Температура адиабатного испарения

Пример. Найти соотношение, определяющее температуру адиабатного испарения (температуру мокрого термометра ). [c.271]

Температура адиабатного испарения 271 [c.552]

Когда теплота, полученная жидкостью от парогазовой среды, окажется равной теплоте, затрачиваемой на испарение, изменение температуры поверхности жидкости прекратится. Процесс испарения, при котором вся теплота, переданная от парогазовой среды к жидкости, затрачивается на ее испарение и возвращается в парогазовую среду с паром, называется процессом адиабатного испарения, а соответствующая равновесная температура поверхности жидкости — температурой мокрого термометра 4- Заметим, что идеальный адиабатный процесс возможен только при 4 = О, поскольку при 4 > О парогазовая среда воспринимает с паром некоторое количество теплоты, равное энтальпии испарившейся жидкости. [c.226]

Выпаривание воды из растворов минеральных солей часто ведут в установках адиабатного испарения. Концентрирование раствора в этих установках происходит вследствие испарения предварительно нагретой жидкости, подаваемой в камеру мгновенного испарения, давление в которой ниже давления насыщения, соответствующего температуре поступающей в камеру жидкости [50]. На рис. 2.50 показаны схемы одноступенчатой и многоступенчатой адиабатных выпарных установок. [c.157]

Термодинамическое равновесие в двухфазном адиабатном потоке внутри пористого каркаса объясняется чрезвычайно высокой интенсивностью передачи теплоты от жидкости к пару. Развитая поверхность раздела фаз жидкость - пар обеспечивает кратчайшее расстояние передачи теплоты из обволакивающей частицы металла жидкостной микропленки к ее поверхности, в результате чего испарение идет без измеряемой ра> ности температур между жидкостью и паром, а двухфазная смесь находится в состоянии термодинамического равновесия. [c.80]

При стационарном процессе теплообмена часть поступающей к поверхности пленки теплоты компенсирует теплоту испарения жидкости, а остальная часть передается в стенку. Если подведенная к поверхности пленки теплота равна теплоте, затраченной на испарение жидкости, то по всей толщине пленка будет иметь постоянную температуру, и теплота в стенку передаваться не будет. Такой процесс испарения называют адиабатным. [c.422]

Теоретический цикл пароэжекторной холодильной установки на Г—5-диаграмме изображается следующим образом (рис. 9.4,6). Линия 1—2 соответствует испарению хладоагента в испарителе, линия 3—4 — процессу адиабатного расширения рабочего пара в сопле эжектора. Параметры паровой смеси после смешения рабочего пара (точка 4) н пара холодильного агента (точка 2) определяются точкой 5, а линия 5—6 соответствует повышению давления смеси паров в диффузоре. Отвод теплоты и конденсация паровой смеси в конденсаторе изображены линией 6—7. Линия 7—1 соответствует дросселированию холодильного агента в редукционном вентиле. Для части конденсата хладоагента, поступившего в парогенератор, линии 7- 8 и 8—3 соответствуют нагреву жидкости до температуры кипения и превращения ее в пар. [c.226]

Не опускаются на дно, а более легкая фаза всплывает. В результате в ванне со смесью жидких ЗНе и 4Не при Т < 0,87 К более легкая верхняя фаза обогащена ЗНе, а нижняя (более тяжелая) — 4Не. Если теперь из нижней фазы удалять проникающие туда атомы ЗНе, а в верхнюю фазу вводить ЗНе, то можно осуществить непрерывно процесс растворения ЗНе в 4Не. За счет теплового эффекта этого процесса в адиабатных условиях температура в ванне будет понижаться, пока не наступит тепловое равновесие. Поскольку растворение осуществляется в сверхтекучем 4Не, то иногда процесс растворения интерпретируется как своеобразное испарение ЗНе. [c.332]

Известные перспективы открывает применение в комбинированных энергетических установках эжекторов, в которых активной средой служит испаряющаяся жидкость. К соплам такого рода эжекторов подводится жидкость, доведенная до температуры насыщения или близкой к ней. При разгоне потока в сопловом канале и связанным с этим снижением давления, а следовательно, и термодинамически равновесной температуры может возникнуть испарение части жидкости. Наступят ли фазовые превращения в адиабатном потоке или же движущаяся конденсированная среда останется однородной, зависит от размеров содержащихся в жидкости центров формирования газообразной фазы, располагаемого перепада давлений и в большой мере, как показывает анализ результатов опытов [1, 2], от времени ее протекания по каналу. [c.189]

