Фильтры идеальные

Во многих технических устройствах необходимо подавить одни частоты и выделить другие. Устройства, назначение которых состоит в том, чтобы пропускать желательный диапазон и задерживать колебания нежелательных частот, называют фильтрами. В зависимости от природы колебательного процесса фильтры могут быть электрическими, механическими и акустическими. Наиболее развита теория электрических фильтров, поэтому механические и акустические фильтры удобно рассматривать как аналоги электрических фильтров. Идеальные электрические фильтры, т. е. фильтры, не вносящие потерь, состоят только из реактивных сопротивлений-реактансов. Их типичная схема представляет определенное включение параллельного и последовательного корректирующих контуров. Иначе говоря, П-или Т-образная цепочка, включенная в линию, обладает свойством пропускать тот или иной диапазон частот (рис. 1П.6.1). [c.88]

Физически продуваемый снизу плотный слой частиц теряет устойчивость потому, что сопротивление фильтрующемуся сквозь него газу становится равным весу столба материала на единицу площади поддерживающей решетки. Поскольку аэродинамическое сопротивление есть сила, с которой газ действует на частицы (и соответственно по третьему закону Ньютона —частицы на газ), то при равенстве сопротивления и веса слоя частицы (если рассматривать идеальный случай) опираются не на решетку, а на газ. [c.143]

Предположим, что имеется идеальный нейтральный фильтр с коэффициентом пропускания т (практическую реализацию такого фильтра рассмотрим позднее) и можно измерить отношение R(Tau, Т) = 1/х следующим образом. Выбрав подходящий детектор со спектральной характеристикой s X), через оптическую систему, которая включает узкополосный фильтр со спектральным коэффициентом пропускания t X), наблюдаем по очереди черные тела при температурах Гди и Т. Температура второго черного тела Т регулируется до тех пор, пока сигнал от детектора, регистрирующего излучение черного тела в точке золота, не станет равен сигналу, возникающему при наблюдении второго черного тела через нейтральный фильтр. При этих условиях можно записать [c.369]

Пусть к емкости в параллель подключено бесконечное число линейных цепей, состоящих из фильтра Ф и сопротивления Р (рис. 9.1). Фильтры считаем идеальными, т. е. пропускающими токи только одной частоты, соответствующей определенному значению чисел т и /. На каждом активном сопротивлении Р выде- [c.307]

При установке в системе фильтра с тонкостью фильтрования до 6 мкм засорение его фильтрующего элемента происходит после очистки 2,3 тыс. л (область В, рис. 108). Это приводит к частой его замене. Если установить фильтр, который не загрязнялся бы за весь период ресурса системы (28 тыс. л), то вероятность прохождения в систему частиц недопустимого размера значительно возрастает (до 60% и выше), что является также неприемлемым (область С). Областью А выражен идеальный вариант фильтра, который бы мог обеспечить требуемую тонкость фильтрования на протяжении всего ресурса системы. [c.211]

Цепь управления AB содержит следующие последовательно включенные элементы динамометр, предварительный усилитель, цепь коррекции, усилитель мощности и исполнительный элемент — электромеханический вибратор. Большое усиление корректирующей схемы в области низких частот может привести при наличии низкочастотных помех к перегрузке усилителя мощности и ухудшению работы AB . Применение апериодического звена в качестве первого интегратора, полосового фильтра в качестве второго интегратора и симметричное разнесение частот срезов 21 относительно частоты Юв позволяет снизить усиление корректирующей схемы на низкой частоте по сравнению с идеальными интеграторами. [c.104]

В [51] относительная объемная концентрация кислорода во всем объеме плотной фазы считается одинаковой, т.е. перемешивание газа в ней предполагается идеальным. Часть кислорода поступает в плотную фазу непосредственно из-под газораспределительной решетки, поскольку сквозь эту фазу газ фильтруется со скоростью [c.139]

Рассмотренный рабочий цикл ионообменного фильтра для простоты изложения представлен, так сказать, в идеальном виде и для объяснения сущности процесса ионного об- [c.87]

Вообразим, что параллельно и на небольшом расстоянии от абсолютно черной пластины помещена другая пластина, причем температуры обеих пластин одинаковы и, следовательно, передача тепла между ними отсутствует. Какую бы третью пластину с той же температурой мы ни поместили между первыми двумя, энергетически равновесное состояние не нарушится. Поэтому ничто не мешает наделить промежуточную пластину свойствами идеального монохроматического фильтра, а именно абсолютной прозрачностью в интервале длин волн от л до X-)-Sa, неспособностью испускать лучистую энергию в этом интервале и абсолютной непрозрачностью Б остальных частях спектра. [c.191]

