Томас

Томас проводил эксперименты, используя трубу длиной 12,2 м и внутренним диаметром 26,6 мм на 3-метровом стеклянном участке трубы осуществлялось визуальное наблюдение движения воды или воздуха, содержащих стеклянные шарики со средним диаметром 78 мк, объемная доля которых в системе составляла от 10 до 6-10 . Минимально необходимая для переноса частиц средняя скорость потока воспроизводилась в пределах 5%. Средние скорости частиц определялись по результатам измерений в условиях затрудненного осаждения частиц, экстраполированным к нулевой концентрации с помощью соотношения, предложенного в работе [759]. Полученные данные совпадают в пределах экспериментальных ошибок с результатами расчетов по среднему диаметру. Результаты Томаса представлены на фиг. 4.11 вместе с результатами работ [177, 563, 651, 897]. Было установлено, что скорость трения и при условии минимального переноса частиц в газовых и жидких взвесях любой концентрации пропорциональна корню квадратному из объемной доли частиц. [c.167]

При сравнении различных сил, поднимающих вверх частицы со дна горизонтальной трубы, наиболее важными оказались силы Бернулли, обусловленные мгновенными разностями скоростей, связанными с турбулентными пульсациями. Согласно [373], действие этих сил локализовано в промежуточном слое, хотя отдельные частицы при разных режимах течения могут двигаться по различным траекториям. На основе анализа размерностей Томас выделил два типа закономерностей предельный случай минимального переноса частиц при бесконечно малой их концентрации и зависимость от концентрации. Функциональная связь величины п[c.167]

Неньютоновская природа кажущейся вязкости — Томас (1960) [798]. [c.202]

Критерий минимального переноса частиц — Томас [804]. [c.202]

Модуль продольной упругости Е называется также модулем Юнга в честь Томаса Юнга ( 11Ъ-М29) - английского ученого, физика и механика, который впервые ввел эту величину. [c.37]

Сравнительное постоянство характеристической температуры в натрия (см. фиг. 26), вычисленной по формуле Блоха, можно на основании этой теории интерпретировать как свидетельство того, что среднее эффективное экранирование в этом металле является полным, и поэтому его свойства соответствуют модели свободных электронов. Падение в примерно на 50% в случае других металлов при низких температурах означает, что для них Ф 0,50, т. е. что радиус экранирования Ь сравним с постоянной решетки, которая приблизительно равна диаметру иона. Расчеты Мотта, проведенные на основе модели Томаса — Ферми, в предположении, что на каждый атом металла приходится один свободный электрон, приводят к соотношению [c.197]

В статье автора в 1937 г. [123] было определено методом самосогласованного поля Хартри, причем предполагалось, что волновые функции отдельных электронов изменяются при движении ионов адиабатически. В упрощенном выводе мы используем приближение Томаса — Ферми. [c.760]

В приближении Томаса — Ферми плотность электронов [пропорциональна [Яр-— 8F (г)] =, где AV —энергия Ферми и oV (г) — флуктуирующий потенциал, обусловленный объединенным движением ионов и электронов. Таким образом, [c.761]

Простейший тип экранировки — по Томасу—Ферми. В этом случае принимается, что кулоновский потенциал ослабляется фактором е- , где параметр X находится по эмпирическим данным. Экранированный по Томасу—Ферми потенциал и его форм-фактор имеют вид [c.72]

Юнг Томас (177.3—1829), член Лондонского Королевского общества. Известен широким диапазоном исследований в различных областях науки и техники. При исследовании растяжения и сжатия впервые ввел понятие модуля упругости. Основоположник изучения напряжений, вызванных ударом. Дал решение задачи о растяжении или сжатии прямоугольного бруса. [c.95]

Томас Юнг (1773—1829) в самом начале XIX в. ввел понятие модуля упругости при растяжении и сжатии. Он установил также различие между деформацией растяжения или сжатия и деформацией сдвига. [c.5]

Томас Т. Пластическое течение и разрушение в твердых телах. М. Мир, [c.133]

Томас Л. К- Теория турбулентного пограничного слоя, основанная на модели возобновления турбулентности в пристеночной области.— РТК, 1975, т. 13, № 1, с. 42—47. [c.315]

Однако эта формула должна еще учитывать поправку а теорию относительности (кроме поправки, выражаемой формулой (2)). Как показал Томас эта новая поправка ведет к добавочной прецессии электрона, уменьшающей энергию вдвое. Кроме того, вместо 1/г следует взять его среднее [c.125]

