Расход газа критический

Максимальный секундный расход газа при критическом значении (5к[1 можно определить из уравнения (5.17), если в него подставить Ркр= [2/(/г+1)Г/ - . Тогда [c.48]

При критическом давлении в выходном сечении канала устанавливается максимальный секундный расход газа, который определяем из уравнения (13-16) при замене — на значение его из урав- [c.207]

Условия в горле. Как только выбрана константа а, начальные условия определены. Решение продолжается до горла, где должны удовлетворяться условия, характерные для минимального сечения. Затем можно определить скорость звука в смеси ). После этого по оптимальному расходу определяется критическая скорость газа в горле и. Если константа а выбрана верно, то и в горле, определенная численным методом, совпадает с и , определенной из условия в горле. Если значения м , рассчитанные обоими методами, не согласуются между собой, то в величину константы а вводится поправка и решение повторяется. Поправка определяется по формуле [c.316]

Выведем в заключение формулу для расчета секундного расхода газа в сверхзвуковом сопле. Удобно находить расход газа по критическому сечению сопла [c.148]

Ускорение движения dw > 0) достигается здесь за счет подвода дополнительной массы газа в дозвуковой части канала и отсоса газа в сверхзвуковой его части. В критическом сечении (М = 1) расход газа и, следовательно, плотность тока проходят через максимум. [c.204]

Это уравнение связывает расход газа в данном сечении с полным давлением, критической скоростью звука и некоторой функцией приведенной скорости [c.236]

При течении со скоростью звука ( )= 1 и уравнение (109) сводится к полученному в гл. IV выражению (8) для вычисления расхода газа через сопло Лаваля по параметрам газа в критическом сечении сопла. [c.238]

Уравнения (119) и (120) показывают ряд свойств импульса газового потока. Обратим внимание на то, что в правой части этих уравнений отсутствуют величины расхода газа и температуры плп критической скорости. Из этого следует, что если при заданной площади сечения F и приведенной скорости X полное или. статическое давление в потоке постоянно, то импульс сохраняет постоянное значение независимо от температуры и расхода газа. [c.245]

Из формулы (44) вытекает следующее практически важное правило, справедливое не только для звуковых, но и для сверхзвуковых эжекторов для получения большего значения полного давления смеси на выходе из эжектора следует, сколько возможно, уменьшать относительную площадь камеры смешения, т. в. увеличивать а. При сверхкритическом отношении давлений в сопле эжектирующего газа наименьшая возможная площадь сечения смесительной камеры соответствует разгону эжектируемо-го потока в сечении запирания до скорости звука, т. е. критическому режиму работы эжектора. Таким образом, согласно изложенному правилу критический режим работы эжектора оказывается наивыгоднейшим, что соответствует данным расчетов и экспериментов. Следует, однако, учитывать, что чем меньше площадь смесительной камеры, тем больше при данных расходах газов скорость на входе в диффузор, т, е. больше потери в диффузоре. [c.547]

Таким образом, максимальный расход соответствует критической скорости, которая вполне определяется состоянием газа в сосуде (рь Ti, pi) и совершенно не зависит от противодавления Р2 той среды, куда происходит истечение. [c.305]

Секундный расход газа при критическом режиме истечения [c.311]

Исследования показали, что при р Рьр и неизменном давлении Pi давление газа в выходном сечении сопла Ра равно давлению среды рс, в которую истекает газ, и что при уменьшении давления среды, вплоть до Рс = Рг = Ркр. расход газа и скорость истечения из сопла увеличиваются. При достижении на выходе из сопла критического давления (р., = Ркр) массовый расход и скорость истечения достигают максимального значения lax- Даль- [c.111]

Рис. 7.10.7. Влияние расхода жид -кости (воды) 7 г = m2 + на расход газа (воздуха) и давление р на выходе из трубы D = — 3,18 мм, L - 1225 мм, ро = = 4,25 МПа, То= 300 К) при критическом режиме истечения

Отметим, что при формулировке условий на входе в сопло нужно иметь в виду, что при заданной площади критического сечения существует только единственное значение расхода газа, при котором реализуется стационарное решение с переходом через скорость звука в окрестности минимального сечения. В том случае, если это значение превышено, происходит переход на нестационарное ударно-волновое движение и часть расхода должна уйти череа входное сечение для установления единственного решения. Если же значение расхода меньше того, при котором в минимальном сечении имеет место скорость звука, то истечение происходит с дозвуковой скоростью. [c.53]

Соответственно, секундный расход газа при критическом режи- [c.80]

Итак, определено критическое отношение давлений (10.22), при котором расход газа (10.20) будет максимальным. Например, для двухатомного газа при /г =1,4 критическое отношение давлений равно Ркр/Р1 = 0.528. [c.107]

Максимальный расход газа через минимальное сечение суживающегося сопла осуществляется при критическом отношении давлений, формулу для его определения получим подстановкой p jpi (10.22) в (10.20) вместо /VPi, т. е. [c.109]

Зависимость удельного (отнесенного к единице площади сечения канала) массового расхода газа от относительного давления р/ро в данном сечении потока выражается формулой (2.70). Если отношение Рк/Ро становится меньше критического, то вместе с его снижением уменьшается и значение удельного массового расхода потока газа ро (см. рис. 2.29). [c.119]

В рассматриваемом сечении давление среды ра, плотность газа р2 и скорость потока V2 известны, так как они зависят только от начальных параметров газа и давления Ра в этом сечении канала. Как уже указывалось, в таком сечении удельный массовый расход газа меньше, чем в критическом, поэтому площадь рассматриваемого сечения должна быть больше площади минимального сечения канала Шк [c.119]

