Скачок отраженный

Картина течения в горле воздухозаборника для Мя = 5, = = 0 , й = 0,2 показана на рис. 14.11. Масштабы по осям х и г— разные. В местах расположения ударных волн линии постоянного безразмерного давления сгущаются. В области горла на входе наблюдается скачок, отраженный от обечайки. Этот скачок взаимодействует с течением расширения от угловой точки и падает на нижнюю стенку. Затем происходит последовательное отражение скачка от нижней стенки и обечайки воздухозаборника. [c.287]

К. с- Длина скачков трещины при этом составляла 0,6—2,2 мм. График изменения нагрузки при скачке трещины в координатах нагрузка Р — время i имеет монотонный характер (рис. 122), из которого следует, что за время скачка отраженные от свободных поверхностей образца упругие волны напряжений, инициируемые при страгивании трещины, не достигают вершины трещины и не оказывают влияния на напряженно-деформированное состояние в области у вершины трещины. [c.198]

Скачок уплотнения вне сопла. Если ро опускается ниже рр, то косой скачок, устанавливающийся на выходе сопла, имеет все меньший и меньший угол р и диск Маха сужается (см. рис. 12.21, е), пока в конце концов не превращается в слабый скачок отражения, достаточный для перехода к атмосферному давлению (рис. 12.21, г). [c.433]

Зеркала необходимы для того, чтобы делать луч лазера направленным, а главным образом для многократного усиления первичной лавины квантов, летящих вдоль оси стержня активного вещества. Первичная лавина, пролетевшая стержень до конца, еще очень слаба для того, чтобы стать мощным потоком света. И ее отбрасывает назад зеркало на торце стержня. Зеркало со стопроцентным отражением света. Лавина квантов мчится обратно гигантскими скачками, набираясь новых сил. Нарастание мощности выходного пучка света происходит так быстро, что практически незаметно. [c.294]

Соотношение фаз световых волн. Исходя из формулы Френеля (3.14), можно установить соотношение фаз падающей, преломленной и отраженной волн. Как следует из (3.14), знаки " и и знаки п пр совпадают между собой при любом значении углов ф и ijj, что свидетельствует об отсутствии скачка фаз при преломлении. Подобное нельзя сказать об отраженной волне. Как следует из формулы (3.14), соотношение в фазах падающей и отраженной волн зависит как от угла падения, так и от значения показателя преломления граничащих сред. Если результаты соответствующего анализа представить в виде графиков зависимости скачка фазы отраженной волны от угла падения, то, как видно из рис. 3.4, для колебаний, перпендикулярных плоскости падения, при а > i всегда наблюдается изменение фазы на я, в то время как для колебаний, параллельных плоскости падения, такое изменение фазы наблюдается [c.50]

Мы видим, что й X т.е. скачки фаз при переходе из среды в среду неодинаковы и отраженная волна будет эллиптически поляризована. [c.98]

На отраженном же слабом разрыве производные скорости вообще не испытывают скачка, но распределение скоростей имеет своеобразную логарифмическую особенность. Вычислив из функции (121,3) (сохранив в ней лишь первый член в скобках) координаты X и у в функции от Т1, 0, можно представить зависимость т) от при заданном у вблизи отраженного разрыва в следующем параметрическом виде [c.635]

Из формул Френеля следует (см. таблицу на стр. 475), что компоненты Егц и совпадают по фазе, пока угол падения меньше угла Брюстера (ф -Ь ф <С я/2), и становятся противоположными по фазе, когда ф + ф > я/2. При угле Брюстера должно иметь место изменение фазы Ег скачком на 180° (рис. 23.3). Кроме того, при падении под углом Брюстера в отраженном свете колебания должны быть перпендикулярны к плоскости падения (ибо Ег = 0). [c.480]

Многочисленные опытные данные показали, что в действительности изменение фазы вблизи угла фо происходит не столь резко (см. пунктирную кривую на рис. 16.13), а свет, отраженный под углом, близким к углу Брюстера, является не линейно, а эллиптически поляризованным. В связи с этим было высказано предположение, что на поверхности, где Е] переходит в ео, существует промежуточный слой, поэтому переход 1 в б2 происходит не скачком, а быстро и непрерывно. Измерение эллиптически отраженного света позволяет оцепить толщину промежуточного слоя, который составляет сотые доли длины волны. Соответствующая обработка поверхности уменьшает эффект, но не устраняет его полностью. [c.22]

