Спектр золота

Главными результатами синергетического анализа Периодической таблицы явилось установление самоподобного периодического изменения структуры и свойств атомов с ростом массы при переходе от одного атома к другому в вертикальных рядах таблицы при m =1 или m = 2 с реализацией полного спектра золотых чисел (обратные величины) [c.200]

К настоящему времени накоплено множество данных по проявлению золотого сечения в физических и биологических системах. Установлены ранее неизвестные связи золотого сечения со свойствами различных объектов, проявляющихся в физических свойствах воды, громкости и частоты звука, спектре видимого света, физико-механических свойствах твердых тел, физиологических функциях организма и т.п. [53-56]. [c.74]

Это и есть знаменитая золотая формула Ферми . Согласно этой формуле, отнесенная к единице времени вероятность перехода в первом приближении метода возмущений определяется произведением квадрата модуля матричного элемента оператора возмущения на плотность (спектр) конечных состояний микрообъекта (микросистемы). [c.248]

Отражательная способность благородных металлов приведена на фиг. 2. Серебро, обладающее очень высокой отражательной способностью в видимой части спектра, используется для бытовых и технических зеркал и в измерительных приборах. Однако в присутствии сероводорода серебро быстро тускнеет. Золото весьма устойчиво к атмосферным воздействиям и не тускнеет в разнообразных атмосферных условиях, поэтому применяется для покрытий детален [c.400]

Следует, однако, иметь в виду, что если примесные атомы уже ионизированы, то примесное поглощение наблюдаться не будет. Так как температура истощения примеси падаете уменьшением энергии ее ионизации, то для наблюдения длинноволнового примесного поглощения необходимо охлаждение полупроводника до достаточно низкой температуры. Так, например, спектр примесного поглощения германия, легированного золотом (энергия ионизации примеси = 0,08 эВ, граница поглощения л 9 мкм), наблюдается при температуре жидкого азота (77 К), в то время как при легировании германия сурьмой ( = 0,01 эВ, = 135 мкм) примесное поглощение можно наблюдать лишь при гелиевых температурах (4 К). [c.323]

Как видно из представленных графиков, теоретический расчет удовлетворительно согласуется с опытом при длинах волн падающего излучения Я > 5 мк. При меньших % и, особенно, в области видимого спектра расчет по формуле (2-29) дает, в основном, заниженные значения Для хороших проводников — золота, серебра, меди — удовлетворительная сходимость расчета с опытом имеет место во всей инфракрасной области спектра. [c.62]

Как уже отмечалось, отражательная способность чистой полированной металлической поверхности увеличивается с ростом длины волны падающего излучения. Наиболее высокой отражательной способностью в инфракрасной области спектра обладают серебро, золото, медь, радий. В табл. 12 приложения приведены данные [Л. 28] о спектральной отражательной способности некоторых металлов. [c.65]

Рассеяние и поглощение света наночастицами по сравнению с макроскопическим твердым телом имеет ряд особенностей [370]. Экспериментально наиболее отчетливо они проявляются при изучении большого числа частиц. Так, коллоидные растворы и гранулированные пленки могут быть интенсивно окрашены вследствие специфических оптических свойств наночастиц. Классическим объектом изучения оптических свойств дисперсных сред является золото. Еще Фарадей обратил внимание на подобие цвета коллоидного раствора и пленки золота и высказал предположение о ее дисперсном строении. При поглощении света тонкозернистыми пленками металлов в видимой части спектра появляются пики поглощения, отсутствующие у массивных металлов, в которых оптическое поглощение электронами проводимости происходит в широком диапазоне длин волн X. Например, гранулированные пленки из частиц Аи диаметром 4 нм в области X 560—600 нм имеют отчетливо выраженный максимум поглощения [371, 372]. Спектры поглощения наночастиц Ag, Си, Mg, In, Li, Na, К также имеют максимумы в оптическом диапазоне [10, 373]. Еще одной особенностью гранулированных пленок является уменьшение их поглощения при переходе из видимой в инфракрасную область спектра в отличие от сплошных металлических пленок, у которых оно растет с увеличением длины волны [10, 372, 374—378]. [c.109]

