Теплопроводность зависимость от температуры

Теория последовательной кристаллизации Н. Т. Гудцова 486 Тепловой баланс слитка 485 Тепловые напряжения 396 Теплоемкость определение, метод измерения 148, 151—157 Теплопроводность зависимость от температуры 157 [c.1201]

Аналитические решения задач теплопроводности удается получить только для простейших условий. В то же время современная вычислительная техника позволяет численными методами рассчитать распределение температуры в теле практически любой формы, даже с учетом изменения граничных условий или теплофизических свойств в зависимости от температуры или времени. [c.115]

Коэффициенты теплопроводности сталей Х, Вт/(м-°С), в зависимости от температуры [24 и 25] [c.261]

Коэффициент теплопроводности Я, Вт/(м-°С), металлов и сплавов в зависимости от температуры [24] [c.261]

Рис. 2.59. Теплопроводность водорода, гелия, аргона и азота в зависимости от температуры

Теплопроводность Я характеризует способность тел проводить теплоту. Численно коэффициент выражает количество теплоты, протекающее через единицу изотермической поверхности в единицу времени, если изменение температуры по направлению нормали составляет 1 К на 1 см. Теплопроводность металла существенно изменяется в зависимости от температуры и химического состава материала. На рис. 5.5 показано изменение Я в зависимости от температуры. [c.144]

Для температур, близких к температуре плавления кристалла, / может уменьшаться до 6—10 межатомных расстояний. При очень низких температурах / достигает величины порядка 0,1 см. Характер изменения длины свободного пробега фонона в зависимости от температуры во многом накладывает отпечаток на температурную зависимость теплопроводности. Величина средней длины свободного пробега фонона I определяется главным образом двумя процессами — рассеянием на статических несовершенствах решетки (например, дефекты) и рассеянием фононов на фононах. Если силы взаимодействия между атомами в решетке являются чисто гармоническими, то никакого механизма фонон-фононных [c.43]

Влияние переменности вязкости и теплопроводности жидкости на сопротивление движению и теплообмен. Вязкость и теплопроводность жидкости являются функциями состояния жидкости, причем наиболее сильно выражена их зависимость от температуры. [c.650]

С помощью многослойных моделей приближенно может быть осуществлен учет зависимости коэффициента теплопроводности К от температуры. При этом радиусы разбивки должны выбираться из соотношения [c.81]

Рис. 14.5. Зависимость коэффициента теплопроводности газов от температуры

Рис. 14.7, Зависимость коэффициента теплопроводности жидкостей от температуры

Рис. 14.14. Зависимость коэффициента теплопроводности известняков от температуры при Рве = 35 МПа (а) и песчаников при рвс = 55 МПа (б)

Система уравнений (11.121), (11.122), (11.123) при обтекании передней критической точки воздухом и азотом [для заданных зависимостей от температуры полной теплопроводности K = f T) (рис. 11.19) вязкости д, = /(Г) (рис. 11.20) числа Прандтля Рг ф = = f(T) (рис. 11.21)] решена в работе [56] результат имеет вид [c.235]

С увеличением температуры количество лучистой энергии, испускаемой телом, увеличивается, причем зависимость от температуры большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. [c.401]

При высоких температурах, когда Л яа Л ф (1/Т), электронная теплопроводность представляет собой практически неизменяющуюся в зависимости от температуры величину. [c.460]

График зависимости теплопроводности материала от температуры. [c.133]

Зависимость теплопроводности воздуха от температуры по экспериментальным и литературным данным. [c.140]

Опыт показывает, что коэффициент теплопроводности зависит от температуры, и при точных расчетах эта зависимость должна учитываться. [c.214]

X—коэффициент теплопроводности колец. Его зависимость от температуры определяется предварительными опытами. [c.244]

Теплопроводность отожженного свинца высокой чистоты в зависимости от температуры следующая [c.198]

Рис. 7-13. Зависимости удельной теплоемкости с и коэффициента теплопроводности меди от температуры

Последнее показывает, что при постоянном значении коэффициента теплопроводности температура однородной стенки изменяется по линейному закону. В действительности же вследствие своей зависимости от температуры коэффициент теплопроводности является переменной величиной. Если это обстоятельство учесть, то получим иные, более сложный расчетные формулы. [c.13]

Таблица П-2 Коэффициент теплопроводности X, Вт/(м °С), металлов и сплавов в зависимости от температуры [c.297]

С учетом зависимости коэффициента теплопроводности X от температуры уравнение температурной кривой в стенке получается путем решения уравнения (е) относительно t и подстановки значения С из (ж), а именно [c.15]

Зависимость коэффициента теплопроводности покрытий от температуры и режима отверждения. [c.216]

Рис. 4.33. Изменение теплопроводности графита КС в продольном направлении в зависимости от температуры [226].

Зависимость от температуры излучения значительно большая, чем теплопроводности и конвекции. Поэтому при низких температурах преобладающую роль может играть теплообмен за счет конвекции и теплопроводности, а при высоких основным видом переноса теплоты может быть тепловое излучение. [c.123]

Рис. 4.8. Зависимость теплопроводности меди от температуры

Рис. 1.7. Изменение физических свойств твердости Нв, предела прочности при сжатии Осж, модуля упругости Е, коэффициента теплопроводности X, удельного электросопротивления р, коэффициента теплового расширения а, коэффициента Холла Rx углеродных материалов в зависимости от температуры обработки (вид материала указан в нижнем индексе I — КПГ, 2—ГМЗ, 3—ЕР). Для материала ЕР даны значения в параллельном (II) и перпендикулярном ( L) оси прессования направлениях

Изменение коэффициента теплопроводности Я графитов в зависимости от температуры измерения [c.44]