Рассмотрим с помощью закона Кирхгофа два крайних случая Лд = 0 и = Если Лх = 0, т. е. тело не поглощает излучения данной длины волны, то оно и не способно испускать соответствующего излучения S = 0. Поэтому, например, красное стекло, не поглощая красных лучей, не может оставаться красным при нагреве до состояния свечения оно дает зеленый цвет. По такой же причине идеальный монохроматический фильтр не может быть источником того излучения, которое он сквозь себя свободно про- [c.192]

Процесс Хф (() получается пропусканием процесса х(() через идеальный полосовой фильтр, частотная характеристика которого показана на рис. 5, а (16) есть энергия [c.15]

Кратных частоте вращения, особенно при частотах, близких к Q и NQ. Не должно быть также резонансов и при частотах вращения других агрегатов (двигателя, трансмиссии, рулевого винта). Аналитическое исследование вибраций вертолета — трудная задача ввиду сложности его конструкции, однако применение современных методов конечных элементов позволяет решать ее с удовлетворительной точностью. Для определения собственных частот реальной конструкции все же необходимы экспериментальные данные. Регулировка собственных частот фюзеляжа с целью избежания резонансов в общем затруднительна из-за большого количества частот возбуждения, подлежащих учету. Резонансы на самом несущем винте могут увеличивать нагрузки у комля и, следовательно, передаваемые вибрации. Это означает, что и лопасти следует проектировать, избегая резонансов при частотах NQ и (A 1)Q. Для винтов типа качалки или карданных следует избегать совпадения частоты колебаний общего шага лопастей с частотой NQ и частот циклических тонов с частотами (Л 1)й. Принимая во внимание, что втулка не является идеальным фильтром нагрузок у комля, вообще говоря, необходимо стремиться к несовпадению собственных частот вращающейся лопасти со всеми частотами, кратными частоте вращения -винта. Процесс производства лопастей нужно выбирать с учетом требования минимизации конструктивных и аэродинамических различий между лопастями для снижения вибраций вертолета с частотой вращения винта. [c.639]

Можно показать, что спектральные распределения энергии pv, а следовательно, и /у являются универсальными функциями, которые не зависят ни от материала стенок, ни от формы полости, а определяются лишь частотой v и температурой полости Т. Это свойство величины pv можно доказать с помощью простого термодинамического рассуждения. Предположим, что имеются две полости произвольной формы, стенки которых поддерживаются при одной и той же температуре Т. Чтобы быть уверенными в том, что температура сохраняется постоянной, можно представить себе, что стенки обеих полостей находятся в тепловом контакте с двумя термостатами при температуре Т. Предположим, что для данной частоты v спектральная плотность энергии р в первой полости больше, чем соответствующая величина р" во второй полости. Соединим теперь оптически обе полости, сделав в каждой из них отверстие и спроецировав при помощи подходящей оптической системы одно отверстие на другое. Кроме того, установим в оптической системе идеальный фильтр, который пропускает излучение лишь в небольшом частотном интервале вблизи частоты v. Если р > р", то / > /" и возникает поток электромагнитной энергии из первой полости во вторую. Однако этот поток энергии противоречит второму закону термодинамики, поскольку обе полости находятся при [c.26]

Термодинамический подход Эйнштейна позволяет также исследовать другой важный аспект спонтанного излучения, а именно спектральный состав испускаемого излучения. Можно показать, что для любого перехода (т. е. при любом механизме уширения линии) спектральный состав спонтанного излучения будет тождествен спектру, наблюдаемому при поглош,ении. С этой целью предположим, что между рассматриваемой нами средой и стенками полости черного тела помещен идеальный фильтр, который пропускает излучение лишь в частотном интервале V V + dv. В этом случае, если среда, фильтр и полость черного тела поддерживаются при одинаковой температуре Т, то отношение населенностей двух уровней будет по-прежнему даваться формулой (2.104). Плотность электромагнитного излучения в любой точке полости также будет соответствовать [c.64]