Определить параметры газа, подводимого к соплам газовой турбины, если расход газа, отнесенный к одному соплу, равен 0,3 кг/с при давлении за соплами 0,1 МПа. Площади критического и выходного сечений равны соответственно 215 и 498 мм . Принять, что продукты сгорания обладают свойствами воздуха. [c.95]

Как уже было сказано, расход газа при этом будет максимальным скорость при этом называется критической и обозначается Скр. [c.132]

Содержание газа растет с увеличением расхода. Однако существует максимум, по достижении которого содержание газа падает до некоторого минимума, затем снова постепенно растет с дальнейшим увеличением расхода. Первая критическая точка совпадает с появ.лением крупных пузырьков наряду с мелкими. Увеличение расхода после второй критической точки сопровождается образованием более крупных пузырьков (фиг. 3.23). [c.144]

Больший практический интерес представляет другой случай изменения приведенной скорости А,а, когда секундный расход и начальные параметры газа сохраняются постоянными. Это условие может быть реализовано, если при постоянной площади критического сечения сверхзвукового сопла Fkp изменять площадь выходного сечения Fa. Характер зависимости тяги от величины Яа в этом случае позволит определить рациональную степень расширения сопла для двигателя с заданными параметрами и расходом газа. Уравнения (122) и (121) не вполне удобны для такого расчета, так как содержат две переменные величины Яа и Fa. Поэтому преобрэзувм уравнение (121), заменив в нем величину Fa С ПОМОЩЬЮ выражения расхода (109) [c.247]

Интересно отметить, что если П = onst, то при Хг < 1 изменение приведенной длины трубы % всегда приводит к изменению скорости на входе в трубу, независимо от того больше или меньше величина х ее критического значения для данного < 1. Сохранение = onst при изменении приведенной длины трубы и 12 < 1 требует соответственно изменения величины располагаемого отношения давлений чем длиннее труба, тем большее значение П необходимо для поддержания заданного режима на входе, т. е. сохранения расхода газа. [c.262]

Точка В характеристики соответствует такому режиму, когда в сечении запирания эжектируемый поток становится звуковым (А,2 = 1). После этого, действительно, дальнейшее снижение противодавления не изменяет расхода газов через эжектор. Постоянные предельные значения, не зависящие от противодавления, принимают коэффициент эжекции п и параметры смеси газов — приведенная скорость Лз и полное давление Pg. В случае дозвукового течения (Лз < 1) при этом был бы постоянным коэффициент сохранения полного давления в диффузоре a = /( a),. а следовательно, и полное давление газа на выходе из диффузора Pi = ОдРз. Другими словами, все режимы работы эжектора, соответствующие противодавлению, меньшему критического значения, при Яз < 1 выражались бы одной точкой характеристики S(p4 = onst, и = onst). Однако экспериментальные данные показывают, что характеристика эжектора не обрывается в точке В снижение противодавления на критическом режиме всегда приводит к падению полного давления смеси при постоянном значении коэффициента эжекции (ветвь ВС). Легко убедиться, что это возможно только при сверхзвуковой скорости потока на входе в диффузор. Действительно, при Яз > 1 диффузор работает [c.531]

Представим себе, что начиная с некоторого критического числа кавитации возрастает расход газа, каверна, имеющая одну волну, удлиняется, а число кавитации падает. Когда расход достигает некоторого порогового значения q,, каверна удлиняется (без изменения расхода) при уменыиении числа кавитации, и ее иоверхность имеет уже две волны (вторая стадия). Переход от первой стадии ко второй сопровождается изменением частоты колебаний. [c.234]

Массовый расход газа т, как видно из (10,20), зависит от перепада давлений pjpi. Определим отношение давлений pjpu при котором расход т будет иметь максимальное значение такое отношение называют критическим. Будем считать параметры газа Pi, Vi на входе в сопло постоянными, при этом из (10.20) видно, что переменная величина р входит только в квадратные скобки. Критическое отношение давлений определим следующим образом возьмем первую производную выражения в квадратных скобках из уравнения (10.20) и приравняем ее нулю [c.107]

Следовательно, вдоль канала уменьшается отношение р1Ро, т. е. давление снижается. Отношение р/ра вдоль канала по мере его сужения будет все больше приближаться к критическому отношению Ри/ро (рис. 2.29, ветвь аЬ). Когда отношение pipo достигнет критического значения, при дальнейшем сужении канала давление снижаться не будет. Произведение скорости течения и плотности представляет собой массовый расход газа на единицу площади сечения канала. Скорость те- [c.117]

В действительности, однако, закон изменения секундного расхода газа будет иным вследствие особенностей распространения изменений давления в газовой среде. Понижая постепенно в пространстве за соплом давление р от значения pi до р2кр, мь1 будем получать в устье сопла, т. е. в сечении EF, такое же давление, как в этом пространстве, т. е. в этом интервале давление Ра в формулах (3-21) и (3-25) можно считать равным давлению в устье сопла и давлению во всем пространстве за соплом. Когда р достигнет критического значения, расход газа станет максимальным. В дальнейшем с понижением давления р расход газа не уменьшается, как это должно было бы быть согласно кривой на рис. 3-13. Происходит это потому, что при дальнейшем гюнижении давления Рз за соплом в устье сопла давление не понижается, а остается постоянным, равным критическому Вследствие этого и скорость и удельный объем [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...