Коэффициент рассеяния направленный

При выводе формул (5.12) сделан ряд допущений. Предполагали, что излучение происходит в полубесконечное пространство со статистически однородной структурой, т. е. нет зон с сильно отличающейся структурой. Считали также, что интенсивность звука, рассеянного элементарным объемом, прямо пропорциональна этому объему, интенсивности падающего звука и коэффициенту рассеяния, зависящему от среды, и что рассеяние изотропно по всем направлениям. [c.290]

Ур-ние (1) выражает баланс энергии в бесконечно малом объёме среды скорость изменения яркости / вдоль луча определяется рассеянием в данное направление я со всех др. направлений я (интегральный член) и ослаблением из-за рассеяния и поглощения (член — а/). Коэф. экстинкции а выражается в виде суммы, а = Хо + аз, энергетич. коэффициента поглощения среды а и коэффициента рассеяния 3, связанного с сечением рассеяния соотношением [c.565]

Рассмотрим пучок монохроматического излучения интенсивностью /v(r, Q ), распространяющегося в направлении Q в пределах элементарного телесного угла dQ, осью которого является выбранное направление, и падающего по нормали на поверхность dA элементарного слоя dS (фиг. 1.9). Во время прохождения падающего излучения, через среду часть его рассеивается веществом. Обозначим через ву г) спектральный коэффициент рассеяния равный доле падающего излучения, рассеянной веществом во всех направлениях на единице длины пути распространения излучения, и имеющей размерность (длина) Тогда величина [c.37]

Рассмотрим излучающую, поглощающую и рассеивающую среду, характеризуемую спектральным коэффициентом поглощения Xv и спектральным коэффициентом рассеяния (Ту. Пучок монохроматического излучения интенсивностью /у( , 2, t) распространяется в этой среде в направлении S2 вдоль пути s. Уравнение переноса излучения удобно вывести в переменных Эйлера. Выберем элементарный объем в виде цилиндра.с поперечным сечением dA, длиной ds, расположенного в окрестности координаты S, причем ось цилиндра совпадает с направлением s (фиг. 8.1). Пусть /v (s, 2, t)— интенсивность излучения в точке s, а Iy(s, Q, /)-)- /у — интенсивность. излучения в точке s ds. [c.269]

Величину (Ji, будем называть массовым коэффициентом рассеяния и будем считать, что она зависит от частоты излучения г/, но не зависит от направления луча. [c.297]

Именно поэтому вопросы немасштабного моделирования микроволновых устройств в оптическом диапазоне являются ключевыми при решении всей проблемы оптического моделирования. Немасштабное моделирование особенно привлекательно для исследования антенных устройств, поскольку оно позволяет исследовать структуру диаграммы направленности, выяснить, как меняется коэффициент рассеяния, возможно ли уменьшить боковое излучение в заданном телесном угле. Оно позволяет сравнительно просто, особенно для плоского раскрыва, определить его наиболее благоприятную конфигурацию, форму его контура, расположение и форму дискретных излучателей для получения оптимальной формы диаграммы направленности. [c.127]

Физически образование тени можно объяснить тем, что часть рассеянной волны имеет резко выраженную направленность в область тени и там, интерферируя с падающей волной, образует тень. Эти две рассеянные волны отбирают от плоской волны часть мощности, соответствующей удвоенной геометрической ширине цилиндра. Подтверждение справедливости указанных выше рассуждений показано в [6], где получена формула коэффициента рассеяния по интенсив- [c.296]

Как показывают расчеты, коэффициенты рассеяния плоской волны на жесткой сфере имеют характерное угловое распределение при низких частотах угловое распределение коэффициента рассеяния становится равномерным (рис. V.5.1 направление распространения плоской волны соответствует б = 180 ). [c.309]

Аналогичное соотношение можно написать и для коэффициента рассеяния, если последний зависит от направления [c.62]

Изотропия среды. Это означает, что коэффициенты рассеяния и истинного поглощения, а следовательно, и коэффициент поглощения не зависят от направления. [c.31]

