Пара импульсивная

Силы реакции неподвижной оси вращения образуют пару импульсивных сил, момент которой имеет составляющими [c.107]

В теории колебаний возмущающей называется сила, приложенная к материальной точке и заданная как функция времени. Эта сила большей частью является непрерывной функцией времени. (В некоторых технических задачах возмущающая сила бывает прерывистой и импульсивной.) В машинных агрегатах и механизмах возмущающая сила возникает в результате неточной балансировки вращающихся частей машин (турбинных дисков, роторов электромоторов, маховиков) либо при наличии периодически изменяющейся силы давления воды, газа или пара в цилиндрах двигателей и т. д. [c.96]

Из уравнения (6) видно, что если покоящееся тело приведено в движение импульсивной парой (X, [х, v), то начальная ось вращения будет направлена по диаметру эллипсоида инерции, сопряженному с плоскостью пары ( 30). [c.106]

Пример. Тело может только вращаться около неподвижной оси, проходящей через центр масс. Направляющие косинусы оси вращения относительно главных осей центрального эллипсоида инерции пусть будут равны /, т, п. Тело испытывает удар импульсивной пары (X, л, v). [c.106]

Пример 2. Если импульсивная пара с моментом //относительно оси (/, т, п), приложен 1я к свободному твердому телу, сообщает ему угловую скорость, составляющая которой вдоль оси (/, т, п ) равна ш, то момент той же величины относительно оси (/, т, п ) сообщит равную по величине угловую скорость ш около оси 1,т,п). [c.185]

Упражнение 2. Неподвижное свободное твердое тело приводят к вращению относительно центра масс при помощи пары ударных сил. Величина импульсивного момента пары равна L. Главные центральные моменты инерции тела удовлетворяют неравенствам А > В > С. Показать, что максимально возможное значение приобретаемой те- [c.415]

Поясним теперь, что мы будем звать импульсивными силой и парой. Рассматривая количества движения масс, составляющих погруженные тела, как силы, заменим их одной силой К, проходящей через начало О координат х, у, г (фиг. 23), и парой 0 назовем через О. [c.437]

Эту силу и пару с моментом К мы и будем называть импульсивной силой и импульсивной парой. [c.437]

Таким образом, Ц К имеют то самое значение, которое в теории мгновенных сил дают импульсивной силе и моменту импульсивной пары. [c.443]

Согласно теореме Пуансо мы можем заменить импульсивные пару и силу импульсивной парой и импульсивной силой, направленной по оси пары. Прямая, по которой [c.443]

Из уравнений (11) следует, что импульсивная сила и импульсивная пара выражаются с помощью живой силы 4 2 всей рассматриваемой системы формулами [c.446]

ВОЗМОЖНО ТОЛЬКО вращение около радиуса-вектора г эллипсоида (30), и определим момент импульсивной пары К, плоскость которой перпендикулярна г и которая сообщает телу угловую скорость ш. По формулам (26) п (27) [c.449]

Точно так же мы можем показать, что для сообщения нашему телу поступательного движения со скоростью V вдоль радиуса г", кроме импульсивной силы, определяемой по формуле (32), надо еще употребить импульсивную пару, момент которой по направлению г" будет [c.450]

Если, например, мы имеем импульсивную пару К, момент которой направлен по Ог, то тело начнет двигаться по направлению этой оси и вращаться около нее со скоростями XV и (Пд, определяемыми из уравнений [c.453]

Эти два интеграла являются следствием принципа сохранения импульсивных силы и пары. Первый интеграл показывает, что импульсивная сила Q постоянна по величине, а второй, — что проекция момента импульсивной пары на направление импульсивной силы постоянна. [c.461]

ЧТО тело приведено в движение с помощью импульсивной пары ) и, в третьих, вполне решена задача о движении в жидкости тела вращения ). [c.462]