Рис, 3. Теплопроводность свинца в зависимости от температурь- [c.249]

Зависимость теплоемкости и теплопроводности карбидов от температуры, а также их коэффициенты термического линейного расширения и удельного электросопротивления приведены в табл. 13—16. Карбиды переходных металлов лучше других тугоплавких соединений ведут себя в условиях эксплуатации при высоких температурах в вакууме. Об этом свидетельствуют более низкие значения скорости испарения и давление диссоциации металла над карбидом (табл. 17) [16], Карбиды, относящиеся к фазам внедрения, при испарении диссоциируют на металлы и углерод (например, карбиды титана, циркония, ниобия, тантала и др.). Испарение карбида хрома, в отличие от перечисленных карбидов, носит ступенчатый характер — при [c.419]

Зависимость теплопроводности карбидов от температуры [c.420]

Зависимость теплопроводности нитридов от температуры [c.429]

Фиг. 91. Теплопроводность быстрорежущей стали в зависимости от температуры отпуска. Состав стали 7—0,б7 /оС 19,22 /о 3.45 о Сг 0.85/о V ,0,27 /o Мо 0,7б /оСо

Рис. 3-12. Общий характер зависимости коэффициента теплопроводности X от температуры Т у твердых, жидких и газообразных веществ.

Рис. n-IV-12, Зависимость от температуры коэффициента теплопроводности дисперсных графитовых материалов — графитовой крупки с плотностью 800— 1000 кг/м и графитового войлока с плотностью 40— 120 кг/мз [Л, П-18],

За исключением области самых низких температур (скажем, ниже 1 К), первичные термометры остаются гораздо более трудоемкими при использовании и менее воспроизводимыми, чем лучшие вторичные термометры. Для большинства целей удобство и воспроизводимость показаний термометра важнее, чем точность по термодинамической шкале. Кроме того, существует очень много физических величин, для измерения которых требуется находить разности температур. К их числу относятся теплоемкость, теплопроводность и другие теплофизические величины. Если отклонения применяемой практической шкалы от термодинамической описываются медленно меняющейся плавной функцией температуры, то серьезных проблем не возникает. Если же, напротив, практическая шкала содержит небольшие, но заметные скачки отклонений от.термодинамической шкалы, то и измерения соответствующих физических величин в зависимости от температуры дадут неожиданные ложные скачки, которые отражают только несовершенство термометрии. Для исключения подобных затруднений необходимо, чтобы практическая шкала была гладкой функцией от термодинамической температуры. Это эквивалентно требованию непрерывности первой и второй производных температурной зависимости разности практической и термодинамической температурных шкал. Если для конк >етного вторичного термометра (такого, например, как платиновый термометр сопротивления) нетрудно рассчитать гладкую практическую шкалу, то получить гладкое соединение шкал для двух разных вторичных термометров гораздо сложнее. Основной источник трудностей заключается в том, что два различных участка шкалы часто основаны на разных физических закономерностях, отклонения которых от термодинамической шкалы не совпадают. Соединение шкалы по платиновому термометру сопротивления и по платинородие-вой термопаре в МТШ-27, так же как и в МПТШ-48 и МПТШ-68, служит хорошим примером типичных трудностей. В МПТШ-68 в этой точке имеется скачок первой производной от разности / — 68, достигающий 0,2%. Такие разрывы можно [c.44]

Для качественной оценки поведения теплопроводности металлов в зависимости от температуры снова воспользуемся формулой /Сэл= /зСуир<>1зл>. (6.103) [c.195]

Таблица 29.26. Коэффициент теплопроводности для YsFesOja [145] в зависимости от температуры

Количество тепла, выделяющегося в твердом диэлектрике от потерь за единицу времени, изменяется в зависимости от температуры согласно формуле (2-38). Количество тепла, отдаваемого нагретым телом в окружающую среду с более низкой температурой, прямо пропорционально разности температур и заиисит от теплопроводности диэлектрика, от теплоотдачи его поверхности в окружающую среду. В соответствии с этим графики зависимости количества тепла, выделяющегося внутри диэлектрика за счет потерь Q, И количества тепла, выделяющегося в окружающую среду Q", представлены на рис. 2-28. [c.72]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

Метод элементарных балансов. Поставив перед собой задачу найти способ расчета нестационарной теплопроводности с учетом зависимости от температуры коэффициента теплопроводности и уде ьной теплоемкости, А. П. Ваничев [Л.П] разработал [c.218]

Метод элементарных балансов. Поставив перед собой задачу найти метод расчета нестационарной теплопроводности с учетом зависимости от температуры коэффициента теплопроводности и удельной теплоемкости, А. П. Ваничев [10] разработал метод элементарных балансов, сущность которого заключается в следующем. [c.236]

Рис. 4.32. Изменение теплопроводности графита SF в поперечном направлении в зависимости от температуры облзгче-ния [226] (на кривых указана величина интегрального потока в нейтрон см ).

Рис. 3-38. Зависимость коэффициента теплопроводности МИПД от температуры по данным разных авторов.

На рис. 73 и 74 приведены данные по изменению коэффициента линейрюго расширения теплопроводности в зависимости от температуры для ряда сталей и сплавов. [c.218]

Т еплоем кость абсолютно сухой древесины в зависимости от температуры t определяют по формуле С = 0,374 + 0,00066 t ккал1кг-град при влажности 20% С =0,5 0,6. Древесина обладает слабой теплопроводностью, которая возрастает при увлажнении и повышении температуры. Теплопроводность древесины вдоль волокон выше, чем поперек, приблизительно в 2,5 раза. При влажности 12—14% теплопроводность поперек волокон для хвойных пород равна 0,09— 0,14, для дуба 0,15 ккал1м-ч°С. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...