Спектр значений размерности самоподобия структуры кластеров, самоорганизующихся при МЛ, для спектра обобщенных значений золотой пропорции Ь.р [c.326]

В ГЛ. 4, "золотое" множество формируется путем деления отрезка А В золотой пропорцией Ар ка. АС к СВ с переходом на Ар на следующем этапе дробления. Образующийся в итоге отрезок АСр является мерой для определения спектра размерности подобия взаимосвязанных подмножеств с помощью отношения [c.326]

Лазеры на парах меди работают со средней выходной мощностью до 40 Вт в импульсно-периодическом режиме с длительностью импульса порядка 50 не и с частотой повторения импульсов до 20 кГц >. На сегодняшний день они являются наиболее эффективными (КПД 1 %) лазерными источниками в зеленой области спектра. Этот относительно большой КПД связан как с высокой квантовой эффективностью медного лазера ( 55% см. рис. 6.9), так и с большим сечением перехода S /2- P при электронном ударе. Крупная установка с примерно 50 параллельно работающими лазерами на парах меди используется на ведущем в США заводе по разделению изотопов Лазеры на парах меди также используются для многих научных применений и в некоторых промышленных приложениях (таких, как высокоскоростная фотография и подгонка интегральных резисторов). Лазеры на парах золота все больше применяются для лечения опухолей. [c.353]

Необходимо для области длин волн рентгеновского излучения провести сравнительные оценки R, Rs и Rp. Расчеты коэффициентов отражения и оценка выражений для Rs и Rp были проведены в работе [20]. Ее авторы показали, что в области скользящих углов падения различием между и Rp можно пренебречь, поскольку оно составляет 10 —10 в диапазоне длин волн 10—0,1 нм для области углов ПВО. К аналогичному выводу пришли авторы работы [11], анализируя необходимость учета поляризации излучения в более длинноволновой области спектра. Было показано, что для б = у = 0,2 (такими оптическими постоянными характеризуется золото в области Я 19 нм) в интервале углов падения от 6° до 25° компоненты Rs и различаются на 3—5 %. Таким образом, в области малых углов скользящего падения можно не учитывать поляризацию рентгеновского излучения при отражении и использовать при расчетах формулу Френеля (1.7). [c.15]

В табл. 7.1 приведены значения теоретической эффективности в максимуме 1-го порядка для оптимизированных решеток о различным профилем штриха, имеющих 600 штрихов/мм в золотое покрытие, на длине волны 10,9 нм [481. Сравнение показывает, что наибольшую эффективность имеет эшелетт, эффективности синусоидальной и ламинарной решеток почти одинаковы и примерно в два раза меньше, чем у эшелетта. С уменьшением длины волны вследствие зависимости коэффициентов отражения от угла скольжения это различие уменьшается. Для сравнения в правом столбце таблицы приведены значения эффективности аналогичных решеток в видимой области спектра при нормальном падении, где коэффициенты отражения можно считать равными 1. [c.270]

РИС. 10. Производная оже-спектра для частиц Аи диаметром 25 А /) и сплошной пленки золота (2) [c.30]

Оптические спектры поглощения раздельных и совместных конденсатов Аи и Ag в аргоновой матрице приведены на рис. 123 [49]. Кривая А содержит три линии атомарного золота. При более высокой концентрации металла и повышенной температуре подложки наблюдалось появление новых полос поглощения, которые предположительно связали с Aua и Auj соответственно (кривая В). Пример спектра поглощения осадка, получаемого совместной конденсацией Аи, Ag и Аг, дает кривая С. Небольшой пик на этой кривой вблизи к= =280 нм полагали обусловленным кластерами Au Ag i. В обзоре [c.268]

