Анизотропия, П6, 160 — инерции

Задачи теории упругости для тел с разрезами типа трещин оказываются принадлежащими классу N. Упомянутый метод позволил, в частности, строго вывести закон распределения напряжений и деформаций в малой окрестности края трещины любой гладкой формы для различных наиболее часто встречающихся случаев (с учетом анизотропии, неоднородности, сил инерции, физической и геометрической нелинейности, различных вариантов граничных условий на трещине и т. д.). [c.52]

Угловое распределение продуктов реакции в системе центра инерции обладает резкой анизотропией вперед-назад относительно направления движения налетающих частиц. Иногда, при малых энергиях, угловое распределение имеет, максимум при углах, превышающих л/2, однако чаще он наблюдается на малых углах. [c.189]

В настоящей главе определяются и исследуются двумерные обобщенные динамические температурные напряжения в анизотропных и изотропных пластинках [21—23], подвергаемых апериодическим во времени тепловым воздействиям внутренними источниками тепла или внешней средой. Выясняется влияние степени анизотропии, тепловой инерции источников тепла, конечной скорости распространения тепла и теплоотдачи с боковых поверхностей пластинок на характер распределения двумерных динамических температурных напряжений в пластинках. [c.169]

Анизотропия плазмы при наличии сильного магнитного поля особенно проявляется в разреженной плазме. С увеличением же плотности облегчается обмен энергией между различными степенями свободы и анизотропия температур и давлений несколько сглаживается. Кроме того, анизотропия процессов переноса (электропроводность, диффузия, теплопроводность, вязкость) в плазме не может проявляться в полной мере из-за ряда дополнительных обстоятельств. Так, анизотропия проводимости ослабляется появлением электрического тока в плазме за счет сил инерции, давления и других сил неэлектрического характера, так как под совместным действием этих сил и магнитного поля ионы и электроны в плазме движутся в противоположные стороны, а диффузионные процессы в поперечном направлении осложняются аномальной диффузией, связанной с неустойчивостью плазмы. [c.443]

Угловое раснределение продуктов реакции в системе цент за инерции сталкивающихся частиц обладает резкой анизотропией вперед — назад относительно направления движения налетающих частиц. Иногда, в случае малых энергий, угловое распределение имеет максимум при углах, больших л/2 однако чаще наблюдается увеличение сечения нри переходе к малым у1 лам (т. е. к малым передаваемым импульсам). [c.240]

Рассмотрим теперь упругое равновесие однородного тела, обладающего цилиндрической анизотропией общего вида. Предполагается, что тело ограничено какой-нибудь цилиндрической поверхностью и плоскостями торцов или является бесконечным или полубесконечным с телом связана прямая g, ось анизотропии, параллельная образующей, проходящая вне его или внутри полости (если таковая имеется), или же проходящая по телу или по его поверхности ). Если принять g за ось z цилиндрической системы координат и направить ось х, от которой отсчитываются полярные углы 0, параллельно одной из главных осей инерции, то уравнения обобщенного закона Гука запишутся в виде (10.2), где — величины постоянные. Обозначим через О центр тяжести торца и рассмотрим вторую систему координат х у, z с осью z параллельной g и осями л , у, совпадающими с главными осями инерции. На тело действуют усилия, поверхностные, распределенные по цилиндрической поверхности и нормальные к оси анизотропии, и объемные силы и те, и другие не [c.121]

Здесь т] — координаты центра тяжести в системе координат X, у, z, у которой ось z совпадает с осью анизотропии, S — площадь поперечного сечения, /х, /3 — моменты инерции относительно главных осей х, г/. [c.128]

Область поперечного сечения может быть какой угодно — конечной, бесконечной, односвязной или многосвязной. Примем плоскость какого-нибудь поперечного сечения за координатную плоскость г0 или ху, за начало координат возьмем точку О, в которой ось g пересекает данное сечение ось z направим по оси анизотропии, а оси х я у направим произвольно, если область бесконечна, или параллельно главным осям инерции сечения, если эта область конечна. Ось х одновременно будем считать и полярной осью цилиндрической системы координат и от нее будем отсчитывать полярные углы 0 (расстояние г отсчитывается, как всегда, от начала координат О), При решении некоторых вопросов для случая, когда область сечения конечна, мы будем пользоваться еще системой координат (декартовых) О, х, у у которой начало О совпадает с центром тяжести сечения, а оси х, у направлены по его главным осям инерции. Координаты центра тяжести О в системе О, х, у, ъ будем обозначать через 1иг (рис. 67). [c.212]

