Плоскость постоянной фазы

Для каждого конденсированного вещества имеются полосы частот, в которых оно поглощает излучение. В поглощающей среде волновой вектор становится комплексным, но может при этом иметь определенное направление, т. е. векторы к и к" параллельны друг другу. Такая волна будет плоской в буквальном смысле, так как для нее поверхности постоянных значений напряженности поля представляют собой плоскости, перпендикулярные направлению распространения. Чтобы подчеркнуть это, ее называют однородной плоской волной. Иначе говоря, в такой волне плоскости постоянной фазы и плоскости постоянной амплитуды параллельны друг другу. [c.80]

Как расположены плоскости постоянной фазы и плоскости постоянной амплитуды в волне, характеризуемой комплексным волновым вектором к = к - -/к" Как связаны между собой векторы электрического и магнитного полей монохроматической волны в веществе [c.82]

Здесь мы ограничились как для вещественной, так и для мнимой частей лишь главными членами разложения по параметру малости 1/к. Таким образом, хотя в первой среде плоскости постоянной фазы и амплитуды ортогональны друг другу н- -= 0), во второй среде это уже не так, что обусловлено комплексностью показателя преломления. [c.234]

Существенное отличие от уравнения (4.12-4) состоит в том, что плоскости X, у более не являются плоскостям постоянной фазы. Поверхности постоянной фазы Ех удовлетворяют теперь уравнению [c.195]

Плоскость постоянной фазы. Бегущая волна, заданная уравнением (2), может быть записана в следующих эквивалентных формах [c.301]

Плоскость постоянной фазы 301 [c.524]

Распространение гауссова пучка в свободном пространстве. Воспользуемся тем, что плоскость перетяжки гауссова пучка есть плоскость постоянной фазы. Иначе говоря, в точке оси, отвечающей перетяжке пучка, волновой фронт гауссова пучка является плоским. Это согласуется с сим- [c.164]

В связи с этим отметим одно крайне важное обстоятельство. Волновой фронт характеризуется в каждой точке плоскостью, касательной к поверхности волны, а направление распространения волны — нормалью к этой поверхности. В случае изотропной среды, когда волновая поверхность имеет форму сферы, нормаль к волне совпадает с лучом, т. е. линией, вдоль которой распространяется световое возбуждение и которая представлена радиусом-вектором, проведенным из точки L к соответствующей точке Р волновой поверхности 2 (рис. 26.1). Но для анизотропной среды волновая поверхность отлична от сферической (рис. 26.2), и направление распространения поверхности постоянной фазы (нормаль N к волновой поверхности 2) не совпадает с лучом 5, указывающим направление распространения энергии (радиус-вектор РР). [c.497]

Иными словами, в среде создается ансамбль диполей, колебли-щихся с частотами со d= СО2 и имеющих постоянную фазу в плоскостях, перпендикулярных векторам ftj dz fej. В направлениях ftj + к — 2 среда должна генерировать, следовательно, излучение с частотами o)i Wj, 1 — а соответственно. Заметим, что скорость V пространственного изменения фазы диполей, например, с частотой oi -f равная [c.844]

Распространение плоских гармонических волн. Пусть в в мире идет плоская гармоническая волна в направлении оси х с постоянной скоростью V. В системе покоящегося наблюдателя А точки одинаковой фазы представят в мире систему параллельных плоскостей (рис. 174). Плоскость S фазы, проходящей [c.331]

Изотермы. На двухмерном графике с координатами / и /i в принципе можно отобразить любое свойство равновесной бинарной смеси. Здесь мы будем ограничиваться только температурой смеси Т. Функциональную связь этой величины с / и Л охарактеризуем изотермами, т. е. линиями постоянной температуры на /г/-плоскости. Правило фаз Гиббса, однако, диктует необходимость наложения еще одного ограничения, прежде чем приступить к построению такого графика. В соответствии с правилом принимаем для графика определенное фиксированное давление р. [c.254]

Аргумент гармонической функции в (2.29) называется фазой волны. Волна, у которой поверхностями постоянных фаз являются плоскости, называется плоской. Учитывая, что [c.21]

Показать, что выражение (1.22) описывает монохроматическую волну, поверхности постоянной фазы которой представляют собой плоскости, перпендикулярные вектору к и перемещающиеся вдоль к с v = м/k. [c.18]

Для получения этих законов на основе электромагнитной теории рассмотрим идеализированный случай бесконечной плоской границы раздела двух неподвижных однородных изотропных сред, каждая из которых занимает целое полупространство. Пусть в одной из этих сред задана приходящая из бесконечности плоская монохроматическая волна. Эта падающая на границу волна, поверхности постоянной фазы которой представляют собой неограниченные плоскости, порождает волновой процесс в обеих средах, который мы собираемся исследовать. [c.142]