При изоэнтропийном движении объемно устойчивой по отношению к давлению капельной жидкости ее температура вдоль потока изменяется, как известно, весьма слабо. В связи с этим процесс течения (до начала испарения в потоке) практически можно считать адиабатно-изотермическим. [c.156]

Рассмотрим следующую схему. В адиабатный канал поступает насыщенная жидкость (температура и давление отвечают какой-либо точке пограничной кривой). При движении по каналу скорость потока возрастает, давление уменьшается, причем жидкость остается однородной и переходит в перегретое состояние. По мере нарастания скорости и падения давления степень перегрева жидкости увеличивается и достигает такого уровня, при котором возникает скачок испарения, переводящий однородную струю в двухфазное состояние. [c.164]

Этих недостатков не имеют адиабатные опреснители (рис. 6), в которых нагретая морская вода частично испаряется при входе в так называемые расширительные камеры, где поддерживается температура насыщения на 5—10 град меньше температуры поступающей воды. При этом испарение происходит с поверхности струй или потока морской воды и не сопровождается образованием пены или паровых пузырей. Нагревается вода в конденсаторах и в подогревателе без кипения, так как давление воды в этих теплообменниках достаточно велико. [c.22]

Морская вода прокачивается циркуляционным насосом через нагревательную батарею, где ее температура повышается на 6—8 град. С температурой около 55° С эта вода подается в камеру испарения, в которой поддерживается температура примерно 48° С, и часть воды испаряется. Таким образом, по принципу испарения опреснитель является адиабатным. [c.217]

При появлении массового воздействия термодинамические свойства смеси весьма существенно меняются. Теплоемкость резко возрастает, вследствие чего, одно и то же тепловое или механическое воздействие приводит к значительно меньшему изменению температуры. Это иллюстрируется графиком на фиг. 3, где показано изменение температуры в процессе адиабатного сжатия насыщенного воздуха с испарением воды и сухого воздуха 2 -Из графика видно, что при степени повышения давления я = б конечная температура сухого воздуха достигает 208° С, а насыщенного воздуха с фазовым переходом только 80 " С. [c.21]

При небольшом содержании жидкости в газе адиабатно протекающее расширение всегда сопровождается конденсацией, а сжатие — испарением. При расширении температура падает, но вследствие выделения теплоты конденсации ее падение замедляется. При сжатии температура растет, а так как вследствие испарения жидкости тепло поглощается, то ее рост тоже замедляется (см. фиг. 3). Таким образом, как при расширении, так и при сжатии изменение температуры в процессе происходит медленнее, чем в случае сухого газа. [c.54]

Следовательно, знаки и dT противоположны, а так как адиабатно-изохорный процесс совершается только с испарением влаги, из этого вытекает что температура может только понижаться. Теплоемкость Су = следовательно, интенсивность фазового перехода зависит от температуры и паросодержания. Эта зависимость представлена графически на фиг. 26. С повышением температуры интенсивность фазового перехода по абсолютной величине уменьшается. [c.71]

Если в адиабатно изолированный цилиндр с подвижным поршнем, содержащий ненасыщенный газ, впрыскивать жидкость, то вследствие ее испарения температура и объем смеси будут изменяться. Изменение объема связано с совершением или затратой механической работы. Следовательно, при адиабатно-изобарном изменении состояния парогазовой смеси осуществляется механическое и массовое воздействие на нее. При этом следует [c.74]

Далее определяем состояние в конце адиабатного сжатия при постоянном паросодержании В области отрицательных и близких к нулю положительных температур количество испаряющейся влаги в процессе сжатия с испарением незначительно. Поэтому величины работ сжатия в процессах с испарением и без испарения можно считать одинаковыми. При этом для определения состояния воздуха после сжатия проведем из точки С вертикаль до пересечения с изобарой Pi = 1,025 ата. Из полученной точки Е проводим горизонталь до пересечения с линией постоянного паросодержания = 0,013 ккал/кГ сух. возд. В полученной точке D находим температуру воздуха, опустившегося с гор, = 20° С. Давление насыщения при [c.142]