Рассмотрим однородный цилиндрический или призматический стержень с прямолинейной анизотропией самого общего вида (21 или 18 упругих постоянных), находящийся в равновесии под действием усилий, распределенных по торцам и приводящихся к скручивающим моментам. Боковая поверхность свободна от внешних усилий объемные силы отсутствуют. Область сечения предполагается конечной (односвязной или многосвязной). Поместив начало координат в центре тяжести торцевого сечения, направим ось ъ параллельно образующей (по геометрической оси стержня), оси л и по главным осям инерции сечения (рис. 80). Для такого тела верны уравнения обобщенного закона Гука (3.8). [c.258]

Анизотропия, П6, 160 — инерции, 313 криволинейная—, 175 — вызванная остаточной деформацией, 129. [c.667]

Следует отметить, что рассеяние, изотропное в системе центра инерции, анизотропно в лабораторной системе оно имеет максимум в направлении вперед. Этот эффект незначителен для тяжелых ядер, ио очень существен для легких. Поэтому можно заключить, что в лабораторной системе анизотропия наиболее ярко проявляется при рассеянии быстрых нейтронов на любых ядрах и нейтронов всех энергий на легких ядрах. Таким образом, анизотропное упругое рассеяние существенно з быстрых реакторах и в тепловых системах с водяным замедлителем. [c.42]

ВРЕМЯ РЕЛАКСАЦИИ АНИЗОТРОПИИ И ВРЕМЯ ИНЕРЦИИ ЭФФЕКТА КЕРРА. [c.368]

Сопоставление времени релаксации анизотропии, найденного из рассеяния света и из инерции эффекта Керра [c.368]

Измерение времени релаксации анизотропии или инерции эффекта Керра, основанное на измерении сдвига фаз (ЗОЛ), отягчено большими экспериментальными ошибками. Нам представляется, что больших результатов и большей точности можно достигнуть, если воспользоваться другим принципом определения [c.371]

Еще более общий случай, когда имеет место как анизотропия инерции, так и анизотропия упругих свойств, рассмотрен Бромвичем (Т. S. Г А. Bromwi h) 2). Оказывается, что в этом случае условие, что две волны должны быть чисто поперечными, и условие, что они должны быть чисто вихревыми, не приводят к одним и тем же результатам, между тем, когда анизотропия инерции не имеет места, оба условия вед/Т к одним и тем же выводам. Волнован поверхность для ви ревых волн получается из поверхности Френеля путем однородной деформации. [c.314]

По принятой терминологии к категории смектических жидких кристаллов (или смектиков) относятся анизотропные жидкости разнообразной слоистой структуры. По крайней мере некоторые из них представляют собой тела с микроскопической функцией плотности молекул, зависяш,ей только от одной координаты (скажем, Z) и периодической по ней, р = р (2). Напомним (см. V, 128), что функцией плотности определяется распределение вероятностей различных положений частиц в теле в данном случае можно говорить о различных положениях молекул как целого, т. е. pdV есть вероятность центру инерции отдельной молекулы находиться в элементе объема dV. Тело с функцией плотности р (г) можно представлять себе как состоящее из свободно смещаюш,ихся друг относительно друга плоских слоев, расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга. В каждом из Слоев расположение центров инерции молекул беспорядочно, и в этом смысле каждый из них представляет собой двумерную жидкость , жидкие слои, однако, могут быть как изотропными, так и анизотропными. Это различие может быть связано с характером упорядоченной ориентации молекул в слоях. В простейшем случае анизотропия распределения ориентаций задается всего одним направлением п (скажем, направлением длинной оси молекулы). Если это направление перпендикулярно плоскости слоев, слои изотропны, так что ось. z является осью аксиальной симметрии тела такова, по-видимому, структура так называемых смектиков А. Если же направление п наклонно к плоскости х, у, то в этой плоскости появляется избранное направление и осевая симметрия исчезает такова, по-видимому, структура так называемых смектиков С. [c.228]

Массовая анизотропия ротбра, в частности неодинаковость экваториальных моментов инерции насаженных на вал дисков, приводит к явлениям, аналогичным описанным. [c.510]