Метод Томаса — Ферми [c.208]

В настоящем параграфе мы рассмотрим кратко метод Томаса — Ферми. Этот метод, в известном смысле, носит более схематический характер, чем методы Хартри и Фока. По Томасу и Ферми [46-48j совокупность электронов, образующих электронную оболочку атома, рассматривается как электронный газ, находящийся в поле ядра, причем предполагается, что этот газ подчиняется статистике Ферми — Дирака. Данный метод допустим, если в состав электронной оболочки входит достаточно большое число электронов и их главные квантовые числа велики. [c.208]

Выражение (4) представляет собой основное уравнение метода Томаса — Ферми, дающее распределение электрического поля в пространстве, окружающем ядро атома. Поскольку совокупность электронов, образующих электронную оболочку атома, рассматривается как электронный газ, это распределение поля является усредненным по отношению к тому, которое должно существовать в действительности. Для нахождения распределения потенциала V надо искать центрально-симметричное решение уравнения (4), удовлетворяющее требованиям, чтобы У(г)—>0 при г —> сю. [c.209]

Здесь нет возможности рассматривать детали дискуссии, происходившей с 1966 г. до момента утверждения МПТШ-68. Читатель может найти подробности в работе Престона-Томаса [48]. Отметим, что ККТ, имевший первоначально лишь намерение увеличить интервал действия МПТШ-48, пришел к предложению о совершенно новой шкале, существенно отли- [c.52]

Рис. 3.6.1. Сравнение с формулой Эйнштейна экспериментальных значений вязкости суспензий, измеренных различными авторами для широкого диапазона жидкостей, размеров и материалов твердых дисперсных часткц. Данные собраны Томасом [42] и приведены в

Исходя из предпосылки, что добавка твердых частиц всегда вызывает увеличение потерь давления на единицу длины трубы, многие авторы пытались сделать обобщения на основе наблюдаемых явлений установить соотношение между избыточными потерями давления, вызванными присутствием твердых частиц, с модифицированным числом Рейнольдса течения в трубе [45, 120, 311, б51, 822] и выявить общие закономерности на основе изучения движения отдельной частицы [822] и влияния твердых частиц на локальнзгю турбулентность жидкости [401]. К перечисленным с.ледует добавить работы [5, 210, 427], авторами которых была установлено, что отношение размера частиц к диаметру трубы несущественно. В работах [427, 869] изучалась дискретная фаза. Сообщалось также [304], что в некоторых случаях при добавлении твердых частиц (стеклянных шариков диаметром 200 мк) потери давления при течении по трубе снижались до меньшего уровня, чем в потоке чистого воздуха авторы работы [636] наблюдали в некоторых условиях возникновение непредвиденных градиентов давления. Подробнейшие исследования были выполнены Томасом [798—806], из которых следовало, что в некоторых случаях причиной снижения давления в присутствии частиц твердой фазы является неньютоновская природа смеси. Подробный обзор статей по рассматриваемому вопросу содержится в работе [167]. Обзор выявленных соотношений между потерями давления и содержанием частиц в двухфазном потоке, а также анализ методов теории подобия можно найти в работе [175]. [c.153]

Видно, что вязкость облака частиц при такой простой модели взаимодействия позволяет отнести рассматриваемую двухфазную систему к классу модели Оствальда — де Уаеля [53] неньютоновскей жидкости (т = (т I 1/2 (А А) А т и п — эмпирические постоянные). Этот факт был отмечен Томасом и описан в разд. 4.1. Приведенное выше соотношение также применимо для расчета напряжения сдвига в облаке частиц при свободномолекулярном движении газа. [c.220]

Выдалить теорию колебаний в самостоятельный отдел науки предлагал Томас Юнг (1807), [c.264]

Зеебек (Seelie k) Томас Иоганн (1770 1831) — немецкий физик [c.64]