Плоская волна характеризуется тем свойством, что ее поверхности постоянной фазы (волновые поверхности) представляют собой неограниченные плоскости, а направление ее распространения и амплитуда везде одинаковы. В общем случае световые волны таким свойством не обладают. Тем не менее часто световую волну можно приближенно рассматривать как плоскую в каждом небольшом участке пространства. Это возможно тогда, когда амплитуда световых колебаний и направление распространения волны почти не изменяются на расстоянии порядка длины волны. Волновые поверхности при этом имеют небольшую кривизну и на небольших участках пространства можно, как и у плоской волны, говорить об определенном направлении распространения, нормальном к волновой поверхности. Для характеристики этого направления вводят понятие лучей, т. е. линий, касательная к которым в каждой точке совпадает с направлением распространения волны. [c.329]

Факт поперечности электромагнитных колебаний, частным случаем которых являются световые колебания, приобретает первостепенное значение, когда речь идет о прохождении света через анизотропные среды или о явлениях, наблюдаемых при отражении световых волн от поверхности диэлектриков или металлов. В этих случаях оказывается, что результат взаимодействия света с веществом зависит от взаимной ориентации направления колебаний электрического вектора напряженности Е (или магнитного Н) и главных плоскостей рассматриваемой среды, т. е. имеет значение состояние поляризации луча. В обычных условиях источник света испускает неполяризованный, т. е. естественный свет. Колебания электрического вектора Е при этом не имеют строгого направления и постоянной фазы. Можно сказать, что фаза и направление светового вектора Е беспорядочно и мгновенно меняются и луч оказывается симметричным относительно направлений колебаний этого вектора за некоторый усредненный отрезок времени. [c.194]

В соответствии с выражением (7.7,3) функция w(z) соответствует радиальному расстоянию, на котором амплитуда поля уменьшается в е раз относительно своего максимального значения. В противоположность сферической волне поле, излучаемое источниками, расположенными в комплексных точках, на сферической поверхности постоянной фазы имеет гауссово распределение амплитуды, и излучение, распространяющееся вдоль оси , по существу ограничено сечением радиусом w(z) в плоскости ху, Если величина очень мала, то поле можно представить пучком лучей, распространяющихся параллельно оси z, Таким образом, переход от вещественных координат ZQ к комплекс- [c.501]

В основе применений П. ф. лежат два принципа принцип непрерывности и принцип соответствия, или корреляции. Первый принцип утверждает, что свойства фазы изменяются непрерывно при непрерывном изменении переменных, определяющих ее состояние, т. е. Т°, давления (или объема) и концентраций компонентов в случае гетерогенной системы ее свойства также изменяются непрерывно при непрерывном изменении указанных переменных до тех пор, пока число и характер фаз, входящих в состав системы, постоянны. Второй принцип относится к графич. представлению свойств системы и утверждает, что в случае диаграмм на плоскости каждой фазе соответствует особая [c.262]

Изображение точечного источника в зеркале-, мнимый и реальный источники. Поверхность постоянной фазы излучения от точечного источника представляет собой сферу. Достаточно малые части поверхности сфер могут быть аппроксимированы плоскостями, и мы можем называть плоскую волну излучения, проходящую через такую малую поверхность, лучом. На рис. 9.19 показан точечный [c.449]

Плоскости постоянной фазы распространяются со скоростью Оф = =a k=Elmv. Поэтому (1) действительно совпадает с законом преломления в оптике sin Y = onst. [c.30]

Групповая скорость волны вероятности v — duo/dk = 2т Е — U). Плоскости постоянной фазы распространяются со скоростью г ф = = ио/к — E/mv. Поэтому (1) действительно совпадает с законом преломления в оптике Е/mv ) sin 7 = onst. [c.45]

Плоскости г = onst являются плоскостями постоянной фазы и поэтому называются волновыми фронтами. Рис. 2 показывает два таких волновых фронта (/ и II) на расстоянии I друг от друга, которое мы полагаем значительно большим длины волны [c.30]

Вообще говоря, прошедшая волна является неоднородной плоской волной. Плоскости постоянной амплитуды (ими, очевидно, являются плоскости 2 = onst) не совпадают с плоскостями постоянной фазы. Исключение составляет случай распространения волн нормально к границе. В этом случае интенсивность волны определяется уравнением (4.10) (малый член опущен) [c.136]