В случао, когда О. с. обусловлено рассеянием света на неоднородностях внутренней структуры самого тела (порошки, эмульсии, масляные краски, молочные стекла, бумага, облака), явление носит существенно объемный характер, и его закономерности определяются, в основном, эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В частности, даже слабое поглощение внутри тела ведет к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражательной способности тела. К этому жо ведет и уменьшение толщины тела. Для очень тонких или сильно поглощающих тел существенно только однократное рассеяние света, вследствие чего отражательная способность пропорциональна отношению а/а, где а и а — объемные коэффициенты рассеяния и поглощения вещества, образующего тело. В случае очень толстых слабо поглощающих тел отражательная способность пропорциональна ехр(—т] ]/ а/а ), где зависит от вида матрицы рассеяния и направлений облучения и наблюдения тела. В отсутствие поглощения отражательная способность толстого слоя рассеивающего вещества пропорциональна т/(т -Ь I), где т — оптическая толщина слоя и I — постоянная, зависящая от вида матрицы рассеяния. Т. к. а и а зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, последняя сильно влияет и на отражательную способность тела по мере измельчения рассеивающих частиц отражательная способность тела растет и ее спектральная зависимость ослабевает (что является основой технологии изготовления красок). Поляризация отраженного света сильно зависит от величины а/а (эффект Умова). [c.568]

В этом случае можно ввести понятие о коэффициенте рассеяния среды независимом ни от состояния поляризации падающего светового потока, ни от его направления [c.14]

Интенсивность рассеянного излучения, как видно из (1.27), сложным образом зависит от угла рассеяния. Но при любой угловой зависимости появление рассеянного излучения происходит за счет убывания вектора падающей энергии в направлении распространения волн, т. е. за счет энергетического ослабления падающего излучения. Для количественной характеристики энергетического ослабления излучения вводятся понятия коэффициентов рассеяния и ослабления, а также поглощения (для поглощающих частиц). [c.17]

Коэффициентом рассеяния частиц ар называют отношение суммарного потока электромагнитной энергии, рассеянной во всех направлениях, к интенсивности падающего потока. Аналогично, коэффициент поглощения частицы ап — отношение со знаком минус полного потока энергии (падающей и рассеянной) через большую сферу вокруг частицы к интенсивности падающего потока. Учитывая единицы потока энергии (Вт) и интенсивности потока (Вт/м ), единицей коэффициента рассеяния (поглощения) частицей будет м , т. е. площадь. Поэтому эти коэффициенты нередко называют эффективными сечениями рассеяния и поглощения. [c.17]

Границы применимости полученных выше формул однократного рассеяния пока еще не исследованы достаточно подробно. Соответствующие оценки имеются для прожекторных пучков (расходимость пучка 3—4°) при различных атмосферно-оптических условиях [9, 22]. Результаты сравнения рассчитанных освещенностей, создаваемых однократно и двукратно рассеянным излучением, показали, что при угле рассеяния в 144° и угле зрения приемника 2° влияние вторичного рассеяния становится сравнимым с однократным при оптических толщах т 0,03. Непосредственной экспериментальной проверкой в искусственных туманах для направлений около 180° установлено, что вклад многократного рассеяния оказывается пренебрежимо малым при коэффициентах рассеяния 0,05 м (т 0,5), роль вторичного рассеяния заметно уменьшается с уменьшением угла зрения и при переходе от туманов к дымкам, т. е. с уменьшением вытянутости индикатрисы рассеяния. [c.54]

Нормировка коэффициента направленного светорассеяния на объемный коэффициент рассеяния Р5с более естественна в оптических задачах. Заметим, что при отсутствии поглощения о)(Р) = 1 и последние два выражения не отличаются друг от друга. Возвращаясь теперь к исходному интегралу (3.1), перепишем его следующим образом [c.152]

Упругая волна, распространяющаяся в направлении, противоположном рассмотренному выше (д даст в том же направлении к рассеянный свет с той же интенсивностью и с частотой (со — й). Поэтому коэффициент рассеяния света для обеих компонент Мандельштама — Бриллюэна будет определяться формулой [c.136]

Здесь бр — коэффициент рассеяния Дг5 — размер в лучевом направлении и площадь зоны озвучивания функции I и Г — характеризуют поля излучателя и приемника. [c.132]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Параметры диссипации и их приведение. Графики восстанавливающих сил, приведенные на рис. 10, носят идеализированный характер, так как при их построении деформируемые элементы принимались идеально упругими, т. е. лишались диссипативных свойств. Если же учесть силы неупругого сопротивления, направление которых противоположно скорости деформации, то соответствующий график будет иметь две ветви, причем верхняя будет соответствовать нагрузке, а нижняя — разгрузке (рис. 12). Площадь фигуры, ограниченной ветвью нагрузки и осью абсцисс, соответствует работе, затраченной при деформации, а площадь фигуры, ограниченной сверху второй ветвью, — работе, совершав- мой упругим элементом при разгрузке. При этом заштрихованная площадь, контур которой называют петлей гистерезиса, пропор- циональна работе, затраченной за один цикл на преодоление сил неупругого сопротивления. Отношение этой рассеянной энергии к работе, затраченной при деформации, называется коэффициентом] поглощения или коэффициентом рассеяния и обозначается гр. Ве- [c.37]

