Интенсивность компонент при эффекте Зеемана

Из последнего уравнения видно, что одно из возможных решений этой системы — гармоническое колебание электрона вдоль оси z. Такое колебание происходит с той же частотой ыо, что и при отсутствии магнитного поля Это и понятно, так как при движении вдоль поля сила Лоренца равна нулю. Существование такого решения объясняет несмещенную л-компоненту в эффекте Зеемана. При наблюдении поперек поля л-компонента имеет наибольшую интенсивность (равную половине интенсивности исходной линии) и линейно поляризована вдоль оси z, т. е. вдоль магнитного поля. При наблюдении вдоль поля ее интенсивность обращается в нуль — осциллирующий заряд в этом направлении не излучает. [c.64]

Дальнейшие исследования показали, что описанный выше тип расщепления в магнитном поле, называемый нормальным эффектом Зеемана, характерен только для одиночных (синглетных) спектральных линий. Большинство наблюдаемых спектральных линий представляет собой мультиплеты, состоящие из двух или нескольких тесно расположенных компонент. Примером может служить желтая линия натрия, состоящая из двух линий Di и D2 (Ai = 589,6 нм, Х,2 = = 589,0 нм), причем интенсивность Д2-линии вдвое больше. В магнитном поле Di-линия расщепляется на четыре компоненты, Д2-ли-ния — на шесть компонент. Интенсивность отдельных л- и а-компо-нент такова, что смесь всех линий при наблюдении в любом направлении дает неполяризованный свет. [c.65]

Представляет интерес искусственное вращение плоскости поляризации при освещении образца излучением, частота которого близка к частоте поглощения исследуемого вещества, т.е. когда затуханием колебаний нельзя пренебречь. Эта задача осложнена тем, что до сего времени мы не интересовались, что происходит со спектральной линией, если источник света или поглощающая среда помещены в магнитное поле, Как было впервые установлено в 1896 г. Зееманом, при этом линия расш,епляется на несколько компонент (эффект Зеемана). Число таких компонент, взаимное расположение и относительная интенсивность определяются структурой энергетических уровней, при переходах между которыми возникла исследуемая спектральная линия, и существенно зависят от напряженности прилаженного магнитного по ля. Эффект Зеемана — важное для спектроскопии и атомной физики явление, которое до конца объясняется с позиций кван товой механики. [c.165]

П. Л. Капица, П. Г. Стрелков и Э. Я. Лаурман наблюдали эффект Зеемана на узком дублете Be II 2 Sl/2 — 2 /2, 3131,06 3130,42 А ) в полях до 300 ООО 9. Результаты их наблюдений для о-компонент даны на рис. 197. Интенсивность крайних компонент с и спадает с возраста- [c.364]

Дуглас [293] показал, что в полосах первой системы наблюдается заметный эффект Зеемана, свидетельствующий о том, что верхнее состояние должно быть триплетным состоянием. На этом основании будем обозначать соответствующий переход как а — X-переход. Мерер [822] проанализировал вращательную структуру ряда полос рассматриваемой системы и нашел ясные доказательства триплетного характера расщепления, хотя он и не смог обнаружить некоторые из ожидаемых ветвей (см. стр 268). Он установил, что система связана с электронным переходом так как в спектре наблюдаются только подполосы с АК = 1. Представляется вероятным, что система А —X соответствует переходу 51—однако это предположение пока не подтверждено детальным анализом вращательной структуры полос. Другая интересная особенность системы при 3900 А заключается в появлении для колебания Vз (антисимметричное валентное колебание) полосы 1—О, интенсивность которой сравнима с интенсивностью полосы 0—0. Согласно Ван дер Ваальсу [1248а], появление такой запрещенной компоненты нри электронном переходе не может быть обусловлено простым электронно-колебательным взаимодействием с другим триплетным состоянием (типа В ), а должно быть связано с колебательным спин-орбитальным расщеплением. При этом расщеплении, если колебание Гз (Ьг) возбуждается нечетным числом квантов, Лг-ком-понента состояния смешивается с 1Д1-состоянием и электронный переход Вх — сопровождается появлением полос 1—О, 3—О,. . ., заимствующих интенсивность у соседнего перехода [c.522]

Т4 [110] . Имея в виду такие трансформационные свойства указанных комбинаций компонент вектора дипольного момента, нетрудно установить обычными методами теории групп переходы, связанные с правыми и левыми круговыми поляризациями. Спектрограмма рис. 3 демонстрирует 0+- и а -зеема-новские спектры, снятые в поглощении при распространении света вдоль ноля и с применением поляроида в сочетании с пластинкой Я/4. Сравнение экспериментального и теоретического зеема-новских спектров показывает прекрасное совпадение в относительном расположении о+- и а"-компонент и еще раз подтверждает правильность построенной нами схемы зееманов-ских переходов 4130 А. Как видно из спектрограммы продольного эффекта Зеемана, наиболее интенсивна компонента 1о". Большая вероятность этого перехода вместе с повышением концентрации ионов на подуровне — /2 (Г5) при низких температурах вызывает, по-видимому, сильное парамагнитное вращение плоскости поляризации в СаГа — Еи +, исследовавшееся экспериментально и теоретически Шеном и Бломбергеном [112]. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...