Момент импульсивный

Таким образом, Ц К имеют то самое значение, которое в теории мгновенных сил дают импульсивной силе и моменту импульсивной пары. [c.443]

ВОЗМОЖНО ТОЛЬКО вращение около радиуса-вектора г эллипсоида (30), и определим момент импульсивной пары К, плоскость которой перпендикулярна г и которая сообщает телу угловую скорость ш. По формулам (26) п (27) [c.449]

Эти два интеграла являются следствием принципа сохранения импульсивных силы и пары. Первый интеграл показывает, что импульсивная сила Q постоянна по величине, а второй, — что проекция момента импульсивной пары на направление импульсивной силы постоянна. [c.461]

Аналогично момент импульсивных давлений относительно оси Ох равен [c.209]

Причем второй интеграл здесь представляет собой момент импульсивной силы давления относительно точки О. [c.493]

Этот интеграл в связи с (9,10) выражает постоянство проекции момента импульсивной пары на направление импульсивной силы. Наконец, третий очевидный интеграл системы (9.9) есть [c.398]

Далее в работе Седова были рассмотрены главный вектор и главный момент импульсивных давлений. В плоском случае комплексный потенциал течения имеет представление [c.30]

Отметим, что движение, определяемое этими формулами, может иметь в начальный момент импульсивно образованные скорости, если V (0) =7 О, но к поверхности жидкости, которая совпадает с осью Ох, не приложены в этот момент времени импульсивные давления. Уравнение поверхности жидкости запишется так [c.321]

Конвергенция дает возможность проектировщику держать основной стратегический план решения. Дивергенция и импульсивные идеи противоречат упорядоченному поиску и в какие-то моменты времени приводят к необходимости перестройки исходной концепции проблемной ситуации. Это происходит тогда, когда факты и спонтанные идеи складываются в новую устойчивую целостную модель, которая начинает конкурировать с первой. [c.75]

Тела, находящиеся в области взрыва, испытывают действие продуктов взрыва. На поверхности тела возникают импульсивные нагрузки (в виде давления), которые и являются возбудителями возмущений, распространяющихся в теле. Давление р распределено некоторым образом по поверхности тела и изменяется с течением времени р = р (х, t). Форма кривой р—В в точке определяется характером расширения продуктов взрыва и зависит от формы заряда В. В., количества В. В. и степени стеснения продуктов взрыва. Рассмотрим, например, цилиндрический заряд В. В., помещенный на абсолютно жесткой поверхности (рис. 7). При взрыве заряда по цилиндру В. В. распространяется детонационная волна. В момент полного прохождения волной цилиндра продукты взрыва начнут расширяться, в этот момент зарождается волна разгрузки. Если цилиндр В. В. достаточно длинный, то волна достигает точек А В, С [c.15]

Пусть на границу полупространства О, находящегося в покое при < < О, В момент t = 0 действует сосредоточенная импульсивная сила, равномерно распределенная по линии у = [c.473]

Приведенный к кривошипу АВ момент.20I импульсивной силы Ф выражается следующим- образом [c.319]

Рпс. 98. По площадке 2 в момент / = О действуют импульсивные давления (шлепок). [c.286]

Пластинке, могущей свободно вращаться в своей плоскости около неподвижной точки О, сообщен импульсивный момент v. Найти импульсивное [c.192]

Четыре одинаковых однородных стержня, соединенных друг с другом шарнирами без трения, находятся в покое, образуя квадрат. Доказать, что если к одному из стержней приложить импульсивный момент, то его начальная угловая скорость будет в восемь раз меньше, чем если бы он был совершенно свободен. [c.193]

Два стержня с массами т , и длинами 2a , 2д.2 составляют одну прямую, будучи соединены своими концами при помощи шарнира. Если любому из стержней при помощи удара сообщить импульсивный момент v, то начальная угловая скорость другого стержня будет [c.193]

Два одинаковых однородных стержня, концы которых соединены шарниром, подвешены в вертикальном положении за один из свободных концов. Если к нижнему стержню приложить импульсивный момент v, то получающаяся [c.193]

Силы реакции неподвижной оси вращения образуют пару импульсивных сил, момент которой имеет составляющими [c.107]

Пример 2. Если импульсивная пара с моментом //относительно оси (/, т, п), приложен 1я к свободному твердому телу, сообщает ему угловую скорость, составляющая которой вдоль оси (/, т, п ) равна ш, то момент той же величины относительно оси (/, т, п ) сообщит равную по величине угловую скорость ш около оси 1,т,п). [c.185]

