Зеемана компоненты

Для дифракционной решетки обычно наблюдают спектры второго или третьего порядков, т. е. т = 2 или 3. В соответствии с этим дисперсионная область ДА, = Х/2 или А./3 очень велика. В этом — огромное преимущество дифракционной решетки, которая позволяет анализировать даже белый свет, т. е. очень обширный спектральный интервал (в тысячи ангстремов), тогда как пластинка Люммера—Герке, например, не дает уже отчетливых максимумов, если падающий на нее свет представляет спектральный интервал, превышающий один ангстрем. Поэтому интерференционные спектроскопы пригодны только для анализа очень однородного света, например для спектральных линий, испускаемых разреженными газами. Они оказывают неоценимые услуги при анализе таких линий, позволяя устанавливать наличие нескольких компонент в этой линии (тонкая структура), оценивать ширину линии, наличие изменений (расщеплений) под действием внешних причин (например, эффект Зеемана) и т. д. [c.218]

Характерным для сложного эффекта Зеемана является расщепление линий в магнитном поле на большое число компонент, причем расщепление переменно и равно рациональной дроби от нормального зеемановского расщепления. Сложный эффект Зеемана наблюдается в не очень сильном магнитном поле. [c.252]

Такое расщепление линий на три компоненты носит название нормального эффекта Зеемана. [c.331]

Закон Рунге утверждает, что для случая сложного эффекта Зеемана расстояния Av между компонентами являются рациональными дробями от нормального расщепления Avq, отнесенного к тому же магнитному полю [c.334]

Значительных успехов в наблюдении эффекта Зеемана на сверхтонких компонентах удалось достичь, пользуясь поглощением в атомных пучках. [c.537]

Основные явления М. можно классифицировать но признаку взаимной ориентации волнового вектора светового излучения к и вектора магн. поля Н, При этом различают две геометрии расположения этих векторов 1) свет распространяется вдоль поля к И (т. н. геометрия Фарадея) и 2) свет распространяется перпендикулярно полю к Н (геометрия Фойгта). В геометрии Фойгта, соответствующей поперечному эффекту Зеемана, я- и о-компоненты магн. расщепления оказываются поляризованными линейно в плоскости, параллельной и перпендикулярной /7, а в геометрии Фарадея (продольный эффект Зеемана) наблюдаются лишь цирку-лярно поляризованные а-компоненты с противоположными направлениями вращения. [c.701]

В области поглощения оптич. анизотропия намагниченной среды проявляется, в первую очередь, в виде дихроизма — различия коэф. поглощения среды для двух ортогональных поляризаций. В геометрии Фойгта дихроизм определяется разл. поглощением компонент, линейно поляризованных параллельно и перпендикулярно магн. полю,— т. н. магнитный линейный дихроизм, ав геометрии Фарадея — разл. поглощением циркулярно поляризованных компонент (магнитный круговой дихроизм). Эти эффекты, являющиеся поляризац. аналогами поперечного и продольного эффекта Зеемана, характеризуются определ, спектральной зависимостью, анализ к-рой позволяет определить величину и характер зеемановского расщепления в тех случаях, когда оно мало по сравнению с шириной спектральной линии. [c.701]

В принципе излучение одномодового лазера непрерывною действия должно быть почти полностью плоскополяризованным. В газовых лазерах это было экспериментально подтверждено. Но большинство измерений проводилось на газовых лазерах с внешними зеркалами, в которых разрядная трубка заканчивалась окошками, наклоненными под углом Брюстера. Это благоприятствует генерации света, поляризованного в плоскости падения, так как такая поляризация проходит без потерь через окошки. Следовательно, нет ничего неожиданного в том, что излучение таких лазеров оказалось почти полностью плоскополяризованным. При исследовании эффекта Зеемана в гелий-нео-новом лазере (гл. 3, 3, п. Зж) в излучении наблюдались компоненты с круговой поляризацией. [c.91]

Подобным же образом, если поместить молекулу в сильное магнитное поле, произойдет смещение и расщепление энергетических состояний (но другое по величине и числу компонент). Это явление называется эффектом Зеемана. Его природа состоит в том, что при вращении электронов в молекуле создается так называемый орбитальный магнитный момент электронов. Кроме того, спины электронов и ядер имею.т собственные магнитные моменты. В результате взаимодействия всех этих. магнитных моментов молекулы как с магнитным нолем, так и между собой снимаются вырождения состояний и уровни энергии смещаются и расщепляются. [c.35]