Из выражения (10.3.4) видно, что волновое число (2тг/Х) дифрагированного света пропорционально частоте звука /. Идеальный акустооптический перестраиваемый фильтр обычно работает в условиях, когда [c.420]

Основные свойства фильтра определяют характеристикой коэффициента передачи и граничными частотами. Остановимся подробно на примерах расчета граничных частот для простейших идеальных фильтров. При этом будем пользоваться терминами электротехники. [c.89]

Здесь Zg — коэффициент Джоуля — Томсона фильтрующейся жидкости, который определяет изменения температуры при постоянной энтальпии 2 = 2 + p-j - У идеальных газов Zj = О, у реальных Z2 = О только в точке инверсии. [c.40]

Только что набросанная грубая схема отделения эффектов, происходящих от медленных и быстрых нейтронов с помощью кадмия, может быть улучшена посредством измерений с различными толщинами кадмия, окружающего фольгу.Из ряда таких измерений можно сделать хорошую оценку уменьшения активности фольги, обусловленной резонансными нейтронами (с энергиями, превышающими тепловые). Это уменьшение является результатом наличия кадмия, а также результатом просачивания тепловых нейтронов через кадмиевый фильтр. Этим путем может быть сделана очень точная оценка как Л , так и Л . Практически такой путь используется для того, чтобы приблизиться к идеальному тепловому детектору, использованному в воображаемых экспериментах в предыдущих разделах. [c.195]

Допустим, исходный непрерывный сигнал восстанавливается с помощью идеального полосового фильтра, имеющего следующую характеристику (рис. 3.2.1, в) [c.32]

Пусть со ах—максимальная частота сигнала, который должен проходить через систему управления. Если (0 > сО(,/2, основной и дополнительные спектры накладываются друг на друга. В этом случае непрерывный сигнал невозможно воспроизвести без ошибки с помощью идеального полосового фильтра. Действительно, согласно теореме Котельникова, для восстановления сигнала с ограниченным спектром 0 < необходимо, чтобы выполнялось условие со ах < о/2 = (разд. 3.2). По отношению к такту квантования это условие имеет вид [c.458]

В расчете допускается использование идеальной выходной кривой фильтрования в натрий-катионитных фильтрах. Жесткость фильтрата при этом резко (ступенькой) изменяет свое значение с Р цо С1 (см. табл. 10.1) при полном использовании рабочей обменной емкости смолы. [c.114]

На рис. 36 линиями 1 обозначены кривые изменения концентрации в зависимости от продолжительности работы идеального фильтра при Qд = Qy 0. Для расчета принято [c.84]

Из рис. 36, б видно, что для идеального фильтра начальная концентрация загрязняющих примесей изменяется только в первый период работы, а начиная с некоторого времени (i = 15 ч) остается постоянной (0,148%) и определяется из уравнения (69) при подстановке значения / = со [c.85]

Принимая числовые значения параметров системы такими же, как и при работе идеального фильтра, а также дз пах = ОЛ определяем характеристику фильтра [c.88]

Наконец, заметим, что в большинстве практических приложений теории случайный процесс U (t) состоит не из идеальных импульсов единичной площади, а из различных импульсов конечной ширины. Таким образом, каждый импульс вида 8 t — ik) заменяется конечным импульсом h t — / ). В некоторых случаях импульсы могут иметь одинаковые форму и площадь. Такой процесс можно рассматривать как результат прохождения пуассоновского импульсного процесса через линейный инвариантный во времени фильтр с импульсным откликом h(i), как это показано на рис. 3.9, а. [c.90]

Подключение к выходу трансверсального фильтра идеального полосово- [c.363]

Величина фильтрующего расхода з (висит как от свойств жидкости, так и от структуры материала (размеров по), их формы, степени замкнутости и пр.). Вследствие изменений сечения капилляров, неоднородности пор и неравномерности их распределения в мате >иале, скорости движения отдельных струек жидкости могут значительно раз.шчаться. Поэтому для описания фильтрации принято пользоваться понятием идеального материала , т. е. такого материала, сечения капиллярных каналов которого принимаются цилиндрическими, а сами каналы параллельными между собой. Учитывая, что фильтрация большей частью происходит при ламинарном режиме, из формулы (Х1.8), имея в виду, что i—hrp/l и обознача Ртр=у тр, получим выражение для скорости течения в капилляре [c.168]

