Течение газа изэнтропическое

Задача 10.5. Определить давление торможения Ро, если скорость течения воздуха v = 1200 м/с, температура Т = 860 К, давление р = = 1,3 Ю Н/м . Течение газа изэнтропическое. [c.166]

Задача 10.6. Определить температуру торможения Го,если скорость течения воздуха v = 1000 м/с, температура Т = 800 К, течение газа изэнтропическое. [c.166]

Считая течение газа изэнтропическим, будем иметь [c.326]

Рассчитайте параметры газа [к = ,,/ v = 1,2 R = 333 Дж/(кг-К)1, истекающего из резервуара (ро = 40,18- Па = 3000 К) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения газа и числа М по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое. Давление в среде, куда происходит истечение, р = 40,18- 10 Па. Размеры сопла приведены ниже [c.79]

По заданным геометрическим размерам строим контур сопла, как это показано на рис. 3.5. При расчете изэнтропического течения газа по такому соплу [c.96]

Существенным отличием процесса перехода газа через скачок уплотнения, сопровождаемого скачкообразным увеличением давления, плотности и температуры, от течения с плавным, постепенным возрастанием указанных параметров является значительная величина работы сил внутреннего трения в газе. В скачке уплотнения на расстоянии, не превышающем нескольких длин свободного пробега молекул, вследствие больших градиентов скорости силы внутреннего трения настолько велики, что необратимо переводят в теплоту значительную часть механических видов энергии газа. Это вызывает заметное возрастание энтропии. В случае течения газа с постепенным возрастанием параметров работа сил внутреннего трения оказывается пренебрежимо малой и процесс считается изэнтропическим. [c.108]

Для изэнтропического течения газа имеем [c.479]

Как изменяются параметры торможения по длине потока при адиабатическом, изэнтропическом течении газа в трубке тока [c.161]

Для получения сверхзвуковой скорости используют сопло Лаваля, которое состоит из суживающейся и расширяющейся частей (рис. 11.2). Изэнтропическое течение газа через сопло Лаваля рассчитывают по формулам (11.6)-(11.9). Если в наименьшем сечении сопла скорость течения газа равна скорости звука, то массовый расход определяют по формуле (11.14), где если же скорость в этом сечении [c.171]

Найти скорость газа за скачком, считая течение газа перед скачком изэнтропическим. [c.192]

Для изэнтропических течений газа имеют место формулы [c.520]

Рассмотрим одномерное адиабатическое и изэнтропическое течение газа в сопле Лаваля. Ход изменения площади А вдоль оси сопла задан верхней кривой на рис. 32, а соответствующее изменение числа М — на кривых рис. 32, б и, наконец, кривые дав.ления, отнесенного к критическому его значению, приведены на рис. 32, в. [c.117]

Строятся два класса точных решений стационарных пространственных уравнений газовой динамики. Эти решения используются для описания изэнтропических течений газа с двумя типами закрутки в расширяющихся осесимметричных каналах. Исследуется влияние закрутки на тягу некоторых сопел специальной формы. [c.189]

Рассмотрим следующую задачу. Пусть покоящийся политропный газ с с = 1 находится внутри или вне достаточно гладкого выпуклого объема V, ограниченного по верхностью S (соответственно цилиндра в плоскопараллельном случае). Поверхность S мгновенно разрушается, и начинается истечение газа в вакуум. Будем интересоваться начальной стадией разлета либо до момента обращения в нуль одного из радиусов кривизны главных нормальных сечений поверхности слабого разрыва, распространяющегося по покоящемуся газу, либо до фокусировки в какой-либо точке фронта истечения газа в вакуум и, таким образом, можем использовать уравнения изэнтропического потенциального течения газа. [c.346]

Уравиеиия течения газа в полости. Течение газа в полости считаем локально-изэнтропическим и безвихревым, а газ — идеальным. В каждой точке х, у, г имеет место замкнутая система уравнений [c.443]

Замечательно, что существует только одно, определенное для каждого сопла, противодавление р =р которое может привести к сверхзвуковому потоку в выходном сечении сопла. Это — специфическое свойство сверхзвукового потока в самом деле, как видно из рис. 49 в, при р > р" имеется бесчисленное множество дозвуковых течений газа в сопле данной формы, в то время как сверхзвуковое (изэнтропическое ) движение является единственным и соответствует противодавлению р = р. [c.206]

Связь между изменением величин р, Т, р при изэнтропических течениях. При изэнтропическом течении для двух различных сечений струи, состояние газа в которых определяется соответственно величинами ро, То, Ро и р. Г, р, [c.456]

ОДНОМЕРНЫЕ ИЗЭНТРОПИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.324]

Глава XIV. Одномерные изэнтропические течения газа [c.326]