Из последнего уравнения видно, что одно из возможных решений этой системы — гармоническое колебание электрона вдоль оси z. Такое колебание происходит с той же частотой ыо, что и при отсутствии магнитного поля Это и понятно, так как при движении вдоль поля сила Лоренца равна нулю. Существование такого решения объясняет несмещенную л-компоненту в эффекте Зеемана. При наблюдении поперек поля л-компонента имеет наибольшую интенсивность (равную половине интенсивности исходной линии) и линейно поляризована вдоль оси z, т. е. вдоль магнитного поля. При наблюдении вдоль поля ее интенсивность обращается в нуль — осциллирующий заряд в этом направлении не излучает. [c.64]

Дальнейшие исследования показали, что описанный выше тип расщепления в магнитном поле, называемый нормальным эффектом Зеемана, характерен только для одиночных (синглетных) спектральных линий. Большинство наблюдаемых спектральных линий представляет собой мультиплеты, состоящие из двух или нескольких тесно расположенных компонент. Примером может служить желтая линия натрия, состоящая из двух линий Di и D2 (Ai = 589,6 нм, Х,2 = = 589,0 нм), причем интенсивность Д2-линии вдвое больше. В магнитном поле Di-линия расщепляется на четыре компоненты, Д2-ли-ния — на шесть компонент. Интенсивность отдельных л- и а-компо-нент такова, что смесь всех линий при наблюдении в любом направлении дает неполяризованный свет. [c.65]

Свойства симметрии и система обозначений. В двухатомной молекуле существуют компоненты сильного электрического поля вдоль межъядерной оси, которые определяют симметрию электронных волновых функций. В атомных волновых функциях при связи Ь — суммарный орбитальный момент импульса электронов Ь является константой движения и, следовательно, квантуется. В атомах компонента Ь вдоль некоторого направления, т. е. М, не влияет на уровень энергии, за исключением тех случаев, когда имеется внешнее магнитное (эффект Зеемана или Пашена — Бака) или электрическое ноле (эффект Штарка). Даже при самых сильных полях, получаемых в лабораторных условиях, расщепление энергетических уровней (для различных значений М при фиксированном Ь) меньше, чем 10" эв. В противоположность этому энергии молекулярных электронов почти полностью определяются компонентой момента импульса электронов вдоль оси молекулы и эти энергетические уровни отделены друг от друга на несколько электрон-вольт. Такое различие получается из-за того, что локальные электрические поля в пределах молекулы значительно пре- [c.103]

Возможные изменения магнитного квантового числа должны удовлетворять условию Дт = 1 или О (правила отбора) случай = О соответствует л-компонентам, случай m = - 1 (Г-компонентам. Формула (11) показывает, что в общем случае число компонент должно значительно превышать три, и тем самым объясняет возникновение аномального эффекта Зеемана. Только при д и равным единице, ф-ла (11) приводит к нормальному эффекту Зеемана (при учете правил отбора). Как видно из (9) = 1 при 8=0 (при этом У = /), т. е. для син- [c.197]

Представляет интерес искусственное вращение плоскости поляризации при освещении образца излучением, частота которого близка к частоте поглощения исследуемого вещества, т.е. когда затуханием колебаний нельзя пренебречь. Эта задача осложнена тем, что до сего времени мы не интересовались, что происходит со спектральной линией, если источник света или поглощающая среда помещены в магнитное поле, Как было впервые установлено в 1896 г. Зееманом, при этом линия расш,епляется на несколько компонент (эффект Зеемана). Число таких компонент, взаимное расположение и относительная интенсивность определяются структурой энергетических уровней, при переходах между которыми возникла исследуемая спектральная линия, и существенно зависят от напряженности прилаженного магнитного по ля. Эффект Зеемана — важное для спектроскопии и атомной физики явление, которое до конца объясняется с позиций кван товой механики. [c.165]