Можно выделить три способа выпаривания поверхностное, адиабатное, при непосредственном контакте с теплоносителем (рис. 4.11). При поверхностном выпаривании кипение раствора происходит на поверхности теплообмена выпарного аппарата I. В процессе адиабатного выпаривания перегретый раствор поступает в выпарной аппарат 2, в котором происходит его испарение при давлении ниже давления насыщения, соответствующего температуре поступающего раствора. Выпаривание при непосредственном контакте раствора с теплоносителем осуществляется за счет предварительного подогрева этого теплоносителя. [c.408]

Процесс выпаривания в АПГ невозможно осуществить в последовательно соединенных ступенях, Поэтому основная часть теплоты, затраченной на испарение растворителя, теряется с уходящей из аппарата парогазовой смесью. Это является причиной повышенного в них удельного расхода теплоты на процесс по сравнению с многоступенчатыми выпарными установками поверхностного и адиабатного типов. Использование теплоты парогазовой смеси ограничено ее низкой температурой (обычно 80—90 °С), Для преодоления указанного ограничения можно рекомендовать переход от барботажно-го режима работы выпарного аппарата к струйному, при котором удается поддерживать температуру парогазовой смеси на уровне, необходимом для дальнейшей реализации ее потенциала. Для этого выходное сопло горелки не погружается в раствор, а располагается выше его уровня в аппарате. Схема установки, в которой реализован такой режим, показана на рис. 4.49 [28]. [c.234]

Рассмотрим работу паровой компрессионной холодильной установки, схема которой приведена на рис. 194. Компрессор 3 всасывает при постоянном давлении из испарителя 2, представляющего собой теплообменник, расположенный в охлаждаемом пространстве, влажный пар хладагента с коэффициентом сухости, близким к единице. В дальнейшем этот пар почти адиабатно сжимается. Благодаря этому рабочее тело перегревается и в таком состоянии, т. е. при повышенном давлении и температуре, направляется в конденсатор 4, где перегретый хладагент превращается в жидкость, для чего необходимо отводить от него теплоту перегрева и теплоту парообразования. Это достигается пропусканием через конденсатор воды (в некоторых установках применяют воздушное охлаждение). Таким образом, в конденсаторе получается жидкий хладагент при повышенном давлении и температуре насыщения, соответствующей этому давлению. После выхода из конденсатора жидкий хладагент проходит через дроссель 1 в испаритель 2. При этом происходит частичное испарение с образованием смеси пара и жидкости с коэффициентом сухости, значительно меньшим единицы, и температурой более низкой, чем при выходе из конденсатора. Охлаждение хладагента до температуры более низкой, чем у охлаждаемого пространства при его протекании через вентиль, основано на дросселировании рабочего тела. [c.261]

Все измерения в этом сочинении даются в единицах СОЗ и это.му вопросу посвящена вся гл. 1. В гл. 2 излагается закон сохранения энергии. В гл. 3 рассматривается механический эквивалент тепла и описываются опыты по его определению. В гл. 4 описывается система-координат р—и и дается изображение в ней состояния газа, процесса и работы. Гл. 5 посвящена изотермическому и адиабатному процессам. Изложение этого раздела носит описательный характер, и соответствующие этим процессам аналитические соотношения в нем не приводятся. В гл. 6 дается описание цикла Карно (без вывода формулы термического к. п. д.), приводятся постулаты Клаузиуса и Томсона и доказывается теорема Карно. В гл. 7, 8, 9 и 10 рассматриваются абсолютная температура, процессы плавления и испарения и теплоемкость газа. В гл. И весьма оригинальным методом вводится в курс энтропия и посредством трех теорем доказывается, что ее изменение не зависит от особенностей процесса. Этим н заканчивается изложение сведений, относящихся к энтропии.. В гл. 12 и 13 рассматривается прохождение газов через пористые перегородки и даются некоторые положения кинетической теории, вещества. [c.67]

При адиабатных процессах сжатие паров хладагента (участок 1—2) и понижения давления конденсата в редукционном регулирующем вентиле (участок 3—4) теоретический цикл паровой компрессорной установки тождественен обратному циклу Карно, так как процессы испарения (участок 4—1) и конденсации хладагента (участок 2—3) происходят не только при постоянном давлении, но и при постоянной температуре. Поэтому паровые компрессорные установки имеют более высокий, чем воздушные, холодильный коэффициент. Так как теплоемкость паров значительно выше теплоемкости воздуха, то паровые холодильные установки имеют большую удельную холодопроизводительность и меньшие габаритные размеры. [c.218]