Характер спектральной характеристики ПЛЭ в общем случае определяется тем, относится ли ПЛЭ к тепювым (термоэлементы, болометры, пневматические, оптико-акустические, пироэлектрические ПЛЭ) или к фотоэлектрическим (фоторезисторы, фотодиоды, фототриоды, фотоэлементы, ЭОП, ФЭУ, телевизионные тр ки). Тепловые ПЛЭ неселективны спектральная чувствительность идеального теплового ПЛЭ постоянна во всем оптическом диапазоне (X) = onst. Однако у реальных ПЛЭ спектральный диапазон чувствительности ограничен, например, спектральной полосой пропускания оптических фильтров, используемых как элемент конструкции ПЛЭ. Поэтому спектральную характеристику даже идеализированного теплового приемника сл дует записывать [c.66]

В принципе любой из указанных выше способов фильтрации может быть применен в гидроприводе самоходных машин. Однако наибольшее распространение в связи с простотбй конструкции,.удобством эксплуатации и возможностью многократного использования получили фильтры механического действия с сетчатьГм и бумажным филь-троэлементами. Достаточно широко применяются магнитные фильтры, гравитационная фильтрация с периодическим сливом отстоя, реже используются центробежные фильтры. В идеальном случае следует применять каскадную фильтрацию с использованием многих последовательно установленных фильтров, начиная с фильтров грубой до самой мелкой очистки. Это позволит существенно повысить долговечность гидрооборудования и сократить отказы гидропривода... [c.249]

Применение вместе с зелеными флюоресцентными лампами фильтра Wratten № 77 или № 77 А позволяет выделить полосу длин волн шириной около 600 А с пиком в окрестности 5480 А. Такой свет представляется не слишком близким к идеально монохроматическому. Однако около 80% всей энергии сосредоточено в полосе длин волн шириной всего 300 А, что позволяло получать картины полос для диска, сжатого сосредоточенными силами вдоль диаметра, на которых можно было сосчитать 32 интерференционные полосы. На картине, воспроизведенной на фиг. 2.14, можно сосчитать 26 полос для точки с максимальными напряжениями. Так как обычно нагрузку подбирают так, чтобы получить на картине 10—12 полос (за исключением мест приложения сосредоточенных нагрузок, где число полос будет больше), то рассмотренный источник света оказывается вполне пригодным для практических исследований. [c.54]

В качестве контролируемых показателей могут служить окисляемость, концентрация железа, алюминия и др. В идеальном случае кк=Л. Это означает, что все процессы, вызванные коагуляцией — снижение окисляемости, удаление из воды железа или алюминия, должны полностью закончиться на осветлительных фильтрах. В противном случае катионитные фильтры будут выполнять несвойственные им функции по осветлению воды. Кроме этого, следует всегда помнить, что введенные в воду коагулянты должны быть полностью удалены до катионнтных фильтров. Ввиду этого следует тщательно контролировать осветленную и катнонированную воду на присутствие в ней применяемого коагулянта." [c.84]

ФАЗОВЫЕ ИСКАЖЕНИЯ (фазочастотные искажения) — искажения формы сигнала, обусловленные нарушением фазовых соотнотений в его частотном спектре. Ф. и. относят к линейным искажениям, когда искажения формы сигнала зависят только от нару1нения структуры его спектра без обогаи(ения новыми гармониками. Ф. и. возникают, напр., при прохождении сигнала по каналу связи, когда в последнем затухание либо отсутствует, либо не зависит от частоты, а его фазочастотная характеристика является нелинейной ф-цией частоты. Ф. и. имеют место при прохождении сигнала через идеальный фильтр низких частот в виде Г-цепочки. В реальных системах Ф. и. обязательно сопутствуют и амплитудные искажения. [c.271]