При некотором наиболее простом строении атомных уровней возникает нормальный эффект Зеемана, который был объяснен с позиций электронной теории Лоренцем, получившим вместе с Зееманом за это . лкрытие Нобелевскую П1)(. мию по физике в 1902 г. При нормальном эффекте Зеемана линия расщепляется на две компоненты, если наблюдение ведется вдоль поля (рис. 4.18, а), или на три компоненты, если оно проводится перпенди- [c.165]

Фотография линии неона (Я == 6133А), расщепленной вследствие эффекта Зеемана на три компоненты [c.166]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

I и т не удавалось объяснить все особенности расщепления В-2шшй натрия. Даже при отсутствии магнитного поля эта линия состоит из двух близко расположенных линий Z>i и с расстоянием между ними 0,6 нм. Включение магнитного поля приводит к тому, что линия Di расщепляется на четыре компонента, а линия — на шесть (аномальный эффект Зеемана). [c.168]

Суш,ественно отметить, что и полумодельное представление, и теория Шредингера приводят к нормальному зеемановскому расщеплению спектральных линий в магнитном поле при пренебрежении спиновым моментом электрона. Первоначальные наблюдения Зеемана, казалось, подтвердили выводы Лоренца для желтых линий натрия, представляющих собой компоненты дублета ц 25,дд которых, как теперь [c.333]

В 1925 г. П. Л. Капица и Г. У. Б. Скиннер [27], пользуясь созданной П. Л. Капицей установкой для получения кратковременных очень сильных магнитных полей, наблюдали эффект Зеемана в полях до 130 000 э. Они обнаружили, что в полях, превышающих 70 000. э. компоненты линии [c.358]

П. Л. Капица, П. Г. Стрелков и Э. Я. Лаурман наблюдали эффект Зеемана на узком дублете Be II 2 Sl/2 — 2 /2, 3131,06 3130,42 А ) в полях до 300 ООО 9. Результаты их наблюдений для о-компонент даны на рис. 197. Интенсивность крайних компонент с и спадает с возраста- [c.364]

В сложных спектрах не всегда удается разрешить полностью все зеема-новские компоненты. Это обусловлено не только тем, что расстояния между ними могут составлять небольшие доли нормального расщепления, но и тем, что здесь линии расположены очень тесно, и компоненты разных линий в сильных полях начинают перекрываться. Это обстоятельство особенно сказывается в спектрах редких земель и в спектрах элементов группы урана. В таких случаях некоторые выводы можно сделать и из неполностью разрешенных картин по характерному ходу интенсивностей в группах ir- и а-ком-понент [4 ]. [c.374]

Эффект Зеемана на линиях цезия был наблюден Копферманом и Крюгером и Фельше [ i. 32] g обеих работах в сильных полях было установлено расщепление каждой из зеемановских компонент на 8 сверхтонких, что соответствует значению момента ядра цезия / = /2. [c.537]

Влияние ядерного момента / при сильных полях сказывается не только в том, что каждая из обычных зеема-новских компонент расщепляется на 2/4-1 компонент [c.539]

Один из путей осуществления этого требования — наложение продольного магнитного поля на активный элемент газового лазера с внутренними зеркалами. Вследствие эффекта Зеемана на выходе лазера будут наблюдаться две компоненты излучения, сдвинутые по частоте и имеющие противоположные круговые поляризации. Такие двухчастотные лазеры использованы в интерференционных измерителях линейных перемещений типа 5525В фирмы Хьюлет—Паккард . В них информация о контролируемом перемещении содержится в разности частот (или фаз) переменных сигналов, вырабатываемых двумя фотоприемниками, вследствие чего изменение уровней этих сигналов не оказывает значительного влияния на работу прибора. Недостатком двухчастотного лазера является сложность его конструктивного выполнения и обеспечения длительного срока работы. Поэтому рассматриваются возможные пути преобразования излучения одночастотного лазера в две пространственно-разнесенные частотные составляющие [c.247]

Ф. э. по своей природе тесно связан с Зеемана эффектом, обусловленным расщеплением уровней энергии атомов и молекул магн. полем. При продольном относительно магн. поля наблюдении спектральные компоненты зеема-новского расщепления оказываются циркулярно поляризованными. Соответствующую циркулярную анизотропию обнаруживает и спектральный ход показателя преломления в области зеемановских переходов. Т. о., в наиб, простом виде Ф. э. является следствием зеемановского расщепления кривых дисперсии показателя преломления для двух циркулярных поляризаций. [c.275]