Энергетические параметры излучения антеш1ы. Важными параметрами А. также являются КНД D (0, ф), ко. ффициент усиления G = Dt), где т) —кпд А., коэффициент рассеяния Р — доля мощности, излучаемой вне гл. лепестка (или любого телесного угла) ДН, ср. уровень боковых лепестков а, а также диапазонность (полоса частот). КНД D (0, ф) характеризует степень концентрации (выигрыш) по мощности в данном направлении. Он равен отношению мощ- [c.96]

С ПОМОЩЬЮ закона рассеяния Рэлея. Интересно установить интервалы применимости этих двух предельных случаев, поскольку численный расчет по теории Ми очень трудоемок. Чтобы выяснить это, Пендорф [326] вычислил характеристики рассеяния в направлении распространения падающего излучения (т. е. 0 = = 0) по теории Ми для сфер с действительными показателями преломления п от 1,05 до 2 в широком интервале значений параметра X и сравнил результаты вычислений с результатами, полученными на основе законов геометрической оптики и закона рассеяния Рэлея. Оказалось, что индикатриса рассеяния, вычисленная по теории Ми, значительно отличается от постоянного значения 1,5, определенного по индикатрисе рассеяния Рэлея для рассеяния в направлении распространения падающего излучения [т. е. р(0) == /4(1 + os e) при 0 = 0]. При л = 0,5 индикатриса рассеяния, вычисленная по теории Ми, приблизительно на 10% больше определенной по индикатрисе рассеяния Рэлея, Следовательно, область Рэлея для индикатрисы рассеяния не распространяется далее х =Jd,5. Сравнение коэффициентов рассеяния показывает, что для малых значений х коэффициент рассеяния Рэлея меньше вычисленного по теории Ми однако существует особое значение х, зависящее от величины показателя преломления, при котором происходит переход и за которым коэффициент рассеяния Рэлея всегда больше коэффициента, вычисленного по теории Ми. При значениях. , больших 20—30, в зависимости от показателя преломления индикатриса рассеяния, определенная из законов геометрической оптики, отличается от индикатрисы рассеяния, вычисленной пО теории-Ми, до 25%. Промежуточный интервал значений параметра х, для которого не применимы ни закон рассеяния Рэлея, ни законы геометрической оптики, обычно назыЁают областью рассеяния Ми к этой области относится большая часть случаев, представляющих практический интерес. [c.94]

Примером монохроматического равновесия может служить состояние среды, которая не поглогцает, а только рассеивает лучистую энергию. Действительно, в этом случае энергия частоты г/, достигаюгцая данной частицы, рассеивается этой частицей полностью и без изменения частоты. Под коэффициентом излучения можно понимать в этом примере выражение вида (41), подставив вместо коэффициента поглогцения коэффициент рассеяния сг . Очевидно, в обгцем случае (неоднородного рассеяния) понимаемый в этом смысле коэффициент излучения будет зависеть от направления луча. [c.304]

На рис. 16 обраш,ает на себя внимание тот факт, что для некоторых высот угол кр принимает два различных значения. Другими словами, что при некоторых условиях область видимости по направлениям ограничена не только сверху, но и снизу. Физически этот эффект объясняется особенностями строения индикатрисы, которая может иметь выемки , соответствуюгцие очень маленьким коэффициентам рассеяния для некоторых углов рассеяния. Если луч зрения направлен на такую выемку, то могут возникнуть области повыгаенной дальности видимости, на рис. 16 характеризуемые вертикальными отрезками между верхней и нижней ветвью кривой. Может ли такой эффект наблюдаться в действительности, сказать очень трудно. Весьма вероятно, что в реальной атмосфере он будет затугаевываться многократностью рассеяния и что на нагаем чертеже он связан с методом расчета, основанным на учете рассеяния только первого порядка. [c.710]

В (V) — интенсивность энергии собственного излут1ения среды а(у)+Р(у)=А (у) — суммарный коэффициент ослабления интенсивности лучевого переноса, включающий коэффициент поглощения а(у) и коэффициент рассеяния Р(у) (V) — интенсивность падающего излучения по любому другому направлению Г [c.442]

