Портера—Томаса распределение

Из уравнения (8.34) следует, что отклонение от среднего значения в распределении Портера — Томаса уменьшается с возрастанием п. На рис. 8.7 приводятся некоторые из этих распределений [39]. [c.327]

Рис. 8.7. Распределения Портера — Томаса

До некоторой степени это ожидаемое распределение ширин Г /Г было подтверждено экспериментально [46], но с некоторыми оговорками. Во-первых, различные каналы деления не являются равновероятными и, во-вторых, трудно надеяться, что ширины Гу, полученные из экспериментов, будут иметь разумные значения из-за наличия отмеченных ранее эффектов перекрывания соседних резонансов. Следовательно, хотя качественно поведение ширин деления находится в хорошем согласии с данными исследований, основанных на распределении Портера—Томаса, трудно сделать однозначные и точные выводы из полученных результатов. Были предложены различные методы для предсказания значений ширин деления в области неразрешенных резонансов. Обычно используется распределение Портера — Томаса с п = 2, но можно также построить гипотетические сечения деления, которые позволяют достаточно точно учитывать эффекты перекрывания уровней [47]. [c.329]

Проверить свойства распределения Портера — Томаса (см. разд. 8.2.2), особенно уравнения (8.34). [c.364]

Рассчитать среднее сечение захвата 5-нейтронов для урана-238 как функцию энергии нейтронов в интервале от 1 до 100 кэв. Считать, что 5о (силовая функция) = 10- О (среднее расстояние между уровнями)= 20 5в и (радиационная ширина) = 0,020 эв независимо от энергии нейтронов. Можно предположить, что нейтронные ширины имеют распределение Портера — Томаса. Значение функции [c.364]

Рассмотреть систему резонансов, в которой могут присутствовать как захватные, так и делительные резонансы. Вывести отношение средних сечений захвата и деления в зависимости от Г, /Г/ для интервала изменения 1 /Г/ от 0,01 до 1. Принять следующие предположения — одинакова для всех резонансов, Г/ имеет распределение Портера-Томаса с / =2 и Гп<Г. Показать, какой результат мог бы получиться для Г,г Г + Г/ [129]. [c.364]

Если число открытых каналов для данного типа распада известно, то можно оценить, как меняется соответствующая ширина резонанса для системы эквивалентных резонансов. Было показано [38], что если для данного типа распада л составного ядра возможны п равновероятных каналов, например испускание 7-квантов, то соответствующая приведенная парциальная ширина, обозначаемая Г2, будет иметь распределение вероятностей, выведенное Портером и Томасом, с п степенями свободы. [c.326]

Портера—Томаса распределение 326 Постоянная спада. См. Собственное зиачеиие а. [c.482]

Аналогичными статистич. свойствами обладают и др. ширины (др. каналы распада). Распределение Портера— Томаса справедливо для ширин, характеризующих вероятности у-переходов с резонансных состояний, имеющих одинаковые спины и чётность, на один и тот же уровень. Полная радиац. ширина практически не меняется от резонанса к резонансу для тяжёлых ядер, т. к. является суммой большого числа независимо флуктуируюпщх величин. Для справедливо [c.277]

Данные по приведенным нейтронным шщзинам находятся в хорошем согласии с результатами распределения Гй(/Г по закону Портера — Томаса для одной степени свободы [41 ], т. е. уравнения (8.33) с п = 1. Таким образом. [c.327]

Для данного ядра суш ествеЕВО меняются от резонанса к резонансу. Эксперим. данные о флуктуациях. -резонансов подтверждают высказанные С. Е. Портером С. Е. Porter) и Р. Г. Томасом (R. G, Thomas) аргументы в пользу гауссовского распределения амплитуд приведённых ширин при нулевом [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...