Около оси струи 1на участке торможения криволинейный скачок переходит в прямой скачок уплотнения, получивший название диска Маха, за которым скорость течения становится дозвуковой. Периферийные линии тока образуют сверхзвуковое течение, которое, как следует из теоретических расчетов ) и экспериментов ), дважды пересекает криволинейный скачок 1 — l d и отраженный скачок d — п. Одна из линий тока 2—2) этой зоны течения изображена на рис. 7.31. Поверхность 1—1 (часть криволинейного скачка) представляет собой так называемый висячий скачок уплотнения, постепенно ослабляющийся с приближением к кромке сопла и полностью вырождающийся, немного не доходя до последней. [c.411]

Рис. 10.24. К взаимодействию волн расширения и косых скачков при обтекании ромбовидного профиля (а) и пластинки (б) 1 — волны Маха, 2 — отраженные волны Маха, 3 — присоединенная ударная волна, 4 — ударная

В результате взаимодействия отходящих от профиля волн Маха и косых скачков возникают отраженные волны, и хотя их [c.46]

Участки профиля, прилегающие к его передней кромке и находящиеся до точки пересечения двух скачков или скачка и пучка характеристик набегающего потока, расположены вне зоны возмущений от соседних профилей, и поэтому давление здесь такое же, как и на изолированном профиле. Распределение давления на остальной части профиля определяется взаимодействием косых скачков и волн Маха и их последовательным отражением от поверхности двух соседних профилей. Применение известного графоаналитического способа ) позволяет в общем случае больших возмущений построить распределение давлений по профилю и найти путем интегрирования величину и направление равнодействующей силы. [c.76]

Сначала поток расширяется, при этом давление от исходного значения Рвх = 0,1728 понижается до давления, приблизительно равного 0,2 10 . На кромке формируется интенсивный скачок уплотнения, в котором давление повышается до давления в окружающей среде рн = 0,0676, и отражается от профилированной стенки в результате давление возрастает до р = 0,18, что превышает значение давления на входе в сопло затем происходит отражение скачка от границы струи в виде волн разрежения. В результате давления падает до давления в окружающей среде 19 [c.291]

При диффузионном рассеянии отраженных от стенки молекул средняя величина тангенциальной составляющей скорости летящих от стенки молекул равна нулю. Так как тангенциальная составляющая подлетающих к поверхности молекул не равна нулю, то и средняя тангенциальная скорость всех молекул, подлетающих к стенке и улетающих от нее, также не равна нулю и представляет собой скорость скольжения газового потока (рис. 11.1). Еще в большей мере этот эффект проявится при о С 1-При взаимодействии со стенкой газа, температура которого отлична от температуры стенки, на поверхности теплообмена возникает температурный скачок АТ = [c.391]

В рабочей части сверхзвуковой аэродинамической трубы расположено клиновидное тело А К (рис. 4.7). Обтекание этого тела сопровождается образованием у его вершин А скачка уплотнения, который попадает на стенку ОА в точке А. Скорость за ним не параллельна стенке, поэтому она взаимодействует с потоком, вызывая появление отраженного скачка АВ, за которым поток становится парал- [c.102]

Рис. 4.7. Схема отражения скачка уплотнения

Решая эти уравнения, находим угол наклона отраженного скачка 0с о = 29,32°, а также отношение плотностей рз/р2 = 2,243. Соответствующий угол отражения скачка уплотнения ЕАВ = 0 = 0с о — Рнл = 14,32°. [c.115]

II (III—IV) — прямолинейный и криволинейный участки профиля (скачка) V — линия Маха VI отраженная волна 1—8 — точки на профиле [c.191]

Итоговое соотношение кинетической теории для скачка температур содержит также коэффициент энергетической аккомодации а, который отражает эффективность энергообмена при соударении и отражении молекул газа от поверхности конденсированной фазы. [c.64]

