогично изложенному вьпие. Его можно получить из (15.48), полагая <7=/ <7 I, При зтом гиперболические функции переходят в тригонометрические. Чтобы оодынтегральная функция не была сингулярной во внутренних точках контура 7, его следует сместить с вещественной оси в четвертый квадрант комплексной плоскости s. В работе [393] полученные решения подробно анализируются в с аяхволноводногоиантивдановодного распространения. Там же построено аналогичное (15.48) точйое решение для поля параллельного оси Ох линейного источника в двумерно-неоднородной среде с = [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...