Идеальный цикл Ренкина для теплосиловой установки, работающей на перегретом паре, изображен в Т, 5-диаграмме на рис. 1.6. На этой диаграмме показаны а а — процесс адиабатного сжатия воды в питательном насосе аЬ — процесс нагрева воды в котле до температуры кипения Ьс — испарение воды в котле с(1 — перегрев пара в перегревателе с1е — изоэнтропийное расширение пара в турбине еа — конденсация отработавшего пара в конденсаторе. [c.15]

Период сушки t, — период постоянной ско эости сушки — характеризуется примерно постоянной скоростью сушки, неизменной Т, равной при конвективной сушке температуре адиабатного испарения (мокрого термометра), и равенством р = р . Интенсивность испарения в этот период соответствует испарению со свободной поверхности жидкости. Конец периода наступает в момент достижения поверхностью материала вла-госодержания d , равного d которое затем, как и р , со временем снижается, при этом р <р , р =f d , Т ). Концу этого периода соответствует первое критическое влагосодержание d p[. При сушке толстых материалов независимо от период tt не наблюдается. [c.362]

При сушке различных продуктов наг ретым воздухом влагосодержание его увеличивается за счет испарения воды. Этот процесс называют адиабатным испарением воды, если теплоту, необходимую для испарения, берем только из окружаюш,его воздуха. Температура воздуха при этом понижается, причем если этот процесс продолжается до полного насыщения воздуха, то температура его понижается до так называемой температуры адиабатного насыщения воздуха, известной также под названием истинной температуры мокрого термометра. [c.283]

Начальное состояние воздуха в диаграмме Id (рис. 124) определяется пересечением изотермы ( = 75° С и линии Ф = onst = 10% (точка А). Так как в процессе адиабатного испарения воды температура мокрого термометра не изменяется, то конечное состояние воздуха опреде- [c.292]

Если допустить, что температура влажной поверхности (испаряемой влаги) равна О °С, то испарение будет происходить только за счет теплоты влажного воздуха, температура которого снижается, а влагосодержание повышается. Однако энтальпия влажного воздуха остается неизменной (И = onst), так как часть ее, затраченная на испарение влаги, возвращается обратно во влажный воздух с испарившейся влагой, т. е. данный процесс протекает без внешнего теплообмена. В этом смысле процесс насыщения воздуха можно считать адиабатным. Поэтому температура, которую приобретает воздух в конце процесса насыщения (<р = 100 %), называется температурой адиабатного насыщения tg. При указанных допущениях эта температура очень близка к температуре мокрого термометра. [c.79]

На /d-диаграмме этот процесс проходит по линии / = onst и носит условное название процесса адиабатного испарения. Пределом охлаждения воздуха является адиабатная температура мокрого термометра которую находят на диаграмме как температуру точки на пересечении линии / = onst с кривой насыщения ф = 100 %. [c.98]

Как показали исследования Н. С. Михеевой, процесс сушки происходит при непрерывном углублении поверхности испарения, в результате чего образуется зона испарения, толщина которой постепенно увеличивается. Е сли иепаригие проггсходпт на поверхности материала, то в адиабатных условиях температура поверхности постоянна и равна температуре мокрого термометра [c.514]

Для снижение температуры хладагента можно применить рас ширительную машину (детандер) и осуществить в ней адиабатное расширение 3-4 (с выполнением удельной внешней работы /д за счет убыли внутренней энергии). Образовавшаяся парожидкостная смесь (влажный пар) с низкой температурой поступает по трубам в испаритель И, установленный в холодильной камере ХК, где находятся охлаждаемые тела, и отбирает у них удельную теплоту 7з. За счет этой теплоты происходит дальнейшее испарение жидкой фазы хладагента при постоянных температуре и давлении (процесс 4 -Г) и образовавшийся пар вновь засасывается компрессором К - [c.134]

Важное значение для низкотемпературных машин и установок имеют и другие процессы, и в первую очередь сопровождающиеся в адиабатных условиях эффектом понижения температуры. Некоторые из них являются одновременно и холодопроизводящими процессами, например, расширение газов и паров с совершением внешней работы — детан-дирование. Процесс дросселирования хотя и не является холодопроизводящим, но обеспечивает необходимое изменение температуры рабочего тела в циклах. Процессы испарения (плавления, сублимации), адсорбции, растворения обеспечивают возможность передачи теплоты в цикл от охлаждаемого тела при определенной его температуре. В низкотемпературных установках широко используются также процессы рекуперации холода (теплоты) в рекуперативных и регенеративных теплообменных аппаратах, где происходит теплообмен между потоками рабочего тела и, таким образом, обеспечивается достижение заданной низкой температуры. Важное значение эффективность процессов рекуперации холода имеет для криогенных циклов и установок, работающих на уровне температур ниже 40 К и особенно ниже 5 К. [c.312]

