Фактор эффективности ослабления

В (4.19) р —параметр аппроксимации. В приближении водности, когда факторы эффективности ослабления и поглощения света каплей аппроксимируются линейными функциями от радиуса Кй=Айа, (/4о=2-10 см и /4п = 10 см- для Х = [c.101]

Фактор эффективности ослабления света /Сое может быть найден как сумма факторов эффективности рассеяния и поглощения либо на основании оптической теоремы [c.137]

Ко Ksy /Сп—факторы эффективности ослабления, рассеяния, поглощения света частицей k — волновое число —постоянная Больцмана гпа — комплексный показатель преломления аэрозольной частицы iVo — концентрация частиц [c.235]

Составной частью проблемы определения степени черноты конденсированной фазы высокотемпературных газовых смесей является исследование коэффициентов ослабления и рассеяния. В работе приведены результаты расчета факторов эффективности ослабления и рассеяния. Таблиц 1. Библиографий 6. [c.400]

Получаемые в процессе счета компонент матрицы рассеяния значения амплитудных коэффициентов йп и Ьп дают возможность в одной и той же вычислительной схеме оценить значения других оптических параметров, а именно фактора эффективности ослабления [c.15]

Ю 15 20 25 р Рис. 1.2. Факторы эффективности ослабления при т=1,33 и т = оо. [c.18]

Конкретные свойства коэффициентов рассеяния, поглощения и ослабления могут быть получены из расчетных данных по формулам (1.31). На рис. 1.2 приведена типичная зависимость фактора эффективности ослабления от параметра р по результатам расчета для непоглощающих сферических частиц с показателем преломления т = 1,33 (водные частицы в видимой области) и т = оо (полностью отражающие частицы) по данным [16, 17]. Как видно из рисунка, фактор эффективности ослабления сначала возрастает, проходит через максимум и затем, продолжая осциллировать с затуханием, асимптотически приближается к значению т)=2. Осцилляции фактора эффективности (крупные и более мелкие) [c.18]

На рис. 1.3 приведены зависимости факторов эффективности рассеяния, поглощения и ослабления по данным [7] для частиц с т=/г + /х= 1,32 + 0,10/. Как видно из рисунка, при больших значениях р фактор эффективности ослабления в этом случае стремится к 2, а фактор эффективности рассеяния к 1. [c.19]

Для мягких частиц следует выделять два предельных случая. Первый относится к случаю с т- 1 и малым значением р, которое может быть и не меньше 1 (как в рэлеевском рассеянии), но фактор эффективности ослабления при этом остается много меньше 1. Этот случай рассеяния называется рассеянием Рэлея— Ганса по имени авторов, впервые изучивших этот случай для шаров. [c.29]

Фактор эффективности ослабления при аномальной дифракции легко определяется по оптической теореме из полученных выше амплитудных функций [2 [c.33]

Рис. 1.11. Факторы эффективности ослабления К и поглощения Кп для поглощающих мягких шаров.

Рис. 1.15. Зависимость фактора эффективности ослабления для жесткой системы из четырех шаров от расстояния между ними.

Факторы эффективности ослабления или рассеяния получаются из приведенных выше формул путем использования оптической теоремы (для ослабления) или интегрированием интенсивности (для рассеяния). В частности, для фактора эффективности ослабления получаются формулы [c.40]

Рис. 1.16. Факторы эффективное ослабления для очень длинных цилиндров в случаях I и II при показателе преломления /п = л/2 (1-0-

Если частицы состоят из поглощающего вещества, то амплитуды максимумов на кривой /<(р, т) уменьшаются. При х—1 мелкомасштабные осцилляции и вторичные максимумы полностью исчезают и на кривой /С(р, т) остается только весьма размытый первый максимум. Увеличение величины х для частиц с радиусом, сравнимым с длиной волны падающего излучения, сопровождается снижением коэффициента рассеяния частицы, причем уменьшение коэффициента рассеяния при увеличении к значительно больше, чем увеличение истинного поглощения. Это приводит к несколько неожиданному, на первый взгляд, результату — с увеличением % уменьшается коэффициент ослабления частицы. На рис. 4.2 приведена зависимость факторов эффективности ослабления, рассеяния и поглощения от показателя поглощения для частиц с р = 6 и /г= 1,4. [c.116]

В случае когда р Л, оптические постоянные частицы не сказываются на величине фактора эффективности ослабления и его значение стремится к 2, при этом Кр и Кп стремятся к 1. [c.116]