Характер изменения сопротивления при наличии минимума у разных металлов может быть различным. Так, при исследовании серебряных сплавов, в частности сплавов серебра с марганцем, Герритзен и Линде обнаружили, что после прохождения через минимум ири несколько более низкой температуре сопротивление достигает максимума, а затем при дальнейшем понижении температуры снова падает (фиг. 42). С другой стороны, ири исследовании различных сплавов меди с малой концентрацией иримесей мы наблюдали только минимум сопротивления. Предварительные опыты показали, что сопротивление таких сплавов при дальнейшем понижении температуры становится почти постоянным (Уайт [146]). Мендоза и Томас в работе по исследованию благородных металлов, проведенной в Бристоле, также наблюдали только минимум сопротивления, хотя, по-видимому, при очень низких температурах (ниже 1° К) некоторые образцы обнаруживали ускоряющийся рост сопротивления с понижением температуры. [c.210]

Другие измерения на золоте были выполнены Мепдозой и Томасом [921 па приборе, в котором использовалась методика, описанная в и. 70. Медный каркас, имевший вид полого цилиндра, был присоединен к одной из полосок, окруженных солью. На внешней стороне каркаса имелась спиральная канавка н канавке располагался исследуемый образец в виде проволоки, которая была изолирована от каркаса при помощи тонкого слоя бакелитового лака. Концы образца были соединены при помощи коротких токовых и потенциальных проводов с медными полоскадш, к другим концам которых были припаяны константановые прово.локи, покрытые оловом. Они проходили вдоль внешней стороны блока соли, к спаям платина — стекло, ведущим в гелиевую ванну. Все устройство было подвешено при помощп нейлоновой нити на кварцевом стержне, присоединенном к весам Саксмита, которые использовались для определения температуры Т соли (см. п. 23). Было найдено, что сопротивление золота с понижением температуры возрастает, причем намного быстрее, чем по закону Простого закона для этого изменения найде- [c.584]

Мендоза и Томас [92, 298] исследовали также несколько других металлов. Образец серебра обнаружил минпмум сопротивления, подобный минимуму для золота. Сопротивление меди в области гелиевых температур оставалось постоянным, но при температурах ниже 1" К несколько возрастало. Образцы магния, хотя п были вырезаны нз одного и того же куска проволоки, обнаружили минимумы, расположенные во всей области телшератур между 0,7 и 25° К. [c.585]

Наконец, перечислим металлы, которые не перешлп в сверхпроводящее состояние вплоть до указанных в скобках температур. Золото (0,05° К), медь (0,05° К), висмут (0,05° К), магнии (0,05° К) и германий (0,05° К) были исследоваиы Кюрти и Симоном [260] кремний (0,073° К), хром (0,082° К), сурьма (0,152° К), вольфрам (0,070° К), бериллий (0,064° К) и родий (0,086° К) исследовались Алексеевским и Мигуновым [315] литий (0,08° К), натрий (0,09° К), калий (0,08° К), барий (0,15° К), иттрий (0,10° К), церий (0,25° К), празеодим (0,25° К), неодим (0,25°К), марганец (0,15° К), палладий (0,10° К), иридий (0,10° К) и платина (0,10° К) изучались Гудменом [316] кобальт (0,06° К), молибден (0,05° К) и серебро (0,05° К) были исследованы Томасом и Мендозой [317]. [c.589]

Статистическая модел1. атома (модель Томаса— Ферми) — модель атома, в которой атомные электроны рассматриваются как вырожденный электронный газ. [c.276]

Лазарусом [97] была предложена теория взаимодействия близко расположенных зарялсенных дефектов, находящихся в ферми-газе электронов проводимости, основанная на простой электростатической модели. Пусть первый и второй дефекты имеют избыточные заряды соответственно еД II еД г. Решая линеаризованное уравнение Томаса — Ферми, молшо получить выражение для потенциала ф, создаваемого первым дефектом па расстоянии от него [c.121]

В такой простой модели не учтывается ряд возмолшых уточнений. К ним относятся учет взаимодействия между смещенными зарядами вокруг рассматриваемых дефектов, изменение кинетической энергии газа электронов проводимости ирн сближении дефектов на данное расстояние, неточечпость дефектов, а также поправки, связанные с использованием п линеаризацией уравнения Томаса — Ферми ). [c.121]

Исследование структуры и физико-механических свойств покрытий (1986) -- [ c.161 ]

Анализ и проектирование конструкций. Том 7. Ч.1 (1978) -- [ c.243 ]

Технология органических покрытий том1 (1959) -- [ c.382 ]

Деформация и течение Введение в реологию (1963) -- [ c.191 , c.212 ]

Теория гидродинамической устойчивости (1958) -- [ c.23 , c.43 , c.78 , c.84 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.649 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...