Температура адиабатического торможения газа

Температура адиабатического торможения газа 295 ---------- неполного 307 [c.355]

То — температура адиабатического торможения газов [c.180]

Из термодинамики известно, что температура То адиабатического торможения газа выражается следующим образом ) [c.295]

Теплосодержание, так же как и внутреннюю энергию, для данной системы компонент топлива и, соответственно, продуктов горения можно рассматривать с точностью до аддитивной постоянной. Использование для газа (продуктов реакции) формулы I = СрТ, где Т — температура адиабатического торможения, связано с определенным фиксированием этой аддитивной постоянной. [c.125]

Температура То, которую принимает газ при полном адиабатическом торможении, называется температурой торможения. Подставив [c.248]

Иначе говоря, всякое местное ускорение газа обязательно сопровождалось бы эквивалентным понижением термодинамической температуры, а торможение потока — повышением ее. Действительно, при а = 1 процесс в каждом элементе являлся бы адиабатическим (и, разумеется, также адиабатическим в целом—в соответствии с граничными условиями). [c.95]

Очевидно, температура пластины в этом случае ниже температуры торможения на пластине без излучения, а поток тепла, переносимый в направлении излучающей пластины, увеличится по сравнению с адиабатическим вариантом без излучения и примет конечное, ненулевое значение на самой пластине вследствие наличия некоторого температурного перепада мелсду температурой торможения газа у пластины и температурой поверхности самой пластины Т - Теплообмен определяется соотношением [c.148]

Интересно отметить, что если поток обтекает термически изолированную стенку, то температура воздуха, непосредственно прилегающего к стенке, достигает величины, соответствующей адиабатическому сжатию газа до динамического давления (температура торможения), хотя повышения давления не происходит. Если температура теплопроводящей поверхности стены ниже, чем указанная величина, то будет происходить передача тепла стенке. Таким образом, если существует значительная разность температур между движущимся нагретым телом и холодным окружающим воздухом, то при некотором числе Маха полета охлаждение может обратиться в нагревание это происходит за счет теплоты, создаваемой внутренним трением в пограничном слое это обращение происходит при числе Маха [c.49]

Примечательно, что при Рг = 1 величина Ъ в точности равна единице. Следовательно, при продольном обтекании плоской пластины газом с числом Прандтля Рг = 1 и со скоростью Uoo тепло, возникающее вследствие трения, нагревает пластину так, что температура ее повышается на величину, равную повышению температуры в критической точке вследствие адиабатического торможения течения от скорости Uoo до нуля. [c.282]

Таким образом, при адиабатическом торможении потока его кинетическая энергия идет на изменение энтальпии. Изменение энтальпии в конечном счете приводит к изменению температуры газов. [c.231]

Температура струи кислорода. Характер истечения кислородной струи зависит от ее температуры. Температурные условия в струе не постоянны. При расширении кислорода с начальным давлением р = 4ч-10 кг/см в сопле термодинамическая температура газа составляет = 188-Г-137 К [141]. В результате адиабатического торможения струи при соприкосновении ее с поверхностью реза температура в пограничном слое повышается до значения Т е, зависящего от скорости истечения w и теплоемкости газа Ср [c.28]

Температура Т в любом сечении анала одинакова и равна начальной температуре Т о. Торможение газа предполагается адиабатическим. Поэтому давление газа в заторможенном потоке р, которое называют полным давлением, может быть выражено через статическое давление р, если воспользоваться соотношением между давлениями и температурами для адиабатического процесса [c.153]

Если гаэ, получивший в результате адиабатического процесса расширения некоторую скорость, вновь адиабатически затормозить, то соответствующая часть полной энергии газа, составившая кинетическую энергию его, снова превратится во внутреннюю тепловую и химическую энергию газа, а также в энергию давления. Полное теплосодержание и температура адиабатически заторможенного потока газа, которая называется температурой торможения, будут равны начальному полному теплосодержанию газа и начальной температуре его. Таким образом, в любом сечении адиабатического потока температура торможения будет одной и той же. Например, при адиабатическом расширении продуктов сгорания в сопле ЖРД температура торможения будет равна температуре газов в камере сгорания и состав продуктов сгорания заторможенного газа будет одинаков с составом продуктов сгорания в камере. [c.90]

Рассмотрим более подробно величину сопротивления с учетом изменения давления торможения и температуры торможения в далеких сечениях впереди и сзади тела, т. е. того, что Ра Ч= р1> 2 Ф Изменение температуры торможения может происходить за счет химических реакций и, в частности, горения в газовом потоке или за счет работы внешних сил, сообщающих газу или отбирающих у газа энергию. Предположим, что на далеких от тела расстояниях движение адиабатическое, [c.78]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Здесь бо — степень черноты заторможенного слоя газов, излучающего при температуре торможения на адиабатической стенке. [c.149]

Состояние быстро движущегося газа можно определить двумя основными параметрами статической температурой То, регистрируемой термометром, движущимся вместе с газом, и полной температурой (или температурой торможения) показываемой помещенным в поток неподвижным термометром, перед которым газ полностью тормозится и кинетическая энергия преобразуется в повышение температуры. При полном адиабатическом переходе кинетической энергии движения некоторой массы газа т в тепловую энергию торможения можно написать равенство [c.209]

