Течение газа адиабатическое турбулентное

При больших дозвуковых и сверхзвуковых скоростях газового потока, т. е. при сжимаемом газе, как в условиях охлаждения, так и при адиабатическом течении коэффициент сопротивления трения для условий турбулентного течения в пограничном слое [2-122] [c.69]

Таким образом, внутри пограничного слоя происходит выравнивание температуры только вследствие турбулентного перемешивания и подсоса массы из внешнего потока. При этом наибольшая интенсивность турбулентного перемешивания имеет место в пристенной области, где производная dw /ду имеет наибольшее значение. Поэтому деформация профиля температур происходит таким образом, что область с дТ/ду гг О интенсивно размывается от стенки в глубь пограничного слоя, т. е. увеличивается зона с Т ж Тст- Одновременно вследствие подсоса газа из внешнего потока в пограничный слой температура в пограничном слое по направлению течения постепенно приближается к температуре Го, т. е. при X оо Тст Tf,. Этот механизм выравнивания температуры в окрестности адиабатической поверхности можно символически записать [c.121]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

Лельчук В. Л., Елфимов Г. И. Гидравлическое сопротивление при адиабатическом турбулентном течении сжимаемого газа с дозвуковой скоростью в цилиндрической тру- [c.638]

Непосредственно связанные с ними наиболее сильные нисходящие и восходящие вертикальные течения происходят со скоростями, соответственно, от -9.6 м/с до 400 м/с в утренние и поздние вечерние часы. Они приводят к значительному адиабатическому нагреву газа на ночной и охлаждению на дневной стороне. В частности, за счет дневного апвеллинга максимум разогрева термосферы смещается от полдня на экваторе к -15 ЬТ на широте -30°. Такая динамическая картина создает существенное отличие теплового режима термосфер Марса и Венеры от радиационно-равновесных условий и, вместе с тем, свидетельствует о важной роли как крупномасштабных ветров, так и мелкомасштабных процессов в распределении нейтральных компонент. Интересно, что, как показали результаты данного моделирования, при учете крупномасштабной динамики достаточно использовать значительно меньшее, по сравнению с приведенным выше, значение коэффициента турбулентной диффузии (-2 10 см /с) ниже уровня турбопаузы, чтобы наилучшим образом согласовать расчетные результаты отношения п 0)/п С02) с данными измерений, полученных в различные периоды солнечного цикла. Это ставит под сомнение саму концепцию определения турбопаузы на Венере и Марсе как достаточно резкой границы раздела областей преобладания турбулентной и молекулярной диффузии Боуже и др., [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...