Принципиальное различие процессов фильтрования и обратного осмоса заключается также в том, что в первом процессе извлекаемые из воды частицы остаются либо на поверхности, либо в объеме фильтрующей среды, которую или периодически меняют (например, патронные и намывные фильтры), или очищают обратной промывкой (например, осветлительные фильтры). В противоположность этому задерживаемые вещества в идеале не должны сорбироваться ни на поверхности, ни в объеме обратноосмотических мембран (образование осадков на мембранах — процесс вторичный и вредный, препятствующий нормальному разделению растворов). Так как сорбция (удерживание) растворенного вещества мембранами практически отсутствует, необходимо постоянное его удаление от поверхности мембран в противном случае у поверхности мембран будет происходить его накапливание, которое сопровождается повышением осмотического давления раствора. В случае идеальной полупроницаемости мембран при достижении осмотическим давлением величины, равной приложенному гид-р-остатическому давлению, движущая сила процесса станет равной нулю, и процесс прохождения растворителя прекратится. При неполном задержании растворенного вещества мембраной-его количество у поверхности увеличится и приведет к увеличению его проникновения в фильтрат. Рост концентрации растворенного вещества у поверхности мембран прекратится в этом случае при достижении равенства солевых потоков, направленных к мембране и от нее. Таким образом, если растворенное вещество от поверхности неидеальной полупроницаемой мембраны не отводится, то процесс продавливания раствора не прекратится, однако, концентрация растворенных веществ в [c.576]

Рис. 8. Характеристики затухания (а) идеальных фильтров а — фильтры нижних частот, б — фильтры верхннх частот. — полосовые фильтры, з —

С другой стороны, лазерный резонатор является, в общем случае, сложной оптической системой. В ее состав входят по меньшей мере два зеркала, имеюиллх чаще всего сферические поверхности. Между зеркалами находится активная среда, показатель преломления которой может сильно отличаться от единицы. Там же устанавливаются, в случае необходимости, поляризаторы, затворы, пространственные фильтры и т.п. Таким образом, уже на этапе рассмотрения идеальных резонаторов (зеркала правильно отъюстированы, среда однородна) возникает специфическая задача анализа эволюции волновых фронтов хотя в безаберрационных, но зато многоэлементных системах. [c.7]

Рис. 4.13. Возможности управления формой импульса с помощью фазнровки спектральных компонент а — спектральная плотность мощности (сплошная линия) и фазы фурье-компонент (штри.ховая) импульса, испытавшего бездиспер-сионную фазовую самомодуляцию (г/Lф=18) б — форма сжатого импульса после идеального (сплошная) и квадратичного (штриховая) компрессора, пунктирная линия — сжатый импульс при использовании аподизирующего фильтра [29]

С помощью голографической интерферометрии можно осуществить много интересных и полезных экспериментов в лабораторных условиях. Однако изучение потоков, теплопередачи, ударных волн и вибраций требует, чтобы эксперименты проводились в менее идеальных условиях. Осложнения, связанные с присутствием внешнего освещения (которое может экспонировать голограмму), наличие пыли (приводящее к порче оптических элементов) и относительная нестабильность оптических элементов, составляющих голо-графическую установку, обязательно должны учитываться при разработке прибора. В настоящее время разработан такой прибор, называемый голокамерой или устройством для восстановления голограмм. Механические затворы и фильтры хорошо предохраняют от попадания случайного света, а основательная механическая конструкций гарантирует жесткость оптики. Вообще говоря, полезно заключать опорный и объектный пучки внутри непрозрачных герметичных трубок или мехов, в которых можно как уменьшить влияние турбулентности на интерферограмму, так и обеспечить безопасность персонала от случайного попадания под лазерный пучок. [c.522]

Идеальная фильтрация, практически нереализуемая, может быть получена рассмотрением теоретического оптимального линейного статистического фильтра. Под этим наименованием понимается фильтр, который получается при подстановке в (1-76), (1-77) пределов Ti = = Гг=сю (/ii = n2=oo) и определении весовой функции фильтра g s) (g i) из условия минимума Его нереа-лизуемость обусловлена подстановкой в (1-76) предела 7 2=оо(л2=оо), что практически означает, что для оценки полезного сигнала в момент времени t [6(i)] необходимо знать все значения сигнала датчика в интервале —оо / оо, т. е. в том числе и все будущие значения случайного сигнала z t). Рассмотрение такого нереализуемого на практике фильтра полезно для получения асимптотических оценок фильтрации и сравнения реальной погрешности фильтрации применяемых фильтров с теоретически минимально возможной погрешностью, которой обладает данный фильтр. Для простоты последующих формул будем считать, что сигнал z t) центрирован, т. е. его среднее равно нулю. Для того чтобы иметь на выходе фильтра оценку нецентрированного полезного сигнала, нужно просто к выходному сигналу фильтра прибавить математическое ожидание полезного сигнала, вычтенное из выходного сигнала при его центрировании. Можно также не центрировать входной сигнал. Но тогда к выходному сигналу фильтра следует прибавить математическое ожидание полезного сигнала, ум- [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...