Равновесие стержня под действием осевой силы и изгибающих моментов [20]. Если боковая поверхность цилиндра, у которого область поперечного сечения конечна, свободна от внешних усилий, а на концах действуют сила Р, направленная по геометрической оси 2, и изги-баюш ий момент с составля-юпцимиЛ/ , относительно главных осей инерции X, у сечения, то в однородном цилиндре с прямолинейной анизотропией получается элементарное распределение напряжений, как в однородном изотропном цилиндре. Иначе обстоит дело, если цилиндр обладает криволинейной и, в частности, цилиндрической анизотропией с осью анизотропии, параллельной образующей (рис. 68). Составляющие напряжений и Твг равны нулю, а сГг, сУв, Тге выражаются через функцию [c.220]

Пусть имеется консоль, ограниченная поверхностью произвольного цилиндра. Внутри данного тела, по поверхности или снаружи проходит ось анизотропии, которую мы примем за ось г цилиндрической системы координат во всех случаях она параллельна образующей. Через каждую точку проходят три плоскости упругой симметрии нормальная к оси анизотропии, проходящая через ось и ортогональная к этим двум. Один торец консоди закреплен, а к другому приложена изгибающая сила Р, линия действия которой проходит через центр тяжести О и совпадает с одной из главных осей инерции области поперечного сечения (последняя предполагается конечной). Отнесем тело к двум системам координат 1) х у ъ у которой ось г параллельна образующей, но вообще не совпадает с осью анизотропии, а х у направлены по главным осям инерции сечения 2) х, у, 2, у которой ось [c.337]

Вскоре после того как Леонтовичем [39] была построена релаксационная теория и автор определил время релаксации анизотропии т по формулам теории и измерениям распределения интенсивности в крыле [73], стало ясно, что существует огромное расхождение между величинами т, полученными из рассеяния и из измерения инерции эффекта Керра. Последними количественными измерениями инерции эффекта Керра были тогда и остаются еще и теперь измерения Ханли и Меркса [525]. Для удобства обсуждения результатов измерения времени инерции эффекта Керра в жидкостях, укажем вкратце на принцип рассматриваемого метода 525]. Метод этот состоит в том, что бегущая ультразвуковая волна стробоскопируется светом, модулированным ячейкой Керра, которая питается от того же генератора, что и пьезокварц, излучающий звуковую волну. Фотография бегущей волнь в таком опыте будет представлять собой систему эквидистантных светлых и темных полос, положение которых зависит от соотношения между фазой звуковой волны и фазой световой модуляции. [c.368]

В опытах [525] изучались чистые жидкости, у которых вязкость заключена в пределах от 0,01 до 0,9 пз, а также растворы сероуглерода в парафиновом и минеральном маслах и раствор нитробензола в минеральном масле. Во всех чистых жидкостях найдено время релаксации 2-10 сек. В растворах сероуглерода в маслах т=0 с точностью до 5-10 сек, а в растворах нитробензола в минеральном масле т==7-10 сек. Расхождения между данными по инерции явления Керра [525] и данными для той же физической величины, приведенными в табл.32 и 33, так велики, что нет никакой надежды их примирить. Но в этом расхождении нельья было видеть прямого противоречия, пока не была детально изучена поляризация центральной компоненты линии релеевского триплета. Действительно, время релаксации 10 —10 сек, найденное по рассеянию (табл. 32, 33), недоступно измерению в эффекте Керра по существу самого экспериментального способа измерения инерции этого эффекта. С другой стороны, если времена 10 сек реальны, они не могли быть обнаружены при спектрографическом методе исследования крыла линии Релея. Действительно, процессы релаксации анизотропии с 2 10 сек модулируют рассеянный свет с частотой / 10 гц. Следовательно, полуширина спектрального распределения интенсивности света, рассеянного на [c.369]

На рис. 9 изображен график б = / (а) при изгибаюш,ем моменте М onst- и ширине образца Ь == onst для армированных стеклопластиков типа СВАМ 1 1 (а — угол между плоскостью изгиба и главной осью анизотропии стеклопластика). На прочность и жесткость армированных пластмасс при изгибе большое влияние оказывают расположение волокон арматуры относительно нейтрального слоя образца и ориентация ее относительно плоскости изгиба. Очевидно, волокна арматуры, расположенные в плоскости изгиба, будут воспринимать основную долю нагрузки. Поэтому при проектировании деталей из стеклопластиков вдоль плоскости изгиба следует располагать волокна основы стеклотканевой арматуры. Известно, что изгибающий момент, воспринимаемый балкой, пропорционален моменту инерции J Му [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...