Существует, следовательно, три таких стационарных винтовых движения, что соответствующий импульсивный винт приводится во всех случаях только к импульсивной паре. Оси этих трех винтов перпендикулярны друг другу. Однако вообще они не пересекают друг друга. [c.213]

Можно теперь показать, что во всех случаях, когда импульс приводится только к импульсивной паре, движение может быть вполне определено. При этом удобнее, сохраняя те же направления осей, перенести начало координат. Перенесем начало координат в произвольную точку (х, у, г), причем вместо ы, у, W пишем соответственно [c.213]

Разъедание металла вследствие кавитации обычно наступает в том месте, где происходит скачок уплотнения, сопровождающийся, как было упомянуто, столкновениями пузырей пара . При этом части воды, до этого разделенные пузырями, сталкиваются друг с другом с конечными, но различными по величине скоростями, вследствие чего возникают очень высокие местные импульсивные давления (см. 3). К этим ударным действиям часто присоединяются химические действия. Воздух, выделяющийся из воды при кавитации, богаче кислородом, чем обычный воздух. Под действием импульсивного давления этот обогащенный кислородом воздух вдавливается в поры металла, а затем, после падения давления, вырывается оттуда. Это означает, что слой металла, близкий к поверхности, подвергается переменной нагрузке. В результате всех этих явлений, полностью до сих пор еще не выясненных, на поверхности металла появляются маленькие углубления и бороздки, которые постепенно, если кавитация длится продолжительное время, углубляются и разрастаются, вплоть до того, что из лопасти или лопатки выпадают отдельные кусочки металла — происходит своеобразное разъедание металла, он принимает на большую глубину губчатое [c.419]

Разъедание металла вследствие кавитации (кавитационная эрозия) обычно наблюдается в тех местах потока, где происходит повышение давления, сопровождающееся столкновением пузырьков пара и его конденсацией. При этом вследствие мгновенных, быстро чередующихся процессов сжатия отдельных пузырьков возникают большие местные импульсивные давления (в несколько сот и даже тысяч атмосфер), приводящие к весьма коротким и интенсивным ударам, разрушающим металл (сначала выкрашиваются его зерна с поверхности, затем процесс разрушения быстро распространяется вглубь). К этим чисто механическим ударным действиям часто присоединяются химические воздействия на металл выделяющегося из жидкости воздуха, обогащенного кислородом, а в отдельных случаях и электролитические воздействия. В результате всех этих явлений, особенно если кавитация длится продолжительное время, происходит разъедание металла он на большую глубину принимает губчатую структуру. [c.223]

Этот интеграл в связи с (9,10) выражает постоянство проекции момента импульсивной пары на направление импульсивной силы. Наконец, третий очевидный интеграл системы (9.9) есть [c.398]

При взаимном соприкосновении трущихся пар в результате совместного импульсивного воздействия касательных и нормальных давлений в местах реальных контактов создаются условия для проявления особых свойств материала поверхностного слоя, которые могут быть детально изучены только в динамическом аспекте. [c.115]

Обозначим и, V горизонтальную и вертикальную составляющие скорости центра тяжести, а через со — угловую скорость одного из верхних стержней сразу же после удара. Тогда эффективные силы одного из стержней будут эквивалентны вертикальной слагающей импульса т (v—V) и его горизонтальной слагающей ти, приложенным в центре тяжести, и импульсивной паре с моментом mk ti), стремящейся увеличить угол а. Пусть R — ударный импульс в точке С, направление которого, по соображениям симметрии, будет горизонтальным. Чтобы избежать введения в наши уравнения реакции в точке В, возьмем для стержня ВС моменты сил относительно точки В. Получим [c.158]

Другое предположение, которое мы сдйтаем, сводится к тому, чт сумма моментов внешних сил относительно оси симметрии равна нулю. В таком случае составляющая угловой скорости вдоль оси симметрии будет оставаться постоянной. Действительно, при свободном движении угловая скорость постоянна, и она не изменяется от действия импульсивной пары с моментом, перпендикулярным к оси симметрии, так как момент количеств движения тела при этом тоже не изменяется. Действие же непрерывных сил может быть воспроизведено со сколь угодно большой точностью последовательностью малых импульсов. [c.129]