Фактор эффективности ослабления 17, 33, 40, 64 [c.252]

Эти факторы, определенные для частиц общего вида в разд. 2.4, можно легко вычислить из амплитудных функций. Фактор эффективности ослабления можно определить по амплитудной функции при 0 = 0. Как 51(0), так и 5г(0) при 0 = 0 имеют значение [c.151]

Из табл. 8, иллюстрируемой рис. 20, видно, что имеется шесть граничных участков 1—6), в которых один из параметров может иметь произвольное значение, начиная почти от О до бесконечности. Простые формулы или упрощенные методы вычислений, которые справедливы для этих участков, обсуждаются в разделах, указанных в таблице. Попарно они перекрывают участки, занумерованные числами 61, 12, 23 и т. д. Для этих угловых участков справедливы даже более простые формулы, чем в большинстве граничных участков для них в табл. 8 дается формула для фактора эффективности ослабления Q. Для каждого из угловых участков можно получить совпадающие результаты с помощью несколько отличающихся друг от друга подходов, характерных для перекрывающихся, граничных участков. Например, формула ослабления для участка 12 будет [c.158]

Диаграмма рассеяния не имеет симметричной формы релеевского рассеяния. Это один из немногих примеров, когда рассеяние происходит в основном в направлении назад, как показывает отрицательное значение со8 0 = —0,4. В результате фактор эффективности лучевого давления превосходит фактор эффективности ослабления. Диаграмма рассеяния для очень малых частиц с т = оо изображена на рис. 27. График дает полярную диаграмму величин [c.187]

Фактор эффективности ослабления [c.210]

Фактор эффективности ослабления. ... 1 1 2 [c.262]

Числовые результаты для 0=0 значительно полнее, чем для других значений 0. Они имеются или в виде амплитуды рассеяния вперед 5 (х, 0), или в виде фактора эффективности ослабления (например, разд. 9.32) [c.307]

Рис. 53. Кривая 45(0)/х2 в функции х в комплексной области при т=1,33. Вещественная часть— фактор эффективности ослабления Q.

Общие формулы для факторов эффективности ослабления имеют вид [c.367]

Это выражение можно обозначить через Q+iP, так как его вещественная часть и в этом случае равна фактору эффективности ослабления Q. После подстановки значений, полученных в п. 1, имеем [c.419]

В таблице, взятой из работы [5], приведены результаты расчета факторов эффективности ослабления Qo л = / (х) и рассеяния Орас = /( ) частиц, вещественная часть комплексного показателя преломления которых равна 1,5 1,6 1,7 и 1,8, а мнимая — Ю . 10-3. [c.141]

Результаты расчета факторов эффективности ослабления Росп = /(а) и рассеяния Qpa =f(x) частиц [c.142]

Анализ спектральной зависимости фактора эффективности ослабления для мягких шаров в линии поглощения по результатам расчета Ван де Хюлста показывает, что только для малых частиц (х = 0,3) контур ослабления соответствует обычному контуру линии поглощения. При х = 2 фактор эффективности К почти не зависит от % и кривая ослабления практически совпадает с кривой дисперсии. При дальнейшем возрастании л наряду с общим ростом имеет место дальнейшая деформация спектральной кривой ослабления. При х = = 4 ослабление внутри линии поглощения оказывается меньше, чем вне линии. Кривая ослабления в этом случае похожа скорее на спектральную кривую излучения. Сложная зависимость спектральных кривых ослабления в линии поглощения от размеров и комплексного показателя преломления следует и непосредственно из анализа производных фактора эффективности /С по /г и %. Эти производные при разных значениях х принимают различные знаки, что указывает на возможность кривых различного вида. [c.34]

Здесь мы только отметим, что спектральная зависимость коэффициентов ослабления часто используется и для интерпретации экспериментальных данных. Так, наличие максимума ослабления в видимой области спектра при слабых туманах свидетельствует о наличии полидисперсного состава частиц с размерами порядка длины волны в соответствии с положением первого максимума для фактора эффективности ослабления. Зависимость коэффициента ослабления типа часто наблюдаемая при дымках, и в литературе называемая формулой Ангстрема, означает, что )азмеры частиц соответствуют линейному участку для зависимости фактора эффективности ослабления от р. Во всех случаях необходимо иметь в виду, что подобные заключения носят сугубо качественный характер и требуют большой осторожности. Это связано с тем, что в зависимости от длины волны изменяется не только параметр р, но и комплексный показатель преломления. Пример зависимости коэффициентов рассеяния сГр = йр/Л о и ослабления а = к1Мо от длины волны для сферических капель чистой воды приведен в табл. 4.1. [c.117]