Одномерное приближение. Рассмотрим сначала теорию одномерного слоистого течения в сопле [15]. Примем, что статическое давление поперек сопла постоянно и одинаково для всех слоев, в то время как остальные параметры, в отличие от однослойного течения, могут меняться при переходе от одного слоя к другому. К числу таких параметров относятся температура, плотность, скорость, показатель адиабаты, давление и температура торможения. Пусть в сопле имеется п слоев, в каждом из которых происходит установившееся, адиабатическое и изоэнтропическое течение совершенного газа с постоянными термодинамическими свойствами (отметим, что такое предположение исключает возможность смешения потоков). Тогда для каждой точки сопла будут справедливы соотношения [c.181]

Рассмотрим внутреннюю энергию для некоторых характерных состояний покоя перед и за скачком (состояний, которые получаются, если газ адиабатически затормозить до г = 0) ). Давления и температуры в этих состояниях перед и за скачком (давления и температуры торможения) обозначим соответственно через р р1, Т и Т1- [c.393]

С другой стороны, если принять скорость полета равной хотя бы 4000 м/сек. то числовое значение температуры торможения сразу настораживает своим астрономическим значением, и возникает справедливое сомнение в правильности выражения (7.32). И действительно, предположение об адиабатическом сжатии верно ло тех пор, пока допустимо пренебречь диссоциацией и отводом тепла излучением, а эти эффекты для газов, составляющих атмосферу, иа больших высотах становятся ощутимыми при температурах порядка 2000 К. Следовательно, тем самым устанавливается и верхний предел скорости, при которой [c.337]

В то время, когда Ф.А. Цандер разрабатывал свою методику, еще не были введены понятия температуры торможения и адиабатической температуры, и ученый при попытке рассчитать тепловой поток в сопле вынужден был принимать температурный напор равным Т/ — Т д// где Т/ термодинамическая температура газа в /- м сечении сопла. Такой подход также был источником дополнительной погрешности. [c.13]

Если скорость равна нулю, то соответствуюш ее давление называется изэнтропическим давлением торможения или полным давлением. Состояние с нулевой скоростью называется изэнтропи-чески заторможенным состоянием, а состояние при М = 1 называется исходным состоянием. При одинаковых значениях энтропии и температуры торможения эти состояния также будут одинаковыми. Если ноток газа замедляется до нулевой скорости, то конечное давление в случае необратимого торможения будет меньше давления изэнтропического торможения, однако конечная температура как в случае обратимого, так и в случае необратимого торможения будет равна температуре адиабатического торможения. [c.36]

Обраниясь к формуле (70), видим, что она для случая п = 1 представляет решение задачи об измерении температуры газового потока Т = 7оо при помощи непосредственного замера температуры Т — Ти = = Ti поверхности продольно обтекаемой этим газом пластины, при условии, что тепло от пластииы не отводится (пет теплоотвода через державку и проволочки измерительной термопары). Как наглядно показывает формула (70), такой пластинчатый термометр будет вместо температуры потока Гоо показывать тем большую температуру Tt, чем больше число М оо, что и естественно, так как пластина тормозит поток и вследствие диссипации механической энергии потока в тепло должна дополнительно нагреваться это торможение связано с повышением энтропии. Однако, как это сразу следует из формулы (70), при ст == 1 и t ) (0) = 4 термо.метр будет показывать температуру адиабатического и изэнтропического торможения [c.831]

Процесс расншрепия газа в межлопаточных каналах представлен на рис. 27 в Т — 5-диаграмме, где — соответственно давление, абсолютная температура и удельный объем на входе Рь Ти — то же, на выходе. Значения со звездочкой соответствуют параметрам при адиабатическом торможении, например [c.86]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

При торможении движущегося воздуха его температура возрастает. При этом безразлично, с каким процессо.м связано торможение с повышением давления или трением, О том, что температура газа при адиабатическом сжатии повышается, нам уже известно из 4 данной главы, где дано объяснение этого явления с точки зрения молекулярной теории. Нетрудно пояснить и процесс нагревания за счет внутреннего трения. Вернемся к рис. 1.21. Быст- [c.37]

Здесь р р Т - давление, плотность и температура газа, р, р, Т -их значения после адиабатического обратимого торможения потока (постоянные вдоль трубки тока), 5" - плогцадь сечения трубки тока, отнесенная к 5" - ее минимальному значению, соответствуюгцему звуковой скорости, Л - скорость потока в осевом направлении, отнесенная к максимальной скорости = (2с Т ) / адиабатического установившегося движения, 7 = Ср/су - отношение теплоемкостей. [c.35]

В направлении нормали к поверхности тела скорость уменьшается и у самой поверхности становится равной нулю. При этом механическая энергия движения переходит в тепловую. Этот (Процесс сопровождается обменом тепла и работой между смежными слоями газа. Обмен будет иметь место и в том случае, когда твердое тело, теплоизолировано и теплоотдача между телом и газом отсутствует. Ввиду этого частицы газа, непосредственно (прилегающие к поверхности неподвижного теплоизолированного тела, будут иметь температуру, превышающую температуру газа вдали от тела, однако в общем случае не равную температуре торможения. Такую же температуру будет иметь и теплоизолированное тело (скачок температуры на границе твердое тело—газ может иметь место только при сильно разреженном газе). Эта тем(пература называется собственной, адиабатической или равновесной. Таким образом, собственной называется температура, которую показывал бы неподвижный топлоизолированный термометр, находящийся в быстродви-жущемся потоке жидкости. Термометр показал бы термодинамическую температуру только в том случае, если бы он двигался вместе с газом. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...