Принимая на основании теоремы Делоне ( 76), что энергия свободного твердоготела, приведенного в движение импульсивной парой с моментом (X, л,-j), является максимальной, доказать, что при выборе за оси координат главных Центральных осей инерции компонентами угловой скорости будут [c.211]

Пример 3. В самом общем случае движения волчка предполагают, что небольшая импульсивная пара, производящая вращение около вертикали, по истечении промежутка времени -с изменяет угол наклона оси на 50. Доказанная теорема утверждает, что при обращенном движении ) одинаковая импульсивная пара сил, приложенных в плоскости 0, изменит азимут оси на угол об разный углу 00. Конечно, подразумевается, что пары не имеют никаких других составляющих (в обобщенном умысле), кроме составляющих указанных типов, например, пара может состоять в каждом из этих случаев из силы, приложенной к волчку в точке его оси, и на соответствующей реакции, приложенной к осгрию волчр.. [c.281]

Здесь интеграл первой части может быть отнесен к поверхностям тел, так как на боковой поверхности цилиндра 008 а = О, на его бесконечно удаленных основаниях F= , а osa на правом основании равен —1, а на левом-j-1. Желаемое, таким образом, доказано. Что касается К , то легко обнаружить, что проекция па ось Ох момента импульсивной пари равпа сумме моментов количеств движения относительно оси Ох всех масс, заключенных в таре, центр которого лежит на оси Ох и который охватывает все внутренние тела. Построив (фиг. 23) такую сферу, имеющую начало в О, мы должны будем обнаружить, что Щ есть сумма моментов относительно Ох всей жидкости, в ней захслючен ной. Мы имеем [c.439]

Эти уравнения показывают, что сила и момент пари, получаемые из всех виешныл сил, действующих на тела, и из сил, определяемых по обобщенному закону Архимеда, геометрически равны геожтрическим производным импульсивной силы и можнта импульсивной пари. [c.443]

Пользуясь уравнениями (16), мы можем теперь объяснить значения терминов импульсивная сила и пара. Положим, что то движение, которое имеют жидкость и тела, получено из покоя в продолжение бесконечно малого про-мелгутка времени - действием на тела бесконечно больших сил. Написав для каждого момента времени в промежутке т уравнения (16), умножим их на сИ и возьмем от обеих частей их интегралы от О до т получим, отбрасывая бесконечно малые величины, что [c.443]

Так как этп уравнения одинаковы с уравнениями Эйлера для движения в пустоте твердого тела, имеющего непо движную точку, то замечаем, что весь эффект жидкости на движение тела, имеющего неподвижную точку, состоит в гсз.че-иении его эллипсоида инери,ии7). Так лее просто решается задача о движении свободного тела в жидкости, когда оно получило свое движение только от импульсивной пары. Поместив начало координат в центральной точке и направив оси по главным осям поверхности (71), пишем три последних уравнения (60), приняв в пих Qy = Q = Q., = О и заменив А",, /V,, Ад по формулам (70) [c.466]

Так как все импульсивные силы приводятся к силе Q, направленной по ЛВ, и к паре, ось которой есть АВ, то проекция момента X на ОС доллсиа быть нулем [c.468]

Вектор G j B называется импульсивной силой, a вектор Q+Z— <- мпулъсивной парой. Уравнения (7.9) принимают теперь очень простой вид [c.383]

Так, метод солевых растворов по Аллену предусматривает импульсивное введение в контролируемый поток поргдаи солевого раствора. С помощью установленной в непосредственной близости от места ввода меточного раствора первой пары электродов и находящейся на некотором рассгояггии от нее второй пары электродов фиксируют изменения алектринеской проводимости, обусловленные перемещением метки по контролируемому участку. Расход определяют по времени перемещения метки между парами электродов. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...