СКОСТИ как это имеет место, в частности, в случае неизменяемой плоской фигуры, движущейся в своей плоскости. Если прямо приложенные импульсы имеют результирующую, параллельную плоскости л, а результирующий момент относительно какой-нибудь точки этой плоскости перпендикулярен к ней, то основные уравнения импульсивного движения свободного твердого тела (17), (18) покажут, что и состояние движения после удара будет также параллельным тс. Если примем эту плоскость за плоскость координат г— О, то три скалярные характеристические величины движения после удара (проекции скорости Dq центра тяжести на оси х, у vi угловая скорость) будут однозначно определены уравнением (17), рассматриваемым как векторное уравнение в плоскости тг, и третьим из уравнений (18 ), т. е. двумя уравнениями [c.475]

Если за положительное направление оси д принимается то, относительно которого вращение маятника при отдаче оказывается правым и вводится обычный угол 0, который плоскость xG образует с вертикалью, то, как известно, р = Й, так что для импульсивного движения маятника на основании уравнения (24 ) и на основании того, что в момент выстрела маятник находится в покое (ft =0), будет иметь место уравнение [c.482]

Так, например, если у свободно падающего тела закрепляются неожиданно одна или две точки, то вводятся связи (закрепление в точке, или вдоль оси), под действием которых, по крайней мере в общем случае, должны возникнуть резкие изменения скоростей, потому что движение тела до удара в общем случае не было таким, которое характерно для твердого тела с неподвижной точкой или осью. В этом случае надо принять, что резкое изменение связей произошло до момента, начиная с которого рассматривается импульсивное движение, и уравнение (48) должно применяться только к тем виртуальным перемещениям, которые совместимы со связями, вводимыми внезапно, причем нужно иметь в виду, что в этом специальном случае не войдут активные импульсы (/ = 0). [c.501]

Если связи, которые должны быть приняты во внимание при изучении импульсивного движения и, следовательно, при использовании уравнения (48), сохраняются неизменными при движении, происходящем после удара, в течение некоторого промежутка времени, хотя и короткого, но конечного, следующего за моментом называются устойчивыми. Так, обращаясь к примерам, взятым выше, мы должны считать устойчивой связь, возникающую при внезапном закреплении точки или оси падающего твердого тела, в то время как условие соприкосновения между двумя телами при столкновении не является устойчивой связью. [c.501]

Заметим теперь, что состояние движения голономной системы будет, конечно, определено в любой момент значениями q я q, так что задача импульсивного движения в любой момент о. поскольку q как параметры положения не испытывают никаких изменений, сводится к определению изменений лагранжевых скоростей Но, если [c.509]

Главный вектор и главный момент ударных импульсов. При исследовании импульсивных движений системы материальных точек Ру (г = 1, 2,..., 7V) часто целесообразно подразделять ударные импульсы на внешние и внутренние. Внешние и внутренние ударные импульсы — это соответственно импульсы внешних и внутренних ударных сил системы. При таком подразделении импульсов основное [c.407]

Упражнение 1. Показать, что первоначально покоящееся тело в его импульсивном движении относительно центра масс начнет вращаться вокруг радиуса-вектора той точки центрального эллипсоида инерции, в которой плоскость, касательная к поверхности эллипсоида, перпендикулярна главному моменту ударных импульсов относительно центра масс. [c.414]

Упражнение 2. Неподвижное свободное твердое тело приводят к вращению относительно центра масс при помощи пары ударных сил. Величина импульсивного момента пары равна L. Главные центральные моменты инерции тела удовлетворяют неравенствам А > В > С. Показать, что максимально возможное значение приобретаемой те- [c.415]

Первая теорема Карно. Рассмотрим движение системы, связи которой идеальны и обратимы (в частности, стационарны). В некоторый момент на систему накладываются новые связи, которые также являются идеальными и обратимыми. Активных ударных импульсов нет. Импульсивное движение возникает только за счет наложения новых связей. Найдем изменение кинетической энергии системы за время удара. [c.444]

Здесь интеграл первой части может быть отнесен к поверхностям тел, так как на боковой поверхности цилиндра 008 а = О, на его бесконечно удаленных основаниях F= , а osa на правом основании равен —1, а на левом-j-1. Желаемое, таким образом, доказано. Что касается К , то легко обнаружить, что проекция па ось Ох момента импульсивной пари равпа сумме моментов количеств движения относительно оси Ох всех масс, заключенных в таре, центр которого лежит на оси Ох и который охватывает все внутренние тела. Построив (фиг. 23) такую сферу, имеющую начало в О, мы должны будем обнаружить, что Щ есть сумма моментов относительно Ох всей жидкости, в ней захслючен ной. Мы имеем [c.439]