Если необходимо провести точные измерения, то нужно обеспечить высокую поглощательную способность калориметра или точно определить ее. Расчетам и конструированию поглотителей с высокой поглощающей способностью (типа черного тела) уделялось большое внимание в литературе [35—37], поэтому здесь нет нужды добавлять что-либо. Упомянем лишь, что золотая чернь поглощает свет в очень широкой области спектра [38] и даже испускание фотоэлектронов из золота в вакууме под действием ультрафиолетового излучения не оказывает заметного влияния на ее эффективность [39]. Вообще говоря, поглощающую полость конструируют так, чтобы любое излучение, не поглощенное после первого отражения внутри полости, претерпевало затем многократное отражение внутри полости. Наилучшие характеристики при наименьшей нагреваемой массе, что важно при проектировании малоинерционных приемников, обеспечивают, по-видимому, конические полости. [c.118]

Снятие вырождения аГ-состояния во внутреннем октаэдрическом поле остовной р -оболочки и разделение d-электронов на eg (d )-и ( )-состояния экспериментально подтверждено исследованием фотоэлектронных спектров [60]. На рис. 28 (две нижние кривые) представлен полученный методом электронной спектроскопии фотоэлектронный спектр валентных электронов золота и рассчитанная на основе зонной теории плотность состояний N (Е) [60]. Принципиальным результатом является расщепление d-пика на два, разделенных глубоким минимумом. Это расщепление не объясняется [c.57]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

К. Бутусов в 1978 году рассчитал средние периоды обращения планет Солнечной системы и сопоставил их с геометрической прогрессией со знаменателем, равным золотой пропорции. Получилось очень точное соответствие (оп1ибка около 4%). Из сопоставления величин видно, что отношение периодов вращения планет вокруг Солнца равны либо Ф, либо Ф . Частоты обращения планет и их разности образуют спектр, подчиненный золотой пропорции [5]. К. Бутусов приходит к выводу, что спектр гравитационных и акустических возмущений, создаваемых планетами, является наиболее совершенным из всех возможных вариантов. Ученый математически доказал, что при резонансе волн [c.164]

Спектрометрия в инфракрасной области спектра не может производиться с помощью вакуумных фотоэлементов и ФЭУ по той причине, что совре у1енные фотокатоды имеют красную границу не выше 1100 нм. Однако уже сейчас известны материалы, позволяющие продвинуться до 3—4 мкм. Поэтому в инфракрасной области применяются фотоэлементы, работающие на основе внутреннего фотоэффекта. Сюда следует отнести неохлаждаемые фоторезисторы на основе 1п5Ь, РЬЗе и РЬЗ, которые могут быть использованы до 6 мкм, и глубоко охлаждаемые фоторезисторы на основе германия, легированного золотом, цинком, медью и другими металлами, пригодные до 40 мкм. [c.652]

Наблюдение спектра чистого четного изотопа ртути было впервые произведено Винсом [2 ]. Изотоп ртути Hg получался в результате бомбардировки золота нейтронами, что вело к возникновению следующей ядерной реакции [c.530]

Особый интерес представляет возможность получения усиленных 1ГО яркости цветных изображении. Для ЭТ01-0 необходимо иметь У Я, как минимум, для трёх основных, цйетов) красного, зелёного и синего. Для. зелёной и красной областей снектра мо кпо нрименять уже имеющиеся УЯ на парах меди и золота, а для синей области спектра ещё нужно такой усилитель создать. [c.560]

Спектры отражения в УФ-, видимой и ИК-областях типичного представителя металлов (Аи) и диэлектриков (а-кварц) представлены на рис. 3. Хорошо виден об-Щий резонансный характер О. с. в УФ-области у 512 а-кварца и золота, тогда как в ИК-области обнаружива- [c.512]

Несколько худшими характеристиками обладают усилители на парах золота (л. = 627,8 км) и марганца (неск. линий в жёлто-зелёной и ИК-областях спектра). В ближней ИК-областн хорошими характеристиками обладает усилитель на парах бария (Х= 1,5 и 1,13 мкм). [c.244]

Лазеры на парах металлов в последнее время привлекают пристальное внимание специалистов в самых различных о астях лазерной техн6логйй. лагодаря возможности хорошей фокусировки и видимому диапазону спектра излучения медный лазер можно с успехом использовать для скрайбирования и резки тонколистовых материалов. Особый интерес он вызывает как источник накачки перестраиваемых лазеров на красителях, используемых в селективной технологии. Вместе с лазерами на парах золота медный лазер находит применение в медицине. [c.164]