Обозначим через и соответственно давление и скорость сверхзвукового потока перед прямым скачком уплотнения (фиг. 15. 10), через Рз и 2 — давление и скорость непосредственно за скачком уплотнения, через рго — давление в критической точке (в которой скорость течения газа У2о=0). Будем считать, что поток до скачка и после скачка изэнтропический. [c.353]

В этой главе рассматриваются только плоские сверхзвуковые изэнтропические течения газа (в частности, не будут рассматриваться течения, сопровождающиеся трением и образованием ударных волн). [c.356]

КРИТЕРИЙ ПОТЕНЦИАЛЬНОСТИ ДЛЯ ПЛОСКОГО ИЗЭНТРОПИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.356]

В настоящем параграфе показано, что плоское изэнтропическое течение газа в общем случае не обязательно будет потенциальным, т. е. таким, в котором отсутствуют вихри. [c.356]

Предположим теперь, что в произвольном плоском изэнтропическом течении газа, описываемом функциями и х,1), р (х, ), (или см. [c.25]

Плоское изэнтропическое течение газа в ограниченном пространстве [c.31]

Рассмотрим какое-нибудь плоское изэнтропическое течение газа в ограниченном пространстве. Пусть газ занимает пространство между двумя плоскими поверхностями — поршнями, которые движутся по заданным законам = гр1 ( ), = [c.31]

Рис. 1.12. Схема характеристик для плоского изэнтропического течения газа между двумя поршнями.

Расчет большого класса задач гидроаэродинамики одномерных установившихся изэнтро-иических течений несжимаемой и сжимаемой жидкости основан на использовании уравнения Бернулли. Исследование течений сжимаемого газа имеет важное практическое значение, так как позволяет ввести ряд параметров, характеризующих движение газа (параметры торможения, критические параметры, максимальная скорость и др.), а также установить связь между различными параметрами течения и формой струи или канала. На основании уравнения Бернулли получен широкий набор газодинамических соотношений (функций), составляющих основной математический аппарат, используемый при расчетах изэнтропических течений газа. [c.74]

С помощью уравнения (5.1) можно исследовать установившиеся газовые потоки, причем если в этом уравнении е = 0, то оно будет справедливо для двумерного плоского потока, а при е = 1 — для двумерного пространственного (осесимметричного) потока. Кроме того, это уравнение позволяет изучать как вихревые (неизэнтропические), так и безвихревые (изэнтропические) течения газа. В первом случае его можно преобразовать к уравнению для функции тока б [c.143]

Покажите, что сверхзвуковое возмущенное течение газа около симметрично обтекаемого равномерным набегающим сверхзвуковым потоком заостренного конуса безвихревое (изэнтропическое), а у поверхности тела вращения с произвольной образующей — вихревое (неизэнтропическое). [c.480]

Строятся новые точные решения уравнений плоскопаралдельного изэнтропического течения газа с политропным уравнением состояния, находящегося в поле тяжести. Показано, что при показателе адиабаты, большем двух, построенные течения определяют течения смешанного сверх-и дозвукового типа в бесконечных каналах специальной формы. В случае, когда действие силы тяжести мгновенно снимается, построено точное решение нестационарной задачи о разлете газа в вакуум с неограниченно растущей скоростью. [c.208]

А. А. Никольский (1962) использовал полученное Л. И. Седовым (см. его монографию Методы подобия и размерности в механике ) решения задач об одномерных неустановившихся течениях при разлете и пульсациях газовых масс для построения изэнтропических стационарных №перзвуковых течений газа в соплах и диффузорах. М. Д. Ладыженский [c.205]

Рассмотрим изэнтропическое течение газа в трубе переменного сечения. Установим связь между основными параметрами, характеризующими дви>кущийся газ скоростью, давлением, плотностью, температурой и скоростью распространения в газе звуковых волн. [c.324]

Предположим, что в процессе изэнтропического течения газ из состояния Ри Р1 перешел в состояние р2из, Рг. Предположим также, что газ из того же состояния Рг, р1 перешел скачкообразно в состояние, характеризуемое той же величиной плотности Рг и соответствующим ему на ударной адиабате давлением рг. Тогда из [c.350]

Уравнения, записанные в характери-ч5тической форме, делают весьма наглядной причинную связь явлений в газовой динамике. Рассмотрим какое-нибудь плоское изэнтропическое течение газа в бесконечном пространстве. Пусть в начальный момент i = О заданы распределения газодинамических величин по координате х и (х, 0), с х, 0), или же, что эквивалентно, заданы распределения инвариантов J + (х, 0), J- х, 0). На плоскости х, t (рис. 1.9) существует сетка С+- и С -характеристик, выходящих из различных точек оси х ). Значения газодинамических величин в какой-нибудь точке D (х, t) (в координатной точке х в момент времени i) определяются только значениями величин в начальных точках А (xi, 0) и 5 (х2, 0) [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...