Эффект увлечения инерциальных систем гравитац. полем вращающегося тела принимает разнообразные формы. Поскольку в ОТО гравитац. потенциал не является скаляром, компоненты гравитац. поля, аналогичные магн. полю заряженного вращающегося тела, приводят к расщеплению спектральных линий аналогичному эффекту Зеемана. Гравитац. эффект Зеемана, предсказанный Я. Б. Зельдовичем, является универсальным, т. е. расщепление не зависит от конкретных свойств излучающей системы. Линия, испущенная с частотой ю вблизи полюса вращающегося с утл. скоростью 2 тела, расщепляется на две компоненты с частотами ш 1 и с противоположной круговой поляризацией, т. е. фотоны с левой и правой круговой поляризацией испытывают разное красное смещение. В гравитац. поле быстро вращающейся Ч. д. частоты 1 и ю могут быть сравнимы по величине, и эффект приобретает практическое астрофиз. значение. [c.453]

Эффект Зеемана в невырожденных электронных состояниях. Если многоатомная молекула помещена в магнитное поло, то, как и в случаях атомов и двухатомных молекул, возможны лишь определенные ориентации полного момента количества движения ] — такие, при которых компонента, пап])авленная вдоль поля, равна М (Ъ,12п), где [c.123]

Дуглас [293] показал, что в полосах первой системы наблюдается заметный эффект Зеемана, свидетельствующий о том, что верхнее состояние должно быть триплетным состоянием. На этом основании будем обозначать соответствующий переход как а — X-переход. Мерер [822] проанализировал вращательную структуру ряда полос рассматриваемой системы и нашел ясные доказательства триплетного характера расщепления, хотя он и не смог обнаружить некоторые из ожидаемых ветвей (см. стр 268). Он установил, что система связана с электронным переходом так как в спектре наблюдаются только подполосы с АК = 1. Представляется вероятным, что система А —X соответствует переходу 51—однако это предположение пока не подтверждено детальным анализом вращательной структуры полос. Другая интересная особенность системы при 3900 А заключается в появлении для колебания Vз (антисимметричное валентное колебание) полосы 1—О, интенсивность которой сравнима с интенсивностью полосы 0—0. Согласно Ван дер Ваальсу [1248а], появление такой запрещенной компоненты нри электронном переходе не может быть обусловлено простым электронно-колебательным взаимодействием с другим триплетным состоянием (типа В ), а должно быть связано с колебательным спин-орбитальным расщеплением. При этом расщеплении, если колебание Гз (Ьг) возбуждается нечетным числом квантов, Лг-ком-понента состояния смешивается с 1Д1-состоянием и электронный переход Вх — сопровождается появлением полос 1—О, 3—О,. . ., заимствующих интенсивность у соседнего перехода [c.522]

Анализ вращательной структуры показывает, что в возбужденном состояшш имеет место сильное кориолисово расщепление первого порядка со значением (гл. I, разд. 3,6), изменяющимся от 0,873 для у = 1 до 0,804 для v = 8. Кроме того, одна из кориолисовых компонент уровней К = i верхнего состояния [(-1-/)-уровни] испытывает значительное у-удвоение (гл. I, разд. 3,6). Электронная природа кориолисового расщепления была доказана Дугласом в результате исследования эффекта Зеемана в этих полосах. [c.526]

Эти результать[ подтверждают предложенную ранее [6] модель кислородной компенсации заряда в СаР4 (см. рис. 1). По картине поляризации компонент зеемановского расщепления линий в [38] была определена мультипольпость оптических переходов в и установлено наличие магнитно-дипольных и электрических дипольных линий в спектрах СаРа—TR Дальнейшие исследования явления Зеемана в спектрах МеРз — [c.102]

Относительные интенсивности зеемаиовских компонент в большинстве случаев могут быть определены на основе теоретико-групповых методов, которые предполагают знание лишь трансформационных свойств волновых функций, характеризующих каждый из комбинирующих зеема-новских подуровней. При этом волновые функции подуровней могут быть представлены в виде следующей линейной комбинации [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...