Приведенный момент реактивных сил (включая и импульсивные) также определяется по формуле (16.24), в которой Pj и Mj надо считать главным вектором и главным моментом вссх реактивных сил, действующих на звено / и определяемых по формуле (16.6). [c.307]

Предположим, например, что мы имеем два стержня АВ, ВС, соеди-ненг1ых шарниром в точке В, причем первый, стержень может вращаться свободно около А как около неподвижной точки. Для упрощения предположим, что стержни составляют прямую линию. За две координаты можно взять перемещения двух любых точек Р, Q в направлении, перпендикулярном к первоначальному направлению стержней. Тогда теорема утверждает, что скорость точки Q, сообщенная импульсом, приложенным в точке Р, равна скорости в точке Р, сообщенной одинаковым импульсом, приложенным в точке Q. Далее, если мы возьмем в качесгве координат углы, то эта теорема показывает, что угловая скорость стер,кня ВС, сообщенная импульсивным моментом, приложенным к АВ, равна угловой скорости стержня АВ, сообщенной одинаковым момен- [c.291]

При заданной величине Н энергия имеет наименьщее значение, когда направление импульсивного момента совпадает с наименьшей осью эллипсоида инерции, т. е. с осью наибольшего главного момента инерции. [c.106]

Другое предположение, которое мы сдйтаем, сводится к тому, чт сумма моментов внешних сил относительно оси симметрии равна нулю. В таком случае составляющая угловой скорости вдоль оси симметрии будет оставаться постоянной. Действительно, при свободном движении угловая скорость постоянна, и она не изменяется от действия импульсивной пары с моментом, перпендикулярным к оси симметрии, так как момент количеств движения тела при этом тоже не изменяется. Действие же непрерывных сил может быть воспроизведено со сколь угодно большой точностью последовательностью малых импульсов. [c.129]

Пример 1. Предположим, что мы имеем ряд стержней АВ, ВС, D,. .., спободно соединенных в точках В, С, D, одну из которых можно считать неподвижной. Для простоты мы предположим, что стержни расположены вдоль одной прямой линии. За координаты q,., можно взять перемещения, перпендикулярные к стержням в двух любых точках Р, Q системы. Тогда теорема утверждает, что скорость точки Q, создаваемая импульсом, действующим в точке Р, равна скорости точки Р, создаваемой равным импульсом, приложенным в точке Q. Если за координату возьмем угол, то углорая скорость стержня НК, создаваемая импульсивным моментом, приложенным к другому стержню ВС, равна угловой скорости стержня ВС, создаваемой импульсивным моментом, приложенным к стержню НК- Наконец, в качестве примера с координатами разного типа заметим, что когда импульс приложенный к какой-либо точке Р стержня ВС, сообщает угловую скорость ш стержню НК, то импульсивный момент приложенйый к НК, сообщил бы точке Р скорость ша (.Динамика", 108). [c.185]

Принимая на основании теоремы Делоне ( 76), что энергия свободного твердоготела, приведенного в движение импульсивной парой с моментом (X, л,-j), является максимальной, доказать, что при выборе за оси координат главных Центральных осей инерции компонентами угловой скорости будут [c.211]

Твердое тело с одной неподвижной точкой. Здесь мы будем рассматривать, вместе с прямо приложенными внешними импульсами, реактивный импульс R, который может возникнуть в неподвижной точке О. Выбрав эту точку за центр приведения моментов, обозначим через R и М результирующую и результирующий момент одних только прямо приложенных (внешних) импульсов, благодаря чему R и М здесь также следуех рассматривать как данные задачи. Так как момент реактивного импульса R относительно точки О равен нулю, то второе основное уравнение импульсивного движения сохранит свой лервоначальный вид [c.475]

Теоретически можно представить себе задачу, в которой заданные импульсы и импульсивные связи прикладываются одновременно в момент t . (Зднако на практике чаще всего возникают задачи двух типов 1) задачи, в которых на систему действуют заданные ударные импульсы, а наложенные связи конечны (т. е. не импульсивные) 2) задачи, в которых на систему не действуют ударные импульсы активных сил, но имеются импульсивные связи. Однако при выводе основного уравнения движения системы мы для удобства будем считать, что заданные импульсы и импульсивные связи действуют [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...