Первые измерения, подробно рассмотренные в книге Кабанна 126], подтвердили, что для жидкостей и газов коэффициент рассеяния действительно пропорционален [см. (15)]. Для газов множитель (<9е/0р)т в формуле (156) легко вычисляется по формуле Лорентц — Лоренца, что дает возможность получить из экспериментов но рассеянию света истинное значение числа Авогадро. Впрочем, точность подобных имерений не слишком велика. Сравнительно недавно поставлены эксперименты с использованием лазерных пучков. Из формулы Эйнштейна (15а) следует, что вертикально поляризованный свет (ф = 90°) рассеивается по всем направлениям одинаково . [c.108]

Для улучшения выявляемости дефекта на фоне структурных помех акустическое поле преобразователя следует максимально сконцентрировать в зоне предполагаемого расположения дефекта. Если дефект находится в дальней зоне, по возможности сужают диафамму направленности, увеличивая диамеф преобразователя. Если дефект попадает в ближнюю зону преобразователя, рекомендуется применять фокусировку ульфазвука. Полезно также уменьшать длительность импульсов, применять импульсы колоколообразной формы, продольные волны вместо поперечных (для них меньше коэффициент рассеяния), раздельные преобразователи. [c.244]

Одной из важных угловых характеристик является компонента матрицы ]Liii(P), которая называется коэффициентом направленного рассеяния. При облучении среды неполяризованным излучением iii(P) полностью описывает угловую структуру интенсивности рассеянного излучения. В этом случае коэффициент рассеяния можно определить как [c.119]

Компоненты матрицы рассеяния для континентальных дымок в пограничном слое атмосферы изучены достаточно подробно 27, 29]. Некоторые из результатов, позволившие выделить различные типы оптической погоды, уже были приведены на рис. 4.3. Здесь приведем другой важный результат этих исследований, связанный с обнаруженной корреляционной связью компонент матрицы рассеяния fij ) и коэффициента рассеяния кр в видимой области спектра (на длине волны Х = 0,55 мкм). Оказалось, что приемлемой для большинства практических оценок точностью (примерно 20 %) все угловые зависимости /г (Р) и коэффициенты направленного рассеяния о111(р) (за исключением ореольной части) могут быть восстановлены по известному значению кр (или 5м = 3,9/йр) в рамках единого однопараметрического представления вида [c.136]

Основываясь на высказанных соображениях, получим дифференциальные уравнения четырехпотаковой теории. Пусть Рс+ и Рс-—прямой и обратный коллимированные потоки соотвег-ственно, а Р+ и Р- — прямой и обратный диффузные потоки. Коэффициенты К и 5 для диффузной интенсивности определены в предыдущих разделах. Введем еще коэффициент поглощения коллнмнрованиых пучков к, коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение того же направления и коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение обратного направления 5г. Пользуясь этими определениями, нетрудно записать систему связанных уравнений для четырех потоков (рнс. 10.4) [c.218]

Коэффициент рассеяния антенны р — величина, характеризующая относитель- ную роль боковых и задних лепестков диаграммы направленности и указывающая на долю мощности, излучаемой (или прини 1аемой) этими лепестками [c.278]

Произведя дальнейший расчет, совершенно аналогичный предыдущему, получим распределение интенсивности рассеян- ного света по частотам и по направлениям поляризации (табл. 56, единицей для коэффициента рассеяния света служит та же величина, что и в табл. 5а). [c.143]

Здесь 1 — фаза комплексного коэффициента рассеяния назад , /, в (8.17), (8.18) — нормирующий множитель. Значение (1//,)(ЭЛ/Эг7] ) можно вычислить, исходя из зонной структуры чистого металла, оно выражается через сдвиг фаз Если фриделевские сдвиги фаз считать подгоночными параметрами, их значения можно определить, исходя из измеренных значений каклг/с, так и А А/с, или из обеих этих величин, определенных для ряда различных направлений магнитного поля. Существенно, что возможна проверка результа- [c.455]

На рис. 2.14 приведены характерные зависимости коэффициента рассеяния морской новерхности от углов скольжения нри разной скорости ветра (бальности волнения но шкале Бофорта для трех диапазонов воли РЛС). По графикам видно, что при малом волнении отражение от моря приближается к зеркальному и во всем рабочем диапазоне углов скольжения 10-60° сигнал в направлении РЛС очень мал. Увеличение ветра приводит к возрастанию сигнала, причем на более коротких волнах это сказывается сильнее. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...