Как показал анализ [279], использование обобщенных золотых отношений позволяет определить интервал постоянства размерности самоподобия множества при значениях т, изменяющихся по закону геометрической прогрессии m = 1, 2, 4, 8 для интервала О 3. Это позволило рассчитать на основе соотношения (178а) спектр значений D , отвечающих [c.156]

Многоуровневый и иерархический характер разрушения предопределяет его мультифрактальную природу. Это делает необходимым введение функции самоподобия разрушения на всех уровнях с определением размерности самоподобия разрушения. В качестве такой функции ранее [11, 282] была использована функция позволяющая делать итерационные переходы, так как при /и —> Д " —> 1. С ее помощью при т, изменяющемся по закону геометрической прогрессии, легко отыскиваются значения каждого последующего уровня промежуточной асимптотики при одном известном параметре из спектра параметров, определяемых функцией А /" (независимо от абсолютных величин изучаемых параметров). Важнейшей особенностью этой функции является соответствие значения при т = 2 золотому отношению Ар, а при т= I — значению [c.172]

В начале 1970-х годов в связи с нуждами программ внеатмосферной астрономии были рассмотрены оптические свойства тонких пленок и многослойных покрытий в области длин волн X л 5-ь150 нм [35, 85]. Были отмечены технологические трудности, а также роль поглощения как принципиального фактора, ограничивающего оптические свойства покрытий в этой области спектра. Авторами работы [581 с помощью современной технологии впервые была успешно синтезирована и испытана МИС, содержащая 5 пар слоев углерода и золота и имеющая период 10,6 нм. Коэффициент отражения в брэгговском максимуме на длине волны 9,6 нм и при угле падения 60° составил 4,5 %. Экспериментально полученные в настоящее время коэффициенты отражения от МИС, предназначенных для различных областей МР-диа-пазона, показаны на рис. 3.16. Проблемы и развитие технологии синтеза МИС подробно освещены в статье Т. Барби (см. приложение III). Приведем лишь краткий обзор работ, иллюстрирующий основные области их применения. [c.117]

Для обычных материалов критические углы быстро уменьшаются при Е > 2—3 кэВ, поэтому эффективная площадь телескопов скользящего падения в рассматриваемой области оказывается очень малой. Применяя МСП для покрытия зеркал, в обычных конфигурациях телескопов с характерными углами скольжения 1—3° можно получить коэффициенты отражения 30—50 %. Проект телескопа скользящего падения с использованием МСП рассматривался в качестве одного из вариантов проекта ЛАМАР для станции Спейслэб [23]. Зеркальная система этого телескопа включает 10 пар параболоид—гиперболоид с фокусным расстоянием 3,6 м и диаметрами от 90 до 30 см. Используя зеркала длиной 36 см о обычными покрытиями (четыре внешних пары — никель, остальные — золото), можно получить в области Е < < 1 кэВ эффективную площадь более 1000 см , а в области 6,7 кэВ — всего 15 см . Если четыре внешние пары зеркал покрыть МСП (14—16 слоев Аи—С с периодами от 1,6 до 2,2 нм в зависимости от угла скольжения) и затем тонким (15 нм) слоем никеля, то в области 6,7 кэВ можно получить коэффициенты отражения 38—51 % и эффективную площадь 150 см , сохранив ее прежней в длинноволновой части спектра. Ширина спектрального интервала в области линий железа составляет около 0,4 кэВ, и может быть достигнуто угловое разрешение 20" в поле зрения 20. Расчеты показывают возможность создания таким путем телескопов и на более жесткую область спектра 15—25 кэВ, при этом углы скольжения уменьшаются до 0,5°. [c.205]