Очевидно, что при % >2d условие Брэгга — Вульфа не будет выполняться ни при каком угле скольжения, так что дифракционное отражение станет невозможным. Энергия нейтрона, при которой исчезает брэгговское отражение, называется энергией брэгговского скачка. Она различна для разных кристаллов и по порядку величины равна 10" эВ. Наличие этого скачка используется для от- [c.551]

Рассмотрим физическую природу скачка температур. Видимая конденсация является результирующим эффектом процессов конденсации совокупности молекул, ударяющихся о поверхность жидкости и захватываемых ею (конденсирующихся) и испарения молекул, отрывающихся за то же время с той же поверхности. Превышение количества захватываемых молекул над количеством испускаемых и приводит к видимому процессу конденсации Не все молекулы, достигающие поверхности жидкости, могут быть захвачены ею. Часть молекул может отразиться от поверхности и возвратиться в пар. Энергия отраженных молекул в общем случае может быть меньше энергии падающих (см. 11-5). [c.265]

Как показали специальные опыты, закон Брюстера выполняется неточно, а именно, при отражении поляризованного света под углом, близким к углу Брюстера, наблюдается не плоскополяри-зованный, а эллиптически-поляризованный свет. Это значит, что между компонентами Ег и 1 имеется некоторая разность фаз, отличная от О и 180°, т. е. что изменение фазы 4 при прохождении через угол Брюстера происходит не скачком, а постепенно, хотя и очень быстро. На рис. 23.3 скачкообразное изменение фазы показано пунктиром сплошная линия дает фактически наблюдаемое изменение. Указанные результаты можно объяснить существованием переходного слоя на поверхности раздела двух сред, где В) (а значит, и п,) переходит в 63 (в Пз) быстрым, но непрерывным изменением, а не скачком. [c.481]

Рис. 7.31. Схема струи, вытекающей из сопла с избыточным статическим давлением 1 — висячий скачок, 2 — линия тока, d — d — диск Маха, d — п — отраженный скачок, agmn — граница струи

За отраженным скачком d — п, который возникает в месте пересечения криволинейяого скачка 1 — d с диском Маха, так же как и за центральным прямым скачком, давление обычно выше окружающего, из-за чего газовый поток вновь ускоряется в центральной части струи осуществляется переход к сверхзвуковой скорости, в периферийной части, где линии тока пересекли два косых скачка, сохраняется сверхзвуковая скорость, которая за отраженным скачком d — n возрастает. [c.411]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

При М1>М1 р в межлопаточных каналах решетки образуется сверхзвуковая зона, увеличиваюп аяся по мере роста числа М1 и завершаемая гораздо более сложной системой скачков, чем у единичного профиля, вследствие отражения их от соседних поверхностей (рис. 10.50). Соответственно наблюдается, как показывает эксперимент, быстрое увеличение коэффициента потерь [c.71]

I—ГОЛОВНОЙ скапок уплотнения 2—падающая волна — характеристика первого семейства 3 — отраженная волна — характеристика второго семейства 4 — криволинейный участок скачка уплотнения [c.140]

На расстоянии х = Ы2 = 5 координата точки характеристики у = 1,233, а в конце профиля, где х = Ь = 10, эта координата у = 1,124. Таким образом, характеристика, представляющая собой линию возмущения, отраженную от скачка, не пересекает профиль. Следовательно, криволинейный скачок, образующийся за точкой J, и возникающий в этой области вихревой поток не влияют на обтекание профиля. В соответствии с этим течение вблизи профиля можно рассматривать изэн-тропическим и для расчета этого течения применять уравнения характеристик в виде u) = сОд 4- ( д — ), где L — произвольная точка на контуре (рис. 7.17). [c.192]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Для расчета коэффициентов прозрачности D и отражения / двух жидких сред имеются два граничных условия (принцип непрерывности) равенство давления и нормальных составляющих колебательной скорости сверху и снизу от границы, т. е. ни давление, ни колебательная скорость не должны испытывать скачков при переходе границы. С учетом этого при х О суммарные импеданск волн сверху и снизу от границы [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...