Изложенные в литературе методы расчета ударных явлений (см., например, [Л. 10, 751) основываются на весьма условной модели процесса. Адиабатный (для двухфазной системы в целом) скачок уплотнения трактуется как некоторый тепловой — с отводом тепла — скачок газообразной части набегающего потока. Роль конденсированной части системы ограничивается поглощением тепла, выделяемого в ударной зоне упругой составляющей потока и вызывающего испарение жидкости. Вновь образующийся пар вводится в систему за поверхностью разрыва при установившихся в этой области температуре и давлении. В пределах же скачка междуфазовый объем массой исключается из рассмотрения. [c.235]

Так как идеальный процесс сушки (испарения влаги) происходит без потерь, то линия ВС представляет собой теоретический процесс сушки (адиабатный), про-текаюший по линии постоянной энтальпии А = 2. Точка конца сушильного процесса С задается конечной температурой или величиной допустимой относительной влажности сушильного агента при выходе его из сушилки 2-130 [c.130]

При обтекании твердых стенок газовым или паровым потоком, содержащим взвешенную влагу, часть капель будет попадать в пограничный слой как вследствие кривизны стенок, так и в результате турбулентных пульсаций в потоке. Движение капель в адиабатном пограничном слое исследовал Бам-Зеликович. Если при теплоотводе в поток температура стенок ниже критической величины (соответствующей переходу к сфероидальному состоянию), то капли образуют на поверхности жидкую пленку. В этой пленке возникает испарение с поверхности или ядерное кипение, характер которых и будет определять интенсивность теплоотдачи от стенок к потоку. Подобные задачи явились объектом экспериментальных исследований [Л. 4-9, 10]. Однако изучалась теплоотдача при небольших температурных напорах. Эти случаи нетипичны для газовых турбин, где температуры лопаток должны быть по возможности близки к предельно допустимым температурам металла и во всяком случае должны значительно превосходить критические величины. Поэтому влага на поверхности охлаждаемой лопатки должна находиться в сфероидальном состоянии. [c.108]

С появлением массового воздействия термодинамические свойства парогазовой смеси значительно меняются изменяется теплоемкость, взаимосвязь между параметрами и другие характеристики процесса. Иллюстрацией к сказанному могут служить представленные на фиг. 3 кривые изменения температуры при адиабатном сжатии сухого воздуха К = onst) и насыщенного воздуха с испарением влаги (ф = onst =1). [c.25]

Сжатие влажного газа. Сжатие смеси с туманом распыленной жидкости представляет собой адиабатный процесс насыщ,енного газа , сопровождаемый испарением жидкости. Температура в этом процессе растет, но вследствие испарения жидкости тепло сжатия логлощается, рост температуры значительно меньше, чем для сухого газа (см. рис. 27). [c.45]

Адиабатные. испарители, или, как их иногда называют, испарители с мгновенным вскипанием (типа флеш ), отличаются тем, что испарение воды происходит в камере, в которую поступает нагретая вода. При этом давление в камере поддерживает ся более низким, чем давление насыщения пара при температуре, которую имеет поступающая в камеру вода. [c.27]

Поскольку в процесс тепло- и массообмена вступает вода, температура которой больше О °С, то она будет вносить некоторое дополнительное количество теплоты и адиабатность процесса испарения нарушится. В этом случае t > t J и линии процессов t = onst, как видно из /d-диаграммы, проходят более полого, чем линии / onst, [c.98]

Такой цикл изображен в Т, s-диаграмме на рис. 120. При температуре и соответствующем давлении насыщения ро происходит испарение (линия ab) с подводом теплоты испарения. Соответствующее тепло аЬ41 отбирается от охлаждаемого пространства. Влажный пар адиабатно сжимается в компрессоре до давления р и при этом перегревается. Далее пар при понижающейся температуре отдает теплоту перегрева d34 и при постоянной температуре насыщения — теплоту испарения de23. Затем температура продолжает понижаться, и при этом отдается теплота жидкости еа 2. Наконец, холодная жидкость в точке а расширяется от давления р до ро и цикл возобновляется. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...