Большинство отмеченных особенностей дифрагированного поля наблюдается на опыте. Однако при детальном сравнении теоретических данных с экспериментом следуетучитывать, что они 1юлучены для решетки с бесконечной проводимостью, и поэтому могут быть непосредственно применены при длинах волн, где коэффициент отражения металла, на котором изготовлена решетка, достаточно близок к едннице. Для хорошо отражающих металлов, таких, как алюминий, золото или серебро, эти результаты будут справедливы вплоть до средней и дальней инфракрасных областей. При более коротких длинах волн необходим учет конечной проводимости. Фактор конечной проводимости главным образом влияет на коэффициент отражения в максимуме, а ход кривых распределения интенсивности по спектру изменяется мало и преимущественно в области аномалий. Поэтому результаты настоящей работы могут служить для оценки свойств металлической решетки в ближней инфракрасной и видимой областях спектра. [c.191]

Мы видим, что а уменьшается как к . Значения коэффициента экс-тинкции к металлов, подобных серебру, золоту, алюминию и меди, очень большие. Таким образом, из (11.12.20) следует, что в инфракрасной области спектра коэффициент затухания а поверхностных волн для этих металлов мал. [c.534]

В недавних работах измерялись РФЭС кластеров Аи [108], Pd, Ft, Rh и Ir 11091. Рисунок И иллюстрирует изменение вида энергетического спектра фотоэлектронов, выбиваемых фотонадш разной энергии, по мере увеличения плотности покрытия углеродной подложки атомами золота. Левая колонка (а) относится к изолированным атомам Аи, правая (g) — к массивно.му металлу. При покрытии 2-10 атомов/см кластеры Аи, содержащие 5 100 атомов, имеют средний диаметр 19 А. С увеличением плотности покрытия до 5.10 5 атомов/см- кластеры начинают коалесцировать, образуя частицы. Спектр. массивного золота можно подразделить на три области 1) S—/5-зону между уровнем Ферми (Ер = 0) и 2 эВ 2) первую d-зону между 2 и 4 эВ и 3) вторую d-зону между 5 и 8 эВ. Соотношение интенсивностей с1-зон зависит от энергии используемых фотонов. Характерной особенностью атомов и малых кластеров Аи является соизмеримость интенсивностей первой и второй d-полос. Перех% к металлическим свойствам частиц сопровождается резки.м ослаблением интенсивности второй d-полосы при низкой энергии фотонов. Аналогичные результаты получены также при исследовании эмиссии фотоэлектронов из частиц Pd диаметром 20 А под действием УФ-излучения гелиевой газоразрядной лампы [110]. [c.29]

РИС. 11. Изменение вида спектра фотоэлектронов, выбиваемых фотонами разной энергии, при переходе от атомов к массивнол1у золоту [c.30]

Изотопы ртути Hg получаются бомбардировкой химически чистого золота мощным пучком нейтронов 1261. Конструкция лампы с изотопом ртути исключительно проста. Колба из специального кремниевого сгекла заполняется I—3 мг изотопа ртути и аргоном при давлении 5 тор. Свечение возбуждается полем высокой частоты (30—100 ЛГгч). Чем выше частота возбуждающего генератора, тем ярче спектр и больше срок службы лампы, В настоящее время использование магнитронных генераторов позволяет получить частоту возбуждения безэлектродного разряда 2700—3000 Шц- [c.63]

Фотоэлектронные спектры валентных электронов родия, палладия, серебра и иридия, платины, золота (см. рис. 28) показывают постепенное расщепление формирующейся d-оболочки по мере заполнения 2е-состояния, На рис. 29 показано расщепление глубокой остовной й -оболочки элементов от палладия до ксенона на два пика меньшего для eg (й )-состояния и большего для t2g (d )- o-стояния. На это расщепление заметно не влияет внешнее кристаллическое поле, поскольку палладий, серебро и индий имеют ГЦК структуру К = 12), кадмий — плотную гексагональную К = 12),. олово — искаженную ОЦК (/С = 4 -(- 2), сурьма — простую гексагональную (/С = 3), теллур — ромбическую (К = 2), но совер шенно разное окружение атомов в их решетках не изменяет характер двугорбого d-пика. Глубокое расщепление 5d -oбoлoчки на (d )- [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...