Газ заторможенный адиабатически

Обозначим индексом / адиабатический процесс, индексом О —заторможенный параметр газа. Работа адиабатического расширения связана с параметрами газового потока уравнением [c.205]

Температура Т в любом сечении анала одинакова и равна начальной температуре Т о. Торможение газа предполагается адиабатическим. Поэтому давление газа в заторможенном потоке р, которое называют полным давлением, может быть выражено через статическое давление р, если воспользоваться соотношением между давлениями и температурами для адиабатического процесса [c.153]

Параметры газа в состоянии покоя при адиабатическом процессе без потерь энергии будем называть параметрами заторможенного газа. Определим температуру, давление, плотность, энтальпию и скорость звука заторможенного газа. [c.133]

Используя соотношения адиабатического процесса ( VI.7), получим величины давления и плотности заторможенного газа [c.133]

Адиабатическое установившееся течение. Истечение из резервуара. Характеристики заторможенного газа [c.292]

Вследствие прилипания слой газа на поверхности пластины полностью заторможен, однако в соответствии с (2.97) Те = То (температура адиабатически заторможенного потока) только при Рг= 1. Если Рг < 1, то Те < То и Тр > То при Рг > 1. Отличие Гр от То при [c.113]

К. Предварительный нагрев этих газов осуществляется с помощью электрической печи. Расход газа через опытную трубу изменяется с помощью байпаса, а рассчитывается по формуле адиабатического истечения через критическое сечение соила. Состав газа, его температура и давление определяются с помощью соответствующих зондов, которые устанавливаются в форкамере после смесительной решетки. В выходной камере измеряется только температура заторможенного потока газа. [c.246]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

При М = 1 площадь поперечного сечения трубки имеет минимум это сечение трубки тока называется критическим и обозначается Значения параметров газа в критическом сеченни трубки р, р , отнесенные к соответствующим значениям параметров адиабатически заторможенного газа Ро. Ро. Т о, определяются формулами-. t [c.521]

Значения параметров газа в критическом сечении трубки р , р, Г, отнесенные к соответствующим значениям параметров адиабатически заторможен- [c.692]

Г = (- --2---теплосодержание адиабатически заторможенного газа [c.277]

Будем рассматривать адиабатический КПД, эффективный КПД и КПД в параметрах заторможенного потока на окружности колеса турбины, т. е. без учета потерь на трение диска о газ, а также потерь, связанных с утечкой газа. [c.171]

Определим постоянную в равенстве (47) через параметры адиабатически заторможенного газа V = 0, к = Т = Т ) тогда будем иметь основную для дальнейшего формулу [c.99]

В адиабатическом движении газа критические значения параметров. состояния одинаковы для всех частиц газа и зависят только от полной его энтальпии ( 21) и могут быть определены, например, по заторможенным значениям параметров в баллоне, где газ предполагается неподвижным. Наличие критических явлений представляет характерную особенность газовых течений. [c.106]

Вводя энтальпию адиабатически заторможенного газа (полную энтальпию) к = с-рТ , можно еще написать [c.118]

Сравнивая с (41), заключим, что при прохождении газа сквозь скачок уплотнения сохраняются полная энтальпия кд и температура адиабатически заторможенного газа а следовательно, и ад, а, Т. [c.128]

Здесь бо — степень черноты заторможенного слоя газов, излучающего при температуре торможения на адиабатической стенке. [c.149]

Температура же адиабатически заторможенного газа равна [c.355]

Температура адиабатически заторможенного газа Го равна [c.299]

Чтобы определить постоянную в правой части (2.19), достаточно знать характеристики в какой-либо одной точке линии тока. Из (2.19) следует, что скорость звука и температура, а с учетом (2.15), и давление и плотность будут максимальными на ЛИНИН тока в точке, где скорость равна нулю. Эти величины обычно обозначают через ао, Т , ро, ро п называют параметрами адиабатически заторможенного газа (параметрами торможе- [c.113]

Коэффициент изоэнтропичности а непосредственно связан с применяемыми в технике адиабатическими коэффициентами полезного действия турбины и компрессора или их решеток, а также с показателем политропы эквивалентного процесса. В качестве и принимаются статические или заторможенные параметры газа перед турбомашиной (или ее решеткой). Так, например, для решеток турбины [c.291]

Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока (траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока (траектории) или вихревой линии нет точки, где Е = 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа (далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел (ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. Параметры газа в этом его состоянии называют адиабатически и изэнтропически заторможенными или параметрами торможения и соответственно обозначают р , Ро, Гд. Уравнения Бернулли (28) и (29) примут при этом один из следующих видов (первое равенство носит имена Сен-Венана и Вантцеля) [c.95]

Отсюда, деля одно равенство на другое, получим искомую связь числа М с абсолютной температурой Т или температурой адиабатически изэнтропически заторможенного газа Tq [c.119]

Чтобы оценить потерю механической энергии движущегося газа при прохождении им прямого скачка уплотнения, условимся характеризовать механическую энергию полным давлением р , т. е. давлением в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе. При этом за количественную характеристику необратимости процесса прохождения газа сквозь прямой скачок примем величину и отношения полных давлений р о за скачком к рхо Д скачка [c.130]

При наличии необратимых потерь в адиабатической системе возрастает ее энтропия. Для определения этого возрастания применим равенство (45) к параметрам адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, что допустимо, так как изэнтропическое торможение не может влиять на приращение энтропии. Получим [c.132]

Таким образом, при прохождении газа сквозь косой скачок уплотнения сохраняются неизменными энтальпия, температура и скорость звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе, а также критическое значение температуры газа и критическая и максимальная его скорости. [c.233]

Аналогичным путем преобразуется характеризующее потери механической энергии газа при прохождении его через косой скачок отношение давлений адиабатически и иззнтропически заторможенного газа за скачком р2о к давлению до скачка Рю ( 29). Формула (59) гл. IV в случае косого скачка переходит в такую [c.236]

Введем в рассмотрение величину энтальпии адиабатически и изэнтропи-чески заторможенного газа или полную энтальпию газа [c.652]

То — температура адиабатически и изэнтропически заторможенного газа), следуя расширению пограничного слоя, отодвигается от стенки, но сохраняет неизменной свою величину. [c.663]

Обозначая, как и ранее, значком нуль температуру, соответствующую адиабатически и изэнтропически заторможенному газу, будем иметь для любой точки пограничного слоя [c.666]

По определению параметров адиабатически и изэнтропически заторможенного газа будем иметь [c.679]

Как известно, показатель степени п в законе зависимости коэффициента вязкости от температуры, в практическом диапазоне температур изменяющийся в пределах от 1 до 1/2, близок к 3/4 не будет большой ошибки, если для простоты положить п = I. Далее примем коэффициент восстановления температуры на поверхности пластины равным единице, т. е. в предположенном условии отсутствия теплоотдачи с поверхности пластины будем считать температуру пластины равной температуре адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, набегающего со скоростью Vоо на пластину. Тогда получим [c.717]

Пусть в выбранной пока совершенно произвольно точке линии тока, где давление, плотность и температура принимают значения рд, Ро и Гд. скорость движения равна нулю (1 =0) если в действительно происходящем движении на данной линии тока или вихревой линии такой точки нет, то всегда можно представить некоторое воображаемое адиабатическое движение идеал))Ного газа, переводящее его в состояние покоя, адиабатически его затормаживающее. Величины рд, Рд и Гд в этом случае называют соответственно давлением, плотностью и температурой адиабатически заторможенного газа. Используя выбранные таким образом постоянные величины рд, Рд и Гд, можно переписать уравнение (62) н виде [c.150]

Критическая скорость а представляет постоянную вдоль всего потока величину, характеризующую данный одномерный поток в целом, и может быть легко выражена через скорость звука Дд в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе. Для этого достаточно в (48) положить V = О, а = а тогда получим [c.179]

Сравнивая это выражение с аналогичным выражением скорости звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе [c.179]

Согласно (51) и (52), при прохождении газа сквозь скачок уплотнения сохраняется также температура адиабатически и изэнтропически заторможенного газа и отношение заторможенных давления и плотности. [c.180]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

Итак, при прохождении газа сквозь косой скачок уплотнения сохраняются температура и скорость звука в адиабатически и изэнтропически заторможенном газе, а также критические значения температуры и скорости звука. [c.380]

IlepeilfleiM к давлениям и адиабатически и изэнтропически заторможенного газа до и за скачком. В полном согласии с ранее выведенной для прямого скачка формулой (75) и заменяя в ней на Mi sin, 3, получим [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...