Рис. 4.8. Спектральная зависимость фактора эффективности ослабления для ледяных частиц в интервале длин вол1 2,5—3,1 мкм при измерении в тумане с кристаллами столбиками (/) и пластинками (2) и расчетах для полидисперсных сфер со среднеквадратичными радиусами 12 мкм ( 5) и 8 мкм (4).

На рис. 4.8 приведены факторы эффективности ослабления измеренные для кристаллов и рассчитанные для сферических частиц. Из рисунка следует, что измеренные и рассчитанные данные удовлетворительно согласуются, включая наличие минимума при Х = 2,85 мкм. Измерения в туманах с различной формой кристаллов в спектральном интервале от 0,4 до 25 мкм показывают, чта подобные минимумы для фактора эффективности ослабления КСк) наблюдаются также в области 5,15 и 10,5 мкм, а в области А.>15 мкм величина К к) постепенно уменьшается. Положение наблюдаемых минимумов для кривой К ) не совпадает с центрами полос поглощения льда ( 1=3,067 мкм и Я,= 12,35 мкм), но близки к минимумам действительной части комплексного показателя преломления (Я = 2,907 мкм и Я,= 10,9 мкм) и, следовательно, могут быть объяснены эффектом Христиансена. [c.126]

Все формулы, выведенные в предыдущей главе, имеют два параметра тих. Параметр х, характеризующий размер, может принимать значения от О до оо. Показатель преломлеиич т может принимать значения ог I до оо для шаров в вакууме и может быть меньше I, если окружающая среда не является вакуумом (например, пузырьки воздуха в воде). Для удобства мы пренебрегаем последней возможностью и, на рис. 20 показываем схематическую диаграмму, на которой любая комбинация хит представлена точкой внутри квадрата. Каждой точке соответствует своя диаграмма рассеяния, определенная величина фактора эффективности ослабления, лучевого давления и т. д. однако число точек, для которых такие обстоятельные расчеты были выполнены, невелико, несмотря на то, что за последнее время подобных расчетов было проведено много. Главным образом по этой причине важно установить, какой способ рассмотрения проблемы является более простым и в какой области диаграммы т—д выбранные приближенные методы являются законными. [c.156]

Рис. 28. Факторы эффективности ослабления Q и светового давления Сдавл. лля полностью отражающих шаров. Дана также их разность Q os Ь и ее слагаемые порознь.

Рис. 54. Факторы эффективности ослабления, светового давления, поглощения и рассеяния при т=1,27—1,37г. В правой части рисунка дана грубая интерполяция между вычислетпгыми значениями и значениями при Х=ос.

Рис. 73. Фактор эффективности ослабления для плоской полосы бесконечной длины и ширины 2а в случае, когда излучение падает перпендикулярно плоской стороне и линейио поляризовано с Е, параллельным. алине (кривая /), илп с Н, параллельным длине (кривая 2).

Совсем иной результат получается для диэлектриков или металлов. Если показатель преломления вещественный и не слишком большой, соответствующие лучи (см. выше) имеют более наклонные углы падения, чем угол Брюстера. Таким образом, Г и 2 оба отрицательны, хотя Гг имеет несколько меньн1ее значение. Это свидетельствует о том, что в обоих случаях ббльшая часть фронта срезается, а С1 Я) и Сз( ) положительны. Смешанный эффект, наблюдающийся для сферических частиц, также положителен. Именно по этой причине фактор эффективности ослабления систематически вын1е 2 и приближается к Q=2 только при очень больших х. Это верно как для шаров, так и для цилиндров, как для диэлектриков, так и для металлов. [c.408]

Рис. 80. График Q + iP для идеально проводящих цилиндров бесконечной длины. Вещественная часть Q является фактором эффективности ослабления. Числа на кривых соответствуют величинам х=2яа1Х.

Рис. 81. рафик Q + iP для цилиндров бесконечной длины с т=у 2(1—г). Вещественная часть Q является фактором эффективности ослабления. Числа иа кривых соответствуют величинам х=2т1Х. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...