Курсовой радиомаяк с опорным напряжением работает по методу минимума глубины амплитудной модуляции. Антенная система маяка одновременно формирует в пространстве две диаграммы направленности. Одна диаграмма создается на несущей частоте, промодулированной по амплитуде колебаниями поднесущей частоты 10 кгц. Поднесущая, в свою очередь, имеет частотную модуляцию низкочастотным напряжением частоты 60 гг( (сигнал постоянной фазы). Другая диаграмма создается на боковых частотах спектра высокочастотных колебаний, балансно-модулированных напряжением с частотой 60 гц и имеет в горизонтальной плоскости два главных лепестка с нулевым излучением вдоль линии курса и сдвигом фазы поля в одном лепсстке на 180° относительно фазы в другом. [c.253]

Наконец, рассмотрим в выражении (4.95) множитель, описывающий изменение фазы в поперечном к оси резонатора направлении. Наличие этого множителя указывает на то, что плоскости г = onst не являются поверхностями постоянной фазы, т. е. волновые фронты не являются плоскими. Поэтому необходимо определить форму эквифазных поверхностей. В соответствии с выражениями для поперечного и продольного фазовых множителей в (4.95) уравнение эквифазной поверхности, которая пересекает ось z в некоторой данной точке zo, запишется в виде [c.205]

Заметим, что в формулах (38Л7) и (38.18) не вьшисаны в явном виде постоянные фазы, поскольку они не имеют какого-либо существенного физического значения. Наличие постоянной разности фаз между волнами приводит лишь к некоторому небольшому сдвигу дифракционной картины в пространстве, не изменяя существенно эту картину, и ее нет необходимости учитывать. Поэтому в выражениях для плоских волн начало отсчета системы координат не имеет значения, но для сферической волны (38.18), представляемой в экспоненте слагаемыми — 1кх /(12о), необходимо помнить, что начало отсчета совпадает с отверстием в экране. Поэтому в знаменателе этого выражения использовано обозначение поскольку нас интересует диф >ак-ционная картина в плоскости пластинки, находящейся на расстоянии 2о ОТ отверстия. [c.252]

Это значит, что электромагнитное поле во второй (оптически менее плотной) среде представляет собой неоднородную волну, у которой поверхности постоянной фазы — это плоскости д =соп81, перпендикулярные границе, а поверхности постоянной амплитуды — плоскости 2= ori8t, параллельные границе раздела. Знак перед [c.154]

Электромагнитное поле в первой среде в том месте, где происходит наложение падающей и отраженной волн (область внутри треугольника на рис. 3.12), тоже образует неоднородную плоскую волну, распространяющуюся параллельно границе раздела. Поверхности постоянной фазы этой волны, как и неоднородной волны во второй среде, представляют собой плоскости, перпендикулярные границе раздела. Они перемещаются вдоль границы с такой же скоростью и = с/(м,81пф). Амплитуда этой волны зависит от z, изменяясь периодически с пространственным периодом А, /со8ф ( к, — длина падающей волны в первой среде), в отличие от экспоненциального затухания вдоль z амплитуды неоднородной волны во второй среде. Средний поток энергии здесь тоже направлен вдоль границы и периодически зависит от координаты z (см. задачу 4), т. е. имеет слоистую структуру (рис. 3.12). [c.158]

На рис. 3 изображена прямая I—II, соответствующ,ая распределению частиц при инжекции на плоскости импульс — фаза. Очевидно, что захваченными в режим ускорения будут частицы, изобра-жаюцще точки которых находятся между граничными фазами фг и Ф1. Если уменьшить энергию инжекции, оставляя постоянной напряженность поля, то прямая, соответствующая распределению частиц при инжекции, смещается вниз, пока не достигнет положения III—IV. Эта прямая является граничной, когда еще происходит захват в режим ускорения одной частицы, находящейся [c.28]

Это волны, гребни которых и другие поверхности постоянной фазы являются плоскостями кх + 1у + mz = onst, перпендикулярными волновому вектору (к, I, т). Уравнение (24) показывает, как и предсказывалось раньше, что частота со такой волны самое большее равна N. [c.353]

Лабораторные эксперименты с внутренними волнами часто проводятся в стратифицированном солевом растворе с везде-одинаковым вертикальным градиентом солености —Хо (2) дающим постоянную частоту Вяйсяля — Брента N. Оптические шлиреп-системы очень чувствительны к двумерным изменениям плотности. Рис. 76 представляет собой шлирен-фотографию картины двумерного (в плоскости снимка) распространения волп, генерируемых вертикальным колебанием с частотой со горизонтального цилиндра (ось которого перпендикулярна снимку). Поверхностями постоянной фазы являются при этодг плоскости под углом ar os (o)/7V) к вертикали, образующие,-как иногда говорят, андреевский крест . [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...